Отрезок локализации

Эта задача решается в два этапа. На первом этапе этапе локализации) для каждого из вычисляемых корней X находят отрезок локализации — отрезок [а, Ь], содержащий только один корень х уравнения (5.12) (длину отрезка локализации стараются [c.129]

Метод деления отрезка пополам. В методах последовательного поиска для решения задачи минимизации последовательно вычисляются значения функции f ъ пробных точках X х-у,. .., причем для определения каждой точки Xj, можно использовать информацию о значениях функции во всех предыдущих точках. Простейшим методом этого семейства является метод деления отрезка пополам. В нем, как и в двух других рассматриваемых ниже методах минимизации унимодальных функций (методах Фибоначчи и золотого сечения), используется принцип последовательного сокращения отрезка локализации. [c.139]

Метод Фибоначчи — это оптимальный последовательный метод, т.е. метод, обеспечивающий максимальное гарантированное сокращение отрезка локализации при заданном числе N вычислений функции. Он основан на использовании чисел Фибоначчи F , задаваемых рекуррентной формулой Fjj = I + 9 для n > 2 и начальными значениями Fq = 1, F, = 1. [c.139]

В монографии развит метод сингулярных интегральных уравнений двухмерных задач теории упругости для тел с трещинами применительно к областям усложненной геометрии. Разработаны алгоритмы численного решения интегральных уравнений в случае гладких и кусочно-гладких контуров интегрирования и изучено распределение напряжений и смещений вблизи угловых точек границы области Решены задачи об упругом и упругопластическом равновесии однородных и кусочно-однородных конечных кольцевых областей с трещинами при локализации зон пластичности вдоль прямолинейных отрезков. Разработаны опытные образцы для экспериментального исследования трещиностойкости материалов. [c.2]

В восьмой главе рассмотрены плоские задачи об упругопластическом равновесии тел с трещинами при локализации зон пластичности в тонких слоях. При моделировании полос пластичности скачками смещений на прямолинейных отрезках упругопластические задачи сводятся к решению задач теории упругости для тел с разрезами неизвестной заранее длины. [c.4]

После локализации корня на отрезке а = В < х< Ь = Рассмотрим решение уравнения (5.263). [c.214]

Если подставить функцию (95) в уравнение (94) и проинтегрировать его с весом х, а затем с весом v, то получится уравнение (93). Таким образом, описание движения частицы в терминах динамических переменных х, р = mv отвечает максимальной локализации (95). Будем считать, что координата х изменяется только в пределах ограниченного отрезка длиной L, а скорость ограничена сверху некоторым пределом с. Тогда полное число ячеек фазового пространства будет равно N = Ьс Ах Аь) . Соответственно, функция (95) отвечает состоянию только с одной занятой ячейкой, т.е. с максимальной информацией / = In и нулевой энтропией. Если выбирать более гладкие распределения, то соответствующие им значения энтропии будут тем больше, чем больше число занятых ячеек Г 5 = In Г. Соответственно, информация будет уменьшаться / = In jV - In Г. В пределе, когда частица заполнит равномерно весь интервал L, а распределение по скоростям станет максвелловским, энтропия достигнет своего максимального значения при заданной средней энергии. Соответственно, информацию такого состояния следует считать равной нулю, так что предельное значение скорости при заданной температуре Травно просто с = [c.82]

В заключение одно тривиальное замечание для одномерных систем представление о протекании не имеет смысла. Очевидно, даже самое небольшое число неблагоприятных узлов или связей, случайно разбросанных вдоль цепочки, разрежет ее на ряд отрезков конечной длины. Обойти эти блокирующие пробки нельзя, и образование бесконечных кластеров становится невозможным. Иначе говоря, порог протекания в данном случае увеличивается до предельного значения = . Ясно, что этот вывод вполне согласуется с теоремой 8.7 о локализации всех возбуждений в неупорядоченной линейной цепочке, хотя его и нельзя рассматривать как общее квантовомеханическое доказательство указанной теоремы. Отсутствие протекания в одномерных системах связано также и с другими патологическими их свойствами — отсутствием топологического беспорядка ( 2.4) и невозможностью фазовых переходов ( 5.5 и 6.1). Вновь мы видим, что в силу своих топологических особенностей ни одна одномерная модель в принципе не может дать реалистического представления об истинной трехмерной физической системе. [c.442]

