К конденсаторы начальной

На рис. 101 представлена схема паросиловой установки, в которой осуществлен вторичный перегрев пара до первоначальной температуры. В этой схеме ] (—паровой котел ВП—вторичный пароперегреватель Т —турбина К—конденсатор КН—конденсационный насос ПН — питательный насос. Начальные [c.249]

Применяя это положение к конденсаторам, можно сказать, что с уменьшением Др при сохранении начального давления р можно сконденсировать большее количество пара при прочих равных условиях работы конденсатора. [c.50]

В табл. 1-8 приведены значения r , подсчитанные по формуле (1-149) при одинаковых I, ==400°С и / 2 —0,04 ama, но при различных значениях начального давления / ,. Табл. 1-9 составлена таким же образом для изменяющейся начальной температуры I,, при одних и тех же давлениях ру—50 ama и р2—0,04 ama. Наконец, табл. 1-10 показывает влияние на конечного давления р при неизменных начальных параметрах р, = 50 ama и i, = 400° С. Из этих таблиц можно заключить, что для получения наивысшего значения термического к. п. д. цикла паросиловой установки нужно стремиться к повышению начального давления и температуры и к снижению давления р в конденсаторе. [c.85]

Исследование термического к, п. д. цикла Ренкина при различных начальных и конечных состояниях пара позволяет сделать вывод, что с увеличением начального давления и начальной температуры пара и понижением конечного давления в конденсаторе к. п. д. паротурбинной установки растет. Выясним влияние этих параметров на величину к. п. д. цикла Ренкина. [c.301]

Влияние начального давления пара. При увеличении начального давления пара и одном и том же конечном давлении в конденсаторе термический к. п. д. паротурбинной установки значительно увеличивается, а удельный расход пара уменьшается. [c.301]

Влияние конечного давления в конденсаторе. Понижение давления в конденсаторе является особенно эффективным средством для повышения термического к. п. д. парового котла. Из гз-диаграммы (рис. 19-9) видно, что понижение давления в конденсаторе значительно уменьшает среднеинтегральную температуру отвода тепла и увеличивает адиабатное теплопадение /i, a следовательно, и к. п. д. цикла. На-пример, при начальном давлении в 100 бар, ti = 600° С и конечном давлении 1 бар к. п. д. цикла равен 0,308. При понижении давления в конденсаторе до [c.303]

Паровая турбина мощностью N 12 000 кВт работает при начальных параметрах р = 8 МПа и П = — 450° С. Давление в конденсаторе ра = 0,004 МПа. В котельной установке, снабжающей турбину паром, сжигается уголь с теплотой сгорания Qн = 25 120 кДж/кг. К. п. д. котельной установки равен 0,8. Температура питательной воды /п, в = 90° С. [c.244]

Этот случай совершенно аналогичен движению под действием постоянной силы тяжести. Работа зависит только от расстояния между перпендикулярными к направлению поля плоскостями, на которых лежат начальная и конечная точки перемещения. Если направление электрического поля условно считать направлением вниз , то работа силы зависит только от разности высот начальной и конечной точек перемещения. В частном случае, когда перемещение заряда происходит от одной обкладки конденсатора до другой, работа силы [c.126]

Следует отметить, что и тело, брошенное под углом к горизонту, при достаточно большом V(,i может уйти за пределы той области, где практически сказывается притяжение Земли. Но поле тяготения не обрывается так резко, как электрическое поле на обкладке конденсатора. Поэтому в случае тела, удаляющегося от Земли с большой начальной скоростью, необходимо учитывать изменение силы тяготения с расстоянием. Это будет сделано в 76. [c.208]

