Метод большого зеркала

Рис. 86. Схема съемки (а) и воспроизведения (б) голографического фильма методом большого зеркала

Метод большого зеркала рассматривал Ю. Н. Денисюк. Этот метод (рис. 86, а) похож на метод большой линзы, указанный выше. Большой объект 1 освещается когерентным пучком света 5. Лучи, отраженные вогнутым зеркалом 2, проходят через кинопленку 3 одновременно с опорным пучком 4. [c.146]

При разборке и сборке прибора, а также при его эксплуатации следует помнить, что отражательная (наружная) поверхность всех зеркал алюминирована и обращение с ними требует большой осторожности. Методы чистки зеркал и условия их хранения описаны в конце книги (см. стр. 432, 434). [c.318]

Применение метода окунания ограничивается формой и габаритами изделия, которые должны обеспечивать полное стекание избытка краски. При относительной простоте установок окунания и возможности механизации окраски этот метод не получил в СССР достаточного распространения вследствие неравномерности толщины покрытня, образования натеков на нижних кромках деталей, большого зеркала испарения растворителя (и связанной с этим пожароопасности процесса отделки). Лакокрасочные материалы для окраски окунанием должны содержать большой процент пленкообразующих веществ, обладать хорошей текучестью и высокой жизнеспособностью. Толщина и равномерность окрасочного слоя регулируются главным образом скоростью извлечения деталей из краски, вязкостью и температурой лакокрасочного материала. [c.253]

Качественный метод исследования зеркал представляет еще большие выгоды в отнощении быстроты испытания. Поэтому, при испытании параболического зеркала во время его изготовления, когда требуется, не столько оценить величину его аберрации, но изготовить зеркало, по воз- [c.42]

Интерференционная методика позволяет наряду с точными измерениями расстояний определять также с большей точностью качество полированной поверхности. Чрезвычайно большая точность в изготовлении поверхностей зеркал, линз и призм является необходимым условием создания современных высокосортных оптических инструментов. В лучших оптических системах отклонение этих поверхностей от заданных не должно превышать десятых и даже сотых долей длины волны. Наиболее подходящими методами для испытания качества подобных поверхностей служат интерференционные методы, уже давно получившие широкое распространение в оптико-механической промышленности. [c.146]

В предыдущих параграфах, посвященных описанию принципа действия и конкретных схем лазеров, основное внимание концентрировалось на энергетической стороне дела, а именно, на методах образования достаточно большой инверсной заселенности и на усилении поля в активной среде. Существенную роль при этом играл резонатор, зеркала которого отражали падающий на них свет в активную среду и тем самым способствовали достижению порога генерации. Однако, помимо указанной функции, резонатор выполняет и другую — формирует пространственно когерентное и монохроматическое излучение. [c.794]

Принципиальная схема установки для получения голограмм ничем не отличается от лазерного интерферометра, приведенного на рис. 11.6. Разворачивая установленное под 45° полупрозрачное зеркало 5 на угол больший, чем в интерферометрическом методе, добиваются большей частоты интерференционных полос в плоскости экрана (20 полос/мм и более). [c.233]

Такой химический метод использования солнечной энергии привлекает сейчас все большее внимание исследователей. Заманчивым в нем является, конечно, то, что энергию Солнца можно использовать для создания запасов, хранить ее, как любое другое топливо. Экспериментальная установка, работающая по такому принципу, создана в одном из научных центров в ФРГ. Основной узел этой установки — параболическое зеркало диаметром один метр, которое при помощи сложных следящих систем постоянно направлено на Солнце. В фокусе зеркала концентрированные солнечные лучи создают температуру 800—1000°С. Эта огромная температура используется для разложения серного ангидрида на сернистый ангидрид и кислород. Эти компоненты подаются в регенерационные емкости, где в присутствии специального катализатора из них образуется исходный серный ангидрид, при этом температура повышается до 500 °С. Это тепло превращает воду в пар, который вращает турбину электрогенератора. В подобном процессе можно использовать не только серный ангидрид, но и метан или аммиак, как в проекте австралийских ученых. [c.182]

