Потери на рассеяние

В общем случае ослабление света из-за его рассеяния в рабочей кювете и кювете сравнения рассчитать трудно. Поэтому при проведении количественного анализа следует применять растворы без загрязнений или остатков нерастворимых исследуемых веществ, а также использовать хорошо отполированные окошки кю--вет. Тогда потери на рассеяние в обеих кюветах компенсируются и можно считать, что /. = 1 . [c.190]

Предполагая, что потери на рассеяние преобладают над другими видами потерь, находим значения коэффициентов т] соответственно для сопла и отверстий для вдува [см. (4.1.18) и (4.1.13)] [c.310]

Кроме СИЛ сопротивления, пропорциональных скорости движения, затухание колебаний (демпфирование) в реальных конструкциях может обусловливаться и другими причинами, в частности, потерями на рассеяние энергии в самом материале упругого элемента системы, т. е. потерями гистерезисного типа, величина которых, оказывается, зависит уже не от скорости, а от амплитуды колебаний. Другим распространенным источником потерь энергии при колебаниях является рассеяние энергии за счет сил трения в сочленениях элементов конструкции, утечки энергии в фундамент и т. д. [c.606]

В монографии Г. С. Писаренко [Л. 30] приводятся данные по изучению зависимости потерь энергии колебаний образцов от сопротивления воздуха их движению. Образцы изготовлялись из турбинной стали, а рассеивание энергии изучалось путем записи их свободных поперечных колебаний. При испытаниях образец подвешивался в узлах на двух тонких проволоках в вакуумной установке при давлении до 0,1 мм рт. ст. Колебания возбуждались электромагнитом. Температура, при которой проводилось исследование, составляла 20 С, частота колебаний — 7 гц. На основании проведенных опытов автор пришел к выводу, что при частоте колебаний 7 гц влияние потерь энергии колебаний образна о воздух невелико и составляет около 5% от потерь на рассеяние энергии в стали. [c.94]

Дробление капель Поверхностный срыв массы Разность скоростей Поперечное перетекание Распределение капель по размерам Длина пути испарения Длина пути смешения Турбулентность Потери на дробление Потери на рассеяние Трехмерные эффекты Кинетические эффекты Отставание частиц Полное давление [c.166]

В этом случае мощность зеркальной компоненты Wз вообще не зависит от оптических постоянных вещества стенок и определяется только потерями на рассеяние. [c.153]

Экстраполированные пробеги были также измерены для электронов очень малой энергии в алюминии. Эти результаты для однородных -лучей от 0,01 до 0,15 MeV также нанесены на фиг. 23. Вследствие того, что при таких малых энергиях потери на ионизацию и потери на рассеяние велики, эти пробеги малы по сравнению с пробегами электронов больших энергий они могут быть выражены в области между = 0,03 и 0,15 MeV посредством соотношения / = 0,15 —0,0028. [c.47]

Добротность увеличивается с ростом коэффициента обратной связи, так как последний определяет потери энергии за один проход волны в резонаторе. При р—>-1 добротность бесконечно возрастает, если же р О, добротность падает до нуля. Добротность зависит и от длины волны излучения, так как последняя определяет период колебаний, к которому относятся потери энергии. Следует отметить, что пропорциональность добротности длине резонатора соблюдается только при независимости потерь от длины. На практике часть потерь зависит от длины (потери на рассеяние в среде резонатора и дифракционные потери), вследствие чего коэффициент обратной связи становится функцией длины резонатора и зависимость Q L) усложняется. [c.23]

И при Тг То эта величина составляет 50%. Вторая половина запасенной энергии остается в самом лазере в виде потерь на рассеяние, нерезонансное поглощение и т.п. [c.32]

Возвращаясь к первому приближению, мы видим из уравнения (4), что решение возможно только при условии, что а не меньше, чем ур. Если а = ур, то р==п это значит, что частота наложенного изменения упругости должна быть в точности вдвое больше частоты собственных колебаний тела при отсутствии трения. Из уравнения (3) следует, что в этом случае е=зО этот результат указывает на то, что упругость имеет минимум спустя одну восьмую периода после того, как тело прошло через свое положение равновесия, и максимум — за одну восьмую периода перед этим моментом. При этих условиях системе сообщается наибольшее возможное количество энергии в рассматриваемом случае его как раз достаточно, чтобы компенсировать потери на рассеяние, причем этот результат, очевидно, не зависит от амплитуды. [c.104]

