Значения коэффициента излучения

Если температура Гт не задана, а известна Гж и необходимо предварительно оценить погрешность измерения температуры такого нагретого газа, то необходимо решить (2.35) относительно Тт, а затем найти ДГ-. Как видно из (2.35), погрешность АТ можно снизить, если изготовить чехол термоприемника из материала с низким значением коэффициента излучения 0т, а также по возможности уменьшить разность температур Тт—То. Влияние излучения можно существенно ослабить экранированием термоприемника. [c.85]

Полученные результ 1ты необходимо сравнить с значениями коэффициента излучения вольфрама, полученными из литературы. [c.191]

Значение коэффициента излучения зависит от температуры, материала и состояния поверхности тела. [c.178]

Таким образом, расчет значений коэффициента излучения проволоки производится в такой последовательности [c.181]

Найти значения коэффициента излучения по формуле [c.182]

Полученные из опыта значения коэффициента излучения даны в приложении. [c.390]

Этот метод расчета, базирующийся на опытных значениях коэффициентов излучения и теплоотдачи, определенных для некоторых частных случаев, также не может дать точного решения для всех случаев и всех типов тормозов. Пользуясь им, невозможно определить время достижения установившейся температуры, хотя это необходимо, так как в ряде случаев тормоза прекращают работу прежде, чем будет достигнуто установившееся тепловое состояние. [c.595]

ЗНАЧЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА ИЗЛУЧЕНИЯ С [c.182]

Расчеты значений коэффициента излучения ал производились для кинетических режимов (слабо светящихся пламен) в диапазоне давлений Р = 1 ч- 50 ama при коэффициентах избытка окислителя Лв = 1,1 ч-4-1,8 при работе как на воздушном, так и на парокислородном окислителе. Другие данные (максимальные температуры, составы продуктов сгорания и протяженности зоны горения, использованные для этих расчетов) также были взяты нами из опытов (рис. 6 и 7), проведенных в цилиндрических лабораторных камерах сгорания [c.34]

Нами получено уравнение, которое дает возможность для определенного материала и определенных режимных условий найти высоту труб теплообменника, при которой будет обеспечено достаточно близкое к максимуму значение коэффициента излучения запыленного потока. [c.350]

Максимальное значение коэффициента излучения для так называемого абсолютно черного тела, по последним данным, равно Со = 4,9. Значения С для разных материалов приведены в приложении 2. Отметим исключительно малое значение С для алюминия указанное свойство используется в строительстве (см. ниже). [c.22]

Если стенки серые (е < 1), то в системе возникают многократные отражения и расчет осложняется. При относительно высоких значениях коэффициента излучения стенок (е > 0,8) для приближенных расчетов достаточно учесть первые отражения. Это можно осуществить по формуле [64] [c.260]

Этот метод теплового расчета, базирующийся на экспериментальных значениях коэффициента излучения и теплоотдачи, определенных для некоторых частных случаев, и содержащий большое количество допущений (например, нагревающие элементы тормоза рассматриваются здесь как материальные точки, хотя на самом деле температура в различных местах тормозного шкива и рычажной системы имеет различные значения), не дает возможность получить точные результаты и может быть использован только для приближенных оценок теплового состояния тормоза. [c.269]

Значения коэффициента излучения С ПРИЛОЖЕНИЕ VI [c.445]

Задаваясь различными значениями о) при постоянных и равных значениях коэффициента излучения металла и кладки = Ск = = 4,0, найдем зависимость коэффициента излучения кладки Спм р [c.139]

По закону Кирхгофа (14-6) С = СцЕ. Причем всегда степень черноты любого серого тела е< 1. Поэтому и коэффициент излучения любого серого тела всегда меньше коэффициента излучения абсолютно черного тела, т. е. С< С . Однако для разных тел значение коэффициента излучения серого тела С различно. [c.123]

Этот метод расчета, базирующийся на опытных значениях коэффициентов излучения и теплоотдачи, определенных для некоторых частных случаев, и содержащий большое количество допущений (так нагревающиеся элементы тормоза рассматриваются здесь как материальная точка, хотя на самом деле температура, замеренная в различных местах тормозного шкива и рычажной системы, существенно различна), не дает точных результатов и может применяться только для приближенных оценок теплового состояния тормоза. Однако в ряде случаев метод может оказаться вполне пригодным для практических сравнительных расчетов. [c.374]

