Коэффициент Пельтье -Томсона

Выразить коэффициенты Пельтье, Томсона и термоэлектродвижущей силы через поток энтропии, вызванный движением заряженных частиц. [c.279]

Коэффициент Пельтье и термоэлектродвижущая сила связаны, как видно из их выражений, следующим соотношением, называемым вторым соотношением Томсона [c.359]

Сравнивая выражения для коэффициента Пельтье с выражением для коэффициента Томсона, получаем [c.173]

Применение первого и второго законов термодинамики приводит к следующим соотношениям между результирующей э. д. с. в цепи и коэффициентами Пельтье и Томсона [c.97]

Доказать формулу, связывающую коэффициент Пельтье и термоэдс в спае АВ --Пав /г (2-е соотношение Томсона). [c.580]

Абсолютный удельный коэффициент термоЭДС. Явление Томсона по своей природе абсолютно, что позволяет по измеренным значениям коэффициента Томсона найти абсолютные значения коэффициентов Пельтье и Зеебека. Последний получается интегрированием [c.207]

Я 2 —коэффициент Пельтье т — коэффициент Томсона [c.460]

Задача 5-37. Найдите связь между термо-э. д. с. [/12, коэффициентом Пельтье Я12 и коэффициентами Томсона а, и стг- [c.362]

Рекомендуется сварку разноименных металлов вьшолнять на относительно жестких режимах униполярными импульсами тока (см. рис. 5.19, в - Э). При этом существенную роль в тепловыделении играют термоэлектрические эффекты (В. Томсона, Пельтье), действие которых проявляется как в контакте разноименных металлов, так и на границе твердый -жидкий металл. В зависимости от направления сварочного тока на указанных границах выделяется или поглощается теплота Пельтье (Qп = Щ в св, где П - коэффициент Пельтье), которая, суммируясь с Джоулевой теплотой, влияет на формирование температурного поля в зоне сварки. Следовательно, при разработке режимов сварки разноименных и разнотолщинных деталей на машинах постоянного тока, низкочастотных и конденсаторных необходимо учитывать полярность импульса тока, которая подчас играет решающую роль в смещении литого ядра встык свариваемых деталей. Полярность тока следует выбирать такой, чтобы дополнительно выделялась теплота Пельтье со стороны тонкой детали или детали из материала с большей тепло-, электропроводностью. [c.332]

Выражения (58.3) и (58.4) содержат 14 коэффициентов. В первых уравнениях обеих систем для компоненты х электрического поля мы определяем множители при и дТ дх как обратную удельную электропроводность в магнитном поле и градиент потенциала Томсона в магнитном поле. Последний, с точностью до -части, исчезающей в однородном магнитном поле, есть термо-э. д. с. в магнитном поле. Аналогично, в выражениях для соответствующие коэффициенты представляют собой коэффициент Пельтье в магнитном поле и отрицательный коэффициент теплопроводности в магнитном поле. [c.228]

Коэффициент Пельтье П определяется с помощью второго соотношения Томсона [c.385]

В противоположность явлениям Зеебека и Пельтье эффект Томсона относится к одному однородному проводнику, поэтому коэффициент ц для любого проводника может быть определен независимо. [c.560]

Согласно термодина.мической теории коэффициенты Томсона р,, Зеебека S и Пельтье П связаны соотношениями Кельвина [c.560]

По известной зависимости коэффициента Томсона от температуры можно рассчитать коэффициенты термо-ЭДС и Пельтье отдельных металлов — так называемые абсолютные коэффициенты термо-ЭДС и Пельтье металлов [c.560]

Таким образом, при малой величине (Т — относительно Т р суммарный эффект Пельтье и Томсона приблизительно эквивалентен одному эффекту Пельтье с постоянным усредненным коэффициентом Зеебека. На практике обнаружено, что эта эквивалентность существует при значениях (Т — Тср. [c.20]

X — температура холодного спая ТЭЭЛ. (соответственно °К и °С), а — удельная ТЭДС, коэффициент Зеебека, в град, я — коэффициент Пельтье, в. т — коэффициент Томсона, в град. [c.5]

Таким образом, если naiiTii с помощью измерений зависи.мость 12 от Т, то коэффициент Пельтье определится посредством дифференцирования этой зависимости [см. формулу (5-5-19)], а вторичное дифференцирование той же зависимости даст разность коэффициентов Томсона (Oi—02) [см. формулу (5-5-20)]. [c.363]

Термоэлектрические свойства кобальта исследовались по отношению к платине[27, 44, 47, 57, 621, никелю 18, 23, 45], железу [81 и меди [45, 471. В табл. 7 приведены наиболее надежные значения для пары кобальт — платина, вычисленные Егером, Розенбомом и Цитгофом [23] по экспериментальным данным Шульце для температурного коэффициента при бо лее высоких температурах. Бриджмен 131 определил эффекты Пельтье и Томсона. [c.296]

В основных представлениях удобно пользоваться абсолютным удельным коэффициентом термоЭДС данного проводника, который мож ю определить, если данный проводник в паре с абсолютным термоэлек-тродом, не обладающим термоэлектрическим эффектом. Таким абсолютным термоэлектродом может быть любой сверхпроводник. Температурный диапазон существования сверхпроводников узок по сравнению с диапазоном температур, в котором примененпе ПТ эффекта-вно. Поэтому абсолютные удельные коэффициенты термоЭДС определяют косвенно, по измеренной теплоте Пельтье или Томсона. [c.206]

В работе [37] приводится расчет к. п. д. идеального электрически согласованного ТЭГ с учетом эффектов Пельтье и Томсона для случая бесконечного числа слоев ТЭМ в ТЭЭЛ. Для учета электрического рассогласования элементов ветви ТЭЭЛ следует вводить коэффициент Л/Лмакс учитывающий отношение к. п. д. рассогласованного и согласованного ТЭЭЛ. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...