ИЛИ изменения показателя преломления вследствие нарушения распределения внутренних полей в кристалле. В результате возникают большие потери на рассеяние и искажается фазовый фронт распространяющейся в кристалле волны. [c.113]

Когда в гл.З рассматривалось затухание света в оптических волокнах, было удобно различать потери иа поглощение и потери на рассеяние. Это справедливо и для затухания света в атмосфере. Поглощение света вызывается главным образом водяными парами и углекислым газом, рассеяние — частицами пыли и каплями воды. Существуют и [c.403]

Компенсационный нагреватель собран из двух обмоток, мощность одной из них вручную устанавливается при настройке нагревателя так, чтобы она с небольшим недостатком покрывала значение мощности потерь на рассеяние. Вторая же нагревательная обмотка питается с пропусками от системы автоматического регулирования, поддерживающей значение сигнала индикатора тепломера около нуля. Температура регулируется стандартным электронным потенциометром ЭПД-12. Режим работы подбирается так, чтобы энергия положительных потоков, проходящих через индикатор, была равна энергии отрицательных, а амплитудная мощность потерь, чередующихся с притоками, не превышала 5% мощности центрального нагревателя. Поскольку идентичность притоков и потерь контролируется с точностью не хуже 10%, мож- [c.132]

ТЕОРИЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ ДЛЯ СТОЛБИКА. ПОТЕРИ НА РАССЕЯНИЕ [c.144]

Потери на рассеяние легко определяются расчетным путем. Для конических сопел коэффициент этого вида потерь равен [c.127]

Из них лишь потери на рассеяние могут быть выражены простыми аналитическими зависимостями [c.141]

В конических сверхзвуковых соплах (рис. 2Ав или 2.6а) одной из основных потерь импульса являются потери на рассеяние или в связи с коничностью (непараллельностью вектора скорости) в выходом сечении сопла. Рисунок 3.27 дает экспериментальную зависимость этих потерь от угла раскрытия сверхзвуковой части сопла 0 . [c.91]

Потери на рассеяние возникают также вследствие укорочения сверхзвуковой части сопла с контуром, спрофилированным на равномерное и параллельное оси течение на выходе. Расчеты, проведенные в работах [53], [64] показывают, что для таких сопел коэффициент потерь импульса зависит от длины сверхзвуковой части, радиуса выходного сечения и отношения удельных теплоемкостей (рис. 3.28). Укорочение длины сопла по сравнению с ис- [c.92]

В отличие от селективного отражения металлов, к-рое может быть весьма высоким (но всегда коаф. отражения R < 1), при П. в. о. для прозрачных сред Д = 1 для всех Я и не зависит практически от числа отражений. Следует, однако, отметить, что отражение от механически полированной поверхности из-за рассеяния в поверхностном слое чуть меньше единицы на величину 2-10-. Потери на рассеяние при П. в. о. от более совершенных границ раздела, наир, в волоконных световодах, ещё на неск. порядков меньше. Высокая отражат. способность границы в условиях П. в. о. широко используется в интегральной оптике, оптич. линиях связи, световодах и оптич, призмах. Высокая крутязна коэф. отражения вблизи ф р лежит в основе измерит, устройств, предназначенных для определенна показателя преломления (см. Рефрактометр). Особенности конфигурации эл.-магн. поля в условиях П. в. о., а также свойства латеральной волны используются в физике твёрдого тела для исследования поверхностных возбуждённых колебаний (плазмонов, поляритовов), находят широкое применение в спектроскопич. методах контроля поверхности на основе нарушенного П. в. о., комбинационного рассеяния света, люминесценции и для обнаружения весьма низких значений концентраций молекул и величин поглощения, вплоть до значений безразмерного показателя поглощения к 10". [c.27]

