Фронт волны параллельный оптической оси

Случай 1. Оптическая ось положительного кристалла лежит в плоскости падения под косым углом к преломляющей грани кристалла (рис. 10.13). Параллельный пучок света падает под углом к поверхности кристалла. Очевидно, что за время, в течение которого правый край В фронта волны А В достигает точки D на поверхности кристалла, вокруг каждой из точек на поверхности кристалла между А н D возникают две лучевые поверхности — сферическая и эллипсоидальная. Эти две поверхности соприкасаются друг с другом вдоль оптической оси. Из-за положительности кристалла эллипсоид будет вписан в сферу, т. е. все точки эллипсоида будут расположены внутри сферической поверхности. Для [c.262]

Тогда только те отклоненные лучи, которые являются параллельными оптической оси телескопа, будут образовывать изображение в главном фокусе F. Все они имеют общий фронт волны АХ. Если АВ будет фронтом падающей волны, то единственными частями путей лучей, которые могут вводить разность хода, будут части такие как СРМ, так что в фокусе телескопа мы будем иметь колебание следующего вида [c.83]

Если нормали к волновым фронтам двух распространяющихся цилиндрических волн не параллельны оптической оси (рис. 5, б), то в выражениях для результирующих амплитуды и интенсивности [c.46]

Интерферометр Релея, построенный на принципе деления фронта падающей волны. К числу таких интерференционных систем относятся щелевые или ступенчатые устройства, которые строятся на принципе деления падающего параллельного фронта волны по площади часть фронта проходит через прозрачные участки, а другая — не проходит. Примером таких систем является двухщелевая схема Юнга, о которой речь шла при рассмотрении общей теории интерференции и при изучении явления интерференции трех лучей. Здесь рассмотрим двухлучевой интерферометр Релея (схема Юнга), используемый для измерений показателей преломления газов и жидкостей. На рис. 3.5.17, а изображена оптическая схема такого интерферометра. Парал- [c.161]

Например, при изучении распространения света в кристаллах (т. е. в задачах кристаллооптики) можно в большинстве случаев считать среду магнитно-изотропной, но электрически анизотропной. При этом вектор напряженности электрического поля Е и вектор электрической индукции 1>, вообще говоря, не будут параллельны. Связь между ними осуществляется посредством тензорной величины — диэлектрической проницаемости Если поместить точечный источник в оптически однородную изотропную среду, то фронт волны, создаваемой таким источником, будет иметь сферическую форму. Форма же волнового фронта в анизотропной среде отлична от сферической и бывает весьма сложной. [c.103]

На экране 5, удаленном от щели на расстояние I, будет наблюдаться явление дифракции. Если бы этого явления не было, то на экране Э, установленном в фокальной плоскости собирающей линзы МЛ (V.1.5.3 ), в точке Fo главного фокуса линзы (V. 1.5.3°) получилось бы изображение источника света. При дифракции па узкой щели на экране наблюдается интерференционная картина последовательность размытых изображений источника света, разделенных темными промежутками. В точке F на экране собираются все параллельные лучи, падающие на линзу под углом ф (угол дифракции) к оптической оси OF,, линзы (V.1.5.2°), перпендикулярной к фронту ВОЛНЫ. [c.372]

При рассмотрении теоретических вопросов голографии делается допущение о том, что при получении голограммы и последующем восстановлении волнового фронта используется плоская монохроматическая волна, которую с точки зрения геометрической оптики можно рассматривать как пучок лучей, параллельных оптической оси. Однако в действительности такой пучок имеет [c.328]

Оптическая ось О О" составляет некоторый угол с преломляющей гранью кристалла (рис. 17.21, б). В этом случае одновременно около всех точек А, С я О возникнут сферические волновые поверхности одинакового радиуса, в результате чего волновой фронт обыкновенной волны в кристалле пойдет параллельно падающему и обыкновенные лучи Ло, С и Оо пересекут грань кристалла не преломляясь. Волновой фронт необыкновенной волны также параллелен падающему фронту, но точки его касания с эллиптическими волновыми поверхностями сдвинуты относительно точек А, С, О. Это приводит к отклонению необыкновенных лучей Ае, Се и Ое от их первоначального направления. Таким образом, геометрическое построение Гюйгенса объясняет отклонение [c.48]

Оптическая ось О О" параллельна преломляющей грани кристалла (рис. 17.21, в). Обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются в кристалле, не преломляясь, в одном и том же направлении. Однако волновые фронты обыкновенной и необыкновенной волн не совпадают. Если кристалл положительный, то фронт необыкновенной волны отстанет от фронта обыкновенной волны. Если кристалл отрицательный, то картина будет обратная. В результате в обоих случаях между обыкновенной и необыкновенной волнами возникает определенная разность хода. [c.49]

