Пространства теории надежности

Рис. 1. пространства теории надежности [c.320]

Еще одним пространством теории надежности является диагностическое (пространство признаков) W. В результате наблюдений и измерений фиксируют значения W (t) некоторых параметров, косвенно характеризующих качество системы. Вектор признаков W (t) связан с вектором качества v (t) операторным соотношением [c.320]

Рис.1.4.1. Пространства теории надежности

Применение теории надежности к распределенным упругим системам. Общие принципы теории надежности могут быть распространены на распределенные системы [12], в которых векторами качества будут некоторые функции координат и времени (пространственно-временные случайные поля), а пространство V будет функциональным. Приближенные оценки (18) и (19) функции надежности справедливы и в этом случае, если число выбросов N (t) трактовать определенным образом. Например, пусть V (х, () — скалярное поле, и условие качества задается в виде v (х, () < [c.326]

Множество значений вектора V, допустимых по техническим условиям эксплуатации, образует в пространстве качества V область Q. Считаем, что это множество — открытое, т. е. его граница (3Q не принадлежит допустимой области. Границе (3Q соответствует поверхность Г в пространстве качества V. Назовем ее предельной поверхностью. Пусть по условию при t = td вектор v находится в допустимой области. Тогда первое пересечение процессом v t) предельной поверхности Г во внешнюю область соответствует наступлению отказа. Понятие отказа в данной теории имеет более широкий смысл, чем в системной теории надежности. В общем случае разные точки предельной поверхности соответствуют различным физическим состояниям объектов, т. е. различным отказам. [c.37]

Введенные понятия применимы как к отдельным компонентам, блокам и агрегатам, так и к объектам в целом. Отказы сложных объектов разнообразны по физической природе и степени значимости одни лишь затрудняют эксплуатацию объекта или вызывают ее временное прекращение, другие требуют замены отказавших элементов, третьи соответствуют достижению предельных состояний, при которых объект подлежит капитальному ремонту или списанию. Наконец, отказы четвертого типа связаны с угрозой для людей и окружающей среды, с серьезным материальным и моральным ущербом. Эти обстоятельства, однако, нетрудно учесть в рамках излагаемой теории. Пространство качества объекта можно представить как прямое произведение аналогичных пространств для каждого типа отказов в отдельности. Например, если объект допускает разбиение на подсистемы, взаимодействующие по логическим схемам, достаточно ввести пространства качества для каждой подсистемы, а показатели надежности объекта вычислить, используя методы системной теории надежности. [c.39]

Наиболее общий, хотя и наименее экономичный путь состоит в увеличении размерности пространства качества. При этом состояниям, допустимым по различным критериям, соответствуют различные области в пространстве качества. Области могут входить одна в другую либо пересекаться. Пересечение всех допустимых областей соответствует области работоспособного состояния объекта. Выход за пределы этого пересечения означает один из типов отказа. Вообще, модели системной теории надежности можно трактовать как частный случай предлагаемой здесь теории, если условиться о надлежащем выборе области Q. Так, для последовательного соединения элементов (см. рис. 2.3, а) Q = П П где — допустимая область k-To элемента П — символ теоретико-множественного пересечения. [c.39]

Поскольку в кристалле атомы расположены в пространстве строго периодически, полный потенциал кристалла V r) должен обладать трехмерной периодичностью. Точный вид периодического потенциала 1 (г) неизвестен, хотя для некоторых диэлектриков и ме-тал лов У (г) может быть вычислен достаточно надежно. К счастью, оказалось, что для получения фундаментальных результатов теории можно и не знать точного вида потенциала У (г). Важно лишь знать, что V(r) является периодической функцией, период которой совпадает с периодом кристаллической решетки. [c.215]

Общие соображения. Эта книга написана в эпоху чрезвычайно ускоренного приложения плодов научных исследований к решению технических проблем. Не последним свидетельством этого являются успехи, связанные с созданием аппаратов для исследований космического пространства и ракет большого радиуса действия. Проблемы, возникшие на заре создания таких устройств, могли быть решены только путем применения наиболее передовых исследований в газовой динамике, а в отдельных случаях путем дополнительных исследований в этой освященной временем области знаний. Но прежде чем инженеры смогут сконструировать надежные устройства для полета сквозь атмосферу или внутри нее с гипер-звуковыми скоростями, они должны будут каким-то образом решить проблему устранения или уменьшения притока к аппарату огромных количеств тепла, порождаемых такими скоростями полета. В этой книге подробно излагаются некоторые теории, созданные для решения этой проблемы. [c.11]