Трудности, возникающие в эксперименте при фотографировании процесса распространения волн напряжений, обусловлены малой продолжительностью явления, сочетающейся при изучении движения поверхности с малостью перемещений, а при изучении движения фронта волны—с высокими значениями скорости распространения. Возникает потребность в синхронизации источника освещения с исследуемым явлением, при этом главная задача состоит в получении хорошего снимка. Для этого используют особенности изучаемого явления, так, например, удар снаряда о преграду можно использовать для начального включения искры, разрыв проволочек на пути движения снаряда в преграде обеспечивает последующие включения искры. Для получения одиночного изображения движущегося объекта применяется метод, в котором объект перекрывает пучок света между фотоэлементом и конденсатором. Синхронизация движения объекта с одиночной вспышкой достигается изменением расстояния между предметом и его положением, при котором он прерывает луч. Если фотографируемое явление сопровождается звуком, то можно использовать микрофонный адаптер. Синхронизация между явлениями, порождающими звук, и источником света достигается изменением положения предмета относительно микрофона ряд последовательных фотографий повторяющихся операций получают изменением положения микрофона от экспозиции к экспозиции. В зависимости от конкретной задачи возможны различные комбинации микрофонного адаптера и связанной с ним аппаратуры. [c.30]

Задача 3.64. Турбина с производственным отбором пара, работающая при начальных параметрах пара Ро = Ъ,5 МПа, /о = 350 С и давлении пара в конденсаторе р = 5 10 Па, обеспечивает отбор пара D = 5 кг/с при давлении рд= 0,4 МПа. Определить эффективную мощность турбины, если расход пара на турбину D= 0 кг/с, относитель-5, к4ж/(кг-к) ньш внутренний кпд части высокого дав-Рис з.14 ления (до отбора) /о, = 0,75, относитель- [c.138]

Задача 3.80. Конденсационная турбина с эффективной мощностью iVe=5000 кВт и удельным расходом пара d = = 5,8 кг/(кВт ч) работает при начальных параметрах пара / о=3,5 МПа, о = 435°С и давлении пара в конденсаторе / ,= = 4 10 Па. Определить поверхность охлаждения конденсатора турбины, если температура охлаждающей воды на входе в конденсатор f, = 14°С, температура воды на выходе из конденсатора t, = 24° , коэффициент теплопередачи к = 4 кВт/(м К) и относительный внутренний кпд турбины /о, = 0,75.. [c.144]

Принципиальная схема паротурбинной установки на насыщенном паре представлена на рис. 10.14,а, а цикл, совершаемый рабочим телом — водой и водяным паром этой установки, — на рис. 10.14,6. В парогенераторе ПГ вследствие подвода теплоты образуется сухой насыщенный пар (точка /), который адиабатно расширяется в паровой турбине Т до давления р . В конденсаторе К при давлении р2 пар конденсируется (процесс 2—2 ) и далее в питательном насосе ПН повышается до начального цГ. Адиабатный процесс сжатия воды в насосе (процесс 2—3) на Т, -диаграмме чрезвычайно мал — практически сливается с точкой 2, и на диаграмме он не показан. [c.266]

Как видно из рис. 1.70, понижение конечного давления р2 (при неизменных pi и Ti) повышает термический к. п. д. цикла Ренкина, поскольку в области влажных паров это сопровождается понижением температуры Т2, а следовательно, расширяется температурный интервал цикла. Из этого же рисунка видно, что понижение р2 увеличивает степень заполнения площади цикла Карно площадью цикла Ренкина, вследствие чего относительный термический к. п. д. цикла Ренкина увеличивается. Однако с понижением рг расширение пара в турбине спускается в область влажных паров, следовательно, необратимость этого процесса возрастает, и поэтому внутренний относительный к. п. д. цикла Ренкина уменьшается. Из этого анализа следует, что одновременное повышение начальных параметров пара и понижение его конечного давления повышает степень термодинамического совершенства цикла Ренкина. Обычно давление пара в конденсаторе pi = 0,003...0,005 МПа. [c.95]

В первом случае (рис. 7.6) повышение Т ср до Т ср обусловливается увеличением температуры кипения (парообразования). Так, увеличение начального давления от 2 до 10 МПа, что соответствует = 212 °С и = 310 °С, при одной и той же температуре перегретого пара il = 500 °С и одном и том же давлении в конденсаторе = 0,004 МПа приводит к повышению от 0,36 до 0,426, т. е. на 16,2 %. [c.120]

