Шмидта модель

Ширина уровней энергии 276 Шмидта модель 122—124 [c.396]

Рис. 74. Опреснитель фирмы Август Шмидт (модель SR-I6).

На рисунке 38 изображены магнитные моменты нечетно-четных ядер в виде непрерывной функции от спина ядра / == J. Жирные линии на графике (кривые Шмидта) вычислены по модели Шмидта (111.87 111.88) для случаев параллельной или антипараллельной ориентации спина и орбитального момента. [c.123]

Идея Шмидта об орбитальном движении нуклонов в ядре используется в модели ядерных оболочек (см. гл. III). [c.86]

На рис. 5-3 и 5-4 приведены опытные данные о влиянии коэффициента избытка воздуха а на интегральную поглощательную способность Яф факела светящегося пламени мазута и дистиллята при постоянной толщине слоя 1= м. Поглощательная способность пламени определялась по известному методу Шмидта, а в качестве вспомогательного источника излучения использовалась модель абсолютно черного тела. [c.126]

Зачастую требуется определить скорость массопереноса либо при отсутствии функции критерия Стантона, либо когда она неполна. Обычно имеются данные по St для определенных конфигураций тел и течений жидкости при известной величине числа Рейнольдса, но неизвестном влиянии числа Прандтля (Шмидта) или движущей силы на функциональную зависимость критерия Стантона. Например, величину ё тепл можно было бы измерить в специально поставленном модель-но М опыте при заданных величинах критерия Рейнольдса, но с жидкостью, отличной от той, которая бралась в рассматриваемой задаче массопереноса. [c.142]

Рис. 30. Пространственные модели предела прочности (а) и остаточного удлинения (б) монокристалла меди (по Е. Шмидту)

Алгебраически наиболее серьезное следствие перехода от одномерной модели к трехмерной состоит в том, что при этом теряются все преимущества представления через матрицу переноса (8.19). Иначе говоря, появляется та же фундаментальная трудность, что и в статистической механике при рассмотрении модели Изинга (ср. 5.7) поскольку в двумерной или трехмерной решетке каждый узел имеет соседей в разных направлениях, процесс распространения возбуждений уже нельзя изобразить в виде простого произведения независимых матриц, как в формуле (8.20). При рассмотрении линейной цепочки такое представление обеспечило самосогласованный характер уравнения Дайсона — Шмидта (8.76), из которого можно получить точный спектр. Строгого аналога этой теоремы для случая большего числа измерений, по-видимому, нет. [c.377]

Если записать уравнения движения в безразмерной форме, то появляются определяющие параметры задачи в виде чисел Прандтля, Шмидта, Льюиса. Число Прандтля в случае многокомпонентной смеси газов меняется довольно значительно. На рис. 2.3 приведены графики изменения Оэф в зависимости от температуры для модели воздуха, состоящей из девяти компонент (О2, N2, N0, О г ЫО , О, Ы, е) в случае замороженных и равновесных реакций. [c.100]

По теории Шмидта, изменение температуры рабочего тела в регенераторе линейно. Для смешанного рабочего тела предполагается, что мертвый объем регенератора разделен на два разных объема с заданными температурами и Тс- Общая масса смешанного рабочего тела в регенераторе поделена в них поровну. На границе раздела объемов происходит скачок температуры, сопровождающийся фазовым изменением одного из компонентов, а смещение самой границы раздела происходит с сохранением равенства масс рабочего тела в объемах при каждом режиме перехода. Физического объяснения сделанным допущениям нет. Это принято лишь для удобства расчетов, и возможно, что такая модель в будущем вызовет необходимость дальнейшего своего усовершенствования. [c.139]

Такая упрощенная однонуклонная модель известна под названием модели Шмидта (1937). Согласно этой модели полный механический и магнитные моменты ядра определяются орбиталь-hijIm и спиновым моментами избыточного ( валентного ) нуклона [c.122]