В случае контроля гальванических покрытий можно пренебречь изменением значения коэффициента излучения по поверхности исследуемого объекта, т. е. считать, что для данного покрытия значения е близки и не сказываются на результатах контроля. [c.638]

Зависимость (16-18) справедлива при условии, что поверхность оболочки значительно больше поверхности тела или когда коэффициент излучения оболочки имеет значение, близкое к значению коэффициента излучения абсолютно черного тела [см. уравнение (16-33)]. [c.361]

Последняя зависимость позволяет найти искомое значение коэффициента излучения исследуемого образца материала [Л. 189]. [c.362]

Значение коэффициента излучения для различных поверхностей [c.429]

Значения коэффициентов излучения для самых разнообразных тел определены из опыта и приводятся в справочниках. [c.106]

Значения коэффициентов излучения, [c.261]

В некоторых случаях величина Од имеет определяющее значение и должна быть вычислена. Ниже приводятся приближенные формулы. применяемые для температуры теплоотдающей поверхности О—150° С и значений коэффициента излучения в пределах 4— [c.225]

ЗНАЧЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТОВ ИЗЛУЧЕНИЯ ДЛЯ РАЗЛИЧНЫХ ПОВЕРХНОСТЕЙ [c.498]

Иначе обстоит дело с алюминиевыми листами. Из-за существенных различий в значениях коэффициента излучения фактическое сопротивление теплоотдаче заметно больше, чем у стальных листов (черных или оцинкованных). Прежде всего следует учитывать понижение температуры нижней стороны покрытия по отношению к температуре воздуха в воздушной прослойке, которое создает опасность выпадения конденсата. Для сравнения будем исходить из постоянной разности температур 2°С между воздушной прослойкой кровли и наружным воздухом (5 и 3°С). Числовые значения теплотехнических показателей для различных видов кровельных покрытий при неподвижном воздухе снаружи и в пространстве кровли приведены в табл. 5. [c.37]

Чем выше значение е, тем больше тепла при данной температуре за счет лучеиспускания отдает нагретое тело в окружающую среду. Можно предположить, что материалы с большим значением коэффициента излучения являются более эрозионностойкими, отчасти это подтверждается вышеприведенными значениями (исключение составляет молибден, выпадающий из указанной тенденции к закономерности). Вместе с тем, необходимо иметь в виду, что величина е в значительной степени зависит от обработки поверхности, повышаясь с увеличением шероховатости, а также пористости (например, для пористой бронзы е 0,57, а для шлифованной е 0,04). Таким образом, при [c.159]

Примечание. Чтобы получить значения коэффициентов излучения в ккал/(м -ч-К ), надо табличные значения разделить на переводной коэффициент. 9=),163 Вт/(ккал/ч), [c.55]

Излучение есть свойство материала отдавать тепло в окружающую среду в форме лучистой энергии. Интенсивность излучения пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры излучающей поверхности. Способность материала излучать тепло характеризуется его коэффициентом излучения С. Коэффициент излучения выражается количеством калорий тепла, излучаемого 1 поверхности материала в течение 1 ч в пустоту при абсолютной температуре излучающей поверхности, равной 100° К. Коэффициент излучения отнесен к 100° К, так как если относить его к Г, получаются очень малые числовые значения. Коэффициент излучения имеет размерность ккал м у [c.32]

Для строительных материалов значения коэффициентов излучения при обычной обработке их поверхностей изменяются в пределах от С=3,1 (бетон) до С=4,75 (асбестовый картон). Полированная поверхность гранита имеет С=2,1. Малый коэффициент излучения имеет алюминий С=0,22. Это свойство используется в строительной практике. [c.32]

Значения коэффициентов излучения некоторых строительных материалов приведены в приложении 2. [c.32]

В табл. 15 приведены значения коэффициента излучения для вольфрама в зависимости от длины волны к и температуры Т . Эти значения соответствуют направлению излучения, лежащему в пределах угла 20° между нормалью к поверхности и крайним направлением излучения. Для вольфрама и других селективных излучателей спектральную плотность энергетической светимости определяют по формуле (806), а энергетическую светимость — по формуле [c.457]