Емкости трех конденсаторов за первые три дня возросли на 8% после облучения интегральным, потоком быстрых нейтронов 6-10 нейтронам . Один конденсатор разомкнул цепь, а емкости двух других продолжали постепенно увеличиваться, достигнув в конце испытания величины, на 14% превышающей их первоначальное значение. Емкость четвертого конденсатора очень быстро возросла на 3%, через два дня вернулась к начальной величине и затем снова увеличилась на 4%. Коэффициенты рассеяния трех конденсаторов, прошедших испытания, во время облучения возросли в 7—8 раз. После облучения исходные значения восстановились. Наблюдаемые различия могут быть Связаны с различной термообработкой конденсаторов после их изготовления, которая не предохраняет их от дальнейших изменений, так как при облучении происходит дальнейшая деполяризация полистирола, которая вначале была исключена термообработкой. [c.382]

Пусть флюид с начальной температурой Т протекает по трубе, имеющей поперечное сечение а и длину L. Температура флюида на входе в трубу равна T , на выходе—Тъ Внутренняя стенка трубы сохраняет температуру Тег-Это примерно соответствует условиям в конденсаторе паровой турбины либо в длинном трубопроводе для пара или горячей воды. Обратимся к рис. 8.7. Интенсивность теплопередачи через небольшой участок dA поверхности выражается формулой [c.215]

Прогревается стена с идеально изолированной тыльной поверхностью (рис. 52). В этом случае для построения моделирующей цепи требуются внутренние сопротивления и конденсаторы. Если до начала прогрева стена имела постоянную равномерную температуру Г , после чего температура на левой поверхности скачкообразно приняла значение Т , то на модели начальное состояние создается разомкнутым контуром, а последующие состояния > О — приложением к его зажимам разности потенциалов. Рост во времени напряжений в точках, расположенных вдоль контура, будет в некотором масштабе моделировать повышение температуры в аналогичных точках. [c.108]

Для атомных электростанций вследствие более низкого к. п. д. термодинамического цикла требуются увеличенные расходы охлаждающей воды и более мощные охладительные устройства по сравнению с ТЭС. Как следует из анализа, проведенного в предыдущей главе, с увеличением начальной температуры воды и уменьшением кратности охлаждения стоимость конденсатора увеличивается, в то время как стоимость системы водоснабжения, наоборот, уменьшается. В обоих случаях наблюдаются ярко выраженные минимумы в суммарных затратах на изготовление конденсатора и сооружение системы водоснабжения. [c.174]

На рис. 39 показано влияние давления в конденсаторе на к. п. д. парового цикла (приближенно). По оси абсцисс отложено давление в конденсаторе Рк, бар, а по оси ординат — отношение термического к. п. д. цикла при давлении к термическому к. п. д. цикла при давлении р = 0,04 бар. Кривые даны для начального давления процесса расширения р акс = 180, 80, 40 и 20 бар. [c.119]

Наряду с рассмотренным выше пуском блока из холодного состояния на практике очень часто приходится осуществлять пуски после кратковременных остановов, вызванных провалами нагрузки или необходимостью производства непланового ремонта. В случае, если к моменту растопки котла температура головной части турбины высока, технология пуска несколько видоизменяется. Во избежание резкого охлаждения машины в начальный период растопки пар сбрасывается в атмосферу или конденсатор турбины. Так как паропроводы остывают быстрее турбины, то для их равномерного прогрева сбросы ввариваются как можно ближе к задвижкам машины. Парообразование за счет расширения воды начинается в этом случае с момента открытия продувки и охлаждение пароперегревателей протекает весьма надежно. [c.302]

Цикл турбины с отбором и конденсацией пара можно представить как сочетание цикла с противодавлением, осуществляемого потоком отбираемого пара, и цикла конденсационного, осуществляемого потоком сквозного пара (фиг. 26, а и б). Соответственно весь поток поступающего в турбину КО пара можно мысленно разделить на два один направляется в отбор, другой работает на всем интервале расширения пара — от начального состояния до выхода в конденсатор (фиг. 26). Если сокращать величину отбора пара, то в пределе, при отборе, равном нулю, турбина КО переходит в турбину типа К (конденсационную). Если сокращать величину потока пара, поступающего в конденсатор, то в пределе, при расходе пара в конденсатор, равном нулю. [c.39]

