Линия Шмидта

На рис. 3.10 изображены кривые (линии Шмидта), определяющие зависимость [X от 7 при значениях i = I г Va для каждого класса ядер с нечетным А. [c.101]

J Рис. 2, Линии Шмидта для ядер с нечётным числом протонов Z. [c.688]

На практике для исследования условий охлаждения используется графический метод (линия Шмидта), как показано на фиг. 7.45. Без учета лучистого теплообмена можно записать [c.447]

Фиг. 7.45. Исследование системы регенеративного охлаждения построение линии Шмидта.

На рисунке 38 изображены магнитные моменты нечетно-четных ядер в виде непрерывной функции от спина ядра / == J. Жирные линии на графике (кривые Шмидта) вычислены по модели Шмидта (111.87 111.88) для случаев параллельной или антипараллельной ориентации спина и орбитального момента. [c.123]

На рисунке 39 изображены магнитные моменты четно-нечетных ядер как функция от /, Сплошные линии — кривые Шмидта (111.90 111.91) для параллельной и антипараллельной ориентации спина [c.123]

Вдоль линии ВС на фиг. 45 имеет место соотношение Генки-Шмидта [c.397]

Рис. 121. Результаты количественного исследования хаотического движения катодного пятна на ртути при токах 5, 10 и 15 а. Штриховая линия показывает данные работы Шмидта.

На рис. 333 приведены диаграммы, построенные Шмидтом 1, где вдоль оси абсцисс отложены значения спиновых моментов ядер /, а по оси ординат — их магнитные моменты (по экспериментальным данным). Диаграммы построены отдельно для ядер с нечетным числом протонов а) и с нечетным числом нейтронов б). Здесь же нанесены кривые (линии Шмидта), вычисленные по формулам (4) и (5). Как видно, в поаавляющем числе случаев экспериментальные значения расположены между теоретическими линиями. Это указывает на непригодность рассматриваемой упрощенной модели и на наличие, по-видимому, сильных взаимодействий между частицами, входящими в состав ядра. [c.583]

Т. о., в одночастичной О. к. я. магн. моменты нечётных ядер должны располагаться на двух ларах т, и. линий Шмидта. Эксперим. значения р всегда находятся между ЛИЕИЯ.ЧИ Шмидта, при этом, как правило, отличия р от шмидтовских значений порядка 20- 30%. Магн. люменты нечётно-нечётных ядер с большой точностью равны векторной сумме магн. моментов соответствующих нечётных ядер. [c.379]

Учёт смешивания конфигураций объясняет (по крайней мере, качественно) /-запрещённые переходы, отклонение магн. моментов от линий Шмидта, значения квад-рупольных моментов нейтронно-нечётных ядер и нек-рые др. факты, непонятные с точки зрения одночастичной О. м. я. Кроме того, приближение случайных фаз служит основой описания в рамках О. м. я, коллективных возбуждений чётно-чётных ядер — как ниэколе-жащих поверхностных колебательных возбуждений ядер, так и гигантских резонансов (2). [c.380]

Модель оболочек удовлетворительно описывает магн. моменты нечётных ядер, к рые, согласно опытным данным, лежат между т. н. линиями Шмидта. Линиями Шмидта наз. зависимости магн. дипольиых моментов нуклонов А/от угл. момента /при данном 1= /2 (рис. 2). Несколько хуже описываются электрич. квадрупольные моменты ядерных состояний. Последнее связано с тем, что потенциал V r) предполагался первоначально сферически симметричным. [c.688]

Одночастичная О. м. я. позволяет правильно предсказать спин и четность основных состояний очень многих нечетных ядер. Для ночотпых ядер с числом нуклонов вблизи замкнутых оболочек модель объясняет сини и четность ряда возоз ждепных уровней. Магнитные моменты ядер в этой области 2 лежат вблизи линий Шмидта. Предсказываемая одночастичной моделью перемена знака квадрупольного момента ядра при переходе от одной частицы вне замкнутой оболочки к одной дырке в оболочке действительно оправдывается ыа опыте. Однако в других областях [c.463]

