Частицы условия

Условия (8.72) представляют собой, по существу условия предельного состояния (текучести) для сыпучей среды. В. В. Новожилов оправдывает применение таких условий и к твердым деформируемым телам, считая их сыпучими средами с очень большим сцеплением между частицами. Условия типа (8.72) использовались для твердых деформируемых тел, как это было показано выше, и рядом других исследователей (О. Мором, А. Надаи и др.). В. Б. Новожилов обобщает условия (8.72), представляя их так [c.590]

Следует также указать К2 то, что непрерывные соударения частиц при падении влекут за собой непрерывное изменение ориентировки их в каждой трубе по отношению к излучающей поверхности и, следовательно, создаются одинаковые для всех частиц условия восприятия лучистого тепла. [c.351]

К тем же выводам можно прийти, составив дифференциальные уравнения линий тока и траекторий частиц. Условимся, чтобы не смешивать произвольные бесконечно малые отрезки, проводимые в пространстве в данный момент времени, с элементарными перемещениями частиц жидкости, происходящими за бесконечно малый промежуток времени йЬ, обозначать первые символом бг, вторые — символом йг, а их проекции ч соответственно Ьх, бг/, бг ийх, йу, Тогда по условию совпадения направления касательной к линии тока и вектора скорости в этой же точке будем иметь следующую систему дифференциальных уравнений линий тока [c.33]

Так же, как и в случае быстрых нейтронов, будем предполагать, что заряженная частица, попадающая в сферу действия ядра, поглощается последним. Рассматривая нейтроны, мы считали, что поглощение происходит в том случае если параметр столкновения не превосходит радиуса ядра. Для заряженных частиц условие поглощения должно быть, сформулировано несколько иначе. [c.204]

Это условие заменяет для заряженных частиц условие R % [c.206]

Условия размешивания в фазовом пространстве. С помощью результатов 3 установлено, каким условиям должна удовлетворять потенциальная энергия системы для существования размешивания. Показано, что для всех практически интересных случаев взаимодействия между частицами условия размешивания выполняются. Невыполнение этих условий возможно лишь для малого числа частиц в системе (стр. 188). [c.14]

Проводя конические поверхности, ортогональные конусам равного удлинения, мы получим поверхности, по которым текут в продолжение бесконечно малого времени t центральные радиусы частицы. Условимся называть эти поверхности бонусами девиаций и напишем их дифференциальное уравнение, которое будет [c.33]

Последнее уравнение является условием того, что вихревые линии движущейся сжимаемой среды все время состоят из одних и тех же частиц (условие сохраняемости векторных линий по Фридману — см. 10). Оной было названо А. А. уравнением динамической возмож- [c.382]

Применительно к продольному движению частиц условия перехода во вторую часть ускорителя рассматривались выше, в 8.6. [c.246]

При нерелятивистских скоростях частиц (условие, которое выполняется в любых макроскопических системах) оператор плотности тока имеет вид (см., например, [15]) [c.336]

Формально переход от Я к связан с заменой Е (к) на к). В обоих случаях оператор Гамильтона состоит из слагаемого, соответствующего основному состоянию, и члена, пропорционального числу возбужденных частиц. Условие (83.3) для и г. означает, что вторая строка (83.4) не содержит недиагональных членов. [c.324]

Например, для простой системы координаты являются декартовыми ортогональными обозначая дк Яж-2, Яги-и <7зь) радиус вектор А-той частицы, условия задания Г, получим в виде [c.16]

Мы рассмотрим лишь спекание твердых частиц условия, приводящие к появлению жидких границ между частицами, не требуют объяснения. [c.159]

И атмосферном давлении) диаметр мелких частиц по формуле (2.34) будет равным или меньшим 0,268 мм, что в основном соответствует экспериментальным данным по влиянию давления на щ, с учетом того, что при давлении 1 МПа и тех же условиях величина среднего диаметра составит уже 0,124 мм. [c.44]

По-другому ведут себя слои из частиц более плотных материалов. При псевдоожижении в тех же условиях, т. е. при 2,6 МПа, стеклянных шариков со средним диаметром 3,1 мм фонтанирующих слоев не наблюдается. Псевдоожижение происходит с довольно ровной и четко очерченной верхней кромкой, однако время от времени примерно на 10 мм ниже границы слоя появляется 10-миллиметровой высоты газовая пробка — поршень, причем видимых пузырей газа ниже этой зоны, как правило, не просматривается. Но при давлении в аппарате 4,1 МПа слой приобретает описанный выше (в варианте проса) вид с той лишь разницей, что формируется одно центральное фонтанирующее ядро, образующее сверху одну невысокую шапку. [c.49]