Таким образом, к. п. д. регенеративного цикла (без потерь рассеяния тепла) при заданных начальных и конечных параметрах рабочего процесса будет тем выше, чем больше выработка механической (электрической) энергии паром, используемым для регенерации, и чем соответственно меньше выработка механической (электрической) энергии паром, отводимым в конденсатор. Величина достигнет максимума, когда величина [c.69]

Точка, масса которой т и заряд q, помещена в поле разряжающегося конденсатора, напряженность которого Е=Еоехр(— t). Найти, пренебрегая силой тяжести, закон движения точки, учитывая силу сопротивления, пропорциональную первой степени скорости (коэффициент пропорциональности к). В начальный момент скорость точки Vo = 0. Ось Ох направлена перпендикулярно пластинам из начального положения точки. [c.47]

Но было исследовано влияние рода рабочей жйдкости, а также свойств и конфигурации фитиля на запуск тепловой трубы и было получено общее описание процесса запуска тепловой трубы. Во время запуска для передачи теплоты от испарителя к конденсатору пар должен течь с относительно высокой скоростью, в итоге перепад давления вдоль оси канала оказывается большим. Поскольку осевой градиент температуры в тепловой трубе определяется перепадом давления в паровом канале, то в начальный момент температура в испарителе будет значительно выше, чем в конденсаторе. Уровень температур, достигаемых в испарителе, безусловно, зависит от рода используемой рабочей жидкости. Если количество подводимой теплоты достаточно велико, то фронт температуры будет постепенно перемещаться в направлении зоны конденсации. Во время нормального запуска тепловой трубы температура в испарителе возрастает, пока фронт не достигнет конца конденсатора. Начиная с этого момента, будет возрастать температура в конденсаторе, пока вся труба не придет в приблизительно изотермическое состояние (при использовании в качестве рабочей жидкости лития или натрия этот процесс протекает при таких температурах, когда стенка трубы нагрета докрасна, в этих условиях степень изотер-мичности трубы видна на глаз). [c.106]

Использование ДК-ячейки совместно с СЛС БПЭ также имеет некоторые особенности. При обесточенном реле режима поиск (Яр) и включением Р у идет отработка начальных условий. При поиске максимума это величина, близкая к О, при поиске минимума — к максимальному входному сипналу. Утечка конденсатора С в сторону начальных условий не опасна, так как СЛС, в свою очередь, отрабатывает экстремум выходного сигнала катодного повторителя (КП). Чтобы предотвратить утечку j в сторону нуля при поиске минимума, ее полюс, противоположный полюсу, соединенному с сеткой КП, подключен к источнику начальных условий R, Rz, Рм). При такой схеме погрешности поиска max и min одинаковы. [c.95]

Увеличение начального давления с pi до pi связано с повышением температуры насыщенного пара, т. е. с повышением средней температуры подвода теплоты, что ясно видно из Ts-диаграммы (рис. 19-7, а). Возрастание средней температуры подвода теплоты и отвода теплоты в конденсаторе при p- onst приводит к увеличению к. п, д. цикла. Следовательно, пе начальное давление является причиной увеличения к. п. д. паросиловой установки, а увеличение средней температуры подвода теплоты. Из гх-диаграммы (рис. 19-7, б) также можно установить, что с. увеличением начального давления пара увеличивается адиабатное теплопадение h, по повышается конечная влажность пара и капли воды разрушают лопатки последних ступеней турбины. Конечная влажность пара свыше 13— 14% не допускается. [c.301]

Пример 19-4. Определить внутренний относительный и эффективный к. п. д. паротурбинной установкн и состояние пара за турбиной, если начальные параметры pi = 160 бар и h = 550° С, давление в конденсаторе = 0,05 бар внутренние относительные к. п. д. турбины и питательного насоса соответственно равны rioT = 0,88 т)он = 0,9 к. п. д. котельной Г1к = 0,85. Паротурбинная установка работает по циклу, изображенному на рис. 19-20. [c.317]