Экспериментальная проверка схемы была осуществлена при двух-nj KOBOM энергообмене излучения Аг -лазера (488 нм) на кристалле SBN. Обращенный пучок генерировался пассивным обращающим зеркалом на кристалле ВаТЮз (Лрс 14%). Оптические неоднородности SBN моделировались двумя травлеными стеклянными штастинками, помещенными соответственно на пути Е (0) и Е (/). Было показано, что расходимость усиленного пучка Е1 1) практически такая же, как и без искажающих пластинок. Небольшие остаточные искажения были связаны с пространственно неоднородными потерями на рассеяние и поглощение света в нелинейных кристаллах, которые являются необратимыми и вследствие этого не компенсируются. Количественные измерения показали, что усиление Е1 (/) падает с 20 до 10 раз при внесении искажений. Общая эффективность составляла т = 4 3,3 1,5 % для случаев отсутствия искажений, искажения только пучка накачки и обоих пучков соответственно. [c.236]

Учет потерь на отражение нри измерении спектров пог.лощения производят различными способами. Так, папример, при измерении поглощения растворов этот учет во многих случаях осунщст-вляется экспериментальным образом. С этой целью один и тот же пучок пропускают дважды один раз через кювету с поглощающим раствором, а второй раз через аналогичную кювету с растворителем. Такпм способом почти полностью учитываются потери на отражение, если концентрации растворов не очень велнки, и в некоторой мере учитываются потери на рассеяние и поглощение растворителем п посторонними примесями в нем. [c.382]

На внутренних оптических поверхностях резонатора возникает рассеяние на микрорельефе. Этот вид потерь связан с классом чистоты оптической обработай поверхности улучшение чистоты обработки приводит к резкому снижению потерь на рассеяние. Кроме того, в газовых лазерах суще-ствуют потери в толще материала брюстеровских пластинок. Как известно, эти потери зависят от материала и технологии изготовления пластинки [100, 101]. [c.19]

Прессованные таблетки . Чистый, сухой галогенид щелочного металла (150—250 жг)—хлористый калий или бромистый калий — тщательно размалывается с твердым образцо.м так же, как это описано в разделе о приготовлении взвесей. При молекулярном весе вещества менее 200 берется концентрация примерно 1 мг образца на 100 мг галогенида щелочного металла, при большем молекулярном весе вещества его концентрация пропорционально выше. Если прессовать эту смесь при комнатной температуре, под вакуумом и при высоком давлении, то получается твердая, обычно прозрачная таблетка. Рекомендуется прессовать таблетки под давлением выше 6000 кг см , но многие считают, что достаточно давление 1000—3000 кг1см . Таблетка укрепляется в специально изготовленном по ее форме металлическом держателе и помещается в основной пучок прибора. Таблетки имеют то преимущество перед взвесями, что в этом случае и концентрация, и толщина слоя легко определяются и таблетки можно, таким образом, использовать для количественного анализа (стр. 57). Однако потери на рассеяние и здесь имеют место, а получить достаточно гомогенную дисперсную систему образца не всегда легко. Определение этих потерь очень сложно, а их воспроизводимость от таблетки к таблетке весьма сомнительна. Большинство фирм, поставляющих спектрометры, продают также простые ручные лабораторные прессы для приготовления таблеток, однако гидравлические прессы более удобны в повседневной работе . После изготовления таблетки матрицы необходимо тщательно очищать от следов галогенидов щелочных металлов, которые вызывают коррозию [c.40]

Достоинства и недостатки способов ЭндоХОГ. По своему принципу способы ЭндоХОГ являются высокочистыми и хорошо защищенными процессами, так как операции окисления хлоридов, осаждения окислов и остекловывания осажденной композиции происходят внутри опорной трубки, исключающей возможность проникновения в зону синтеза сторонних газов и частиц. Нагретость трубки до высокой температуры способствует испарению возможных остаточных примесей и их выводу из трубки вместе с газовым потоком. Это позволяет изготовить заготовки для ВС, обладающие таким же малым поглощением и потерями на рассеяние, как исходные материалы в их чистом и гомогенном виде. [c.71]

Крупные дефекты в структуре волокна, его изгибы и микроизгибы, а также юлноводное рассеяние обусловливают потери на рассеяние, являющиеся следствием неупорядоченной структуры стеклообразных материалов. Речь идет о рэлеевском рассеянии света в волокне. Оно изменяется пропорционально и составляет около 1 дБ/км в лучших волокнах на длине волны 1 мкм. [c.92]

