Молекулярных пучков метод

Особенности обоих случаев используются в различных методах определения спинов и магнитных моментов ядер. Рассмотрим следующие методы наблюдение эффектов Зеемана и Пашена — Бака, метод отклонения молекулярных пучков, метод магнитного резонанса. [c.71]

Мозли закон 25, 224 Молекулярных пучков метод 71 Монохроматор кристаллический 340 [c.717]

Выше было замечено, что существенным недостатком метода молекулярных пучков с использованием сильных резко неоднородных магнитных полей является малость эффекта расщепления. Существует простой, на первый взгляд кажущийся неправдоподобным способ увеличения эффекта. Этот способ заключается в использовании слабого внешнего магнитного поля. В слабом [c.74]

В методе Раби используются также молекулярные пучки, позволяющие определить магнитные моменты и спины ядер. Спин ядра [c.53]

Переходы между всеми указанными близкими уровнями в лабораторных условиях исследуются радиочастотными методами. В тех из них, которые излагаются ниже, используется отклонение атомных или молекулярных пучков в неоднородном магнитном поле. Поэтому мы сначала остановимся на ранних опытах с молекулярными пучками. В известном эксперименте Штерна [c.566]

Однако чего-либо принципиально нового указанные опыты с атомными пучками не дают магнитный момент атомных ядер снова может быть рассчитан лишь по расщеплению термов. Поэтому особый интерес представляет то дальнейшее развитие метода атомных и молекулярных пучков, которое позволило измерить величину jji- . [c.567]

Для молекул вследствие Ш. э. происходит расщепление вращательных уровней энергии, причём для молекул типа симметричного волчка, обладающих пост, дипольным моментом примером является молекула аммиака NH3), характерен линейный Ш. э. Для таких молекул методом ЭПР в молекулярных пучках, аналогичным методу ЯМР, могут наблюдаться переходы между подуровнями штарковского расщепления и с большой точностью определяться величины дипольных моментов. [c.475]

К физ. методам относят методы термич. осаждения из молекулярных пучков в вакууме, мгновенного испарения, горячей стенки , а также методы катодного распыления и осаждения. По методу термич. осаждения из молекулярных пучков испаряемое вещество нагревается до требуемой темп-ры (выше или ниже темп-ры плавления испаряемого вещества в зависимости от упругости пара в точке плавления) в сверхвысоком вакууме ( 1,3 10" Па), при этом его атомы и молекулы попадают на подложку, где и происходит их конденсация. Наиб, совершенным является электронно-лучевой способ нагрева, отчего такой метод получил название молекулярно-лучевой эпитаксии (МЛЭ). Этот метод позволяет в процессе осаждения контролировать структуру и состояние поверхности под- [c.620]

Рис, 2. Схематический вид установки для получения молекулярных пучков газодинамическим методом. [c.541]

Простейшая периодическая среда состоит из чередующихся слоев прозрачных материалов с различными показателями преломления. Современные достижения в технологии выращивания кристаллов, особенно методом эпитаксии из молекулярных пучков, позволяют выращивать периодические слоистые среды с хорошо контролируемыми периодичностью и толщинами слоев, соответствующими нескольким атомным с юям. Распространение волн в периодических слоистых средах изучали многие авторы [1, 2]. В этом случае можно получить точное решение волнового уравнения. Мы будем предполагать, что материалы являются немагнитными. Рассмотрим простейшую периодическую слоистую среду, состоящую из двух различных веществ со следующим профилем показателя преломления [c.179]

Идея метода состоит в том, что инертный газ с примесью конденсирующегося пара металла или воды вытекает со сверхзвуковой скоростью через сопло из нагретой камеры в узкую область холодного потока инертного газа. После турбулентного охлаждения струи она выпускается через второе сопло в зону конденсации, из которой выводится уже в виде молекулярного пучка через отверстие сепаратора в вакуум. Быстрое охлаждение производит столь большое пересыщение, что димеры, первоначально присутствующие в струе, выходящей из нагретой камеры, становятся зародышами конденсации. [c.15]