Переход от яркостных температур, измеренных фотоэлектрическими пирометрами этого типа, к действительной температуре физического тела представляет большие трудности, так как для этого необходимо знать значения коэффициентов излучения для эффективных длин волн, лежащих в различных интервалах длин волн. В настоящее время такие данные о значениях коэффициентов черноты излучения для большинства физических тел отсутствуют, а имеющиеся же данные значений для некоторых длин волн, в частности, для X — 0,65 мкм, далеко недостаточны. [c.281]

Этот метод теплового баланса, базирующийся на опытных значениях коэффициента излучения и теплоотдачи, определенных для некоторых частных случаев, содержащий большое количество допущений (так, нагревающиеся элементы тормоза рассматриваются здесь как материальные точки, хотя на самом деле температура, замеренная в различных местах тормозного шкива и рычажной системы, имеет существенно различное значение), не может претендовать на получение точных результатов и может быть принят только для приближенных оценок теплового состояния тормоза. Поэтому этот метод может быть использован только для сравнительных ориентировочных подсчетов. [c.189]

Коэффициент облученности называют также угловым коэффициентом излучения. Это чисто геометрический фактор, зависящий только от формы, размеров тел и их взаимного расположения. Различают коэффициент облученности первым телом второго ф ,2 и коэффициент облученности вторым телом первого ф2,1. При этом ф ,2 ] =ф2.1 2. Коэффициент облученности определяется аналитически или экспериментально. Для большинства частных случаев, имеющих место в технике, значения коэффициентов облученности или соответствующие формулы для их расчета приводятся в справочниках [15]. Г сли все излучение одного тела попадает на другое, то ф ,2 = = 1. Применительно к (рис. 11.3) ф1,г = = 1, а ф2,1 = / 1/ 2. [c.93]

КИЙ К точному, применение уравнения (7.53) к другим полостям, форма которых отличается от сферической, приводит к большой погрешности. В частности, для длинных цилиндрических полостей формула Гуффе дает сильно заниженные значения коэффициентов излучения. Легко понять, почему это происходит. После первого отражения от основания цилиндра большая часть отраженного излучения падает на элементы стенки вблизи основания, и поэтому после второго отражения полость покидает относительно малое количество излучения по сравнению с предсказанным формулой Гуффе. Однако после нескольких отражений распределение излучения становится более равномерным. В пределе больших п излучение, отраженное от полости, должно составлять приблизительно ри,5/5 от излучения, остающегося в полости после /г-го отражения. После ( +1) отражения получим рш (5/5)(1—з/З) для доли от излучения, оставшегося после п-го отражения, а после (п-Ь2)-го Рю з/3) (1—з/З) от того же излучения и т. д. Другими словами, как только излучение становится существенно диффузным во всей полости, приближение Гуффе оказывается справедливым. [c.339]

Таблица 7-1 Значения коэффициентов излучения, втЦм град )

Чтобы получить значения коэффициентов излучения ч ккалЦм- ч град ), надо табличные значения разделить на переводный коэффициент Э 1,163 вт1 1скал1ч). [c.252]

Большинство тел, применяемых в технике, могут быть приняты за серые тела и их излучение — за серое излучение. Более точные исследования показывают, что это возможно только в первом приближении, однако достаточном для практических целер1. Отклонение от закона Стефана — Больцмана для серых тел обычно учитывается тем, что коэффициент излучения С,н принимают зависящим от температуры. В связи с этим в таблицах указывается интервал температур, для которых экспериментально определено значение коэффициента излучения С/л- [c.390]

Рис. 74. График тепловых потерь Alt с поверхности образца (в зоне наблюдения за его структурой) при разлнч-яых значениях коэффициента излучения н температурах

Если процесс происходит неадиабатно, т. е. отвод тепла определяется не только выносом тепла с продуктами горения, но также внешним теплообменом, то вид функции Фа усложняется. В том случае, когда теплообмен с окружающей средой будет носить конвективный характер, функции Фг будут отображаться прямыми линиями если же учитывать теплообмен изучением, то зтиМ функциям будут соответствовать кривые (рис. 84). Пучок кривых Фа на рис. 84 при одной и той же начальной температуре 00 характеризует внешний теплообмен излучением при разных значениях коэффициента излучения а . Чем больше а , тем меньше значение ординаты ф, т. е. тем ниже стационарный уровень температуры и полноты горения. При очень большой величине внешней теплоотдачи воспламенение может стать вообще невозможным. [c.159]

