Интерферометр Маха — Цендера

Луч когерентного света от лазерного источника излучения / направляется на коллиматор 2, на выходе которого формируется плоская световая волна. Полупрозрачное зеркало 3 разделяет. эту волну на две, отражая часть излучения под углом 45 к оптической оси на зеркало 0 и далее на. экран 7. Прошедшая через зеркало 3 волна попадает на линзу 4, в фокусе которой установлена точечная диафрагма 6. Зеркало 5 и полупрозрачное зеркало 9 служат для совмещения первой и второй волн вдоль одной оптической оси. На. экране 7 наблюдают интерференцию обеих волн. Такая оптическая схема интерферометра представляет собой модернизированный интерферометр Маха-Цендера. [c.100]

Контроль ко.эффициента преломления оптических элементов, выявление неоднородности стекла, включений типа пузырей и свилей являются важными. этапами контроля качества оптических изделий. С конца прошлого столетия основным оптическим инструментом, применяющимся для количественных измерений прозрачных неоднородных материалов, был интерферометр Маха-Цендера, на основе которого разработаны теневые и интерференционные методы контроля. Ограничением ЭТИХ методов являются аберрации оптических систем самого интерферометра. Методы голографической интерферометрии позволяют компенсировать аберрации и тем самым существенно улучшать качество проводимых измерений. [c.105]

Однако вполне понятно, что процесс может протекать по-различно-му в зависимости от заданных условий. При данных обстоятельствах желательно для ряда типичных форм течения получить возможно более полное и наглядное описание переходных процессов. В случае свободной конвекции оказалось возможным с помощью интерферометра Маха—Цендера получить достаточно полную визуальную картину переходного процесса. [c.350]

Наблюдения за потоком при свободной конвекции проводились с помощью интерферометра и струек дыма. С этой целью внутри рабочего промежутка интерферометра Маха—Цендера, спроектированного и построенного в энергетической лаборатории (рис. 2), была вертикально подвешена алюминиевая пластина высотой 915 мм, шириной 457 мм и толщиной 12 мм. Пластина нагревалась на 10—25° С выше температуры окружающего воздуха. В поле зрения интерферометра пластина могла перемещаться назад и вперед, так что через матовое [c.351]

Газодинамическая установка была оснащена большим комплексом контрольно-измерительной аппаратуры, включающей термоанемометр и интерферометр Маха-Цендера с лазерными источниками света и др. ИИ. [c.131]

Фиксирование процесса, происходящего в пограничном слое осуществлялось с помощью интерферометра Маха-Цендера.Оптическая длина модели по ходу светового луча составляла 0,3 м. [c.186]

Рис. 4-33. Схема интерферометра Маха — Цендера.

Рис. 6.19. Принципиальная схема интерферометра Маха — Цендера

В экспериментах по передаче голограмм для согласования параметров голограмм с параметрами передающей системы широко используется схема голографирования, построенная по принципу интерферометра Маха — Цендера, которая позволяет получить голограммы с весьма низкими пространственными частотами для достаточно широкого класса объектов, вплоть до объемных. Однако действительное и мнимое изображения, восстановленные с этих голограмм, оказываются частично или полностью перекрыты друг другом и с восстанавливающим пучком. Чтобы разделить эти изображения, требуются схемы восстановления с пространственной фильтрацией [195]. [c.274]

Рис. 1.17. Оптическая схема установки для исследования неоднородности коэффициента преломления кристаллов на основе интерферометра Маха-Цендера

Рис. 4.4. Интерферометр Маха — Цендера

Внешний вид одной из модификаций интерферометра Маха— Цендера показан на рис. 4.4 в одном из плеч интерферометра расположен блок накачки с ис- [c.182]

Измерения приращений оптического пути для различных точек поперечного сечения элемента производятся интерференционными методами. В работе [99] для этих целей использовался интерферометр Маха — Цендера, который позволяет наблюдать поле приращений вдоль всего поперечного сечения элемента. Настройку интерферометра в этом случае целесообразно производить на полосы бесконечной ширины. [c.190]

Помимо перечисленных предложены и испытаны интегральные модуляторы, которые работают по принципу интерферометра Маха—Цендера и используют брэгговское отражение от гребенки напыленных электродов, подобных встречно-штыревым преобразователям, применяемым в акустоэлектронике, а также модуляторы, основанные на вызываемом электрическим полем полном внутреннем отражении. Расчетная ширина полосы модуляции у приборов последнего типа достигает 6 ГГц. [c.221]

Интеграл вероятностей 80 (1) Интерферометр Маха — Цендера 101 (3) [c.325]

Интерферометр Маха — Цендера, используемый для измерения плотности плазмы 1 — пучок вспомогательного излучения, 2 — основное излучение, 3 — плазменный факел [c.253]