Выше были рассмотрены особенности роста больших совокупностей кристаллов при использовании молекулярных пучков. В настоящее время достаточно широкое распространение получили методы выращивания совокупностей кристаллов в газовых средах в условиях наложения возмущающих полей. Наиболее полно изучено влияние электрических полей, в частности постоянного электрического поля, достаточного для зажигания и поддержания в газовой среде тлеющего разряда. В процессе горения разряда происходит возбуждение и ионизация частиц газа, а образующиеся ионы бомбардируют поверхность катода. В результате бомбардировки катода происходит так называемое катодное распыление [c.44]

Весьма эффективным является метод конденсации молекулярных пучков, полученных при термическом распылении. — Прим. ред. [c.359]

Физическими методами испарения и конденсации можно наносить любые испаряющиеся без разложения вещества. Механизм конденсации насыщенного пара характерен для образования покрытий на инертной поверхности (низкая температура, нерастворимость конденсирующегося вещества в субстрате). При получении покрытий методами термического испарения с последующей конденсацией паров область испарения и область конденсации разделяются пространственно и между ними создается большой градиент температур. Испаряющееся вещество может находиться как в расплавленном (например, А1, 2п, Си, С(1, Ag, РЬ, И, Сг, N1), так и в твердом (например, В, С, 51, Мд, Мо) состояниях. Процесс ведется в вакуумных камерах. Давление остаточных газов в них не должно превышать 6,7-10" Па (5-10 мм рт. ст.). Высокий вакуум обеспечивает прямолинейность траектории полета атомов от испарителя к субстрату ( атомно-молекулярные пучки в вакууме ) и чистоту конденсированного слоя [35]. [c.38]

Известно большое число методов определения энергии диссоциации двухатомных молекул. Они подробно описаны в [1]. Некоторые из них — оптические методы, метод расщепления молекулярного пучка в магнитном поле — применены к щелочным металлам, обзор этого дан в [2]. Однако значения, полученные для щелочных металлов различными методами, недостаточно согласуются между собой, допуски достигают 10%. Поэтому расчеты термодинамических свойств паров щелочных металлов (п.щ. м.), выполненные на основе различных рекомендаций по, например, для калия [c.232]

При вакуумном осаждении из газовой фазы (метод молекулярного пучка) поток испаренных атомов металла (молекулы вещества), не встречая в условиях высокого вакуума препятствий, прямолинейно движется к холодной поверхности подложки и там конденсируется. Плотность потока в этом методе столь велика, что получение бездефектных металлических пленок затруднено. Инертная атмосфера используется в методе катодного осаждения, когда не требуются высокие температуры для испарения вещества. Под действием электрического поля с разностью потенциалов в несколько тысяч вольт материал анода испаряется и осаждается на проводящую подложку (катод). Метод катодного осаждения применяется для создания в основном эпитаксиальных слоев, а также поликристаллических и аморфных металлических слоев. [c.315]

Прямые доказательства наличия димеров и более сложных образований были получены в молекулярных пучках методом масс-спектромет-рии [ ]. Суш ествование комплекса (Н2)2 было установлено Ватанабе и Уэлшем [Ч, которые исследовали индуцированный инфракрасный спектр водорода при низкой температуре. [c.207]

Метод отклонения молекулярных пучков. Определение магнитного момента ядра методом отклонения молекулярных пучков в неоднородном магнитном лоле производится в опыте, аналогичном опыту Штерна и Герлаха. Как известно, идея опыта Штер на и Герлаха заключается в использовании поперечного магнитного поля с очень высокой степенью неоднородности такой, чтобы она проявлялась на протяжении размеров одного магнитного диполя, т. е. атома. В этом случае магнитный момент атома бу- [c.71]

Изложение неоптических методов определения ядерных моментов не входит в задачу настоящей книги. Тем не менее ввиду весьма большого значения, которое приобрели за последние годы эти методы [Ho-ii3j кратко остановимся на одном из них. А именно, мы коснемся радиочастотного метода в том виде, в каком он применяется к атомам, движущимся в атомном или молекулярном пучке. Других радиочастотных методов (метод парамагнитного резонанса и т. д.) рассматривать не будем. [c.566]