Рис. 1 (слева). Линии Шмидта для ядер с нечётным числом нейтронов (точки — эксперим. данные). [c.926]

Положение сверхтонких подуровней для ряда атомов хорошо определяется формулой (5). Однако поскольку отступления от правила интервалов могут, как сказано, вызываться и возмущениями, то нельзя считать, что эти отступления являются сами по себе окончательным доказательством существования у атомных ядер квадрупольных моментов. Влияние квадрупольного момента ядра на положение подуровней удалось вполне убедительно показать Шюлеру и Шмидту [ 4] в результате изучения сверхтонкой структуры на линиях европия. Этот элемент обладает двумя изотопами и [c.553]

От правила, вытекающего из (8) и (9), согласно которому при объемном эффекте сдвиг линий пропорционален разности атомных весов, встречаются отступления. Например, у самария, по Шюлеру и Шмидту, четные [c.565]

Анализ опьппых данных по массоотдаче в частично закрученные потоки показал, что для всех завихрителей и величин i н соблюдается пропорциональность Nu Ке . Поэтому предполагая, что влияние числа Шмидта и поперечного потока вещества сохраняется таким же, как в осевом потоке, резутштаты эксперимента удобно представить в виде зависимости = = / (Ф вх) показанной на рис. 8.7. Обобщающая линия описывается уравнением [c.168]

Практика применения этого метода к расчету плоских, цилиндрических исфе- рических тел, а также к расчету двухмерного температурного поля впервые была разработана Э. Шмидтом. Рассмотрим этот способ в применении к плоской стенке. Разделим стенку на слои одинаковой толщины Ал (рис. 7-14), которые будем обозначать номерами (п—1), п, (п+1)... Время также разобьем на интервалы Ат, которые будем обозначать номерами k, ( +1)... В таком случае tn,h обозначает температуру в середине п-го слоя в течение всего k-то промежутка времени температурная кривая представляется ломаной линией. [c.216]

Подробные сравнительные расчеты капитальных затрат и экс-ллуатационпых расходов при работе тепловой сети с Ti = 150° и разных температурах воды в обратной линии выполнены канд. техн. наук В. А. Шмидтом [Л. 37]. [c.47]

Рис. 4-2. Обобщение Дайслерам данных по тепло- и маюсообмену при турбулентяом течении трубе. Зависимость Stj и 5( тепл от чисел Шмидта или Прандтля приведена для трех различных чисел Рейнольдса. Штриховая линия изображает уравнение (2-19). Сплошная линия — исследование Дайсслера.

Рис. 4-10. Влияние числа Прандтяя (Шмидта), на яроводммость ламинарного пограничного слоя у поверхности плоской пластины (Р = 0). Графики основаны а аналитвческих решениях уравнений пограничного слоя (рис. 4-9). Штриховая линия представляет уравнение (4-17).

На графике рис. 5-6 точками разной формы представлены экспериментальные данные Шервуда и Тресса для различных чисел Маха. Сплошными линиями показаны теоретические соотношения, полученные Шервудом и Трессом по методу, впервые предложенному Дайсслером и Леффлером (1958). Каждая кривая справедлива для определенного числа Маха. Видно, что согласование теорий с экспериментом очень хорошее. Пунктиром нанесена формула, выведенная из уравнения (2-27) и примененная к данному случаю равномерного течения. Она видоизменена подстановкой числа Шмидта вместо числа Прандтля в соответствии с рекомендациями 4-5 и имеет вид [c.161]

Точки соответствуют экспериментальным данным Шмидта и Кеезома [11] проведенная по этим точкам сплошная кривая, переходящая в нижнюю пунктирную линию, соответствует шкале 1937 г. Кривая а, полученная Блини и Симоном (шкала 1939 г.), совпадает со шкалой 1937 г. при температурах выше 1,6 К-Вертикальной стрелкой отмечена температура Х-точки, равная 2,186° К. [c.231]