Теперь уже кажется очень правдоподобным (хотя строго это как будто и не доказано), что собственные функции такой системы не могут быть делокализованными, как функции Блоха в идеальной решетке. Каждая волновая функция должна быть локализована вблизи какого-то участка цепочки, вне которого амплитуда ее спадает экспоненциально в обоих направлениях. Как подробно показано Робертсом и Мэйкинсоном [25] и Борландом [24] 1) для двух функций, удовлетворяющих граничным условиям (8.29) и экспоненциально нарастающих внутрь отрезка локализации, всегда можно найти промежуточную точку отрезка, в которой одна из них гладко переходит в другую. Такая точка может лежать, например, на островке из ячеек типа Т, в которых спектральная переменная X соответствует разрешенной зоне и, следо вательно, возбуждение легко перемещается. Мы имеем здесь аналог локализованного примесного уровня, лежащего в запрещен ной зоне идеальной решетки значительное изменение пространственной производной волновой функции при переходе через область, где заметно отлична от нуля потенциальная энергия электрона в поле примесного центра, позволяет сшить две части выражения (8.92), экспоненциально убывающие в противоположных направлениях. [c.371]

В частности, для соединения с Х-образной мягкой прослойкой (см рис 2.7,6.) установлено, что линия разветвления пластического течения прослойки совпадает с се осью симметрии (рис. 3.23), при этом напряженно-деформированное состояние прослойки неоднородно с локализацией в корневой части (совпадающей с линией разветвления пластического течения). Данном> характеру деформирования, становленном экспериментально, отвечают сетки линий скольжения, приведенные на рис. 3.23. Для математического описания напряженного состояния мягких прослоек и определения величины контактного v прочнения Ку. данные сотки линий скольжения аппроксимировали отрезками нормальных [c.133]

Известно, что совокупность (14.8) главных миноров симметричной трехдиагональной матрицы обладает свойством последовательности Штурма [95]. Это означает, что если для некоторого = v определена совокупность величин 7l/o(v), Mi(v),. .., МЛу), то число s(v) перемен знаков у членов этой последовательности равно числу собственных значений па отрезке Яе [—оо, v]. В общем случае, если для двух значений Я ( = Vi и Я = V2, V2>Vi) определены знаковые характеристики s(vj и (vj), то полусегменту принадлежит slva) — s(vi) собственных значений матрицы С. Свойство Штурма носледовательности (14.8) главных миноров позволяет построить простую дихотомическую схему для локализации собственных значений трехдиагональной матрицы С. [c.229]

Любое собственное значение динамической модели составной системы локализуется в интервале ( ( ) — ai )) X 2 за h шагов итерационного процесса, описанного в табл. 7. Для практических задач динамики силовых установок с ДВС валсным свойством представленного в табл. 7 алгоритма является возможность локализации с наперед заданной точностью одного или совокупности собственных значений, принадлежащих рассматриваемому контрольному отрезку, В табл. 7 приведены таклсе формулы для определения компонент собственных форм эквивалентных моделей составных систем и компонент собственных форм, отвечающих неканоническим (исходным) обобщенным координатам составляющих подсистем составных моделей. В случае полуопределенных составных систем в формулах табл. 7 следует использовать параметры неукороченных эквивалентных моделей (см. табл. 5). [c.365]

Для оценки надежности труб, бывших в эксплуатации 4,5 года на ОГКМ, на стенде полигона скважины М 643 сотрудниками ПО "Оренбурггаздобыча" проводились натурные испытания отрезков труб диаметром 720 X 22 мм из стали 20 длиной 3 м, вырезанных из действующего газопровода и из новой трубы. С целью локализации разрушения с наружной поверхности в средней части катушек были сделаны лыски глубиной 9 мм и длиной 1000 мм. Гидроиспытания осуществляли технической водой с помощью кислотного агрегата "Азиммаш-30". [c.117]

В интерферометрических измерениях плазма как бы зондируется электромагнитным излучением (световым лучом). Смещение интерференционных полос в некоторой точке поля интерференции пропорционально среднему значению показателя преломления на том отрезке, который световой луч проходит в облаке плазмы разряда. Например, при изучении течения плазмы вблизи препятствий необходимо на интерферограмме получить четкое изображение интерференционных полос и препятствия. В этих случаях следует применять интерферометры, в которых поверхность локализации интерференционной картины может быть совмещена с исследуемым сечением объекта. Этому требованию удовлетворяет, в частности, интерферометр Цендера—Маха и интерферометр последовательного типа (ИПТ). [c.180]

