Шмидта кривые

На рисунке 38 изображены магнитные моменты нечетно-четных ядер в виде непрерывной функции от спина ядра / == J. Жирные линии на графике (кривые Шмидта) вычислены по модели Шмидта (111.87 111.88) для случаев параллельной или антипараллельной ориентации спина и орбитального момента. [c.123]

На рисунке 39 изображены магнитные моменты четно-нечетных ядер как функция от /, Сплошные линии — кривые Шмидта (111.90 111.91) для параллельной и антипараллельной ориентации спина [c.123]

Из рисунков видно, что магнитные моменты для большинства ядер сильно отличаются от расчетных значений, хотя все они и лежат внутри кривых Шмидта. Это несовпадение является мерой [c.87]

На рис. 3.10 изображены кривые (линии Шмидта), определяющие зависимость [X от 7 при значениях i = I г Va для каждого класса ядер с нечетным А. [c.101]

У зерен сыпучих веществ с помощью фазового контрастного метода можно определять преломление света даже в том случае, если вещество не однородно, а состоит из многих минералов. Высокая контрастность при таком методе объясняется тем, что частицы с большим светопреломлением, чем среда, темнее ее, а частицы с меньшим преломлением света светлее. Это относится к обычному позитивному фазовому контрасту. Если дисперсионная кривая иммерсионной жидкости, как это бывает в большинстве случаев, проходит круче, чем кривая для данного минерала, то при сближении светопреломления зерна и жидкости обе кривые пересекутся и тогда при освещении белым светом будет наблюдаться большее преломление для коротковолновой (синей) части спектра, чем для длинноволновой (красной) части. Вследствие этого при достаточном сближении показателей преломления минерала и иммерсионной жидкости частицы минерала видны как синеватые, в то время как жидкая среда окрашена в желтый или красный цвет. Это явление подробно исследовал Шмидт применительно к тонким пылям [15]. [c.25]

На фиг. И нанесены опытные точки характеристики выгорания топлива в предкамерном дизеле водяного охлаждения (р,= = 7,67 кг/см п=1635 об/мин). Опытные данные взяты из работы Ф. Шмидта [55]. Доля сгоревшего топлива за время поворота коленчатого вала на угол р определялась по формуле (64). Параметры процесса сгорания предкамерного дизеля следующие /п=0,5 2=0,01407 сек. и ср2==138°. На той же фиг. 11 вычерчена теоретическая кривая л =f( p), точки которой были вычислены по формуле (79) и найденным значениям параметров т и [c.60]

На фиг. 12 приводятся данные по интенсивности рассеянного в аргоне рентгеновского излучения. Данные взяты из работы Томаса и Шмидта [72]. Здесь представлена зависимость величины обратной интенсивности от квадрата угла рассеяния, что соответствует зависимости 1/3 Q) от Q . Точки пересечения этих кривых [c.255]

Для оценки подвижности в иттрии элементов внедрения и кинетики образования соединений иттрия с этими элементами большое значение имеют параметры диффузии в иттрии кислорода, азота, углерода и водорода. Исследуя электроперенос атомов внедрения в иттрии, Карлсон, Шмидт и Петерсон [84] подсчитали по концентрационным кривым с точностью до 25% коэффициенты диффузии углерода, кислорода, азота и водорода в иттрии. Однако полученных данных оказалось недостаточно для выведения уравнений температурной зависимости этих диффузионных процессов. [c.119]

Клаус и Шмидт [454] провели соответствующие количественные исследования. Кривые на фиг. 540 показывают зависимость количества диспергированного металла при образовании золей серебра и меди от интенсивности ультразвука, напряжения на электролитической ванне, концентрации электролита и длительности воздействия ультразвука. На фиг. 540,а, бив по оси ординат отложено отношение количества диспергированного металла, вычисленного по концентрации золя, к теоретическому количеству электролитически осажденного металла, рассчитанному по средней силе тока. Видно, что при мощности ультразвука 70 вт 50—70% электролитически осажденного металла вновь переходит в жидкость в тонко дисперсном состоянии. Кривые на фиг. 540, бив показывают, что после некоторого предела дальнейшее повышение напряжения на электролитической ванне и концент- [c.474]

