Пондеромоторные силы постоянные

Для определения немалых компонент координат получается задача о механическом равновесии под действием сил и постоянных компонент пондеромоторных сил [c.338]

В технике представляют интерес стационарные движения. Токи в этом случае определяют расчетом цепей постоянного тока, они не зависят от механических координат. Для определения последних получается задача о механическом равновесии под действием пондеромоторных сил [c.340]

Постоянная разность потенциалов. Пусть fi = О в (47), т.е. колебания оболочки происходят в постоянном электрическом поле. Вследствие воздействия пондеромоторных сил собственные частоты колебаний всех мод уменьшаются. Согласно (46) они вычисляются по формулам [c.59]

Ограничимся разбором случая стационарного движения несжимаемой жидкости, имеющей постоянный коэффициент электропроводности и находящейся под действием внешнего стационарного однородного магнитного поля. Будем пренебрегать наличием в жидкости свободных электрических зарядов. Магнитную проницаемость (общепринятое обозначение л, которое уместно сохранить в настоящем параграфе, ие следует смешивать с обозначением динамического коэффициента вязкости приходится для последнего пользоваться выражением произведения pv плотности жидкости р на кинематический коэффициент вязкости v) будем считать одинаковой, для всех жидкостей и твердых границ, приравнивая ее значению цо в пустоте. Отвлечемся, наконец, от действия всех объемных сил, кроме пондеромоторной силы (силы Лоренца) / X где j — плотность электрического тока, возникающего в двил<ушейся со скоростью V электропроводной жидкости с коэффициентом электропроводности сг за счет местного электрического поля с напряжением Е и магнитного поля с магнитной индукцией В, определяемая обобщенным законом Ома [c.484]

Большую группу таких приборов составляют толщиномеры пондеромоторного действия, работа которых основана на измерении силы отрыва пли притяжения постоянных магнитов и электромагнитов к контролируемому объекту. [c.71]

Одним из важных электромагнитных методов является так называемый отрывной (или пондеромоторный) метод, основанный на определении силы притяжения постоянного магнита или сердечника электромагнита к испытуемому месту изделия. [c.219]

В случае пондеромоторных методов суждение о толщине слоя немагнитного покрытия на ферромагнитной подложке выносят по величине той силы, с которой притягивается к этой подложке приставленный к ней испытатель—постоянный магнит или электромагнит. Эта сила обусловлена взаимодействием магнитных зарядов, находящихся на испытателе и испытуемой подложке (изделии). [c.209]

Как указывалось выше, на интенсивность процессов переноса в системах газ—жидкость могут оказывать влияние внешние силовые поля. Ограничимся качественной характеристикой механизма воздействия электродшгнитного поля на процессы тепло-и массопереноса в га.чожпдкостных системах. Оно связано с введением в среду повой дополнительной энергии, в результате чего на систему кроме сил гравитации и инерции начинают действовать пондеромоторные силы. При испарении жидкости в постоянном и переменном электрических полях слои жидкости приходят в волнообразное движение, которое приводит к турбулизации жидкости, в результате чего скорость испарения увеличивается. При этом коэффициенты конвективного теплообмена в зависимости от напряженности поля увеличиваются в несколько раз. [c.9]

Работу кондукционного насоса проиллюстрируем на примере насоса постоянного тока (рис. XV.23). Он состоит из канала /, сечение которого в рабочей части имеет прямоугольную форму, электромагнита 2 и двух металлических полос 3, присоединенных к двум противоположным сторонам канала. С помощью полос (электродов) к проводящей среде, протекающей по каналу насоса, подводится электрический ток. Электроды включаются либо последовательно с обмоткой электромагнита, либо питаются независимо. Взаимодействие электрического поля с магнитным полем (создаваемым электромагнитом) приводит к появлению объемной электромагнитной (пондеромоторной) силы, которая заставляет проводящую среду двигаться. [c.454]

При Л. п. необходимо равномериое распределение примеси в объёме кристалла или по толщине эпитаксиального слоя. При направленной кристаллизации из расплава равномерное распределение примеси по длине слитка достигается поддержанием постоянной её концентрации в расплаве (за счёт его подпитки) либо программированным изменением коэф. распределения примеси. Последнее достигается изменением параметров процесса роста. Повысить однородность распределения примесей в монокристаллах можно воздействуя на расплав магн. полем. Магн. поле, приложенное к проводящему расплаву, ведёт к возникновению пондеромоторных сил. Последние резко снижают интенсивность конвекции и связанные с ней флуктуации темп-ры и концентрации примесей. В результате однородность кристалла повышается. Однородного распределения при эпитаксии из жидкой фазы достигают кристаллизацией при пост, теми-ре в случае газофазной эпитаксии, обеспечивая пост, концентрацию примеси в газовой фазе над подложкой. [c.579]

