Вектор приложенный

Рнд— 3000 . Вектор приложен к оси шарнира В и направлен [c.248]

Сила инерции кривошипа АВ равна = 20 н. Вектор приложен в точке н направлен вертикально вверх инерционный момент =0. Сила инерции шатуна ВС равна = 30 н. Вектор приложен в точке Sj и направлен вертикально вверх. Инерционный момент = 0,5 нм. Момент приложен к звену ВС и направлен по часовой стрелке. Сила инерции коромысла D [c.248]

При изучении системы сил в пространстве момент силы f относительно точки О изображается вектором, приложенным в точ О, перпендикулярным к плоскости я, в которой лежат сила F и точка О, и направленным так, чтобы наблюдатель, смотрящий с конца этого вектора на плоскость я, видел силу F направленной по отношению к точке О против часовой стрелки. [c.84]

Вектор Мо называется главным моментом системы / относительно полюса О. Главный момент — вектор, приложенный в точке О он зависит не только от системы векторов но и от выбора полюса О. [c.340]

Но тт(Яы-) = 0, так как — главный вектор/ , приложенный Б точке jV, — проходит через точку Г, и следовательно, во всех точках прямой s. [c.344]

Но Rn, т. е. главный вектор, приложенный в О, и является равнодействующим. Поэтому главный момент системы из третьего подкласса относительно произвольного полюса равен моменту равнодействующего вектора относительно этого же полюса. Это утверждение иногда называют обобщенной теоремой Вариньона ). [c.355]

Задача 17-4. Вектор, приложенный в точке А с координатами Хд-5 и у2, = 3 [в точке А (5 3)] (рис. 23), имеет проекции Т х = -3 [c.24]

Поэтому, в отличие от скорости материальной точки или точки произвольно движущегося тела, которая есть вектор, приложенный к этой точке в данном ее положении, скорость твердого тела, движущегося поступательно, есть вектор свободный, ибо он может быть приложен к любой точке тела. Только в случае поступательного движения и можно говорить о скорости тела как целого. Траектории всех точек тела в этом случае суть конгруэнтные кривые, т. е. такие кривые, которые при наложении совпадают всеми своими точками. [c.95]

Момент силы относительно центра. Пусть даны сила F, приложенная в точке А какого-либо тела, и некоторый центр О (рис. 226) тогда моментом силы относительно центра (или точки) О будет называться вектор, приложенный к центру О, направленный перпендикулярно к плоскости треугольника ОАВ по правилу правого [c.224]

Следовательно, момент суммы сил (векторов), приложенных к одной точке, относительно какого-либо центра равен сумме моментов этих сил (векторов) относительно того же центра (теорема Вариньона). [c.225]

Способ силового многоугольника справедлив для всякой системы векторов, приложенных к одной точке, однако он удобнее в применении к плоским пучкам, так как плоские графические построения [c.34]

Складывая все силы пучка, мы заменим их Главным вектором системы вектором. Приложенным в выбран- [c.73]

Момент пары сил не имеет фиксированной, определенной точки приложения. Он является свободным вектором, т. е. он имеет свой модуль и свое направление, но приложить его можно в любой точке твердого тела, на которое действует пара сил. В этом заключается принципиальное отличие момента пары от момента силы относительно точки, являющегося прикрепленным вектором, приложенным в центре момента, или от скользящего вектора, примером которого является сила. [c.82]

В механике не интересуются физической причиной этого воздействия. Рассматривая механическое воздействие на эту частицу лишь за одно мгновение, представим его как некоторый вектор, приложенный к этой частице. Этот вектор изображает механическое воздействие на частицу в данное мгновение. Он является непосредственной мерой механического воздействия на данную материальную частицу со стороны других материальных тел и в механике называется силой. Итак, в механике силу понимают как некоторый вектор, вполне характеризуемый модулем, направлением и точкой приложения. Было бы бесполезным пытаться объяснить физическую природу силы, пользуясь только механикой. Д Аламбер писал о силах Метафизика этих понятий никогда не станет ясной . [c.119]

Складывая все силы пучка, заменим их одним вектором, приложенным в выбранном нами центре приведения и равным сумме векторов всех сил, перенесенных в эту точку. Его называют главным вектором системы сил или главным вектором. [c.155]

Система сил, приложенных к твердому телу, эквивалентна главному вектору, приложенному в произвольной точке тела, и главному моменту относительно этой точки. [c.155]

