Звуковое поле ближнее

Закручивание потока за винтом 42 Запаздывание, введение его 727 Звуковое поле ближнее 843 [c.1013]

Нелинейное взаимодействие происходит в ближней зоне и.злучения волны накачки (см. Звуковое поле), где она является плоской. Протяжённость зоны взаимодействия в наиравлении распространения волн в этом случае определяется длиной пробега волны накачки I = а , где а — коэф. поглощения этой волны, а поперечное сечение этой зоны — площадью излучателя волны накачки (рис. ). Амплитуда НЧ-волны [c.536]

Необходимо отметить, что применение трубчатого сопла приводит также к снижению уровней пульсаций давления в ближнем звуковом поле двигателя (рис.8.8). Это позволяет использовать указанный глушитель для снижения акустической нагруженности обшивки фюзеляжа самолета и, как следствие, для снижения шума в пассажирском салоне. [c.200]

Поскольку в некоторых задачах нелинейного распространения упругих волн необходимы абсолютные измерения и сравнение с теорией, геометрия звукового поля имеет существенное значение. Большинство измерений обычно проводится в ближнем поле излучателя, где волну еще можно считать плоской. Поскольку ближнее поле чрезвычайно неоднородно, такие измерения возможны только тогда, когда размеры приемника существенно больше неоднородностей поля и, следовательно, приемник усредняет эти неоднородности. С приемниками, размеры которых меньше или порядка длины волны, измерения обычно проводятся в дальнем поле [24], где уже начинает сказываться расходимость, что обычно учитывается при сравнении теории с экспериментом. [c.154]

Рассмотрим звуковое поле в ближней зоне, когда kr . В этом случае [c.69]

Прямой контакт, измерение в дальнем н о л е. В дальнем поле условия непосредственного расположения дефектоскопа усложняются. В этом случае можно еще рассчитать возникающее следствие отраженного сигнала в предположении, что двойная толщина пластины велика по отношению к длине ближнего поля. К проблеме отражения в ближнем поле при прямом контакте прибавляется проблема уменьшения амплитуды звукового давления в результате дивергенции звукового поля. Отражение от поверхности земли для расчета не важно, так как там происходит только одно полное отражение. Напротив, на передней стороне действует не нагруженная дефектоскопом поверхность как оптическое зеркало со 100%-ным отражением. Место, соприкасающееся с дефектоскопом, имеет только одно [c.189]

В процессе исследований сжатый воздух из ресивера р = 0,3 МПа) через управляющий клапан стравливался через штуцер в атмосферу. В ближнем звуковом поле измеряли уровни звука соответственно, без глушителя и с глушителем. По разности показаний шумомера определяли эффект установки глушителя АЬ. Одновременно манометром регистрировали гидравлическое сопротивление глушителя Др. В опытах глушители / и // непосредственно монтировались на вьшускном патрубке клапана, глушитель III устанавливался на выпускном патрубке через диффузор, а глушители ГУ тл V представляли собой комбинацию глушителей II и III, смонтированных через диффузор (рис. 140). [c.213]

Измерительное расстояние следует выбирать таким образом, чтобы точки измерения лежали вне зоны ближнего поля источника ш>ма, и там, где обеспечены условия свободного звукового поля по п. 3.6. [c.271]

На рис. II.I,а приведен результат численного расчета ближнего поля двумерной карты зн )гетической структуры звукового поля активной интенсивности Д от трех одинаковых точечных источников (частота порядка 300 Гц, 2= I м) в плоскости, проходящей через их центры . [c.87]

После того как выбрана конкретная схема экранировки источника, можно приступить к определению количественных характеристик его ближнего и дальнего звукового поля. Ниже остановимся на некоторых задачах такого рода. [c.104]