Рис. 8.3. Оптическая схема интерферометра Маха-Цендера с компенсатором на выходе

Эти соотношения выражают зависимость между оптическим эффектом и напряжениями через абсолютные разности хода. Ими воспользовался Фавр для определения отдельно каждого из главных напряжений посредством интерферометра Маха — Цендера [2]. Величины главных напряжений можно определить этим путем очень точно, но это производится по точкам и является очень тонким и длительным. Поэтому в поляризационно-оптическом методе исследования в большинстве случаев проводят с использованием зависимости между оптическим эффектом и касательными напряжениями, которая рассматривается в следуюш ем разделе ). [c.63]

М [мкВ/Па], к-рая обычно пропорц. длине световода Ь и мощности источника света. Наиб, высоким значением р характеризуются, как правило, интерферомет-рич. приёмники. Напр., для приёмника на основе интерферометра Маха — Цендера с чувствит. элементом в виде кварцевого световода с полиамидным покрытием, навитого на цилиндр иЭ полиуретана, значение р = 10 — 10" рад/м-Па. Соответствующий параметр О. п. 3. на основе поляризац. модуляции в том же чувствит. элементе прибл. на два порядка меньше. [c.461]

Определение распределения средней плотности струи производилось стандартным б-дюймовым интерферометром Маха-Цендера. Путем незначительных изменений в методике наблюдения удалось с помощью оптической аппаратуры получить теневые и шлиренфотографии потока. [c.74]

Метод обращения волнового фронта в ПВ.МС [181] был использован в оптоэлектронной схеме обработки информации для улучшения качества изображений путем устранения в них фазовых шумов. Вносимых устройством ввода изображений, иапример слайдом. Такие шумы, обычно обусловленные неоднородностью оптической толщины материала носителя, приводят к искажению пространственного спектра изображений, в осповном, в области низких Пространственных частот. В экспериментальной схеме с помощью интерферометра Маха — Цендера в жидкокристаллическом ПВМС формировалась динамическая голограмма входного сигнала-изображения с несуш,ей частотой 20. .. 40 мм- . Относительная мощность шумового фона в области пространственных частот 1. .. 5 мм > для обращенной волны оказалась в 1,5. .. 5 раз меньше, чем в исходном изображении. Наблюдалось также некоторое увеличение контраста штриховых изображений (в 1,2, , 3 раза), обусловленное снижением рассеяния света в фотоэмульсии слайда. [c.286]

Первая экспериментальная работа по передаче голограммы по телевизионному каналу выполнена Энлоу, Мэрфи и Рубинштейном [105] в 1965 г. Для получения низких пространственных частот 10 мм использована схема интерферометра Маха — Цендера. Сигнальный и опорный пучки интерферировали в плоскости мишени видикона. Передача голограммы осуществлялась телевизионной установкой с вещательными параметрами изображения 525 строк при 30 кадрах в секунду. Изображение голограммы с экрана кинескопа переснималось на фотопленку. Применяемая схема восстановления изображения позволяла, несмотря на малый угол между опорным и сигнальным пучками, отфильтровывать действительное изображение объекта. [c.170]

Схема голографической передающей системьг, использующей метод гетеродинного сканирования, представлена на рис. 8.4.5. Оптическая часть системы собрана по схеме интерферометра Маха — Цендера для обеспечения соосности сканирующего опорного и сигнального пучков, что является необходимым условием, вытекающим из теоретического анализа. В плече опорного пучка находятся зеркало, колеблющееся с частотой 3 МГц, для обеспечения допле-ровского сдвига частоты системы- вертикального и горизонтального отклонения, осуществляющие сканирование поверхности фотодетекторов линза, фокусирующая опорный пучок. В плече сигнальной волны находится система компенсации кривизны поля и астигматизма и объект — транспарант. [c.281]

Другим источником ложных полос может быть непараллель-ность торцов исследуемого кристалла, даюш.ая соответствуюш.ий наклон фазовых фронтов интерферируюш,их пучков. В схеме с интерферометром Маха-Цендера этот источник легко устраняется юстировкой зеркал, направляющих невозмещедный пучок. В схеме, приведенной на рис. 1.18, непараллельность торцов дает ложные полосы, число которых пропорционально углу наклона между торцами. Для устранения этого фактора торцы кристалла полируют с необходимой параллельностью (обычно не хуже 10")-Существенным достоинством установки является ее простота, отсутствие возможных источников нестабильности интерференционной картины за счет колебаний направляющих зеркал или среды между ними, в два раза большая чувствительность за счет двойного прохода зондирующего луча по кристаллу (туда и обратно). Рассмотрим пример оценки неоднородности кристалла на основе этой установки (рис. 1.18). [c.36]

Рис. 1. Голографические аналоги классических иитер4>ерометров. а — однопроходный интерферометр типа интерферометра Маха — Цендера б — интерферометр типа интерферометра Майкельсона с двукратным прохождением.