О измерения упругости пара х — экстраполяция изотерм. Сплошная линия —шкала, предложенная Кистемакером пунктирная линия —шкала Блини и Симона 1939 г. штрих-пунктирная линия—шкала Шмидта и Кеезома 1937 г. Д —данные Казимира, Де-Клерка и Полдера, полученные методом магнитной термометрии. [c.236]

В качестве примера одномерной фотометрии может служить фиг. 71. На фиг. 71, а показана небольшая часть спектра железа, а на фиг. 71,6 — микроинтерференцион-ное изображение, полученное при косом разрезе. Интерференционные линии соответствуют семейству эквиденсит. Фиг. 71, в — это запись распределения почернения в средней части снимка, полученная на быстродействующем фотометре Цейсса. Здесь кривая по форме точно соответствует кривым интерференции. Шмидт и Эигель-брехт [171] с успехом применили этот метод для классификации спектров звезд (см. также работу Ходама [65]). [c.161]

Уравнение (6.17) показывает, что угол й ср (рис. 101) между соседними линиями скольжения р остаётся постоянным при движении вдоль-этих линий, так жг как ср остаётся постоянным при движении вдоль а. Этот факт позволяет очень просто геометрически построить всю сетку линий а, р, если известно по одной линии каждого семейства. Построение принадлежит Каратеодори и Шмидту и также дано в книге Михли-на 1 1 с большим числом примеров. Основные семейства линий скольже- [c.329]

Рис. 8.2. К Определению необходимого профиля коррекционной плаетш1кл Шмидта. Прерывистой линией указан ход лучей без коррекционной пластинки сплошными линиями— при наличии пластинки. Штрих-пунктиром пока ана референтная параболическая поверхность.

Кассету с фотопластинкой или пленкой можно поместить в сходящемся пучке камеры Шмидта или Максутова. Но ЭОП, спектра-коны и аналогичные им приборы требуют схему с вынесенной фокальной плоскостью. К таковым относятся системы типа Шмидт — Кассегрен и менисковый Кассегрен. Модификация последнего, предложенная Винне [218], показана на рис. 8.28, в. Использование дополнительной линзы 2 позволило уменьшить кривизну поверхностей мениска 1 и тем уменьшить остаточные аберрации высших порядков. При относительном отверстии 1 1,6 она обеспечивает поле 2и) = 10° с шириной спектральных линий не более [c.299]

С., имеющих прикладной характер, то здесь и 1 устота сети пунктов наблюдений и точность их определяются задачами С. в каждом отдельном случае. При съемке разведочного характера расположение пунктов наблюдений определяется формой и размерами изучаемой аномалии. При отчетливо выраженном простирании ее целесообразно располагать пункты наблюдений вдоль линий, перпендикулярных этому простиранию, причем расстояние между линиями промера обычно берется ббльшим, чем расстояние между пунктами на линии. Последние определяются глубиной объекта, вызывающего аномалию при небольших глубинах эти расстояния берутся малыми (от 10—20 м и выше), при значительных глубинах рационально их увеличивать. Области с большими изменениями магнитных элементов как правило приходится снимать с более густой сетью пунктов, чем области с небольшими градиентами. В случае гнездообразных аномалий без ярко выраженного простирания пункты наблюдений располагаются обычно в шахматном порядке. Аппаратура таких С. специальные магнитометры (см.) и весы Шмидта. [c.309]

Замена прерывистого закона перемещения поршней синусоидальным, что характерно для изотермического цикла Шмидта, вызывает перераспределение массы рабочего тела межд5 полостями сжатия, расширения и мертвым объемом, а также приводит к уменьшению амплитуды давления и снижению мощности двигателя (линия С—С, рис. 7.1, а). Как и в предыдущем случае, КПД не изменяется. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...