Полное отражение предельный угол

Решение. Проведем расчет для необыкновенной волны в предположении, что 7 = 68°. Пусть Р = 64° — угол между оптической осью кристалла и продольным ребром АС, ОМ —волновая нормаль для предельного случая полного отражения, — соответствующий угол падения на слой канадского бальзама ВС. Тогда sin Фс = где п — показатель преломления канадского бальзама. Показатель преломления Пц необыкновенной волны в кристалле для рассматриваемого направления волновой нормали определяется уравнением [c.469]

Угол падения ао, при котором наступает полное отражение света, называется предельным углом полного отражения. При всех углах падения, больших и равных о, происходит полное отражение света. [c.266]

Определить предельный угол, при котором наступает полное внутреннее отражение при переходе света а) из стекла в воздух б) из стекла в воду (показатель преломления стекла 1,51, воды 1,33, воздуха 1,00). [c.860]

Предельный угол полного внутреннего отражения определяется формулой [c.318]

Полное внутреннее отражение происходит при прохождении света из оптически более плотной среды в менее плотную. Если угол преломления равен 90°, то угол падения равен предельному углу полного отражения, который в соответствии с законом преломления на границе с воздухом как с менее плотной средой определяется соотношением п sin 0, ред == 1 sin 90°, откуда легко получить [c.107]

Если выбрать наклон грани так, чтобы угол падения лежал между предельными углами полного отражения для обоих лучей [c.107]

Предельный угол скольжения 6 для полного отражения нейтронов от зеркала равен [c.929]

Из приведенной формулы видно, что показатель преломления рентгеновских лучей меньше единицы, хотя и очень мало отличается от нее. Его можно измерить, наблюдая предельный угол полного отражения рентгеновских лучей при переходе из воздуха в среду. Для Я, 0,1 нм в стекле п= —5-10 . [c.97]

Электромагнитная энергия в оптическом диапазоне частот может передаваться на расстояние путем распространения электромагнитного поля в специальных диэлектрических волноводах. Их волноводные свойства обусловлены, главным образом, полным внутренним отражением согласно которому световой пучок, распространяющийся в среде с показателем преломления п , может полностью отразиться от поверхности раздела между первой и второй средой, имеющей показатель преломления П2< п . Точнее говоря, существует угол [предельный угол см. выражение (3.20.1)], определяемый выражением [c.577]

Табл. 1.—Предельный угол полного внутреннего отражения света фо на границе с воздухом для видимой области спектра пз и тц — показатели преломления воздуха и соответствующей среды.

Предельный угол полного отражения определяется из [c.191]

Предельный угол, при превышении которого наступит полное отражение, будет [c.284]

Из (64.12) видно, что на больших (по сравнению с глубиной проникновения) расстояниях от границы раздела волна во второй среде практически полностью затухает. А так как поглощения света нет, то энергия падающей волны, проникшая во вторую среду, должна снова целиком возвратиться в первую среду. Иными словами, при sin ф > м отражение света должно быть полным. Угол фо, определяемый соотношением sin ф = п, называется предельным углом-полного отражения. [c.405]

Возникновение скачка фазы при полном отражении можно понять, не обращаясь к формулам Френеля. Допустим ради определенности, что электрический вектор лежит в плоскости падения. Если угол падения строго равен предельному углу полного отражения фо, то волна во второй среде будет еще однородной. [c.416]

Аналогичный расчет для обыкновенной волны, разумеется, проще, так как показатель преломления такой волны не зависит от направления ее распространения. Для предельного угла полного отражения в этом случае получаем ср = = 69,20573°, а для соответствующего угла падения ф = 36,05854°. Чтобы обыкновенная волна испытывала полное отражение, угол падения должен быть меньше Этого значения. При угле падения, удовлетворяющем условию 8,705349° < ф < [c.469]

Решение. Для того чтобы обыкновенный луч, падающий на грань АВ под углом ф снизу вверх направо (рис. 270), испытал полное отражение от плоскости разреза ВС, необходимо, чтобы угол падения на эту плоскость превосходил предельный угол полного отражения [c.471]

К пространству внутри цилиндра.) Предельный угол скольжения Wg для полного отражения от боковой стенки цилиндра определяется соотношением [c.735]

Рис. 2.17. Предельный угол полного внутреннего отражения

Вторым важнейшим следствием формул Френеля является существование полного внутреннего отражения (ПВО) от оптически менее плотной среды при углах падения больших, чем предельный угол, определяемый из соотношения [c.188]

Описанное явление называют полным внутренним отражением, а угол е , определяемый равенством (7), — предельным углом полное внутреннего отражения. [c.15]

В последнее время [228] при пользовании этим способом направление ультразвукового луча определяется теневым методом. О наблюдаемых при этом картинах можно судить по фотографии, приведённой на рис. 130. Для определения предельного угла полного внутреннего отражения ультразвукового луча медленно поворачивают пластинку, следя по наблюдаемой картине за интенсивностью ультразвука, прошедшего через образец. Начиная с некоторого угла падения не наблюдается более проходящего луча. Это и будет предельный угол полного внутреннего отражения сдвиговой волны 2-для измерения интенсивности ультразвуковых колебаний, прошедших через пластинку, за последней располагают пьезоэлектрический приёмник, трансформирующий упругие колебания в электрические. После усп- [c.232]