В оптически однородной среде фронт плоской волны перемещается параллельно самому себе. Однако если среда неоднородна и в ней имеются включения с другими оптическими свойствами, то кроме волны, распространяющейся в первоначальном направлении, появляются волны, рассеянные в стороны. Эти волны уносят с собой определенную долю энергии и тем самым постепенно уменьшают энергию первоначального светового потока. [c.113]

Электронными фильтрами можно значительно сильнее уменьшить ширину полосы приемника, чем имеющимися оптическими фильтрами. Возможна непосредственная электронная обработка сигнала. Другая особенность оптического гетеродина заключается в его способности ограничивать угловое поле зрения приемника. Это следует из того, что относительная фаза между волнами сигнала и гетеродина воспроизводится в токе фотоприемника. Если фазовые фронты обоих волн не параллельны во всех точках чувствительной поверхности фотоприемника, то [c.521]

Участок волнового фронта, проходящий через неровность, отстает от остальной части волнового фронта ю, и на последнем возникает местная деформация Д . При выходе волны в воздух эта деформация будет равна оптической разности хода между лучами общего параллельного пучка, один из которых проходит через неровность Д, а другой ее минует, т. е. [c.423]

Найдем общее выражение для коэффициента связи g. Пусть наклонная плоскость, разделяющая среды с показателями преломления Пх имеет местную неровность высоты — А (фиг. 326). Плоский волновой фронт, пройдя такую граничную поверхность, приобретет деформацию Де, равную оптической разности хода между двумя лучами падающего параллельного пучка, один из которых (показан сплошной ломаной линией) проходит через местную неровность, а другой (показан штриховой линией), минуя ее, преломляется на граничной пло- Фиг. 326. Прохождение скости. Разность хода равна световой волны через на- [c.435]

Получить такое экспериментальное доказательство можно с помощью установки, оптическая и акустическая схема которой изображена на рис. 88. В фокальной плоскости линзы Ьх расположен линейный источник света, параллельный фронту ультразвуковой волны, распространяющейся в кювете с жидкостью. Через кювету проходит параллельный световой пучок, собираемый линзой 2 на белом экране Э, расположенном в ее фокальной плоскости. [c.139]

Закон отражения является частным случаем закона преломления, если условно положить п = — п. Угол между нормалью к аеркал ьной поверхности и падающим лучом по-прежнему называется углом падения, а между нормалью и отраженным лучом — углом отражения. Численно угол отражения равен углу падения. Расходящийся из одной точки пучок лучей называется гомоцентрическим. Прйнято говорить, что точечный объект и его изображение находятся в сопряженных точках. Фронт волны, сходящийся в этом случае к изображению, является сферическим. Если источник света лежит в бесконечности, то лучи идут от него параллельным пучком, а фронт волны является плоскостью. Идеальная оптическая система соберет такой пучок в точку, которая называется задним главным фокусом оптической системы или просто главнглм фокусом. [c.12]

Когда объект находится достаточно далеко от фотопластинки либо в фокусе линзы (рис. 13, 6), каждая точка объекта посылает на фотопластинку параллельный световой пучок, при этом связь между амплитудно-фазовыми распределениями объектной волны в плоскости голограммы и в плоскости объекта дается преобразованием Фурье или Фурье-образом, осуществляющим разложение оптического изображения объекта в двумерный спектр по пространственным частотам (более подробно о преобразовании Фурье мы поговорим в главе Голографические оптические. элементы ). Голограмма в. этом случае называется голограммой Фраунгофера. Если амплитудно-фазовые распределения объектной и опорной волн являются Фурье-образами и объекта, и опорного источника, то голограмму называют голограммой Фурье. При получении голограммы Фурье объект и опорный источник обычно располагают в фокусе линзы (рис. 13, в). В случае безлинзовой голограммы Фурье опорный источник располагают в плоскости объекта (рис. 13 г). При. этом фронт опорной во7шы и фронты. элементарных волн, рассеянных отдельными точками объекта, имеют одинаковую кривизну. В результате структура и свойства голограммы практически такие же, как у голограммы Фурье. Голограммы Френеля образуются в том случае, когда каждая точка объекта посылает на фотопластинку сферическую волну (рис. 13, <)). [c.47]

