Скорость газа адиабатическая

Формула (94) показывает, что скорость звука зависит от вида уравнения состояния среды р = р(р). Так, например, замечая, что скорость звука велика по сравнению со скоростью отвода тепла, образованного сжатием газа при прохождении звуковой волны через данную точку, считают процесс сжатия газа адиабатическим и используют известную из курса физики формулу [c.153]

В ядре постоянного полного давления, заполняющем большую часть поперечного сечения заданного сопла, скорость газа определяется уравнением (5). По этому значению скорости, пользуясь известной формулой (72) гл. I, отвечающей идеальному адиабатическому процессу в газовом потоке, можно найти статическое давление в соответствующем поперечном сечении заданного сопла [c.436]

В силу (77.11) можно получить следующее выражение для так называемой общей для всего потока критической скорости при адиабатическом течении невязкого газа [c.296]

Для сжимаемой жидкости плотность зависит от скорости. Для адиабатических обратимых течений совершенного газа имеем [c.45]

Рис. 24. Зависимость поперечного сечения трубки тока от скорости при адиабатических обратимых течениях совершенного газа.

При адиабатическом течении газа возрастание его кинетической энергии может происходить только при условии понижения энтальпии. Поэтому увеличение скорости при адиабатическом течении газа связано [c.250]

Так как время жизни верхнего лазерного уровня молекулы СО2 значительно больше нижнего, расселение нижнего идет с большей скоростью. При адиабатическом расширении газа в сопле и про-исходящ,ем при этом резком охлаждении в газе, выходяш ем из сопла, будет иметь место различное расселение молекул по энергетическим уровням в различных областях струи. В ближайшей к соплу области еще будет преобладать населенность нижнего уровня, но на некотором расстоянии от сопла, соответствуюш ем [c.54]

Расходомеры-счетчики скоростные 496 Расхождение вектора скорости 504 Расширение газов адиабатическое 49 [c.548]

При адиабатическом движении газа его полная энергия, состоящая из кинетической энергии видимого движения и энергии, определяемой из уравнения i — и Apv, остается постоянной. В связи с этим всякое изменение кинетической энергии газа вызывает соответствующее (обратное) изменение его энтальпии, а следовательно, и температуры. Таким образом, в соплах скорость газа увеличивается, а температура уменьшается, в диффузорах, наоборот, скорость уменьшается, а температура увеличивается. [c.141]

С большей точностью скорость газа при Рг > 1500 -h -h 2000 мм вод. ст. можно определить по формуле адиабатического истечения [c.45]

Последнее соотношение выражает относительное изменение плотности с давлением. Сжимаемость газа можно найти, если эту величину умножить на полное изменение давления. Согласно закону Бернулли, максимально возможное повышение давления равно динамическому напору, так как поток газа адиабатически затормаживается до нулевого значения скорости на стенке. [c.178]

Результаты работ [55, 751 показывают, что режиму с меньшим расходом воды и большей скоростью газа соответствует более мелкая, сглаженная структура поверхности пленки. По-видимому, именно этим обстоятельством может быть объяснено изменение хода кривых Д/)дф/Д/ о=/W при адиабатическом течении в области высоких паросодержаний. [c.202]

Механизм работы лабиринтных уплотнений в газах заключается в многократном дросселировании рабочей среды, протекающей через камеры и сужения с резко меняющимися проходными сечениями (рис. 11.1, г). В сужающейся части щели происходит адиабатическое истечение, сопровождающееся увеличением скорости и падением давления и температуры потока. В камере между соседними сужениями (гребнями) скорость газа уменьшается и происходит диссипация кинетической энергии потока при почти неизменном давлении. Температура в этом процессе восстанавливается до начального значения. В последующих сужениях и камерах процесс повторяется с той лишь разницей, что вследствие уменьшившейся плотности потока р скорость, а также падение давления и температуры под гребнем будут большими. [c.376]

Уравнение (10) показывает, что в присутствии трения закон изменения состояния газа или пара будет иной, чем для покоящейся жидкости, он зависит от величины работы трения. Заметим, что при обычном предположении относительно силы трения, которую считают пропорциональной первой или второй степени относительной скорости, закон адиабатического изменения текущего газа не может быть выражен в форме [c.320]

Определенная таким образом максимальная скорость установившегося адиабатического движения газа вполне аналогична предельной скорости при движении несжимаемой жидкости, [c.96]

При больших скоростях газа (например, в случае аэродинамического нагрева) в уравнение (3.1.8) вместо температуры свободного потока следует подставить так называемую адиабатическую температуру поверхности [c.56]