С помощью молекулярных пучков экспериментальное определение g(I) удалось осуществить Раби, Келлоггу и Захариасу, которые воспользовались упомянутым нулевым" методом. В канестве объекта исследования они выбрали индий, для которого по спектроскопическим данным было уже известно, что магнитный момент ядра имеет относительно большую величину. Измеренное ими значение р-/ для ядра индия хорошо согласовалось с вычисленным по спектроскопическим данным. [c.568]

Для исследования В. м. применяют метод электрпч. рсзонаисно спектроскопии молекулярного пучка. Газ выпускается из сопла в резонатор с высоким разрешением. Но ре.эонансным частотам резонатора в радиочастотной и СВЧ-области спектра восстанавливают частоты вращат, переходов В. м. Анализ этого спектра даёт информацию о геометрии и параметрах В. м. Потенциал ионизации В. м. обычно ниже потенциала ионизации входящих в неё фрагментов. Разность между этими величинами близка к энергии диссоциации кластерного иона, образующегося при фотоионизации В. м. Один из способов разрушения В. м.— возбуждение колебат. уровней энергии фрагмента В, м. распадается, если энергия колебат. возбуждения фрагмента превышает энергию сё диссоциации. [c.241]

Для целей МСА могут служить и др. методы исследований для оптически активных молекул — дисперсна вращения плоскости поляризации, поляриметрия И электронный и колебательный круговой дихроизм (в УФ-, видимой и ИК-областях, в спектрах КР). С появлением лазеров стали интевсивно развиваться ме годы С. а., основанные иа нелинейных эффектах, возникающих при взаимодействии вещества с лазерным излучением большой мощности к ним относятся когерентное рассеяние света, вынужденное комбинац, рассеяние света (в т. ч. гиперкомбинац. рассеяние света, инверсное, усиленное поверхностью и др. виды комбинац. рассеяния света см. также Нелинейная спектроскопия). Чувствительность МСА возросла как благодаря применению лазеров, так и за счёт использования новых методов регистрации спектров (многоканальные методы, в первую очередь фурье-спектро-скопия, фотоакустич. спектроскопия) и применения низких температур (матричная изоляция, сверхзвуковые молекулярные пучки и др.). В нек-рых случаях МСА позволяет -определять вещества в кол-вах до г. [c.619]

При низких темп-рах время жизни неустойчивых молекул возрастает, что позволяет изучать их обычными спектральными методами. Одновременно за счёт сужения линий, сопровождающегося ростом их пиковой интенсивности, а также лучшего разрешения тонкой структуры существенно возрастают чувствительность и информативность спектров. В т. н. методе матричной ИЗОЛЯЦИЙ исследуют спектры разбавленных твёрдых растворов, когда исследуемое вещество заключено в твёрдой матрице инертного газа (N6, Аг, Кг, Хе), азота и др, газов при темп-рах ок. 10 К хорошо разрешённые узкие спектры вещества получают методом молекулярных пучков, когда находящаяся под большим давле-шюм смесь паров вещества и газа-носителя (обычно N0, Аг) со сверхзвуковой скоростью вытекает через узкое сопло, адиабатически охлаждается до темп-ры ниже 1 К и затем регистрируются спектры. В этом случае могут быть спектроскопически идентифицированы даже такие неустойчивые частицы, как ван-дер-ваальсо-вы молекулы. [c.620]

Метод мгновенного испарения близок к методу осаждения из молекулярных пучков и заключается в том, что исходное вещество непрерывно и равномерно поступает в испаритель, между ним и Составом газовой фазы поддерживается термодинамич, равновесие. Обычно этот метод используют для получения ЭС материалов, компоненты к-рых обладают разл, упругостями пара (напр., GaP, GaAlAs, GaAsP). [c.621]

Метод катодного осаждения сочетает методы катодного распыления и осаждения из молекулярных пучков. Вещество (рис. 3) испаряется термич. путём, подложка служит отрицат. электродом и располагается в зоне плазмы, поддерживаемой постоянным током или ВЧ-разря-дом. Испарившиеся атомы ионизируются в плазменном пространстве и осаждаются на катоде подложки. С сер. 1980-х гг. развивается метод осаждения веществ из ионизир. пучков, позволяющий получить ЭС, легированные летучими примесями при сравнительно низких темп-рах. [c.621]