Первые достижения, которые, по-видимому, лучше рассматривать как предварительные, появились в результате ми ни-воз рождения голографии. В 1955 г., занимаясь радиолокацией, мы вновь открыли габоровский процесс голографии. В нашей теории было показано, что если принимаемые радаром отраженные сигналы записать на фотопленку или аналогичный оптический транспарант и затем осветить этот транспарант пучком когерентного света, то дифрагированные световые волны будут миниатюрными копиями излученных радаром исходных волн, которые попадают на приемную апертуру радара. В первоначально развитой теории рассматривалась система как с обычной реальной антенной, так и с синтезированной апертурой. Естественно, с точки зрения голографии неважно, записывались ли волновые фронты одновременно (реальная апертура) или последовательно (синтезированная апертура). Мы разработали подробную теорию голографии, причем наша работа во многом шла параллельно с оригинальной работой Габора, в то время для нас неизвестной. [c.16]

Необходимо заботиться о том, чтобы ошибок не вызывали интерференционные эффекты, которые часто возникают в результате многократного отражения между почти параллельными поверхностями или внутри оптических пластин. Возможность ошибки возрастает при измерениях вне видимого спектрального диапазона, ибо здесь глаз не в состоянии помочь выявить экспериментальные аномалии. Типичный пример экспериментальной ситуации, при которой возможны ошибки, — измерения мош,ности в инфракрасном диапазоне Для измерения средней мощности пользуются радиационными термостолбиками, которые мало чувствительны к длине волны (см. гл. 4). Такие термостолбики обычно содержат много термоспаев, и при их градуировке должна измеряться средняя мош,ность плоской волны. Результаты можно однозначно интерпретировать только тогда, когда измеряемый пучок однороден. Допустим, что нам нужно измерить мощность непрерывно работающего инфракрасного лазера, величина которой превышает предельную мощность, допустимую для термостолбика. Мы должны применить ослабитель, чтобы уменьшить интенсивность пучка до подходящей величины. Ослабитель можно поместить либо прямо перед термостолбиком, либо около лазера. Обычно термостолбик ставят на расстоянии 3—15 м от лазера, с тем чтобы пятно пучка равномерно освещало его апертуру. Если же ослабитель высокого качества находится около лазера, то он может образовать интерферометр Фабри — Перо и создать в пучке интерференционные полосы. Тогда термостолбик будет освещаться волновым фронтом с периодической структурой и в результате при измерениях могут возникнуть серьезные ошибки (8 1). Во избежание этого ослабитель обычно помещают около термостолбика. [c.32]

С последней теоремой связана теорема, впервые выдвинутая Гюйгенсом 134], которая утверждает, что каждый элемент волнового фронпш можно рассматривать как центр вторичного возмущения, пороокдающего вторичные сферические волны и, кроме того, что волновым фронтом в любой последуюищй момент времени служит огибающая этих вторичных сферических волн Это утверждение (построение Гюйгенса) служит правилом для построения поверхностей, оптически параллельных друг другу Если среда однородна, то при построении можно использовать сферические волны конечного радиуса, в противном случае необходимо пользоваться волнами бесконечно малого радиуса. [c.136]

Действие призмы как спектрального прибора основано на зависимости показателя преломления вещества от длины волны. Для определения разрешающей способности призмы необходимо учесть дифракцию света на краях диафрагмы или самой призмы, ограничивающих ширину падающего светового пучка. Допустим сначала, что на призму падает монохроматический параллельный пучок лучей, ограниченный диафрагмой АА (рис. 196). Пусть волновой фронт падающей волны совпадает с плоскостью диафрагмы АА. Возьмем за призмой произвольный волновой фронт ВВ. По определению волнового фронта оптические длины (Л DS) и [c.321]

В обоих упомянутых выше методах (Гидемана с сотрудниками и Номото) для получения изображения ультразвуковых волн применялся строго параллельный пучок света. Однако хорошее изображение стоячих ультразвуковых волн можно получить также очень простым способом без применения оптических устройств, если использовать расходящийся пучок световых лучей (Бергман и Гёлих [243, 2441). На фиг. 245 представлена схема используемой при этом установки. Источником света служит небольшая 4-ваттная лампа с прямой нитью накала (длиной 12 мм). Для затемнения бокового света она помещается в предохранительный кожух с ирисовой диафрагмой на передней стенке. Лампа находится на расстоянии а, равном нескольким сантиметрам, от кюветы Т с жидкостью, в которой возбуждается звуковая волна. Нить накала лампы расположена параллельно фронту звуковой волны. С другой стороны от кюветы на расстоянии Ь помещается экран 5 . При возникновении в кювете стоячей волны на экране появляются светлые и темные полосы. [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...