Рис. 5.4. Циклические траектории 5 отдельных частиц рабочего тела в зависимости от угла поворота ф коленчатого вала, рассчитанные по изотермической теории Шмидта для криогенной машины с циклом Стирлинга (начало кривых соответствует положению вытеснителя в ВМТ)

Однако полученное совшадедие не свидетельствует в пользу модели Шмидта, так как рассмотренные ядра относятся к числу немногих исключений. Как травило, экспериментальные значения магнитных моментов нечетных ядер сильно отличаются от результатов вычислений по формулам (4. 32) и (4. 33) — так называемых кривых Шмидта. На рис. 24 и 25 дано сравнение экспериментальных значений магнитных моментов для четно-не-четных (2 четное) и нечетно-четных (А—Z четное) ядер с кривыми Шмидта. [c.87]

На рис. 333 приведены диаграммы, построенные Шмидтом 1, где вдоль оси абсцисс отложены значения спиновых моментов ядер /, а по оси ординат — их магнитные моменты (по экспериментальным данным). Диаграммы построены отдельно для ядер с нечетным числом протонов а) и с нечетным числом нейтронов б). Здесь же нанесены кривые (линии Шмидта), вычисленные по формулам (4) и (5). Как видно, в поаавляющем числе случаев экспериментальные значения расположены между теоретическими линиями. Это указывает на непригодность рассматриваемой упрощенной модели и на наличие, по-видимому, сильных взаимодействий между частицами, входящими в состав ядра. [c.583]

Практика применения этого метода к расчету плоских, цилиндрических исфе- рических тел, а также к расчету двухмерного температурного поля впервые была разработана Э. Шмидтом. Рассмотрим этот способ в применении к плоской стенке. Разделим стенку на слои одинаковой толщины Ал (рис. 7-14), которые будем обозначать номерами (п—1), п, (п+1)... Время также разобьем на интервалы Ат, которые будем обозначать номерами k, ( +1)... В таком случае tn,h обозначает температуру в середине п-го слоя в течение всего k-то промежутка времени температурная кривая представляется ломаной линией. [c.216]

Второй метод решения интегрального уравнения Фредгольма получается вследствие применения теоремы Гильберта — Шмидта, которая гласит о том, что всякая функция, представленная истокообразно при помощи ядра т (s) а (x s), разлагается в абсолютно и равномерно сходящийся ряд Фурье по фундаментальным функциям этого ядра. Эти функции есть кривые нормальных прогибов и в нашем случае данная теорема означает возможность разложения кривой прогибов и эксцентриситетов в ряд по формам колебаний рассматриваемого ротора. [c.187]

Токи свободной конвекции вызываются в жидкой или газообразной среде изменением ее плотности. Приводимые ниже исследования посвящены изучению естественной конвекции воздуха на вертикальной пластине, помещенной в большом объеме, при условии, что локальная температура пластины одинакова и не меняется во времени, причем температура пластины выше, чем температура окружающего воздуха. При перепаде температур между пластиной и воздухом порядка 10—50°С и высоте пластины несколько дециметров поток воздуха при атмосферном давлении в целом является ламинарным и носит пограничный характер в том смысле, что он вполне описывается уравнениями пограничного слоя, за исключением области, примыкающей к краям пластины. Пограничный характер потока определяется не тем, что пограничный слой при свободной конвекции имеет значительную толщину, а устанавливается сравнением решения уравнений пограничного слоя с измерениями профилей скорости и температуры. На рис. , а и Ь приводится сравнение профилей скорости и температуры при свободной конвекции на вертикальной пластине. Решение уравнения пограничного слоя получено Е. Польгузеном и приводится в работе Е. Шмидта и В. Бекмана [1], посвященной экспериментальному определению профилей скорости и температуры. Приведенные на рис. 1 кривые профилей скорости и температуры получены расчетным путем. Там же для срав- [c.350]

Коэффициенты диффузии в жидкостях. Как и в случае газов, оказывается удобным выразить коэффициент диффузии компонента жидкой смеси через вязкость жидкости и числа Шмидта компонентов. Для этой цели приводится рисунок П-6 в приложении с кривыми изменения вязкости различных насышенных чистых жидкостей в зависимости от температуры. В противоположность газам вязкость жидкостей всегда уменьшается с ростом температуры. Кроме того, по сравнению с газами вязкость жидкостей имеет значительно больший порядок величины. На вязкость жидкости почти не влияют умеренные изменения давления. [c.129]