Достоинство псевдоожиженных систем — высокая интенсивность теплообмена между слоем и омываемыми им поверхностями. Особенно большие значения коэффициентов теплообмена даже при осуществлении процесса псевдоожижения в обычных условиях достигаются в слоях мелкодисперсных частиц. Многочисленные экспериментальные исследования подробно изложены в ряде монографий [12, 18, 20, 49, 50]. При этом механизм переноса тепла, в котором, безусловно, главная роль принадлежит теплопроводности системы, сложен и много- образен. Поэтому теории, объясняющей влияние всех факторов на теплообмен, до сих пор не существует. Однако отдельные аналитические модели не только качественно правильно отражают особенности внешнего теплообмена в псевдоожиженном слое, но и при определенных условиях позволяют делать удовлетворительные количественные оценки. [c.57]

Характерная особенность Ааронова — Бома рассеяния — исчезновение рассеянной волны, если магн. поток в соленоиде равен целому числу (ге) квантов потока, Ф = пФо. В этом случае точная волновая ф-ция отличается от волновой ф-ции свободной частицы лишь калибровочным множителем ехр(шф), и такое магн. поле не влияет на квантовое состояние частицы. Условие Отсутствия Ааронова — Бома рассеяния совпадает с условием квантования Дирака для магн. зарядов (см. Магнитный монополъ). [c.7]

Релятивистская стабилизация основана на явлении самофокусировки для кольцевого пучка релятивистских частиц. Условие самофокусировки впервые было сформулировано У, Беннеттом в 1934 [2]. Кроме сил кулоновского расталкивания, в релятивистском пучке частиц существует маги, сила взаимодействия параллельно движущихся частиц с зарядом одного знака, существенно ослабляющая ку-лоновское расталкивание. Ослабление происходит в [c.411]

Теория Гляйтера-Хорнбогена была видоизменена и в других работах [24, 25]. Результаты оценок, выполненных с помощью видоизмененной модели, были применены целенаправленно для сплава МАР-М 200, характеризующегося высокой объемной долей выделений з -фазы. Проведя тщательное электронно-микроскопическое исследование, нашли, что скорость пластической деформации в сплаве контролируется движением дислокаций от фазы у к фазе у. Авторы исходили не из условия равновесия сил для частичного прохождения первой дислокации сквозь частицу, как это показано на рис.3.5, а из убеждения, что первая дислокация обматывается вокруг частицы некоторой данной кривизны, пока вторая дислокация не протолкнет ее внутрь этой частицы. Условия статического равновесия для ведущей и замыкающей дислокаций дислокационной пары в сверхструктуре представляются как [c.99]

Будем считать, что эволюция в (3.4.14), (3.4.17) и других подобных им выражениях определяется операторами Лиувилля (3.4.10) и (3.4.11). Это означает, что внешние поля считаются настолько слабыми, что они не влияют непосредственно на столкновения частиц. Условия, необходимые для этого, легко найти из физических соображений. Электрическое поле можно считать слабым, если энергия которую приобрета- [c.218]

В дальнейгаем будем считать, что среда имеет единичную плотность, так что гп] — масса /с-й частицы. Условия (1) очевидно являются голономными связями, не зависягцими от инвариантными относительно преобразований сдвига и поворота. Тогда уравнения Лаграпжа для этой модели приобретают обычный вид (см. (5) 1.1). [c.116]

Основным этапом, как обычно, является введение условия несжимаемости. В данной модели, в отличие от предыдугцих, не требуется постоянство объемов ячеек, и, следовательно, масс частиц. Условие несжимаемости здесь формулируется как требование равенства нулю потока массы через границы ячейки. Для внутренней ячейки с номером к это условие имеет вид [c.134]

Этот метод основан на поглощении энергии сверхвысокочастотного излучения образцом, содержащим неспаренные электроны и помещенным в магнитное поле. Об очень высокой чувствительности метода свидетельствует возможность получения четких сигналов ЭПР от обрадцов, содержащих менее 10 неспаренных электронов (менее 10 молей). Поскольку обычно исследуемые матрицы имеют более высокую концентрацию частиц, условие наблюдения сигнала ЭПР заключается в наличии у частицы одного или нескольких неспаренных электронов. [c.104]