Применяемый в поляризационно-оптическом методе поляризованный свет создают следующими способами 1) посредством отражения, 2) пропусканием через кристаллы, 3) с помощью поляроидных пленок. В современных полярископах обычно используются поляроидные пленки, так как они обходятся недорого, могут быть изготовлены в виде весьма больших листов и создают почти полную поляризацию. Подробное описание отражающих зеркал и поляризационных призм читатель может найти в других пособиях (см., например, [1, 7 ]). [c.25]

Шаговый метод измерения прямолинейности поверхностей большой протяженностью. Измерение прямолинейности поверхностей большой протяженности обычно производится шаговым методом с помощью точных уровней, автоколлиматора или визирными приборами. Этот метод заключается в том, что основание уровня, визирную марку или зеркало автоколлиматора устанавливают на подставку—мостик. Расстояние между опорными точками мостика, называемое шагом измерения, зависит от длины контролируемой поверхности. Для поверхностей длиной до 500 мм она принимается равной 30—50 мм для поверхностей длиной от 500 до 3000 мм — 100—200 мм для поверхностей длиной от 3000 до 20 ООО мм — 250—500 мм. Расположив мостик на контролируемую поверхность, перемещают его последовательно с одного участка на другой, определяя на каждом участке величину отклонения от прямолинейности по отношению к некоторому исходному положению. Например, при использовании в качестве измерительного средства автоколлиматора в качестве исходной прямой принимается оптическая ось этого прибора. [c.178]

В возрастающем общем объеме машиностроительной продукции все большее место занимают изделия, изготовленные из специальных материалов, которые, как правило, трудно поддаются обработке традиционными методами. Эти методы, требующие громоздкого и энергоемкого оборудования, оказываются неэффективными еще и потому, что в общей стоимости изделия именно стоимость материала составляет основную долю, т. е. целесообразно применять способы обработки с наиболее экономичным использованием дорогостоящих материалов. В этих целях инженеры и конструкторы разрабатывают ловые технологические процессы, основывающиеся на последних достижениях науки. В первую очередь речь идет о технологическом применении лазерной техники. Сфокусированный луч лазера создает локализованное Б малой области сверхвысокое давление и температуру, достаточную не только для плавления обрабатываемого материала но и для его испарения. Существенное преимущество лазерной технологии — относительная простота управления траекторией и интенсивностью луча, его доставки в нужное место с помощью системы зеркал. [c.11]

Проверку соосности производят также оптическими методами с помощью телескопа и коллиматора (рис. 277, б), или посредством автоколлиматора и зеркала, которые обеспечивают большую точность, чем контроль струной. [c.329]

Модуляция добротности (т. е. резкое ее увеличение) может быть произведена различными методами. Наиболее распространен метод, состоящий в замене одного из зеркал резонатора, имеющего коэффициент отражения, близкий к единице ( глухого зеркала), вращающейся призмой, чаще всего с полным внутренним отражением. Когда призма занимает положение I (рис. 15), она не образует резонатора и при этом имеют место большие потери. При положении призмы II свет, отраженный от неподвижного зеркала, [c.29]

Дробную часть порядка интерференции в каждом отдельном случае можно найти экспериментально — либо по диаметрам колец при интерференции равного наклона, либо по смещениям полос при интерференции равной толщины. Сложнее определить целый порядок. Его можно получить, сосчитав число интерференционных полос при изменении разности хода в интерферометре путем передвижения одного из его зеркал. Передвигать зеркало при изменении разности хода следует так, чтобы оно оставалось строго параллельным своему первоначальному положению — в противном случае может нарушиться юстировка прибора. А это приведет к появлению дополнительной разности хода и, следовательно, к ухудшению видимости интерференционной картины. Избежать нарушения параллельности можно, если весьма точно изготовить механические детали прибора. Однако трудности получения направляющих с высокой степенью прямолинейности для больших раздвижений интерферометра заставляют, даже при наличии фотоэлектронных счетчиков интерференционных полос, отказаться от этого метода при большом числе полос. Метод непосредственного определения числа полос применим лишь для малых разностей хода. Вот почему Майкельсон, пользуясь этим методом при сравнениях с длиной волны красной линии кадмия, мог использовать только длину самого маленького — 0,39 мм — из специально изготовленных им эталонов. К большим же разностям хода Майкельсон переходил, сравнивая длину этого эталона с эталоном удвоенной длины и используя при этом явление интерференции в белом свете. Постепенно удваивая длину эталона, экспериментатор доходил до 10-сантиметрового эталона, длину которого уже сравнивал с длиной прототипа метра. [c.50]