Известны классические задачи, в которых рассмотрено звуковое поле в жидкости при конечных геометрических размерах колебательной системы и технологического объема. Решение этих задач позволяет определять ближнее и дальнее поле в жидкости при отсутствии кавитации для поршневого излучателя и излучателя, совершающего изгибные колебания, а также учитывать отражения от стенок и верхней границы жидкости. Эти решения характеризуются рядом интерференционных картин, обусловленных сравнимостью геометрических размеров излучателя и объема сосуда с длиной волны ультразвуковых колебаний в жидкости. [c.230]

Акустические давления, вызываемые главным образом струей газов, вытекающих из сопел двигателей, могут значительно ухудшить характеристики выносливости. Наибольшим акустическим нагрузкам подвергаются элементы конструкции, находящиеся в непосредственной близости к источнику шума (так называемое ближнее звуковое поле). Акустические нагрузки характеризуются весьма высокой частотой и вызывают в конструкции низкие рабочие напряжения. Однако ввиду их высокой частоты они могут значительно снизить характеристики выносливости, особенно в местах соединений обшивки крыла или фюзеляжа с силовыми элемеита-ми-нервюрами и шпангоутами. Под действием акустических нагрузок некоторые элементы конструкции могут работать в условиях, отличающихся от расчетных. Так, например, заклепочные соединения, рассчитываемые обычно на срез, могут нагружаться растягивающими силами. Эти силы, возникающие при резонансных ко- [c.499]

В отличие от сложного закона изменения звукового давления в ближнем поле, в дальнем поле оно распределяется проще (рис. 4.5). Во всех поперечных сечениях максимум всегда рас- полагается на акустической оси. Первые минимумы находятся на сторонах треугольника (штриховые линии на рис. 4.5), которые определяются углом уо- Поэтому угол 70 называется углом раскрытия или дивергенции звукового поля. [c.79]

Поскольку прямоугольные источники звука не имеют симметрии тел вращения, поперечные сечения звукового поля па рис. 4.25 уже не будут окружностями, как у круглого поршневого излучателя. На рис. 4.25 показаны сечения звукового поля прямоугольного преобразователя с отношением сторон Ь/а = 0, в ближнем и дальнем поле. [c.95]

Математическое описание прямоугольных излучателей имеется в работах [475, 1156]. При экспериментальном определении длины ближнего поля можно воспользоваться литературными данными [1336, 1342]. Модель поршневого излучателя произвольной формы дается в работе [1503]. Звуковые поля электромагнитных излучателей приведены в работах [764, 1172] см. также раздел 8.4. [c.99]

Часто представляет интерес, как ведет себя звуковое поле (в ближнем и дальнем поле), когда оно проходит через границу раздела между двумя различными веществами. Например, при контроле иммерсионным способом звук вначале посылается че-,рез жидкость, а потом он попадает в испытываемое изделие (твердое тело). На рис. 4.28 поясняется этот процесс для плоской границы раздела. Составляющие поля складываются в соотношении длин ближнего поля, т. е. обратно отношениям ско-,рости звука. Звуковое поле в стали на рис. 4.28 показано [c.99]

Отрезки s v , эквивалентные по звуковому полю, относятся между собой, как длины ближнего поля в обеих средах, т. е. обратно пропорционально соответствующим скоростям звука с [c.100]

Если излучение на краях сохраняет полную интенсивность, то длина ближнего поля не изменяется. Излучатели, излучение которых уменьшается по направлению к краю, имеют меньшую длину ближнего поля, поскольку эффективно действующий диа метр излучателя входит в выражение для длины ближнего поля в квадрате. Неодинаковое возбуждение может быть использовано и для целенаправленного изменения звукового поля. Чтобы сохранить направленное действие, при этом, естественно, выбирают симметричные распределения. Технически различное возбуждение может быть достигнуто разными способами [c.111]