Рассмотрим течения с детонацией в случаях, когда волна детонации в некоторой точке, превращается в адиабатический скачок (волна детонации подходит к границе с областью инертного газа), и наоборот, когда скачок превращается в волну детонации (скачок подходит к границе потока горючего газа и вызывает волну детонации в нем). При этом удобно использовать плоскость в, р, где в - угол вектора скорости, отсчитываемый от направления набегающего потока, р -давление. Па рис. 5, а приведены в переменных О, р поляра скачка и детонационная поляра. Пусть задана точка В детонационной поляры, т.е. интенсивность подходящей детонационной волны. Пусть скорость газа за детонационной волной сверхзвуковая. Проведем из точки В кривую, соответствующую простой волне разрежения. Пересечение этой кривой с ударной полярой в точке В1 определяет интенсивность волны разрежения и уходящего скачка. Соответствующая схема течения изображена на рис. 5, б, где ВО - приходящая волна детонации, О К - центрированная волна разрежения, ОЬ - разделяющая линия тока, 03 - уходящий скачок. [c.44]

При установившемся адиабатическом обратимом движении, когда и S—константы, это соотношение связывает скорость газа V и скорость звука а в нем. [c.53]

Рассмотрение рис. 3.11.2 показывает, что при данной начальной скорости при адиабатическом течении совершенного газа существует предельный угол поворота потока вдоль стенки, при котором скорость V становится равной максимальной скорости У ,ах стационарного течения газа, давление падает до нуля, а характеристика [c.288]

Соотношения (60) устанавливают, что через любую точку плоскости переменных х, t проходят ровно три характеристики и дают формулы для вычисления их наклона. Из последних видно, что наклоны первых двух характеристик (скорости распространения возмущений) близки к адиабатической скорости звука правда, переменной, зависящей от температуры в данной точке (х, t), а наклон последней характеристики мало отличается от местной скорости газа w. [c.137]

Представляет еще интерес одна характерная скорость. Предположим, что в начальном сечении тр ы скорость газа и меньше скорости звука а. При адиабатическом процессе если скорость и растет, то, как видно из уравнения (4.10), скорость звука а падает (температура падает), пока в некотором сечении и а не станут равными, т. е, скорость газа станет равна местной скорости звука. Скорость, при которой это произойдет, называют кри- [c.194]

Другой распространенный тип расходомеров основывается на принципе использования калиброванных измерительных дюз, устанавливаемых в потоке газа. Согласно теории истечения газов, количество газа, протекающего через сопло, является функцией отношения давления среды, в которую вытекает газ, к давлению в сопле. Поскольку расход газа зависит от размеров сопла и скорости прохождения газа через сопло, последняя величина определяет величину расхода через заданное отверстие. Для расчета скорости газа, вытекающего из цилиндрических сопел, принято пользоваться соотношением, установленным в термодинамике для адиабатического истечения [c.100]

Задача 36. Рассчитать скорость газа на выходе суживающегося адиабатического сопла, считая входные данные газа и его давление на выходе заданными. [c.187]

Обозначим начальные параметры газа, т. е. его давление, температуру и удельный объем во входном сечении сопла, через pi, (значения их по условию стационарности поддерживаются постоянными). Начальную скорость газа в сосуде обозначим через давление внешней среды, в которую происходит ис1еченне, — через // давление, температуру, удельный объем и скорость газа на выходе из сопла (в выходном сечении) — соответственно через р2. 2 Так как истечение газа, по предположению, является адиабатическим, с /техн = и hi = 1г , то из первого уравнения выражения (4.59) следует, 410 [c.330]

На рис. 11-7 приведены полученные опытным путем графики изменения давления и скорости по длине трубы для адиабатического и недиабатического дозвукового и сверхзвукового газовых потоков. При небольших значениях М движение сжимаемого газа практически мало отличается от движения несжимаемой жидкости скорость газа почти не изменяется вдоль канала, а давление убывает по линейному закону. [c.250]

Наиболее простым путем решения поставленной задачи является определение наиболее эффективной геометрии сопла эмпирическим путем. При этом показателем наибольшей эффективности является достижение в эксперименте максимального значения скорости при заданных начальных параметрах. Уменьшение скорости по сравнению с ее значением, найденным по описанной выше методике, будет происходить вследствие трения о стенки канала и механического и термического неравновесия фаз в процессе расширения смеси в сопле. Максимальная степень неравновесия может быть реализована в расходящейся части сопла принятием специальных мер. Как было показано ранее, можно добиться максимального выравнивания скоростей фаз на входе в расходящуюся часть сопла. Что касается термической неравновесности фаз, то можно показать, что ее влияние на коэффициент скорости при истечении газожидкостной смеси незначительно. Процесс расширения смеси может быть представлен следующим образом (рис. 7.2) жидкость охлаждается, как при обычном адиабатическом истечении, на dTl градусов и при давлении р - dp охлаждается на dT n отдает тепло газу газ адиабатически расширяется и при этом охлаждается на dT градусов и при давлении р - также изобарически нагревается на dT градусов, получая тепло от жидкости. В результате температура о еих фаз становится Т -dT, т.е. смесь охладилась на dT градусов. Очевидно, при dp -> О точка с стремится к [c.148]

