Диадики равные

Сначала исследуем класс тел, для которых установившиеся состояния без вращения возможны при всех ориентациях частицы относительно направления силы тяжести. Это может быть тогда и только тогда, когда величина в скобках в (5.7.13) тождественно обращается в нуль. Если положить этот диадик равным нулю, затем умножить на К, то получим [c.230]

Так как ни Сд, ни К не равны нулю, то это соотношение будет удовлетворено, если и только если Сн К — неполный диадик [c.232]

Далее, при вращении произвольного некосого тела (т. е. такого, для которого значение сопряженного диадика обращается в нуль в центре реакции) вокруг любой оси, проходящей через его центр реакции, действующая на него полная гидродинамическая сила равна нулю, по крайней мере в неограниченной жидкости. Можно показать, что при этих условиях поле скоростей на больших расстояниях выражается в следующем общем виде [c.400]

ЧИСЛО компонент тензора равно 3", где N—порядок тензора. Тензор нулевого ранга задается в любой системе координат в пространстве любого числа измерений одной компонентой такие тензоры называются скалярами и выражают физические величины, характеризующиеся только численным значением. Тензоры первого ранга имеют три координатные компоненты в трехмерном пространстве, называются векторами и представляют величины, которые характеризуются как численным значением, так и направлением. Тензоры второго ранга называются диадиками и описывают некоторые характеристики, важные в механике сплошной среды. При математическом изучении механики сплошной среды также определяются и часто используются тензоры более высокого ранга, в частности третьего и четвертого (триадики и тетрадики). [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...