Самсонов, Фоменко и Па-дерно [Л. 97] приводят значения коэффициентов излучения тугоплавких порошков с размером частиц 2—3 мк для 90 соединений в интервале температур около 800— 2000°С. Причем для всех порошков в этом интервале температур оказывается е 0,7— —0,8, что согласуется с данными Агабабова и автора [Л. 90] и резко отличается от данных, опубликованных в книге ШОрина [Л. 126]. [c.26]

Пирометрические преобразователи полного излучения (ППТ) входят в агрегатный комплекс пирометров излучения АПИР-С, их можно использовать для измерения радиационных температур поверхностей в диапазоне 30—2500 °С. ППТ состоит из первичного пирометрического преобразователя и вторичного измерительного преобразователя ПВ-0. В первичном преобразователе происходит непосредственное преобразование энергии теплового излучения в электрический сигнал низкого уровня, который в ПВ-0 усиливается и преобразуется в унифицированный выходной сигнал. Здесь же могут осуществляться линеаризация характеристики, запоминание максимального значения и индикация. Имеется возможность автоматического учета значения коэффициента излучения в интервале от 0,1 до 1,0. [c.339]

К ряду пирометров частичного излучения относят переносные и стационарные микропроцессорные пирометры серии Смотрич с повышенными метрологическими и эксплуатационными характеристиками (см. список заводов-изготовителей, поз. 15). Пирометры имеют цифровую индикацию с дискретностью отсчета 1 °С, диапазон устанавливаемого значения коэффициента излучения 0,1—1,0 с дискретностью 0,01. Области применения различных типов пирометров Смотрич следующие Смотрич-4П , Смотрич-5П , Смотрич-МбП — переносные пирометры для периодического экспресс-контроля различных технологических процессов Смотрич-7 — стационарный пирометр для вакуумных установок, а также для использования в условиях сильных фоновых засветок. Переносные пирометры имеют цифровую индикацию на корпусе прибора. Стационарные состоят из первичных пирометрических преобразователей (с приемником фоторезисторным ПЧР-161, пироэлектрическим ПЧТ-161 или термоэлектрическим ПЧТ-162) и вторичных преобразователей (типа ПВ-6 или ПВ-7) со сменными программируемыми устройствами. [c.339]

Расчет значений приведенного коэ фициента излучения производился по формуле Кристиансена (5.//3), где коэффициент излучения 6 определялся приближенно путем усреднения значений коэффициентов излучения корпуса и защитного фильтра с учетом площадей поверхностей теплообмена Производилось также усреднение значений приведенного коэффициента излучения, полученных для приемников различной толщиш , которая незначительно влияет на отношения S/ S,. [c.668]

Излучение вольфрама в близкой инфракрасной области спектра (2,5 мкм < Я < 5,0 мкм) было недавно исследовано В. Д. Дмитриевым и Г. К. Холоповым [Л. 30]. В табл. 4-3 приведены значения коэффициентов излучения вольфрама, полученные по материалам этой работы. [c.146]

Основные методические указания по применению пирометров полного излучения. При измерении температуры с помощью пирометра полного излучения могут возникать методические погрешности вследствие ряда причин. Наиболее существенной методической погрешностью является погрешность, возникающая при переходе от радиационной к действительной температуре тела, которая осуществляется с помощью формулы (7-2-19). Надежность определения по этой формуле действительной температуры тела по его радиационной температуре зависит от погрешности значения коэффициента излучения Ег- Подбор этого значения по имеющимся в литературе таблицам может быть произведен с погрешностью не менее 10—20%, а в некоторых случаях она может быть значительно больше ( 30—50%). Наличие такой погрешности объясняется тем, что значение ех зависит от химического состава тела, температуры и состояния поверхности излучателя. На значение Ет металлической поверхности сильно влияет степень ее окисленности. Коэффициент излучения окисленной поверхности всегда выше, чем не-окисленной. Например, для неокисленного никеля при 1200 С. г 0,063, а при той же температуре для окисленного никеля ет = = 0,85. Следует также указать, что шероховатые поверхности обладают большим значением ет, чем гладкие. [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...