Наиболее простыми устройствами для изучения прозрачных сред являются голографические аналоги однопроходного интерферометра Маха — Цендера и двухпроходного интерферометра Майкельсона (см. рис. 1). В этих устройствах опорный пучок играет роль просто одного из плеч классического интерферометра. Поскольку процессы записи и сравнения волновых фронтов осуществляются голографически, очень многое зависит от схемы построения оптических элементов. Использование одного или многих прохождений света обычно определяется самим экспериментом. В случае среды с большим преломлением или с сильной турбулентностью, в которой луч света заметно отклоняется от прямой линии, предпочтительно использовать устройство с одним прохождением. В этом же случае проще осуществить интерпретацию интерференционных полос, чем когда луч дважды проходит через среду кроме того, если луч не должен точно повторять свой путь, можно в качестве объектного пучка использовать пучок с неплоским волновым фронтом. [c.511]

Рис. 19. Совместное использование сканнера лазерного пучка и интерферометра Маха — Цендера для создания микрорешеток с управляемой пространственной частотой и ориентацией штрихов. Управление в системе осуществляется микропроцессором. СД — светоделитель.

Исследования метода сканирования лазерного пучка с использованием интерферометра Маха — Цендера для целен тета-модуляции изображения проводятся совместно Дайалом и Ли в Калифорнийском университете. [c.612]

Рассмотрим некоторые элементы геометрического построения зеркальных интерферометров, разработанного А. А. Забелиным [33, 341. Как известно, условием возникновения интерференционных полос в зеркальных интерферометрах является соединение когерентных световых пучков, прошедших различные пути, с помощью полупрозрачных отражательных слоев. В исходном или начальном положении интерферометра (разность хода равна Нулю, а разделенные лучи по выходе из интерферометра совпадают по направлению и образуют полосу бесконечной ширины) два луча, происшедшие от одного первичного луча вновь соединяются на одной из полупрозрачных пластин. Чтобы выполнить Это условие, в интерферометрах с двумя разделительными пластинами, например интерферометрах Маха-Цендера, необходимо рас-1голожить отражающие зеркала на касательных к эллипсу, а иен- [c.16]

Интерферометр Маха — Цендера. Схема этого интерферометра показана на рис. 108. Полупрозрачной пластиной Ui луч Beia Sq разделяется на два После отражения от зеркал Ai и Аг лучи света снова соединяются полупрозрачной пластиной Пг в результате частичного отражения и прохождения через нее. Интерференция этих лучей приводит, к возникновению картины, аналогичной наблюдаемой в интерферометре Майкельсона. Если на пути одного из лучей помещена ячейкаQ с газом или веществом, показатель преломления которого отличен от единицы, то интерференционная картина изменится. По изменению интерференционной картины и длине пути светового луча в ячейке можно с большой точностью определить относительный показатель преломления, что позволяет изучать физические процессы, которые приводят к изменению показателя преломления. [c.159]

Эккерт и Зонген [24] наблюдали изотермы с помощью интерферометра Маха — Цендера при малых числах Рейнольдса (от 20 до 500) в области ламинарного течения. Они измерили также местные числа Нуссельта на поверхности круглых сплошных медных цилиндров диаметрами 12,7, 25,4 и 38,1 мм и длиной 229 мм, нагреваемых перед экспериментом. На поверхности нагретого тела при малых числах Рейнольдса формируется тепловой пограничный слой значительной толщины. Изотермы, наблюдаемые около цилиндра и за ним, показаны на фиг. 12. Видно,что с ростом числа Рейнольдса толщина теплового слоя уменьшается и точка отрыва смещается вниз по потоку. [c.101]

Интерферометрия используется для определении электронной плотности плазмы. Обычно используются различные модификации интерферометра Маха — Цендера, приспособленные для скоростного покадрового фотографирования интерферограмм. Исследуемая плазма находитси в одном из нлечей интерферометра. В качестве источника излучения, освещающего камеру, используется либо вспомогательный импульсный лазер, либо ответвлен-наи часть основного излучения, как в методе теневой фотографии. Схема таких измерений приведена на рис. 3. Чувствительность интерферометрических измерений ограничена сиизу плот- [c.252]

Для контроля асферики применяются также интерферометры Тваймана-Грнна и модифицированный интерферометр Маха-Цендера [5, 8, 10-12, 27, 28]. Компенсатор работает в них так же, как и в рассмотренной выше схеме на рже. 8.1. Однако, интерферентщоння.я картина формируется не сферическими, а плоскими волнами, что с чцественно упрощает юстировку схемы и позволяет заменить эталонное сферическое зеркало на плоское. Но преобразование сферического пучка в плоский требует дополнительного объектива, вносящего и дополнительные погрешности. [c.542]