Модель Шмидта, оспованная на понятиях об орбитах отдельных нуклонов, по-видимому, представляет лишь грубое приближение к действительности. Поэтому предпринимались и предпринимаются попытки усовершенствовать модель Шмидта. [c.125]

Исходя из этих представлений, Шмидт в 1937 г. развил простую однонуклонную модель, согласно которой момент количе- [c.85]

Однако полученное совшадедие не свидетельствует в пользу модели Шмидта, так как рассмотренные ядра относятся к числу немногих исключений. Как травило, экспериментальные значения магнитных моментов нечетных ядер сильно отличаются от результатов вычислений по формулам (4. 32) и (4. 33) — так называемых кривых Шмидта. На рис. 24 и 25 дано сравнение экспериментальных значений магнитных моментов для четно-не-четных (2 четное) и нечетно-четных (А—Z четное) ядер с кривыми Шмидта. [c.87]

На рис. 333 приведены диаграммы, построенные Шмидтом 1, где вдоль оси абсцисс отложены значения спиновых моментов ядер /, а по оси ординат — их магнитные моменты (по экспериментальным данным). Диаграммы построены отдельно для ядер с нечетным числом протонов а) и с нечетным числом нейтронов б). Здесь же нанесены кривые (линии Шмидта), вычисленные по формулам (4) и (5). Как видно, в поаавляющем числе случаев экспериментальные значения расположены между теоретическими линиями. Это указывает на непригодность рассматриваемой упрощенной модели и на наличие, по-видимому, сильных взаимодействий между частицами, входящими в состав ядра. [c.583]

Измеряемым объектом здесь является линейный интервал между двумя соседними изображениями штрихов на шкале лимба. Длина неподвижной шкалы окулярного микрометра должна быть такой, чтобы ее крайние штрихи совпадали с изображениями двух соседних штрихов шкалы лимба. Один оборот барабана так же, как и для линейных шкал, должен соответствовать перемещению биссектора на один интервал деления неподвижной шкплы. Барабан должен быть разделен на число делений, соответствующее требуемой величине отсчета. Например, в гониометре фирмы Шмидт и Генш (старая модель) диаметр шкалы лимба равен 200 мм и деления на нем нанесены через 10. Неподвижная шкала окулярного микрометра разделена на 5 делений, вследствие чего каждое деление соответствует 120". Поскольку на барабане нанесено 20 делений, то его цена деления равна 6", Расстояние межд соседними делениями неподвижной шкалы, равное шагу винта S, составляет 1 мм. При цене деления лимба 10 и диаметре шкалы 200 мм расстояние между двумя соседними штрихами [c.140]

Модель оболочек удовлетворительно описывает магн. моменты нечётных ядер, к рые, согласно опытным данным, лежат между т. н. линиями Шмидта. Линиями Шмидта наз. зависимости магн. дипольиых моментов нуклонов А/от угл. момента /при данном 1= /2 (рис. 2). Несколько хуже описываются электрич. квадрупольные моменты ядерных состояний. Последнее связано с тем, что потенциал V r) предполагался первоначально сферически симметричным. [c.688]

В оригинальном анализе Шмидта [15] применялись изотермическая модель и соответствующие термодинамические характеристики идеального цикла Стирлинга. Предполагалось, что происходит идеальное течение рабочего тела, т. е. без падения давления, и что процесс регенерирования также протекает идеально. Система двигателя была разделена на три части и для каждой из них применялось свое уравнение состояния, которым был и пока остается закон для идеального газа, хотя, как показано Органом [16], можно использовать и другие соотношения. Поскольку в замкнутой системе масса рабочего тела постоянна при любом положении поршня, можно вывести универсальное соотношение, связывающее все три полости. К этим полостям относятся [c.315]