Данные для л = 0,65 0,05 и d O.l мкм имеют регулярный -вид. По-видимому, при столь малых (d < 0,1 мкм) толщинах активной области значительную роль будет играть рассеяние на неоднородностях гетерограниц, и потери на рассеяние могут привести к большому увеличению J пор [56]. [c.207]

Рассмотрим теперь причины возникновения избыточного тока для случая й < 0,2 мкм, л = 0,3 с учетом влияния члена (20сг/Г) [ , + (l/L)lп(l/ )]. Из расчетов тока утечки, возникающего вследствие нарушения электронного ограничения [606], который был дан в 6 гл. 4 следует, что при ожидаемых концентрациях электронов 2-10 см- (см. рис. 7.4.7,б) и л = = 0,3 ток утечки будет меньше 100 А/см . В большинстве ДГС-лазеров слои АиОа] дгА5 делаются достаточно толстыми, чтобы не допустить возникновения потерь связи ас- В результате своих исследований Томпсон и др. [бОв] показали, что потери на рассеяние на неровностях высотой всего 0,01 мкм составляют 12 см . Вследствие того что потери на рассеяние растут с уменьшением й [56], не исключено, что влияние а при малых й может являться причиной различия экспериментальных и расчетных значений /пор при = 0,1 мкм и х = 0,3. Потери на рассеяние величиной 30 см могут увеличить член (20а[/Г[ссг [c.215]

Можно ожидать, что температурная зависимость /пор дли ДГС-лазера, в котором полностью обеспечено ограничение для носителей, практически полностью определяется температурной зависимостью коэффициента усиления. Изменение с температурой таких величин, как скачок показателя преломления, коэффициента отражения зеркал, потерь на свободных носителях, потерь на рассеяние и потерь связи, по-видимому, имеет гораздо меньшее значение. Экспериментальная зависимость /пор(Т ) была получена в ранних работах Хаяси и др. [59] и Паниша и др. [61] на лазерах с ДГС GaAs — AUGai . As (х = = 0,2—0,4), активная область которых была легирована Si (компенсирована), а ее толщина лежала в пределах 0,5 d < 2 мкм. Эти данные являются единственными, в которых для ДГС-лазеров зависимость Jnop(T) была измерена в широком интервале температур от комнатной и ниже. На рис. 7.4.11 показана температурная зависимость /пор(Т ) для d = 0,5 1,0 2,0 мкм. Изменение /пор с температурой может быть представлено выражением 7.3.1, в котором 7 о лежит в интервале от 120 К до 165 К. Для сравнения на том же рисунке показана расчетная зависимость /ном(Л- Эта зависимость была получена с использованием модели ГЛГ-МЭС для коэффициента усиления (см. 7 и 8 гл. 3). Она соответствует кривой для Мд = [c.216]

Де Fj/ — доля оптического потока в Ny и Руслоях, Г — доля тического потока в Nx- и Рх-слоях. В данных расчетах /пор ренебрегается потерями на рассеяние а н потерями связи ас, величина а/ взята равной 10 см- . В отсутствие рассчитанных йачений коэффициента отражения зеркал ДГС-РО-лазера ис-льзуем значение для ДГС-лазера, ln(l/R) ж 1,0, которое взято рис. 2.8.2. Для L =i 500 мкм, величина [осг-f-(l/L)ln(l/ ) [c.231]

Приведенные выше данные по влиянию геометрии сопла на контурные потери (или потери на рассеяние) и потери на трение показывают (ьшпример, рис. 3.25-3.27), что при заданной плогцади выходного сечения сопла Р = onst уменьшение длины сверхзвуковой части приводит к уменьшению потерь импульса (или тяги) на трение и к увеличению потерь импульса (или тяги) на рассеяние в связи с увеличением угла коничности сверхзвуковой части, в частности, для конического сопла. Поэтому возможно предположить, что должно сугцествовать оптимальное значение угла коничности сверхзвуковой части 0 , обеспечиваюгцее минимальные потери импульса или тяги с учетом потерь на рассеяние и трение. [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...