Интерферометр Маха— Цендера интерферометр Бейтса со смещенным волновым фронтом, в интерферометре Жамепа (см. п. 7.5.6) передние поверхности пластин, выполпяющие роль делителей световых пучков, и задние поверхности, служащие плоскими зеркалами, нельзя установить независимо и, следовательно, расстояние между пучками определяется толщиной пластин. Значительно большей гибкостью обладает прибор, в когором делители пучков и зеркала представляют собой независимые элементы, а пучки можно широко развести. На этом принципе основано устройство интерферометра Маха—Цендера [37], применяемого для измерений изменений показателя преломления, а следовательно, и плотности потоков сжимаемого газа. [c.288]

Детектирование фазомодулированных сигналов в системах оптической обработки информации и, в частности, в интегральной оптике представляет сложную техническую задачу. Поэтому изменение фазы электромагнитного излучения, индуцированное с помощью электрооптического эффекта, преобразуется в волноводных структурах в амплитудную модуляцию сигнала. В волноводном интерферометре Маха — Цендера (рис. 8.4, и, к) излучение на двухмодовом входном участке синфазно делится с помощью У-разветвителя пополам. При подаче управляющего напряжения противоположной полярности на боковые электроды в каждом из плечей интерферометра происходит фазовый сдвиг за счет электрооптического эффекта. Если управляющее напряжение достаточно для относительного сдвига фазы в плечах интерферометра на л рад, то при сложении сигналов двух плечей на выходном У-разветвителе в волноводе наблюдается 100%-ная модуляция интенсивности излучения. При введении в структуру интерферометра асимметрии, т. е. когда длина одного из плечей элемента отличается от другого на величину, достаточную для создания фазового сдвига на л рад, излучение на выходе имеет нулевую интенсивность. При подаче напряжения на электроды интенсивность квадратично возрастает. Данный элемент может быть применен для детектирования электромагнитного излучения. В различных модификациях интерферометра могут быть применены трехдеци-бельные входные и выходные делители мощности для обеспечения заданного распределения мощности в волноводах и уменьшения потерь на У-разветвителе (рис. 8.4, и). Индуцируемая разность фаз Б таком устройстве определяется аналогично выражению (8.25). Отношение интенсивностей входного и выходного сигналов для интерферометра с одинаковым разветвлением мощности ц = созЦА Ь/2), [c.151]

Наиболее часто фазовый сдвиг измеряют с помош ью интерферометра Маха — Цендера (рис. 12.4, г, д). Для уменьшения дрейфа фазы, связанного с изменением внешних условий, в гомодинных схемах применяют фазовые компенсаторы, включенные в цепь отрицательной обратной связи (рис. 12.4, е). В гетеродинных схемах с этой целью используют управляемые частотные модуляторы (рис. 12.4, ж). Стабилизация рабочей точки при гомодинном приеме может осу-ш ествляться также путем автоматической подстройки частоты излучения источника (например, ИЛ) [19—22]. Перспективна интеграция подобных схем [48]. [c.214]

Чувствительность кварцевых ВС к температуре ДФ/АГ к100 рад/(м- С). В когерентных волоконных термометрах поэтому можно использовать ВС малой длины или изготовлять их в интегральном исполнении [39]. Одно из отличий от ВОД акустических воздействий состоит в необходимости определять знак изменения температуры. Для получения одновременно высокой чувствительности и большого динамического диапазона, а также определения знака изменения температуры применяют, например, одновременно несколько первичных преобразователей на основе интерферометра Маха — Цендера, отличающихся разницей в длине плеч, и соответственно, периодом выходной характеристики. [c.214]

ВОД ускорений. В чувствительном элементе ВОД ускорений используется грузик, растягиваемый двумя ВС (рис. 12.5, а). При воздействии ускорения а вдоль оси ВС возникает продольная деформация ВС, пропорциональная о. При этом сдвиг фазы оптического излучения в БС АФ = 2ппЬта/Е8, где Е — модуль Юнга 5 — площадь сечения БС. Чувствительность ВОД к ускорению АФ/а = = %Ьтп/ЕХс1 , где й — наружный диаметр БС. Знаки изменения фазы в двух используемых ВС противоположны, поэтому их включают в противоположные плечи интерферометра Маха — Цендера. Пороговая чувствительность рассматриваемого ВОД составляет 10 м/с (при массе груза 0,4 г = 80 мкм = 2Х Х16 мм). Выходная характеристика линейна в диапазоне ускорений 10 10 м/с . [c.214]

Волоконные интерферометры а — Майкельсона б — Фабри — Перо в — Саньяка г — Маха — Цендера д — график, поясняющий оптимальный выбор рабочей точки в интерферометре Маха — Цендера, обеспечивающий мак- [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...