Рассмотрим теперь аберрации зеркал скользящего падения, поверхность которых симметрична относительно оптической оси. Такие зеркала имеют необычную для оптики нормального падения вытянутую форму и кольцевое входное отверстие. По сравнению с рассмотренными в п. 5.1.2 внеосевыми зеркалами они имеют существенно большую апертуру и полностью свободны от астигматизма. В то же время весьма существенны аберрации децентрировки, связанные с большим расстоянием точек отражения от оптической оси. В разложении функции оптического пути аберрации различных порядков (до пятого) оказываются близкими по величине, поэтому выявить аналитически тип аберрации, определяющий разрешение в том или ином случае, достаточно сложно. В расчетах разрешения осесимметричных систем скользящего падения чаще используют метод хода лучей, результаты которого представляют в виде графиков или полуэмпирических формул. [c.164]

Метод хода лучей основан на построении двумерного распределения интенсивности в фокальной плоскости системы с помощью дискретных лучей, траектории которых определяются их координатами и направляющими косинусами на входном отверстии системы, а также геометрией поверхностей зеркал. При существующей точности изготовления искажения фронта волны при отражении значительно больше дифракционных пределов, поэтому фазовые соотношения между отдельными лучами в фокальной плоскости не учитываются. Таким образом, расчет по методу хода лучей ведется в рамках геометрической оптики. Важным обстоятельством для рентгеновской области спектра является то, что расчет траектории каждого луча позволяет определить точные значения локальных углов скольжения на каждом из зеркал, от которых зависят и коэффициенты отражения. Учитывая эти коэффициенты при суммировании лучей в фокальной плоскости, можно рассчитать разрешение и эффективность с точностью, не достижимой никакими аналитическими методами. Общие принципы расчета характеристик оптических систем методом хода лучей можно найти в литературе [2]. [c.169]

Прямой метод измерения индикатрисы рассеяния является безусловно наилучшим способом контроля качества рентгеновской оптики, однако имеет ограниченное применение. Сложности возникают при измерении неплоских зеркал, зеркал больших размеров, а также при контроле в ироцессе изготовления рентгеновского зеркала. С этим связаны поиски других методов контроля шероховатости поверхности, и самым существенным в этой работе является, по-видимому, сравнение результатов измерения каким-либо выбранным методом с измерениями рассеяния в рентгеновской области. Ниже мы более подробно остановимся на установлении корреляции измерений, выполненных различными способами. [c.240]

При исследовании этим методом параболических зеркал только при больших отношениях диаметра к фокусу было замечено небольшое расхождение с данными метода Гартманна, то-есть для них систематическая ошибка несколько превышала ошибку установки. [c.41]

Метод оказался менее чувствительным к точности установок зеркал и флуктуациям атмосферы, что позволило раздвигать зеркала на большее расстояние и измерять меньшие угловые диаметры звезд (вплоть до 0,0005"). Укажем также, что модификация метода Брауна и Твисса оказалась очень перспективной при измерении временной когерентности интенсивностей, позволила получить интересные результаты и существенно расширить представление о когерентности высших порядков. [c.337]

Работу по определению толщины пленки значительно продвинули Джексон и его сотрудники [136] в Бристоле. Они проделали большое количество экспериментов, в которых применялся изящный оптический метод. Зеркала из нержавеющей стали покрывались частично одним и частично тремя мономолекулярными слоями стеариновокислого бария. В этих опытах изучалась степень ноляризацин монохроматического света, отраженного [c.856]

НОН в плоскости Фурье. Если исследуемый объект — идеальное зеркало, то в плоскости Фурье будет наблюдаться нормальное распределение интенсивности света по Гауссу, так как структура представляет собой набор интерференционных картин, имеющих пространственную частоту, распределенную случайным образом. Отличие поверхности от идеальной будет определяться изменением спекпра Фурье в зависимости от шероховатости объекта. Предлагаемый метод позволит получить интегральные характеристики больших поверхностей (до 10 см ). На результаты измерений не влияет волнистость поверхности. [c.96]