И. И. Леви при изучении движения песчаных наносов исходит нз осредненной схемы явления, рассматривая вместо условий устойчивости отдельной частицы условие устойчивости некоторого поверхностного слоя однородных по овоему составу частиц наносов на единице площади дна. При таком рассмотрении явления суммарная величина лобового сопротивления приравнивается силе трения граничной поверхности по уравнению (V. 23) [c.232]

И. И. Леви при изучении движения песчаных наносов исходит из осредненной схемы явления, рассматривая вместо условий устойчивости отдельной частицы условие устойчивости некоторого поверхнохтно-го слоя однородных по своему составу частиц наносов на единице пло- [c.236]

В реальных условиях плазма удерживается лишь в течение некоторого ограниченного времени , а потери анергии происходят как за счет излучения, так и за счет ухода частиц. Условия удеркания плазмы ухудшаются по сравнению с идеальным случаем, поэтому необходимо увеличить температуру, необходимую для само-поддерживащейоя работы реактора. [c.18]

Количество сгорев1него топлива пропорционально количеству поданного воздуха, однако увеличение скорости воздуха сверх определенного предела нарушает устойчивость ПЛ0ТН010 слоя, так как воздух, прорывающийся через слой в отдельных местах, образует кратеры. Поскольку в слой всегда загружается полидисперсное топливо, увеличивается вынос мелочи. Чем крупнее частицы, тем с большей скоростью можно продувать воздух через слой без нарушения его устойчивости. Если принять для грубых оценок теплоту сгорания I м воздуха в нормальных условиях при а = I равной 3,8 МДж и понимать под приведенный к нормальным условиям расход воздуха на единицу плоп1ади решетки (м/с), то теплонапряжение зеркала горения (МВт/м ) составит [c.138]

Очевидно, что в условиях устпновикгисгося течения лииия тока совпадает с траекторией частицы и не изменяет своей формы с течением п1)е., енп, [c.35]

На основе экспериментальных исследований 3. Ф. Чухано-вым и Е. А. Шапатиной 35] было установлено, что с уменьшением размеров отдельных частиц интенсивность теплообмена повышается, так как при этом турбулизация пограничного слоя наступает при меньших числах Re. Исследования проводились в условиях нестационарного режима путем прогрева стальных шариков с объемной пористостью т = 0,4 и измерения скорости изменения температуры газа на выхоДе из шарового слоя. Коэффициент теплоотдачи определялся при сопоставлении экс периментальных температурных кривых на выходе из слоя и теоретических кривых, подсчитанных Шуманом для разных коэффициентов теплоотдачи а. [c.67]

Подробное описание работ, посвященных теплообмену псевдоожиженного слоя крупных частиц с поверхностью, проведено потому, что в слоях (крупных частиц) под давлением основная рЪль принадлежит конвективному переносу тепла, и именно доминирующим вкладом конвективной составляющей в общий коэффициент теплообмена в первую очередь объясняются высокие значения а, превосходящие (даже) при определенных условиях максимально достижимые величины при псевдоожижении мелких частиц. Боттерилл [69] показал путем сопоставления увеличения максимальных коэффициентов теплообмена с ростом давления, по данным [83], и конвективной составляющей, рассчитанной, согласно [75], при соответствующих условиях (табл. 3.1), что влияние давления на теплообмен между слоем и поверхностью не сводится лишь к росту конвективной составляющей, а имеется дополнительный фактор, подтверждающий мнение авторов [84, 85] об улучшении качества псевдоожижения, структуры слоя [27], упаковки частиц и более свободного их движения у поверхности теплообмена [69]. [c.65]

Характер зависимости a=f(u) (коэффициента теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью от линейной скорости фильтрации газа) при различных давлениях аналогичен случаю использования в качестве ожижающего газа воздуха. С увеличением давления в аппарате при прочих равных условиях численные значения максимальных коэффициентов теплообмена возрастают, а соответствующие им оптимальные скорости фильтрации газа уменьшаются. Так, например, при использовании цинк-хромового катализатора с размером частиц 0,75 мм рост давления от 1,0 до 10 МПа обусловил увеличение атах в 2,3 раза. При этом и уменьшилась с 1,1 до 0,45 м/с. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...