Следовательно, вне линии Q = О (в области быстрых движений) при L, достаточно малом, фазовые траектории близки к прямым и = onst. При L О фазовая плоскость вне линии Q = О заполнена вертикальными прямолинейными траекториями, соответствующим-и скачкообразному изменению тока. Это значит, что для всех начальных условий (вне линии Q = 0) имеют место скачки тока i через неоновую лампу при неизменяющемся напряжении и на конденсаторе. Медленные движения при L -> О происходят только на том участке линии Q = О, где < О (1J3 (г) > 0), [c.234]

И К. п. д. установки из-за дополнительных необратимых потерь влажного пара на лопатках. Под воздействием капельной влаги пара происходит эрозия лопаток. Поэтому в установках с высокими начальными параметрами пара применяют промежуточный перегрев пара, что снижает влажность пара в процессе расширения и ведет к повышению к. п.д. установки. Рассмотрим схему установки с промежуточным перегревом пара. (рис. 11.9) и цикл этой установки в Т — 5-диаграмме (рис. 11.10). Из парового котла пар поступает в основной пароперегреватель 2 и далее в турбину высокого давления 4, после расширения в которой пар отводится в дополнительный пароперегреватель 3, где вторично перегревается при давлении р р до температуры Ts. Перегретый пар поступает в турбину низкого давления 5, расширяется в ней до конечного давления р2 и направляется в конденсатор 7. Влажность пара после турбины при наличии дополнительного перегрева его значительно меньше, чем без дополнительного перегрева хд>Х2. Применение промежуточного перегрева пара повышает к. п.д. реальных установок примерно на 4%. Этот выигрыш получают как за счет повышения относительного к. п.д. турбины низкого давления, так и за счет некоторого повышения суммарной работы изо-энтропного расширения на участках цикла 1—7 и 8—9 (см. рис. 11.10) по отношению к изоэнтропной работе расширения на участке 1—2 в силу того, что разность энтальпий процесса 8—9 больше разности энтальпий процесса 7—2, так как изобары в к — 5-диаграммах несколько расходятся слева направо (см. рис. 8.11). [c.172]

Пример 15.2. При одинаковом начальном давлении pi = 10MIIa наити зависимость термического к. п. д. цикла Ренкина т) р для паротурбинной установки от начальной температуры tj, принимая ее для циклов /, II, III, IV соответственно равной 450, 500, 550 и 600 °С давление в конденсаторе одинаково для всех циклов рз = 50 гПа. Изобразить циклы в координатах s, Т. [c.146]

Ток абсор>бции приводит к накоплению носителей заряда в определенных местах диэлектрика - дефектах решетки, фаницах раздела, неоднородностях. Вследствие появления объемных зарядов распределение напряженности поля в диэлектрике становится неоднородным. Накопление в диэлектрике объемных зарядов приводит и к такому нежелательному явлению, как неполный разряд конденсатора при коротком замыкании его обкладок, характеризуемый коэффициентом абсорбции, равным отношению остаточного напряжения к начальному. [c.98]

Задача 7.2. Определить термический к. п. д. основного цикла паросиловой установки (цикла Ренкнна), а также удельный и часовой расходы пара, если паровая турбина мощностью N = 50 тыс. кВт работает при следующих начальных параметрах пара Pi = 9 МПа, t = 500 °С, а давление в конденсаторе Pi 0,004 МПа. [c.130]

Для повышения экономичности конденсационной станции необходимо обеспечить увеличение каждого из к. п. д., входящих в формулу 35-5, что можно выполнигь путем повышения начальных параметров пара понижения давления в конденсаторе применения промежуточных пере- [c.450]

В Институте проблем прочности (ИПП) АН УССР разработан простой датчик давления, в котором используется изменение емкости плоского конденсатора, образованного двумя проводящими поверхностями с диэлектрической пленкой между ними, при сжатии Б волне нагрузки. В отличие от предыдущих исследований с диэлектриками, процессы ударной поляризации подавляются наложением электростатического поля, которое создается приложением к электродам датчика начальной разности потенциалов, и величина сигнала определяется только изменением емкости датчика при сжатии. Малые размеры датчика, высокий уровень сигнала, простота и надежность дают возможность его широкого использования в экспериментальных исследованиях. Экспериментально установлена работоспособность датчика для регистрации давлений в диапазоне до 150Х кгс/см2. Нелинейная зависимость изменения емкости датчика от нагрузки не является существенным препятствием для его использования при наличии тарировочной кривой. Применение диэлектрических датчиков с тонкой пленкой диэлектрика обеспечивает высокую разрешающую способность датчика по времени. [c.169]