Высокостабилизированные одномодовые лазеры позволят в еще большей мере использовать голографические и интерференционные методы измерений. К голографическим методам в настоящее время проявляется все больший и больший интерес многих специалистов, в отношении их применения определяются весьма большие перспективы. С помощью голографической интерферометрии можно обнаруживать отклонения от заданных размеров различных оптических непрозрачных объектов, а также производить испытания линз и зеркал, для которых не существует ручных шаблонов. [c.322]

Появление лазеров вызвало интенсивное развитие методов внутр. М, с., основанных на управлении когерентным излучением за счёт изменения параметров лазера. При этом мы. устройства, применяемые как внеш. модуляторы, номещаются внутри оптического резонатора лазера. Используя разл. способы внутр. модуляции, получают любой вид М. с. амплитудный, частотный, фазовый и поляризационный. Частотой излучения лазера управляют, изменяя добротность оптич. резонатора лазера, напр. менян оптич. длину резонатора. С этой целью одно из зеркал резонатора закрепляют либо на магнитострикционном стержне (см. Магнитострикционный преобразователь), либо на пьезоэлементе и изменяют длину резонатора синхронно с модулирующим напряжением. Тот же эффект достигается путём изменения показателя преломления среды, заполняющей резонатор, для чего используется электрооптич. кристалл. Частотную модуляцию излучения лазера можно получить также при наложении на активную среду магн. или электрич. полей (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), под действием К-рых происходит расщепление и смещение рабочих уровней атомов, ответственных за генерацию когерентного излучения. Изменяя величину коэф. усиления, получают амплитудную модуляцию излучения лазера. Для этого воздействуют на разность населённостей активной среды, либо изменяя мощность её возбуждения, либо используя всцомогат. возбуждение, приводящее к-перераспределению населённостей. Амплитудная модуляция излучения может быть получена и при помощи модуляции тока разряда газовых или полупроводниковых лазеров, работающих в непрерывном режиме. Одним из методов управления когерентным излучением является модуляция величины обратной связи лазера, т. е. коэф. отражения зеркал резонатора. С этой целью используют резонатор, одно из зеркал к-рого вращается с большой скоростью, и потому условия генерации выполняются лить в короткие промежутки времени. Вместо зеркал часто используют вращающуюся призму полного внутр. отражения. Изменение величины обратной связи можно получить, заменяя одно из зеркал на систему зеркал, образующих интерферометр Фабри — Перо. Коэф. отражения такого резонатора зависит от расстояния между зеркалами, изменяя к-рое можно модулировать интенсивность излучения и получать т. н. гигантские импульсы, мощность излучения в к-рых существенно превосходит мощность непрерывной генерации. Наконец, излучение лазеров также модулируют, изменяя добротность оптич. резонатора путем введения потерь, величина к-рых управляется внеш. сигналом. Для этого используют модуляторы на основе элек- [c.184]

В последние годы для измерения уровня широкое распространение получил метод радиоа-ктивного просвечивания гамма-лучами [Л. 32, 33, 69 и др.], основным преимуществом которого является бесконтактность измерения, т. е. измерение уровня без соприкосновения чувствительного элемента прибора с измеряемой средой. Этот метод основан на различии поглощения гамма-лучей средами, находящимися по обе стороны от границы их раздела (для кипящей жидкости — от зеркала испарения). Большая проникающая способность гамма-лу-чей позволяет организовать измерение уровня в метал- [c.72]

Преимущество данного метода измерения расхода для крупных гидротурбин по сравнению с другими методами (вертушек, водослива, объемного) заключается в относительной простоте и малой затрате времени. Экспериментальные про-зерки, при которых описанный метод сравнивался с другими, в том числе и объемным, показали его большую точность и надежность. Ошибка при замерах по простому методу по сравнению с объемным методом оказалась равной в среднем +0,2%, при наибольшей ошибке отдельных измерений =t 1,0%, При дифференциальном методе средняя ошибка оказалась равной — 0,3%, при наибольшей ошибке отдельных измерений 2,7 %. Экспериментально проверенная точность данного метода служит лишним подтверждением точности самой теории гидравлического удара, созданной Н. Е. Жуковским, [c.235]