Если отражатель имеет форму круглого диска диаметром Dr,, то его ближнее звуковое поле может быть рассчитано (см. раздел 4.1) по формуле (4.2), а характеристика направленности будет как на рис. 4.15, а. Если падающая волна возбуждается большим излучателем-передатчиком, то он одновременно является и приемником. При работе в импульсном режиме после излучения он принимает эхо от отражателя спустя промежуток. времени, равный удвоенному времени пробега до отражателя. Нас интересует его амплитуда, т. е. высота эхо-сигнала. Согласно разделу 7.2 предварительно принимается, что электрическое напряжение, измеренное как высота эха, пропорционально площади, на которую упала отраженная волна, и звуковому давлению. Если бы на рис. 5.2, а излучаемая волна в ее плоской части возвращалась бы назад от очень большого отражателя, то она приходила бы практически полностью, т. е. высота эхо-сигнала составила бы Но. Однако от отражателя возвращается только волна, соответствующая его гораздо меньшей площади, которая и даст эхо-сигнал высотой Нг- Отношение обоих этих эхо-сигналов очевидно соответствует отношению площадей отражателя и излучателя [c.115]

Поэтому прн эхо-методе прн использовании того же преобразователя и как излучателя, и как приемника его характеристика направленности в дальнем поле входит как коэффициент (отношения напряжений) дважды. То же самое относится и к ближнему полю. Поэтому отношение напряжения приема к напряжению излучения для небольшого перемещаемого в звуковом поле отражателя задается квадратом функций, которое было описано в гл. 4 для звукового поля одного излучателя. Следовательно, характеристика поручится более острой. [c.157]

И наконец, с помощью электродинамического зонда как приемника на поверхности эталонного образца из стали можно снять звуковое поле любого искателя. По этим данным с возможной корректировкой на затухание и корректировкой по типу, показанной на рис. 10,61, можно непосредственно определить длину ближнего поля в твердом теле. Можно ожидать, что наилучшая точность составит около 5 7о- [c.260]

Па рис. 7.1 показана типичная схема теневого дефектоскопа с визуальным, изображением поля прошедшего излучения. Источник 1 УЗ-волн обычно достаточно большой, чтобы интерференционными явлениями в ближней зоне можно было пренебречь и считать с достаточной точностью поле излучения плоской однородной волной. С этой же целью его, наоборот, можно сделать малым, чтобы работать в дальней зоне, но в этом случае амплитуда поля суш,ественно снизится. УЗ-волны проходят через объект контроля 2. При наличии в объекте контроля дефекта однородность поля нарушается и позади дефекта образуется звуковая тень. Для повышения контрастности и четкости изображения прошедшие лучи обычно фокусируют ультразвуковой линзой 3. В фокальной плоскости линзы возникает акустический рельеф, т. е. определенное распределение интенсивности или амплитуды в плоскости поперечного сечения звукового пучка, соответствуюш,ее наблюдаемому дефекту. Чтобы сделать звуковой рельеф видимым, применяют различные устройства, называемые акустико-оптическими преоб-разователя.ми 4. [c.392]

Вблизи границы зоны смешения турбулентной струи пульсации давления не совпадают по фазе с пульсациями скорости. Это так называемая область ближнего акустического поля струи, где не выполняются характерные для дальнего акустического поля соотношения, согласно которым расстояние от источника до приемника звука должно быть велико по сравнению с размерами источника и длиной звуковой волны. [c.31]

Звуковые пучки большой интенсивности. В звуковых пучках высокой интенсивности изменение формы волны при распространении происходит не только вследствие различия в скоростях перемещения разл. точек профиля волны, но и в результате дифракц. эффектов. Если расстояние I от излучателя звука до области образования волны не выходит за пределы ближней зоны (см. Звуковое поле), т. е. I меньше длины т. и. прожекторной зоны излучателя I < Аа /2 (где а — радиус излучателя), то в области, где волна остаётся плоской, из синусоидальной волны успевает образоваться пилообразная волна, к-рая затем в результате сферич. расхождения в дальней зоне преобразуется в периодич. последовательность импульсов (рис. 4). Если же интепеивность волны недостаточно велика и пилообразная волна не успевает образоваться в прожекторной зоне излучателя, то вначале развиваются дифракц. эффекты сферич. расхождения и лишь в дальней зоне, в расходящейся волне происходит увеличение крутизны профиля волны с расстоянием до логарифмич. закону. [c.289]