Сильный крупномасштабный хаос динамические свойства можно описать только в фазовом пространстве очень большого числа измерений присутствует большое число существенных степеней свободы трудно получить надежную оценку фрактальной размерности до сих пор не существует динамической теории явления [c.46]

Форма молекул жидкости должна заметно влиять на их структурное расположение. Однако статистические теории жидкого состояния почти всегда имеют дело с приблизительно сферическими молекулами, взаимодействующими посредством центральных сил. Пожалуй, исключая расчеты структуры воды по методу молекулярной динамики ( 2.8), вряд ли можно найти надежные теоретические результаты для жидкостей, состоящих из несферических молекул. Тот факт, что вблизи точки плавления плотность упаковки 1] для большинства молекулярных жидкостей по порядку величины составляет 0,5—0,6 [127], означает, что пространство довольно сильно заполнено. Это, однако, еще мало что говорит нам о статистических характеристиках системы. Теория термодинамических свойств жидкости до сих пор носит, в сущности, феноменологический характер и не вносит ничего существенного в математическую теорию беспорядка. [c.123]

Вычисление объема А -пространства, заключенного между двумя поверхностями -1- и — , дает значение плотности состояний для энергии, равной энергии Ферми, и, следовательно, электронную теплоемкость. Как можно видеть из табл. 5.3, полученные таким способом, результаты находятся в прекрасном согласии с непосредственно измеренными значениями электронных теплоемкостей, что служит еще одним подтверждением как точности описания соседних с ПФ изоэнергетических поверхностей, так и надежности теории. [c.256]

Пространства теории надежности. Рассмотрим цоведеиме некоторой системы при внешних воздействиях. Запишем уравнение системы в виде [c.320]

Предварительные замечания. Цель расчета на вибрацию и проектирования вибро-защитных систем состоит в том, чтобы свести до минимума или до допустимого предела уровни вибраций и вибронапряженности в машинах, конструкциях и приборах. При расчетах на случайные вибрации требования к этим уровням целесообразно формулировать в терминах общей теории надежности путем задания пространства качества, т. е. совокупности параметров вибрационного поля и связанных с ним физических полей, и области допустимых состояний в этом пространстве качества — ограничений на параметры этих полей. [c.322]

Сравнение с экспериментом одновалентные металлы. Теория п. 14 применима только в случае одной зоны со сферическими поверхностями постоянной энергии в к-пространстве, т. е. практически только в случае одновалентных металлов. Прямого сравнения величин электро- и теплопроводности с теорией сделать нельзя, так как теория не дает надежной оценки константы электрон-фонопного взаимодействия С. Тем не менее наблюдавшиеся температурные зависимости идеальных электро- и теплосопротивлепий можно сравнить с теорией, а кроме того, электро- и теплосопротивления можно сравнить между собой. [c.267]

ГИЮ, не сущестьовало. Фрслих вычислил энергию взаимодействия с помощью теории возмущений второго порядка. Он показал, что если взаимодействие достаточно велико, то, когда тонкий слой электронов, близких к поверхности Ферми нормального металла, смещается вверх на небольшое расстояние в к-пространстве, энергия при абсолютном нуле уменьшается. Он предположил, что такое оболочечное распределение представляет сверхпроводящее состояние. Детали теории вызывают серьезные сомнения, ибо из критерия сверхпроводимости, а именно из условия, что оболочечное распределение имеет меньшую энергию, чем нормальное, вытекает, что взаимодействие должно быть велико и, следовательно, теория возмущений становится неприменимой. По-видимому, основы теории правильны, однако, чтобы дать надежную картину природы сверхпроводящего состояния, требуются более совершенные математические методы ). Более подробно теория Фре-лиха рассмотрена в п. 42. [c.755]

В связи с тем, что проблема многофакторных испытаний непосредственно связана с их планированием, в гл. 1 книги кроме постановки задачи и описания исходных понятий кратко рассматриваются элементы теории планирования эксперимента. Дается классификация экспериментальных планов и йх анализ с точки зрения применения к испытаниям на надежность. Эта глава является как бы вводной в круг основных идей и понятий математической теории эксперимента. В то же время в этой главе дается ответ на один из чрезвычайно важных вопросов организации многофакторных испытаний изделий на надежность (МФИН) — вопрос оптимального обзора пространства факторов. [c.5]

Одмако условие Жуковского никоим образом не дает надежной теории подъемной силы в общем случае Так, в трехмерном пространстве область вне самолета, очевидно, является односвязной. Следовательно, любое локально безвихревое течение в пространстве должно иметь однозначный потенциал скоростей и при нулевой подъемной силе. Если бы это было действительно так, полет был бы невозможен. [c.31]

