Соотношение Томсона второе

Это соотношение, названное вторым соотношением Томсона, получено им впервые совсем другим путем. Оно выражает в частном случае соотношение взаимности Онзагера. [c.25]

Это так называемое второе соотношение Томсона. [c.162]

Это соотношение, названное вторым соотношением Томсона, впервые получил, правда, совсем другим путем, Томсон. Оно выражает в частном случае принцип Онсагера. [c.274]

Коэффициент Пельтье и термоэлектродвижущая сила связаны, как видно из их выражений, следующим соотношением, называемым вторым соотношением Томсона [c.359]

Уравнение (2.128) называют вторым соотношением Томсона. Воспользовавшись этим уравнением и зависимостью между %т и Я12, легко получить первое соотношение Томсона [c.174]

Зависимости (856) и (859) называют первым и вторым соотношениями Томсона. Более строго, о учетом теплоты Джоуля и теплопроводности, они выводятся на основе термодинамики необратимых процессов. [c.419]

Зависимости (912) и (915) называют первым и вторым соотношениями Томсона. Более строго, с учетом тепла Джоуля и теплопроводности они выводятся на основе термодинамики необратимых процессов. Сила тока в ячейке термоэлемента составляет [c.461]

Коэффициент Пельтье П определяется с помощью второго соотношения Томсона [c.385]

Если положить В = 0, то уравнения (4) и (5) будут описывать термоэлектрические эффекты. Наиболее известным следствием соотношений Онсагера является второе соотношение Томсона, связывающее термоэлектродвижущую силу и эффект Пельтье. [c.182]

В своих работах Сади Карно дал блестящий анализ вопроса получения работы при помощи тепла. Различие понятий тепловой энергии и теплоты, о котором упоминалось выше, является, пожалуй, самой значительной из идей С. Карно, не получившей своевременного развития. В этом отношении С. Карно подошел значительно ближе к существу тепловых процессов, нежели Р. Клаузиус и В. Томсон, которые 25 лет спустя пришли к обоснованию существования функции энтропии и принципа невозможности ее уменьшения для изолированной системы тел. Открытие этого принципа, в котором отражена сущность второго начала термодинамики, непосредственно связано с теоремой С. Карно. Рассматривая вопрос о соотношении огня и силы , т. е. тепла и работы, С. Карно проводил такую гидравлическую аналогию при переходе тепла с верхнего температурного уровня [c.28]

Применение первого и второго законов термодинамики приводит к следующим соотношениям между результирующей э. д. с. в цепи и коэффициентами Пельтье и Томсона [c.97]

Применив к трем указанным термоэлектрическим явлениям первое и второе начало термодинамики, Томсон (1856 г.) вывел следующие соотношения о Та а/йТ, л = Та. [c.207]

В дальнейшем, в конце 20-х годов, Планк в связи с исследованиями Каратеодори возвращается к обоснованию второго закона термодинамики и выводу его основных аналитических соотношений. В 1926 г. им была опубликована статья Об основании второго закона термодинамики . Она интересна тем, что в ней проводится сравнение методов Томсона и Каратеодори обоснования второго закона термодинамики и приводится метод обоснования этого закона, данный самим автором. Метод Планка привлекает к себе внимание он не имеет ничего общего с методом Клаузиуса — в нем не используются особенности круговых процессов. [c.605]

Температур и общему потоку заряженных компонент. В свою очередь поток заряженной компоненты (второе соотношение) пропорционален напряженности электрического поля (закон Ома). Описанные этими соотношениями эффекты Пельтье, Зеебека и Томсона были разобраны й первой части курса при общем анализе феноменологических соотношений термодинамики необратимых процессов. Сейчас для нас важно обратить внимание на другую сторону вопроса. А именно на то обстоятельство, что уравнение (1.51) вместе с уравнением Максвелла и уравнением энергии составляют математическую замкнутую систему уравнений, описывающую тепловое поведение физической системы во внешнем электромагнитном поле. Эта задача, рассматриваемая как краевая задача математической физики, подробно описана во второй главе. [c.30]

Метод построения абсолютной термодинамической шкалы предложен В. Томсоном-Кельвином в 1848 г. В принципе шкала может быть осуществлена па основе использования термодинамических соотношений, вытекающих из второго начала термостатики [2]. Температура по этой шкало обозначается Г, °К. [c.131]

Ко > О существует область притяжения. В этом случае при температурах ниже некоторого значения Тг второй член в скобках в соотношении (46) превосходит первый. При этом (дТ/др)н> > О, т. е. эффект Джоуля — Томсона отрицателен — происходит уменьшение температуры. [c.244]