Аналогичным образом изменяются при акустическом воздействии на струю и характеристики ее ближнего звукового поля. Из представленных на рис. 3.3,а и 3.3,6 спектров пульсаций давления, измеренных в третьок-тавных полосах частот [3.2,3.4] в ближнем акустическом поле струи при ее низкочастотном и высокочастотном акустическом возбуждении, следует, что в первом случае возбуждение приводит к увеличению широкополосно- [c.114]

В связи с рассмотрением ближнего звукового поля возникает вопрос о законности весьма распространенного представления об излучении поршневой диафрагмой, при условии а, практически плоской волны. На этом представлении базируется, например, метод интерферометра Пирса. Как известно, в этом методе рефлектор, создающий стоячие волны, располагается в ближней зоне. Несмотря на то, что области максимумов и минимумов на оси явно чередуются в ближней зоне через интервалы, отличные от полуволны, реакция рефлектора на излучатель дает, как известно, максимумы и минимумы тока в цепи лампы точно через полволны. Точно так же при излучении стоячих волн от кварцевой пластинки методом Теплера максимумы и минимумы освещенности в видимой картине точно следуют через полволны, и фронты волн имеют плоскую форму. [c.325]

Наконец, существует метод измерения шумовых характеристик в условиях, близких к свободному полю, но отличающихся тем, что точки измерения выбираются на стандартном (1 м) расстоянии от машины независимо от ее размеров. Этот метод по сравнению с методо1М свободного пол менее точен для определения звуковой мощности крупных машин (так как возможны погрешности из-за эффекта ближнего звукового поля ), но несколько проще и удобнее. [c.166]

Для машин размером до 0,75 м этот метод обеспечивает практически такую же точность определения всех шумовых характеристик, что и метод свободного поля. Для более крупных машин расстояние 1 м не гарантирует выхода за границы ближнего звукового поля источни1 а, это обеспечивается лишь при измерительном расстоянии не менее двойного размера машины, как предусмотрено методом свободного поля. За счет этого возможна погрешность в расчете звуковой мощности. Однако учитывая, что проектом ГОСТов качестве нормы шума электрических машин определена не звуковая мощность, а уровень громкости звука на расстоянии 1 м, указанный недостаток можно считать не столь важным. [c.167]

По результатам экспериментов Тротт определил, что 1) ширина и высота решетки должны в 2 раза превышать ширину и высоту градуируемого преобразователя, устанавливаемого в ближнем звуковом поле 2) минимальное число элементов устанавливается из требования, что на самой высокой частоте расстояние между ними должно быть 0,8Л 3) минимальная, или предельная, величина коэффициента спадания, ниже которой периферийные излучатели можно не учитывать, составляет 0,03 и 4) интенсивность излучателей, находящихся посредине между центром и краем решетки, должна быть в пределах 0,94—0,98 от максимальной. Граница области, в которой создается однородная плоская волна, меняется от места расположения указанньж излучателей до места расположения излучателей, интенсивность которых равна 0,80 это зависит от того, что вкладывается в понятия равномерность и граница . [c.238]

В методе решетки Тротта также используется предположение о круговой симметрии. Однако конструкция решетки Тротта может быть испытана зондированием и составлением карты ближнего поля. Следовательно, величину ошибок, возникающих вследствие принятых приближений или несовершенства конструкции и ее выполнения, можно измерить. Например, 10-метровая линейная группа излучателей, используемая в решетке рис. 4.24, первоначально была сконструирована в виде трех соединенных друг с другом линий длиной по 3,35 м. Несмотря на то что соединительные фланцы этих линий были ажурны и акустически прозрачны, все же использование их приводило к искажению звукового поля. Причина этого явления не была установлена, но переход на одиночную непрерывную Ю-метровую линейную группу излучателей позволил избежать искажений. [c.248]