Суммой векторных полей называется векторное поле, каждой точке которого поставлен в соответствие вектор, равный сумме векторов, приложенных к этой точке от составляющих полей. [c.15]

Это первое основное динамическое уравнение движения механической системы составляет содержание теоремы о количестве движения производная по времени от количества движения механической системы равна главному вектору приложенных к ней внешних сил. [c.58]

Таким образом, главный момент системы сил относительно второго центра приведения равен геометрической разности между главным моментом относительно первого центра и моментом главного вектора, приложенного во втором центре приведения, относительно первого. [c.74]

Так как плечо вектора приложенного в точке С относительно точки О, [c.346]

Говоря о скользящих векторах, приложенных к телу , мы имеем в виду их частные формы и связанные с ними движения. [c.158]

Аксиома 2 (сложение). Два скользящих вектора, приложенных в общей точке, можно заменить одним скользящим вектором, им эквивалентным. Этот вектор называется равнодействующей. Равнодействующая равна векторной сумме скользящих векторов, приложенных в общей точке. Этим определяется также положение основания равнодействующей. [c.159]

Силы Rl и R как равные и противоположно направленные взаимно уравновешены, и их отбрасываем. Оставшаяся сила R, равная по величине главному вектору, приложенная в точке О1, представляет собой равнодействующую данных сил. [c.57]

Отличие главного вектора от равнодействующей данных сил состоит в том, что он не эквивалентен заданной системе сил — его линия действия не совпадает с линией действия равнодействующей, так как главный вектор приложен в произвольной точке. [c.69]

Так же как и момент пары, момент силы относительно точки можно изобразить в виде вектора, приложенного в центре момента [c.46]

Сила как вектор. Приложенные и скользящие векторы. Деформируемые среды и принцип затвердевания [c.12]

Из общего курса математики известны правила сложения векторов, приложенных в одной точке. Это — правила параллелограмма в случае двух векторов, параллелепипеда в случае трех и векторного многоугольника в случае любого числа векторов. Эти же правила сохраняются и для сходящейся системы сил. [c.13]

Направление плоскости в пространстве, как известно, может быть задано перпендикуляром к этой плоскости. Чтобы одновременно определить величину момента силы относительно точки и направление плоскости, проходящей через линию действия силы и центр момента, естественно рассматривать момент силы то(Р) относительно точки О (рис. 26) как вектор, приложенный в этой точке, равный по абсолютной величине произведению величины силы Р на кратчайшее расстояние к линии действия силы от центра момента, т. е. плечо, и направленный по перпендикуляру к плоскости, содержащей линию действия [c.36]

Итак, полученный вектор V, приложенный в выбранном по произволу центре приведения О, является главным вектором приложенных к телу сил. [c.48]

Запишем необходимое, согласно принципу затвердевания, условие равенства нулю главного вектора приложенной к объему тик ограничивающей его поверхности о совокупности сил. Будем иметь [c.138]

Таким образом второй закон утверждает пропорциональность вектора ускорения точки вектору приложенной к ней силы, что можно записать в виде [c.14]

Реакция в подшипниках сателлита равна центробежной шкрционной СИЛС сателлита = 36,8 . Вектор приложен в центре масс сателлита и нап аплен вертикально вверх для положения механизма, указанного ii i чертеже. [c.249]

Векторным моментом силы относительно точки называют вектор, приложенный в этой точке и равный по модулю произведению силы на плечо силы относителыю этой точки. Векторный момент силы направлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат сила и моментная точка, таким образом, что с его конца можно видеть стремление силы вращать тело против движения часовой стрелки (рис. 20). [c.25]

Направле[ше FxF тоже совпадает с па1травлением М (Р). Заметим, что векторный момент силы относительгю точки считается вектором, приложенным к этой почке. [c.26]

Направление г X / тоже совпадает с направлением Мд Р). Заметши, что векторный момент силы стиосителыю точки считается вектором, приложенным к этой точке. [c.22]

Направление г х тоже совпадает с направлением Мо Р) - Заметим, что 1 екторный момент силы относительно точки считается вектором, приложенным к этой точке. [c.22]

Произвольная пространственная несходящаяся совокупность сил, действуюицая на абсолютно твердое тело, статически эквивалентна одной силе — главному вектору, приложенному в произвольно выбранной точке тела в центре приведения), и одной паре с моментом, равным главному моменту сил относи-. тельно центра приведения. [c.49]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...