Исторически К. ц. сыграл важную роль в развитии термодинамики и теплотехники. С его помощью была доказана эквивалентность формулировок К. Клаузиуса и У. Томсона (Кельвина) второго начала термодинамики , К. ц. был применён для определения абс. термодинамич. шкалы темп-р (см. Температурные шкалы)] часто использовался для вывода разл. тер мо-динамич. соотношений (напр., Клапейрона — Клаузиуса уравнение). ф Ф е р м и Э., Термодинамика, пер. с англ., Хар., 1969 К р и ч е в с к и й И. Р., Понятия и основы термодинамики. М., 1962 Зоммерфельд А., Термодинамика и статистическая физика, пер. с нем., М., 1955. [c.244]

Эти соотношения позволяют найти величину всех трех термоэлектрических эффектов, если известен хотя бы один и если 5 или р, известны в небольшом интервале температур вблизи Т. Применяемые на практике методы определения 5, р и П изложены в работах Бернара [3] и Блатта [12]. При выводе приведенных выше соотношений Томсон полагал, что такие обратимые процессы, как эффекты Пельтье и Томсона, можно рассматривать вне зависимости от происходящих одновременно необратимых явлений теплопроводности и выделения джоулева тепла. Наличие необратимых процессов делает сомнительным применение второго начала термодинамики в обратимой форме, однако Томсон получил правильный результат. Общая теория, рассматривавшая одновременно обратимые и необратимые процессы, была развита в 1931 г. Онсагером [47, 48]. Ее основы изложены Бернаром [3]. [c.271]

Это соотношение называется первым соотношением Томсона. Теплота Томсона может быть положительной и отрицательной в зависимости от знака (j, grad Т). При изменении направления или только j, или только grad Т на противоположное величина qj меняет знак. По этой причине эффект Томсона иногда называют обратимым. Необходимо, однако, иметь в виду, что эта обратимость не имеет никакого отношения к тому понятию обратимости, которое вводится на основании второго начала термодинамики. В этом термодинамическом понимании обратимости и необратимости явление Томсона является необратимым, так как представляет собой часть процесса, неразрывно связанного с такими необратимыми явлениями, как теплопроводность и выделение теплоты. [c.276]

Первое соотношение вытекает из уравнения Лапласа — Томсона, второе — из зависимостей кинетической теории испарения Щулей-кина — Баранаева. 2 [c.235]

АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА — одно из осн. понятий тер.модинамики, введённое У. Томсоном (Кельвином W. Thomson) в 1848 обозначается буквой Т. Согласно второму началу термодинамики, Т — интегрирующий множитель для кол-ва теплоты t>Q, полученной системой при любом обратимом процессе, поэтому bQlT==dS — дифференциал ф-ции состояния S энтропии). Это позволяет ввести абс. термодинамич. шкалу Кельвина с помощью обратимых термодинамич. циклов, напр. Карно цикла. А. т. связана с энтропией, внутр. энергией U и объёмом V соотношением 1/7 = = dSldU)y. А, т. выражается в кельвинах (К), отсчитывается от абсолютного нуля температуры и измеряется по Международной практической температурной шкале. [c.10]

После этого разъясняется сущность первого закона термодииа-микп, закона сохранения энергии и второго закона термодинамики. Здесь записано Приведенные два основных закона составляют основатю термодинамики — науки, занимающейся исследованием законов превращения теплоты в работу и обратно. Первый закон этой сравнительно новой науки, определяюп ий соотношение, в котором совершается превращение теплоты в работу и обратно, был сформулирован Майером в 1842 г., а второй закон, определяющий полезное действие наиболее совершенных тепловых машин, был открыт Сади Карно в 1824 г. В окончательной форме этот закон был выражен Клаузиусом и Томсоном в начале 50-х годов прошлого столетия . Как видим, Брандт, так же как и Орлов, полагал, что открытие второго закона термодинамики принадлежит Карно. [c.81]

Гл.6 посвящена второму закону термодинамики. В ней посредством рассмотрения прямого и обратного циклов Карно показывается сущность второго закона и приводятся его формулировки. Здесь записано ...переход тепла от менее теплого к более теплому телу невозможен без компенсации — это делает Клаузиус во-вторых, можно исходить из такого утверждения нельзя построить периодически действующую мащину, у которой все действия сводились бы только к производству механической работы и охлаждению одного источни а тепла. Идея второго положения принадлежит В. Томсону (приведенная формулировка — Планку). Оба эти положения подтверждаются обыденным опытом . И дальше Можно показать, что формулировки Клаузиуса и Томсона эквивалентны друг другу, т. е. что принятие одной влечет за собой как следствие другую . После этого обычным методом (Клаузиуса) дается аналитическое выражение второго закона. Здесь выводится соотношение [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...