Так, например, Гюльднер [51] писал, что действительная индикаторная диаграмма подвержена такому длинному ряду случайностей (как то содержание газа, чистота и температура рабочей смеси, совершенство смешения и сгорания, расположение и интенсивность запала, форма пространства сжатия, величина тепла и т. д.), что нет никакой возможности вывести сколько-нибудь надежное соотношение между теорией и практикой . [c.82]

Существенно, что в обоих режимах движение заряженных частиц нестационарное. Поэтому внутри струи и вне ее возникают нестационарные электрические поля Е(г, ), структура которых обусловлена особенностями движения заряженных частиц. Поле Е(г, ) вызывает протекание переменного электрического тока и возникновение потенциала Ф( ) на сопротивлении в электрической цепи зонда, устанавливаемого в разных точках пространства вне струи. Математический анализ сигнала Ф( ) позволяет получить сведения об электрогазоди-намическом (ЭГД) течении в струе. Из проведенного качественного описания проблемы возникают следующие задачи создание лабораторных ЭГД-установок для моделирования разных режимов движения заряженных частиц в струях разработка теории Е(г, )-полей применительно к струям с движущимися заряженными частицами создание приближенной и удобной теории зонда-антенны, передаточная функция которого связывает электрический потенциал (/ оо(г, ), существующий при отсутствии зонда в точке его установки, с сигналом зонда Ф( ) математический анализ реализаций Ф( ) при лаборатнор-ном моделировании разных режимов движения заряженных частиц разработка надежных конструкций зондов-антенн и выбор мест их установки вне двигательной струи проведение аэродромных и затем летных испытаний. Пиже представлены результаты теоретического и лабораторного моделирования проблемы. Аэродромные испытания проводятся по отдельной программе. [c.715]

По теории эффекта Комптона одновременно с рассеянием кванта должно иметь место и отбрасывание электрона со скоростью v (электрон отдачи). Действительно такие электроны удалось наблюдать по методу камеры Вильсона, так как скорость этих электронов достаточна, чтобы вызвать ионизацию воздуха. Комптон и Саймон (1925 г.), пользуясь этим методом, изучили распределение направлений первичных и рассеянных квантов и электронов отдачи. Результаты оказались в полном согласии с приведенной теорией столкновения, расхождение между опытным и теоретическим определением направления полета электрона лежало в пределах О—20 , что следует считать весьма удовлетворительным для этого трудного опыта. Описанный опыт, так же как и специальный опыт Боте (1925 г.) показали, что акт рассеяния и акт электронной отдачи локализованы и в пространстве и во времени, как два совпадающих акта, что заставляет признать описываемый процесс элементарным, а не статистическим. На основании этих уже опытных данных следует считать неудовлетворительным классическое истолкование изменения длины волны при рассеянии, как результат явления Допплера, т. е. рассеяние электронами, приведенными в достаточно быстрое движение. Наоборот, с данными опыта вполне согласуется развитая квантовой механикой теория рассеяния рентгеновских лучей свободными электронами. Она не только подтверждает выводы, полученные при помощи упрощенного рассмотрения явлений на основании гипотезы световых квантов, но и приводит к количественным заключениям относительно интенсивности рассеянного света (Дирак, 1926 г., и Клейн и Ниши-на, 1929 г., применившие новую релятивистскую квантовую механику Дирака). Установленная этими теориями зависимость коэфициента рассеяния от направления наблюдения и длины волны хорошо подтверждается измерениями в весьма широком HHTepBajfe частот, вплоть до очень жестких у-лучей. В области наиболее коротких волн (см. Носмические лучи) формула Дирака-Клейн—Нишина дает пока единственно применимый, хотя и не вполне надежный, метод определения длины волны (Милликен, 1927 г.). [c.71]

Настоящая книга, являющаяся университетским курсом и вместе с тем монографией по теории относительности, несомненно вносит вклад в современную литературу по СТО и ОТО, а публикация ее русского перевода будет весьма полезна как советским студентам, приступающим к овладению релятивизмом, так и научным работникам, давая им в руки подробные расчеты, спокойное надежное изложение, толкая мысль вперед обсуждением спорных вопросов. В ней излагаются с новых точек зрения (например, с ударением на тетрадный формализм, проектирование на 3-мерное пространство и т. л.) многие глубокие старые и новые проблемы (измерения в ОТО, энергия поля и др.). В частности, в параграфе о космологии Меллер весьма разумным образом рассматривает не только фридмановскую модель, по также предыдущие статические модели Эйнштейна и де Ситтера, интересные не только с исторической точки зрения, но и в смысле предельных случаев, конечно учитывоя столь необходимый космологический член. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...