Анализ показывает, что при такой постановке задачи имеются четыре независимых параметра конденсатора, которые могут влиять на его высокогабаритные и стоимостные показатели ири заданных параметрах термодинамического цикла. Принимая во внимание изложенные выше принципы выбора переменных для формулировки функции цели (критерия качества), в качестве независимых параметров оптимизации приняты внутренний диаметр трубок конденсатора х -, скорость воды в трубках Х2 кратность охлаждения х (отношение расхода охлаждающей воды к расходу теплоносителя) начальная температура охлаждающей воды Xi,. [c.175]

Чтобы повысить его к. п. д., они облучили кристалл от радиоактивного изотопа кобальт-60 гамма-квантами. При нагревании положительные и отрицательные заряды как бы отодвигаются друг от друга, емкость сегнетоэлектри-ческого конденсатора падает, а напряжение на его обкладках растет. Если в промежутках между нагревом и охлаждением подключать внешнюю электрическую нагрузку, то последует пробой. Но начальный заряд сегне-тоэлектрика, так сказать, его неприкосновенный запас, останется в целости, и прибор без помощи всяких вспомогательных источников тока снова будет готов к действию. Испытания показали, что его к.п.д. составляет всего 2—2,5 процента, удельная мощность равна 10— 15 ваттам на килограмм веса, зато развиваемое им напряжение достигает 10 тысяч вольт. Такое напряжение очень удобно для питания электрофильтров и некоторых других приборов. Впрочем, и это не предел. Возможно, с другими веществами удастся достичь более высоких результатов Интересно, что напряжение не зависит от площади пластины, оно является функцией только ее толщины. Соединив несколько десятков таких элементов последовательно, мы сможем получить напряжения в миллионы вольт [c.127]

Число ходов 2 > 2 в конденсаторах судовых установок не встречается. Отношение расхода охлаждающей воды к количеству конденсируемого пара называется кратностью охлаждения , обозначается буквой m и принимается в указанных выше пределах в зависимости от начальной температуры воды чем выше тем больше т при Рз — onst. [c.51]

Уравнения (3-14) — (3-23) составляют систему линейных и нелинейных алгебраических уравнений, решаемую итеративными методами. При этом подбираются давления между ступенями и между напоавляюшими и рабочими лопатками. На выходе из ЦНД давление пара должно соответствовать вакууму в конденсаторе. Для определения начального приближения можно использовать уравнение Флюгеля (3-1). После окончания итераций определяется к. п. д. ступеней и отсеков как отношение действительного теплоперепада с учетом потерь к изо-энтропическому теплоперепаду. [c.33]

В связи с повышением начальных параметров пара энергетических установок, переходом прямоточного котлостроения на бессе-параторные схемы, повышением единичной мощности турбоагрегатов возросли требования к качеству получаемого в конденсаторе конденсата. В схемах с бессепараторным котлом применяется 100%-ное химическое обессоливание конденсата и всех добавок в цикл. Обессоливание конденсата производится в блочной обессоливающей установке (БОУ), находящейся по тепловой схеме между конденсатором и системой регенерации низкого давления. [c.50]

Начальные параметры пара, при которых работают современные мощные паровые турбины, сравнительно высоки. Так, турбина СКР-100 ХТГЗ рассчитана на работу с начальной температурой 650° С. Газовые турбинЕ.1, запроектированные бев охлаждения, рассчитаны на начальную температуру, достигающую 800° С поэтому лопатки первых ступеней турбин работают при высоких температурах, когда механические свойства сталей значительно хуже, чем при комнатной температуре. Вакуум в конденсаторах современных паровых турбин достигает 977о- Лопатки последних ступеней работают при невысокой температуре, но во влажном паре. В особенно тяжелых условиях находятся турбины, которые по тем или иным причинам приходится часто останавливать. К ним главным образом относятся так называемые пиковые турбины. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...