На графике рис. 5-6 точками разной формы представлены экспериментальные данные Шервуда и Тресса для различных чисел Маха. Сплошными линиями показаны теоретические соотношения, полученные Шервудом и Трессом по методу, впервые предложенному Дайсслером и Леффлером (1958). Каждая кривая справедлива для определенного числа Маха. Видно, что согласование теорий с экспериментом очень хорошее. Пунктиром нанесена формула, выведенная из уравнения (2-27) и примененная к данному случаю равномерного течения. Она видоизменена подстановкой числа Шмидта вместо числа Прандтля в соответствии с рекомендациями 4-5 и имеет вид [c.161]

Влияние обоих факторов отражено на рис. 5-9, где показана зависимость безразмерного потока массы от движущей силы В для ламинарной осесимметрической точки торможения и числа Прандтля (Шмидта), равного 0,7. Изображенная кривая получается в результате сочетания уравнений (5-ЭО) и (4-39) и поэтому включает приближения, принятые выше. Точки представляют собой точные решения уравнений пограничного слоя, полученные Хо-ве и Мерсманом (1959) для случая испарительного охлаждения выдувом воздуха, причем изменение свойств последнего подсчитывалось для пяти различных отношений величин То и Ts- [c.171]

Общий случай ветвления кривых в Rm-f i в настоящее Время до конца не исследован. Результаты для аналшических функций Ff, начало которым полон пи исследования AJtf. Ляпзгнова [240] и Б. Шмидта [SOS], приводятся в монографии [S3,2121. [c.23]

Общий случай ветвления кривых в настоящее время не исследован. Результаты для случая, когда компоненты вектор уикции являются аналитическими фуикщ1ями неизвестных и параметра и начало которым положили известные исследования А.М. Ляпунова [240] и Е. Шмидта [505], приводятся в монографиях [147, 53, 212]. [c.181]

Любопытно, что величины 8g и 6G не связаны с расстоянием от оси рассматриваемого элемента клнна. Поэтому, если угол е постоянен, что имеет место в системе Супер-Шмидт Бауэрса, аберрациадный кружок, вызываемый высшими порядками системы, имеет вид кривой, а не сплошной фигуры рассеяния. Однако раднус-вектор р элемента клина все же сказывается из-за присутствия членов, содержащих угол и, так что аберрационная кривая обладает некоторой небольшой, меняюш,ейся с углом ) толщиной Эту кривук> легко -получить, давая углу if ряд iP значений в пределах О—360°, например через 15°. Кривая симметрична как по отношению к оси 6G, так и по отношению к оси Sg (рис. IV.22). Отметим одну любопытную особенность. При значениях if, близких к нулю н 180° (от —30 да 30° и от 150 до 210°), точки кривой лежат весьма близко друг к другу, в то время как на остальной части кривой точкн разделены большими промежутками таким образом. Наибольшая концентрация. световой энергии происходит на малых отрезках АВ и А В. [c.376]

Критическое значение этой величины впервые было вычислено Джеффри . Правильность вычислений Джеффри была затем подтверждена работами Лоу и Авсека . Для твердых стенок, хорошо проводящих тепло и снизу и сверху, это критическое значение равно приблизительно 1705. Шмидт и Сондерс , производившие опыты с водой при средней температуре от 18 до 20°, откладывали измеренные значения в функции от мощности электрического тока, нагревавшего стенку, и обнаружили, что полученные кривые имеют один четко выраженный перелом при А, равном от 1700 до 1800, и второй перелом приблизительно при Л = 47000 (переход к турбулентному потоку). Далее они нашли, что при значениях Л от 47000 до 150 000 (наибольшее значение А, которого они достигли в своих опытах), теплоотдача определяется формулой [c.557]

Рис. 2-74. Зависимость постоянной времени дуги 0 от амплитуды тока Цифры у кривых — значения длины дуги, ся. Масля-НЫЙ выключатель. Данные Коплина и Шмидта.