Количество тепла, отводимого водой из II ступени, равнялось 8000— — 10.500 ккал/ч. Температура в конце II ступени реактора составляла 2100— 2250° К. С учетом всех потерь тепла (А( 5 = (10 --ч 14). 10 ккал/ч), отводимого водой и через корпус камеры, т. е. в случае адиабатических условий процесса горения, расчетная температура в конце II ступени достигала бы 2660° К, тепловое напряжение реакционного объема Q VP = 15- 10 ккал1м, а средняя скорость газов ш = 12,5 ж/сек. Концентрация окислов азота колебалась в пределах 1,2—1,4%, т. е. составила 75—80% ожидаемого выхода при адиабатических условиях (КОдд = 1,6 -ч 1,8%). [c.295]

При рассмотрении основных особенностей газового потока (см. гл. 3) было установлено, что при пстечении через суживающиеся сопла скорость газа не может быть больше местной скорости звука, следовательно, расширение в таких соплах осуществляется до давлений, больших или равных критическому. Поэтому суживающиеся сопла применяются для создания потоков газа дозвуковых и звуковых скоростей. Расчет таких соил сводится к определению размеров выходного сечения по заданным расходу газа и скорости истечения и к определению формы сопла. Те 1ение газа в сопле принимается адиабатическим. Обозначив, как и раньше ( 3.1), параметры полного торможения Ра, То п ро, а статическое давление в выходном сечении ра, можно определить скорость изоэнтропийного 1гстечения в выходном сечении сопла Fi по формуле [c.205]

Пусть для начала канал имеет постоянное сечение f = onst. В этом случае в адиабатических равновесных и замороженных течениях (например, совершенного газа) скорость газа будет постоянной. В общем же случае скорость будет переменной и знак ее производной будет зависеть от величин —1 и Q. [c.48]

В данном параграфе рассматриваются турбулеьгтные стационарные адиабатические Qw = 0) течения газожидкостной смеси в трубе в дисперсно-кольцевом режиме, когда можно считать, что смесь термодинамически равновесна (температуры фаз равны между собой, Т 1 = Тг = Тъ = Т, и. если смесь однокомпонентная, равны температуре насыщения Tg), а в ядро имеется скоростное равновесие (v = Уа = W ). Эти условия обеспечиваются, ослп время пребывания газа и жидкости в канале во много раз больше характерных времен выравнивания температур между газом, плен-KOII и каплями и характерного времени выравнивания скоростей газа и капель. Кроме того, ограничимся режимами, когда перепады давлений и температуры вдоль канала малы (Ар < р, АТ < Т), скорости газа и капель много меньше равновесной скорости звука в ядре канала. Тогда можно пренебречь изменением плотности не только жидкости, но и газа [c.219]

Формулы (3.27)—(3.30) при заданной совокупности значений) параметров газа V, р, р и Т служат просто определениями величин То. Утах. Ро. Ро- ЭтИ ВеЛИЧИНЫ МОЖНО ввбсти для любого потока. Как уже подчеркивалось ранее, удобство их введения для установившихся адиабатических обратимых течений состоит в том., что значения Го, Ущах. Ро. Ро при таком течении остаются неизменными. Формулы (3.29) и (3.30) дают при этом зависимость температуры, давления и плотности от меняющейся скорости газа. Формула же-(3.33) при постоянном значении определяемо.м расходом и пара- [c.58]

Если волна давления опережает тепловую волну, идущую от зоны тепловыделения, то в волне давления газ адиабатически сжимается и температура его возрастает. Как следствие, увеличивается скорость экзотермических реакций в газе и в нем происходит интенсивное тепловыделение. Скорость распространения волны тепловыделения такого вида определяется скоростью распространения волны повышения давления в газе. В дальнейшем (в гл. И) будет установлено, что волны непрерывного повышения давления в газе распространяются со скоростью звука и имеют тенденцию превращаться в разрывы—скачки уплотнения, скорость распространения которых по газу сверхзвуковая. Таким образом, механизм, о котором идет речь, приводит к сверхзвуковой скорости распространения зон тепловыделения по газу. Этот механизм может быть не связан с физикохимическими процессами переноса энергии и вещества на молекулярном и субмолекулярном уровнях он может приводить к распространению зоны экзотермических химических реакций и при полном отсутствии теплопроводности и диффузии. [c.111]

При адиабатическом течении газа возрастание его кинетической энергии может происходить только при условии понижения энтальпии. Поэтому увеличение скорости при адиабатическом течении газа связано с падением его температуры. Но так как при эдом давление падает быстрее, чем температура, то плотность газа с ростом скорости умень- шается. Таким образо , увеличение скорости приводит к расширению газа и дальнейшему увеличению скорости. [c.232]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...