Известняк же, разлагаясь, выделяет углекислоту, которая, проходя сквозь толщу металла, приводит его в движение и дегазирует его, шлак полностью закрывает зеркало ванны и этим несколько ослабляет науглероживающее воздействие электродов. Количество известняка обычно составляло 20—30 кг/г. Большое значение при выплавке металла этим методом имеет процент отходов в составе шихты. При содержании в шихте отходов стали типа 1Х18Н9Т до 500 кг/г, добавке никеля около 50 кг/г в состав шихты вводили до 500 кг/г мягкого железа с углеродом не более 0,05%. В этом случае расчетное содержание углерода равнялось 0,08%. [c.105]

Метод темпопольного освещения. При темнопольном освещении в отличие от светлопольного свет не проходит через объектив. Пройдя через кольцевую диафрагму 1 (рис. 1.5), свет отражается от кольцевого зеркала 2, установленного на месте полупрозрачной пластинки, и попадает на зеркальную отражающую параболическую поверхность специального конденсора темного поля 3, который устанавливается на объектив или монтируется в одной оправе с ним (эпиобъектив). Такая система создает косое освещение объекта, при котором освещающий пучок имеет большую апертуру, чем в случае светлолольного освещения. Темнопольное изображение является обратным по отношению к светлопольному [c.26]

Следует отметить, что использование совершешш1Х кристаллов, являющихся, по существу, дифракционными оптическими элементами, позволило создать целое семейство рентгеновских приборов и методов, широко применяющихся в научных исследованиях и промышленности. Однако кристаллы как оптические элементы для спектрального анализа и управления рентгеновским излучением применяются лишь в области длин волн 0,01 нм < < Я < 2 нм. Во всяком случае в области > 1 нм эффективность их использования быстро падает. Таким образом, большая часть мягкого рентгеновского диапазона, находясь ме кду вакуумным. ультрафиолетовым и жестким рентгеновским диапазонами, оказалась как бы вне досягаемости как обычных зеркал и линз, так и совершенных кристаллов. [c.3]

Б свободном состоянии без закрепления их в жестких оправках. Во время полирования необходим многократный контроль формы и размеров зеркал, а на последней стадии — и шероховатости поверхности. Во время измерений должны быть максимально снижены деформации зеркал за счет креплений и силы тяжести. Зеркала телескопа обсерватории им. Эйнштейна, например, устанавливались для измерений в вертикальном положении на подставку, свободно плавающую в ванне с ртутью. Эти меры позволили достичь наиболее высокого для больших объективов разрешения — около 2—3". Для достижения еще более высокой точности (до 0,5") и снижения времени полирования при изготовлении зеркал для телескопа АКСАФ диаметром более 1. м технологию полирования предполагается усовершенствовать [80]. Рассматриваются два варианта полирование вертикально расположенного зеркала одновременно несколькими длинными полировальниками, а также полирование небольшим быстро вращающимся полировальником, перемещающимся под контролем ЭВМ вдоль оси зеркала. Общие затраты времени на полирование наибольшего из зеркал до указанной точности и шероховатости, равной 2,5 нм составят от ПОО до 2500 ч. Помимо большой трудоемкости зеркала для телескопов, изготавливаемые методом прямого полирования, обладают большой массой и требуют применения сложной конструкции крепления, обеспечивающей устойчивость к механическим перегрузкам и отсутствие температурных деформаций. [c.224]

Метод алмазного точения применяется для формообразования зеркал из зеродура [81]. Предварительно отшлифованные заготовки обрабатываются резцом с большим радиусом закругления [c.225]

Чтобы понять характер изменений модовой структуры под влиянием краевых эффектов, лучше всего проследить за поведением какого-либо конкретного типа колебаний по мере приближения устойчивого резонатора к плоскому. Этот анализ может быть выполнен методом Вайнштейна, сущность которого станет ясна из следующего параграфа желающих подробнее ознакомиться с математической стороной проблемы мы отошлем к [124], сами же только обрисуем качественную карти ну явлений. Сделаем это на примере полностью симметричного резонатора, состоящего из зеркал с Ri = R2 > L и с однаковыми поперечными размерами. Данные размеры и расстояние между зеркалами L будем считать фиксированными начальную кривизну зеркал выберем такой большой, чтобы ширина каустики интересующего нас типа колебаний значительно уступала ширине зеркал (рис. 2.1 а). [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...