Точки соответствуют экспериментальным данным Шмидта и Кеезома [11] проведенная по этим точкам сплошная кривая, переходящая в нижнюю пунктирную линию, соответствует шкале 1937 г. Кривая а, полученная Блини и Симоном (шкала 1939 г.), совпадает со шкалой 1937 г. при температурах выше 1,6 К-Вертикальной стрелкой отмечена температура Х-точки, равная 2,186° К. [c.231]

В качестве примера одномерной фотометрии может служить фиг. 71. На фиг. 71, а показана небольшая часть спектра железа, а на фиг. 71,6 — микроинтерференцион-ное изображение, полученное при косом разрезе. Интерференционные линии соответствуют семейству эквиденсит. Фиг. 71, в — это запись распределения почернения в средней части снимка, полученная на быстродействующем фотометре Цейсса. Здесь кривая по форме точно соответствует кривым интерференции. Шмидт и Эигель-брехт [171] с успехом применили этот метод для классификации спектров звезд (см. также работу Ходама [65]). [c.161]

Им же совместно с Э. Шмидтом было обработано большое число экспериментальных данных по Епол и е для металлов и диэлектриков (рис. 58). Из кривых видно, [c.248]

Зависимость проводимости и диэлектрической постоянной от частоты изучали также С. Кастгир (S. Khastgir) [853] и Р. Шмидт-Розэ [889]. Кривые радиоволнового просвечивания для диапазона частот от единицы до 200 гц, полученные на основании многочисленных исследований, опубликованы А. Г. Тарховым [902]. [c.245]

Если бы турбулентные числа Прандтля и Шмидта (49) были равны единице, т. е. Вг = Ёд — Вт, то профили СКОрО-стей, избыточных температур и концейтраций в турбулентных струях и следах оказались подобными между собой. Опыты подтверждают наличие подобия профилей избыточных температур и концентраций, но отчетливо показывают отсутствие подобия между профилями скоростей и избыточных температур, а следовательно, и концентраций. Приводим для примера заимствованный из неоднократно уже цитированной монографии Г. Н. Абрамовича график (рис. 241) результатов опытов автора монографии и В. Я. Бородачева на плоской нагретой и содержащей примесь углекислого газа затопленной воздущной струе. Кривые скорости (щтриховая) и избыточной температуры (штрих-пунктирная) приведены без указания [c.718]

На рис. 10,6 приведены кривые зависимости Le/Leo, Sm/Smo и Рг от а. Мы нашли, что число Льюиса должно уменьшаться, когда диссоциация увеличива/ется, число Шмидта должно увеличиваться с увеличением диссоциации и что число Прандтля изменяется очень мало. Посмотрим, подтверждают ли детальные вычисления результаты этого анализа задачи. [c.403]

Мениск можноетавить как выпуклой, так и вогнутой поверхностью к зеркалу. Сферическая аберрация и хроматизм от этого не изменятся. Но Д. Д. Максутов показал, что кома целиком зависит от расстояния между мениском и зеркалом. Кома обращается в нуль и система становится апланатической только при вполне определенном значении отрезка < 2 (ем. рис. 8.13). При этом оказывается, что в случае, если мениск повернут выпуклой поверхностью к зеркалу, то отрезок приблизительно в два раза меньше, чем когда он обращен выпуклостью к небу таким образом, первый случай конструктивно значительно выгоднее второго, Астигматизм и кривизна поля в менисковых системах оказываются умеренными. Поле, как и в системах Шмидта, выпуклостью обращено к падающему на него пучку лучей. Кривизна его может быть исправлена линзой Пиацци-Смита. Первый член формулы (5.93) выражает последний отрезок мениска для параксиальных лучей. В эту формулу входит показатель преломления п стекла, из которого изготовлен мениск. Он в свою очередь зависит от длины волпы Я, т. е. (п) представляет хроматическую кривую мениска. Дифференцируя нервый член (5.93) по га и приравнивая производную нулю, мы найдем отношение [c.283]

Впервые для цикла Шмидта при указанных выше условиях Фейером были рассчитаны эффективная мощность и КПД двигателя Стирлинга в зависимости от фазового угла (рис. 2.2 и 2.3). Несмотря на то, что приведенные зависимости относятся к случаю, когда Кд = О, в статье Фейера приведены также результаты девяти других вар11антов расчета с различными значениями мертвых объемов. На указанных графиках для сравнения показаны расчетные кривые и для адиабатного цикла, откорректированные впоследствии Фейером с учетом адиабатных потерь, которые определяются следующим образом. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...