Используя (46), можно найти пондеромоторные силы (—dWIdq/ ) как функции времени, механических координат и постоянных а,,. .., а, . После этого для определения. ....в порождающем приближении из второй группы уравнений (20) [c.342]

Эта специфика прежде всего выражается в реальной и широко используемой возможности генерирования плоских или квазипло-ских волн, в особом значении импульсного режима излучения, в воздействии мощного ультразвука на среду и ее реакции на это воздействие, в сильном поглощении ультразвуковых волн в газах и возможности распространения сдвиговых волн в жидкостях, в отчетливом проявлении нелинейных акустических эффектов в жидкостях и твердых телах, постоянных сил в ультразвуковом поле и т. д. Соответственно на первое место в ультраакустике выходят вопросы распространения плоских волн, их поглощения, отражения, преломления, прохождения через слои, фокусирования, рассеяния, анализ нелинейных эффектов, пондеромоторных сил в поле плоских волн, дифракционных и интерференционных эффектов в поле реальных излучателей ультразвуковых пучков вместе с анализом отклонений характеристик ультразвукового поля в ограниченных пучках по сравнению с полем идеальных плоских волн, распространения различных типов ультразвуковых волн в безграничных и ограниченных твердых телах, в том числе — в кристаллах и пр. В насго-яи ей книге сделана попытка дать всем этим вопросам достаточно полное освещение в сочетании с другими аспектами распространения ультразвуковых волн. В книге приводятся также э сперимеп-тальные данные по скорости и поглощению ультразвука в л<идко-стях и газах, а также по скорости звука в изотропных твердых телах и кристаллах. Наряду с классическим материалом в ней использованы данные из оригинальных источников, на которые сделаны соответствующие ссылки. [c.5]

К нелинейным эффектам в известном смысле можно причислить и так называемое радиационное давление или давление ультразвукового излучения, которое, в частности, проявляется в виде постоянных пондеромоторных сил, действующих на препятствия, расположенные на пути распространения ультразвуковой волны. Давление ультразвуковою излучения существует и в свободном ультразвуковом поле в виде постоянной составляющей давления. Радиационное давление присуще любому волновому процессу независимо от его природы отю связано с изменением у препятствия величины переносимого волной импульса. Возникающие прп этом пондеромотор-ные силы малы известно, что для регистрации, например, давления света требуются весьма чувствительные приспособления. Давление ультразвукового излучения также является малой величиной по сравнению с амплитудой переменного давления в ультразвуковой волне. Тем не менее радиационный эффект следует непосредственно из линейных уравнений электродинамики и линеаризованных уравнений гидродинамики. Нелиней1юсть же точных уравнении гидродинамики приводит при расчете давления ультразвукового излучения к поправкам , соизмеримым с величиной эффекта, вычисленной в первом ириблпженни, в отличие от нелинейных поправок к другим акустическим параметрам, таким, например, как скорость звука, плотность энергии и т. д., в которые они входят в качестве величин второго и более высоких порядков малости. Эти сравнительно большие поправки к давлению ультразвукового излучения и представляют собой собственно нелинейный эффект. Отличие акустических [c.104]

Эффект уменьшения магнитного поля в области локализации волновых пакетов, названный в [4.11] ВЧ-диамагнетизмом, ранее обсуждался в [4.12-4.15]. В [4.16] найдено самофокусирующее влияние ВЧ-диамагнетизма на альфвеновские волны. Обычно ВЧ-диамагнетизм возникает благодаря диамагнитному току, который образуется в плазме поперек постоянного магнитного поля в области локализации волнового пакета под действием ВЧ-давления (пондеромоторной силы), действующего на плазму о В [4.14] при выводе выражения для диамагнитного ослабления магнитного поля в пакете 8В не бьшо учтено влияние пространственной дисперсии — нелокальности взаимодействия электрического поля с веществом, связанной с тепловым движением. Для холодной плазмы выражение для 8В, полученное в [4.14], имеет вид [c.69]

Разработаны п другие методы определения содержания феррптной составляющей (а-фазы), такие как пондеромоторный, основанный на измерении силы или момента силы, действующей на образец в постоянном магнитном поле, или силы отрыва постоянного магнита или электромагнита от испытуемой детали, или крутящего момента образца (анпзометр Н. С. Акулова) магнитостатпческий, основанный на измерении изменения магнитной проницаемости испытуемого материала индукционный, основанный на пз.меренпи комплексного сопротивления или индуктивности измерительной катушки, и т. п. [И, 52]. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...