Метод Шмидта можно обобщить, если применить адиабатную модель процесса на основе анализа псевдоцикла. При использовании этой модели рабочий объем делится не на три, а на пять частей. Считается, что процессы, происходящие в рабочих полостях переменного объема, являются адиабатными, а в теплообменниках — по-прежнему изотермическими, хотя предполагается, что стенки регенератора являются теплоизолированными, чтобы обеспечить идеальную регенерацию. Все предположения, использованные при анализе изотермических процессов, сохраняются, за исключением, разумеется, исходной модели процесса расширения и сжатия. Этот анализ известен под названием полуадиабатный, и он имеет такое же отношение к псевдоциклу, как изотермический метод Шмидта к идеальному циклу Стирлинга. [c.319]

Лучшим способом изложения материала будет тот, по-видимому когда сначала рассказывают о физической сущности явления, а затем переходят к математическому описанию его. Все положения теории глубже усваиваются, если их подкреплять примерами, демонстрацией соответствующих моделей или приборов. Подбору прИхмеров уделяется особое внимание. О. Ю. Шмидт, например, не любил ограничиваться одним примером. Три примера — триада — был его излюбленный прием. А. П. Минаков советовал собирать примеры, коллекционировать их. Если на лекции излагать только теорию и не давать ее приложений к решению задач, то это обеднит теорию, а лекцию сделает менее интересной для студентов. [c.61]

Случай равновесной диссоциации в турбулентном пограничном сло плоской пластины был рассмотрен С. И. Костериным и Ю. А. Кошмаро-вым (1960). В основу исследования были положены модель идеально диссоциирующего газа, предложенная Дж. Лайтхиллом (см. ссылку на стр. 527), и полуэмпирическая теория турбулентности Прандтля. Числа Прандтля, Шмидта и их турбулентные аналоги предполагались равными единице. Более общий случай равновесной диссоциации при числах Прандтля и Шмидта, отличных от единицы, исследовался в работах И. П. Гинзбурга (1961) и Ю. В. Лапина (1962), причем в первой из них для расчета трения использовалась полуэмпирическая формула Прандтля, а во второй — формула Кармана. [c.543]

Одночастичная О. м. я. позволяет правильно предсказать спин и четность основных состояний очень многих нечетных ядер. Для ночотпых ядер с числом нуклонов вблизи замкнутых оболочек модель объясняет сини и четность ряда возоз ждепных уровней. Магнитные моменты ядер в этой области 2 лежат вблизи линий Шмидта. Предсказываемая одночастичной моделью перемена знака квадрупольного момента ядра при переходе от одной частицы вне замкнутой оболочки к одной дырке в оболочке действительно оправдывается ыа опыте. Однако в других областях [c.463]

Богнер, Фокс и Шмидт [5] разработали более усовершенствованную модель, основанную на двупятеричной интерполяции искомой функции (диагонали за членами 5 , т] в треугольнике Паскаля), которая обеспечивает непрерывность и, и и и В каждом узле модели вводится по2девять узловых неизвестных [c.120]

Кроме того, мы примем, что температуры в камере одинаковы у рассматриваемого двигателя и у модели (параметры модели обозначаются ниже индексом м ). Из этого допущения вытекает равенство скоростей звука, отношений удельных теплоемкостей,, чисел Прандтля, чисел Шмидта и вторых параметров Дамкёлера Аь Так как число Маха в камере сгорания невелико, порядка 0,1, то можно пренебречь его влиянием. В этом случае подобие явлений при изменении масштаба обеспечивается равенством чисел Рейнольдса и лервого параметра Дамкёлера [c.463]

В такой модели предполагается, что в теплообменниках, нагревателе и холодильнике существует бесконечно большой тепловой поток и обеспечиваются изотермические условия. Поэтому рабочее тело в теплообменниках имеет всегда или максимальную температуру Те, или минимальную Тс- Температура рабочего тела в цилиндрах, изменяющаяся в течение цикла, находится в пределах температур и Тс. Все остальные перечисленные выше важнейшие предположения, относящиеся к циклу Шмидта, справедливы для обобщенной теории Финкельштейна, поэтому этот анализ также является идезлизированным. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...