КИ наблюдения от этого объекта. Вблизи поршневого излучателя звука при ( ближняя , илп прожекторная , зона) поле в основном образовано цилиндрич. пучком лучей, исходяш их из излучателя, и в пределах пучка имеет в целом характер плоской волны с интенсивностью, постоянной по сечению и не за-висяш ей от расстояния, в соответствии с законами геометрич. акустики, а дифракционные эффекты выражаются только в размывании границ пучка. По мере удаления от излучателя дифракционные эффекты усиливаются, и при Р —1 поле теряет характер плоской волны и представляет собой сложную интерференционную картину. На еш ё больших расстояниях, при Р>1 ( дальняя зона), пучок превраш ается в сферически расходяш уюся волну с интенсивностью, убывающей обратно пропорционально квадрату расстояния, и с угловым распределением интенсивности, не зависящим от расстояния в этой области поле снова подчиняется законам геометрич. акустики. Аналогичная картина наблюдается в нучке, вырезаемом из плоской волны отверстием в экране (рис. 1). Угловая ширина главного лепестка характеристики направленности вдали от поршневого излучателя или экрана составляет по порядку величины к В. Если требуется сузить УЗ-вой пучок в ближней зоне, то поперечник излучателя (или отверстия) следует уменьшить, а в дальней зоне — увеличить сужение характеристики направленности требует увеличения размеров излучающей системы. При размерах излучателя (или отверстия в экране), малых но сравнению с прожекторная зона отсутствует и звуковое поле представляет собой расходящуюся волну уже на расстояниях порядка к. При этом резко падают [c.125]

Акустические колебания возникают в результате воздействия на конструкцию звуковых БОЛИ (шумов), источниками которых могуг явиться струя двигателя или винта, отрыв пограничного слоя, волновой сры в и др. Сила звука [в децибелах (<5б)], затухает с удалением от его источника. Этим колебаниям наиболее подвержена обшивка в местах расположения двигателя, винта и срывов потока. Для уменьшения амплитуд колебаний целесообразно в области ближнего звукового поля применять трехслойиую обшивку, заполнитель которой способствует демпфированию колебаний. [c.303]

Звуковые поля и разрешающая способность некоторых часто применяемых искателей показаны на рис. 10.32. Из этого представления, именуемого сонограммой, можно видеть, что в зависимости от типа искателя получаются очень разные значения разрешающей способности в ближнем поле и распознаваемости дефектов в дальнем поле. [c.231]

По Труэллу образец в виде стержня с шейкой на середине длины, как , у образцов для испытания на растяжение, вызывает коллимацию зву ового луча, так что с иим можно работать как бы в ближнем поле, несмотря на то, что пути прохождения звука гораздо больше. Следовательно, при этом можно обойтись без поправочного члена 5а на расширение звукового поля (луча). [c.644]

Айвенс провел измерения аналогичной схемой в дальнем поле и в переходной области к ближнему полю и тоже использовал многократные эхо-импульсы. Для протяженного приемника в этой области теоретически потребовалось бы вводить трудно оцениваемую корректировку на расширение звукового поля. Поэтому он проводил измерения очень маленьким приемником, для которого справедливо простое распределение интенсивности звука на оси согласно уравнению (4.8). [c.646]

Установки с бегуще й звуковой волной в практике исследовательских и заводских лабораторий используются для испытаний элементов обшивки (панелей) на акустическую выносливость применительно к полетным условиям нагружения в ближнем акустическом поле с направлением фронта распро- [c.449]

При Р, 3. на периодически неровных пли нериоди-чески неоднородных поверхностях рассеянное поле состоит ИЗ суперпозиции плоских волн (дпфракц. спектров разл. порядка), распространяющихся в дискретных направлениях, определяемы.х условием Брэгга. Если период неровностей (неоднородносте ) меньше половины длины звуковой волны, то амплитуды всех рассеянных волн (помимо зеркально отражённой волны) экспоненциально убывают при удалении от поверхности и рассеянное поле сосредоточено вблизи поверхности (ближнее поле). [c.270]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...