Ресурсные испытания проводили ИФДМ/ВНИИнефтемаш [6] на трубных катушках, аналогичных описанным выше и содержащих зоны несплошностей, существенно превышающие браковочные уровни стандартов УЗД (ГОСТ 22727-77, п. 1-2). Проведены ресурсные испытания двух видов 50 циклов с выдержкой под давлением 40-90 атм и коррозионное при давлении 50 атм минерализованной водой, насыщенной сероводородом. Датчики АЭ (по четыре канала) располагали вокруг зон несплошностей. Использована аппаратура АЭД/ГП, содержащая импульсную и непрерывную систему. Импульсная система регистрировала время прихода импульса, энергию (площадь под огибающей) и длительность импульса. Обработка АЭ-сигналов состояла в локализации источников АЭ, разделении их по параметрическим категориям и формировании на их основе обобщенных параметров АЭ. Использована зонная структура локализации, представляющая собой систему вложенных не-перекрывающихся пространственных областей. Для локации могут использоваться зоны различного уровня, наиболее эффективными из которых являются зоны 5-го уровня. Для отрезка трубы длиной 2 м при симметричном расположении шести датчиков создается около 100 зон локации. После выполнения локации определяется категория импульса на двумерной плоскости энергия - длительность импульса (15 категорий). Из импульсов в одной зоне и одной категории формируются ста- [c.150]

Качество векторизации определяется количеством распознаваемых растровых объектов. SpotLight/Pro автоматически распознает отрезки, окружности, дуги, полилинии, контура площадных растровых объектов, различные типы линий, стрелки на отрезках и дугах. При этом можно задать размеры игнорируемых разрывов линий и дуг, округление щирин к заданным величинам. Автоматически производится локализация растровых текстов, коррекция результатов распознавания — сопряжение дуг и отрезков, сведение концов векторных объектов, выравнивание отрезков прямых к правильным углам. В SpotLight/Pro реализована процедура поиска растровых объектов по образцу, которая позволяет удалять и заменять произвольные растровые объекты на векторные символы. Тексты могут быть векторизованы обводными линиями, линиями по центру либо не векторизованы вообще. Возможно маскирование текстовых и других объектов, не подлежащих векторизации. [c.307]

Фактически обнаруживается, что в псевдозапрещенных зонах собственные функции сильно локализованы. С другой стороны, в областях энергии, соответствующих разрешенным зонам усредненной цепочки [описываемой, например, плотностью состояний (8.81)], радиус локализации оказывается очень большим. По этой причине в расчетах, выполняемых по методу Монте-Карло для моделей ограниченных размеров, факт локализации не всегда можно заметить. Как можно показать [29, 30], величина Ну (к) в этом случае стремится к средней длине свободного пробега, которую мы получили бы для возбуждения, распространяющегося в усредненной регулярной цепочке, рассеиваясь на отклонениях от идеального порядка ( 10.1). Это кажется более естественным интуитивным объяснением затухания локализованных собственных функций в указанной области спектра, чем идея о туннелировании сквозь запрещенные отрезки цепочки ). [c.373]

Нанрагпивается аналогия с моделью Леонова—Панасюка—Дагдейла [ ], [ Представим зону локализации в виде отрезка длины с на иродолжении трегцины. В пределах этого отрезка должно выполняться условие текучести [c.226]

Пагружепие трещины нормального отрыва в условиях плоского напряженного состояния в поле остаточных напряжений (связанных с предыдущим циклом нагружения) может приводит к образованию двух очагов пластического течения (двухзонная локализация пластических деформаций) неносредственно у кончика трещины и в зоне максимального остаточного растяжения, которое в случае циклического нагружения достигает одной трети предела текучести. Моделируя по схеме Леонова-Папасюка-Дагдейла пластические зоны отрезками, для определения трех безразмерных параметров, характеризующих положения пластических зон, получена ( ) система нелинейных уравнений, которая анализируется с помощью оригинального численного алгоритма ( ), разработанного специально для этой цели. Получена ( ) точная формула для вычисления раскрытия трещины нри двухзонно локализованных пластических деформациях. Асимптотический анализ величины раскрытия трещины для случая, когда линейный размер удаленной пластической зоны мал по сравнению с длиной трещины, приводит к заключению, что влияние удаленной пластической зоны па трещину проявляется в форме ее дополнительного закрытия. [c.251]

Миниатюризация электрических схем позволила применить новый вариант способа локализации — светящуюся масштабную линейку по Лунду (рис. 28.12 [944]). Стержень, прикрепленный к искателю, имеет 100 светоизлучающих диодов, расположенных в ряд. Каждый диод относится к одному отрезку цепной диафрагмы, состоящей из 100 делений (раздел 10.3.1). Если в одном из отрезков будет получено показание от дефекта, то соответ- [c.529]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...