От упомянутых выше недостатков свободен так называемый метод молекулярного пучка. Этот метод основан на получении тем или иным способом потока параллельно летяш,их, иевзаимодействующих молекул и регистрации энергетических потерь падающих на поверхность молекул. [c.540]

Измерение скоростей частиц в методе молекулярного пучка в принципе просто и единственной трудностью является получение достаточно интенсивных молекулярных пучков. Поэтому при постановке эксперимента подобного рода получение пучка максимальной иетенсивтаости является одной из o HOBiHbix проблем. [c.541]

В настО Ящее время имеется ряд споообов [Л. 3, 4] получения молекулярных пучков, 0 беспечивающих нео бходимую интенсивность. Используемый в работе газодинамический Метод получения молекулярного пучка удобно описать путем сравнения с классическим методом печи [Л. 3]. [c.541]

Из методов одноступенчатых отпечатков для микрофрактогра-фии наиболее пригодным оказался метод угольных отпечатков [143]. Этот метод состоит в следующем. На поверхность излома металлического образца в вакууме напыляют угольную пленку из одного либо — что еще лучше — из двух источников, чтобы получить более однородную пленку, непрерывную на всех участках поверхности. Полученная пленка отделяется от металла электролитическим растворением последнего. Для этого применяют любые электролитические ванны, пригодные для электрополирования при том условии, что полирование происходит без бурного газовыделения и образования нерастворимых частиц. Отделяемый угольный отпечаток более прочен, чем отпечаток, полученный на шлифованной поверхности. Это связано с тем, что на отпечатке образуются своеобразные ребра жесткости за счет рельефа поверхности излома, что придает отпечатку дополнительную жесткость и с наличием на отпечатке сравнительно толстых зон, которые образуются на участках, перпендикулярных к направлению молекулярного пучка (или молекулярных пучков) испаряющегося угля. [c.143]

РИС. 6.1. Типичная периодическая слоистая среда, состоящая из чередующихся слоев GaA.s и Al .Ga, j.As, выращенных на подложке из GaAs методом эпитаксии из молекулярных пучков [7], [c.171]

В центре каждой запрещенной зоны период слоистой среды приблизительно равен целому числу световых длин волн. Поскольку при последовательных отражениях от соседних границ раздела свет оказывается сфазированным и, следовательно, интерферирует конструктивно, световые волны будут сильно отражаться. Это явление аналогично брэгговскому отражению рентгеновских лучей от кристаллических плоскостей. Такая высокая отражательная способность была продемонстрирована на брэгговском отражателе, изготовленном из чередующихся слоев GaAs и Alg jGao As, выращенных на подложке из GaAs методом эпитаксии из молекулярных пучков (рис. 6.9, а). Измеренный коэффициент отражения представлен на рис. 6.9, в и хорошо согласуется с теорией [3]. [c.195]

Двулучепреломление за счет формы наблюдалось в периодической слоистой среде, состоящей из слоев AlAs толщиной 0,1235 мкм и слоев GaAs толщиной 0,1062 мкм, выращенных методом эпитаксии из молекулярных пучков [5]. На рис. 6.17 показано измеренное двулучепреломление Jje тм зависимости от длины волны. [c.225]

Конструктивно метод реализуется в виде двух камер, разделенных соплом, имеющим диаметр отверстия 1 мм, причем вторая камера откачивается мощным насосом и сообщается с высоковакуумной установкой через отверстие сепаратора диаметром <" 1 мм, расположенное напротив сопла [38—43, 305]. Выходящая из сопла струя газа расширяется с охлаждением, пока не достигает коллимирующего отверстия сепаратора, через которое ее центральная часть продолжает движение в вакууме практически без соударений молекул и кластеров. Таким путем открывается возможность детектировать возникающие кластеры с помощью разнообразной техники молекулярных пучков. [c.101]

Непосредственное применение метода свободно расширяющейся сверхзвуковой струи к металлическому пару затрудняется необходимостью задания высоких температур, требуемых для испарения металла. Чтобы преодолеть это затруднение, в работах [43, 305, 310, 311] металл испаряли в потоке холодного инертного газа при давлении 3 Тор, из которого затем формировали сверхзвуковую струю и молекулярный пучок, содержап] ий металлические кластеры. Вблизи выхода из отверстия сепаратора пучок пронизывали электронами с энергией 40—50 кэВ [305, 310, 311]. [c.103]

При создании совокупностей кристаллов с заданными ориентировками во многих случаях примущество отдается методам, использующим молекулярные пучки. Это связано с тем, что с помощью этих методов можно созвать условия, при которых направление оси собственной текстуры и направление молекулярного пучка совпадают. Поскольку направление молекулярного пучка может быть изменено, то и направление оси собственной текстуры может варьироваться в достаточно широких пределах. Для получения заданной ориентации в совокупности [c.31]

Молекулярная эпитаксия. В этом методе используются термически генерированные молекулярные пучки в ультравысо-ком вакууме. Рост покрытия осуществляется последовательным осаждением отдельных монослоев и приводит к формированию слоя, эпитаксиально связанного с лежащим ниже кристаллическим материалом. Толщина покрытий может достигать нескольких микрометров. Молекулярную эпитаксию широко применяют для выращивания пленок в микроэлектронике. Однако высокая стоимость и сложность процесса, низкая производительность, трудности получения хорошей адгезии делают применение метода для получения износостойких покрытий не слишком перспективным. [c.75]

Для экспериментального исследования взаимодействия молекул с поверхностью наиболее широкое распространение получил метод молекулярных пучков. Методика получения пучков молекул с тепловыми скоростями (порядка —10 Mj en) достаточно хорошо разработана, однако задача получения монохроматических хорошо кон- [c.80]

Микроскопическое описание 95, 266 Милна задача 329, 334 Миогогрупповая теория переноса нейтронов 355 Мода нормальная 227 Молекула-мишень 75, 81 Молекула-пуля , 75, 81 Молекулярный пучок 123, 155 Момент импульса 38, 81 Моментные методы 390—395, 406 Моменты функции распределения 265, 289, 322, 375, 376, 424 Монте-Карло методы 390, 400—402, 418, 423, 427 Мотт-Смита метод 413—416 Мягкие сферы 454 [c.489]

Схема метода резонансной ионизацноивой спектроскопии атомов и иоле-кул 1 — калориметр, измеряющий знергию в импульсе излучения лазера 2 — электронно-оптическая система, вытягивающая ионн и электроны ив области пересечения пучков и собирающая их на детекторы 3 — источник, формирующий атомный (молекулярный) пучок — оптическая система, фокусирующая лазерное излучение в центр атомного пучка 5 — детекторы заряженных частиц, 6 —пучок излучения от лазера 7 — атомный (молекулярный) пучок [c.66]

Обратим внимание на один частный случай. При n = s=l система содержит одноатомный пар обоих компонентов. Во всех случаях при изучении подобных систем эффузионным методом так или иначе проводился анализ химического состава выходящего из камеры Кнудсена молекулярного пучка, 36 [c.36]

При сопоставлении известных фактов, относящихся к скорости молекулярных пучков в дуге, бросается в глаза следующее любопытное обстоятельство. В результате непосредственных измерений скорости струй, выполненных Хейнсом [Л. 45] и его предшественниками, [Л. 46—48] оптическими методами, были найдены значения скорости порядка 10 см1сек, т. е. приблизительно на порядок меньше тех, которые получались на основании данных о силах, действующих на электроды в условиях вакуумной дуги. Они приближаются к скоростям, выведенным из измерений сил в дугах высокого давления, что может быть связано с тем, что оптические измерения проводились, как правило, также в присутствии плотной газовой среды. Как бы то ни было, это расхождение заставляет подозревать, что при описанном косвенном методе определения скорости струи допускается какая-то ошибка. О возможности таких ошибок свидетельствуют данные, полученные Робертсоном [Л. 49] при исследовании сил в дуге с медными электродами в атмосфере азота и водорода в широкой области промежуточных давлений (приблизительно 0,3—500 мм рт. ст.). Автор этой работы ставил своей задачей выяснение причин расхождения результатов [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...