Сущность явления самофокусировки проще всего понять, рас-сматривая входящий в однородную среду пучок с одинаковой по всему сечению амплитудой (рис. 10.1). Тогда в среде под воздействием пучка образуется как бы стержень из вещества с более высоким (при П2>0) коэффициентом преломления. Лучи, распространяющиеся внутри такого стержня под небольшим углом к его оси, испытывают полное отражение. Предельный угол луча с осью пучка 00, при котором происходит полное отражение, определяется соотношением (по+0о=по- При малых значениях этого угла os 00 1 — 0о/2, поэтому 0о л 2п2 о/по. Наклоненные к оси пучка лучи возникают в результате дифракции при ограничении диафрагмой его поперечных размеров, причем максимальный угол отклонения 0д ф по порядку величины равен к/а=ко/(поа), где а — поперечный размер пучка, Я,о — длина волны в вакууме. При 0д ф > >00 пучок света по мере распространения расширяется из-за дифракции, но это происходит медленнее, чем в линейной среде. При 4иф = 0о полное отражение полностью компенсирует дифракцию и площадь сечения пучка остается неизменной, т. е. пучок создает в среде своеобразный световод, в котором свет распространяется без дифракционной расходимости. Такой режим называется само-канализацией светового пучка. Приравнивая выражения для и 00, находим пороговое значение амплитуды Еотт = /(2поП2а ). Отсюда по известному значению пг для данной нелинейной среды можно оценить минимальную мощность светового пучка, необходимую для наблюдения этого явления. В случае сероуглерода и рубинового лазера (Я,о=694,3 нм) Ртш 20кВт. Для некоторых сортов стекла Ртш 1 Вт, что позволяет наблюдать явление даже в малоинтенсивных пучках лазеров непрерывного действия. [c.486]

Д. п определения из этого ур-ия величины N, Лассен вводит пограничную волну А == = 14 м (/ = 21 ООО kHz), загибающуюся euie к земле при полном дневном освещении. Для этой волны п -= sin >11 (предельный угол полного отражения), причем угол падения 0 соответствует (фиг.31 )лучу, оставляющему землю по касательной (0 = u°). Тогда, если считать, что А = 14 ль соответствует 6 = = U , получается значение Л = 4 10, если иосителядп являются водородные ионы. При расчете уменьшения ионной концентрации ночью, т. е. после прекращений солнечного [c.288]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок 0D. В точке D поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (Omai) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна EF, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения GH. [c.475]

ПОЛНОЕ ВНУТРЕННЕЕ ОТРАЖЕНИЕ — отражение эл.-магн. излучения (в частности, света) при его падении на границу двух прозрачных сред с показателями преломления и щ из среды с большим показателем преломления ( i > rtj) под углом > (p pi К рого sin i p = ftj/ai = Наим, угол падения qp p-при к-рои происходит П. в. о., наз. предельным (критическим) или углом полного отражения. Впервые П. а. о, описано И. Кеплером (J. Kepler) в 1800. Поток излучения, падающий при углах ф Фкр< испытывает полное отражение от границ раздела, целиком возвращается в среду с iij, т. о. коэф. отражения Л = 1, В оптически менее плотной среде в области вблизи границы существует конечное значение ал.-магн. поля, однако поток энергии через границу отсутствует, т. к. перпендикулярная поверхности компонента Пойнтин-га вектора, усреднённая по времени, равна нулю. Это означает, что энергия проходит через границу дважды (входит и выходит обратно) и распространяется лишь вдоль поверхности среды в плоскости падения. Глубина проникновения излучения в среду Ид определяется как расстояние, на к-ром амплитуда эл.-магн, поля в оптически менее плотной среде убывает в е раз,Эта глубина зависит от относит, показателя преломления Kjj, длины волны X и угла ф. Вблизи ф р глубина проникновения наибольшая, с ростом угла вплоть до 90° плавно спадает до пост, значения. [c.27]

Другим примером подобных устройств может служить рефрактометр, изображенный на рис. 519. Здесь Р — стеклянный полуцилиндр, плоское сечение которого находится в контакте с контролируемым раствором. На границу стекло—раствор надает расходящийся пучок света. Частично он испытывает полное внутреннее отражение. Луч 1 является предельным. Отраженный свет попадает на фотоэлемент Ф, который соединен со специальным электронным устройством ЭП, собранным по мостовой схеме.-Мостовая схема отрегулирована так, что ее равновесие сохраняется нри некоторой величине светового потока, попадающего на фотоэлемент. С изменением показателя преломления раствора предельный угол полного внутреннего отражения меняется. При этом величина светового потока, попадающего на фотоэлемент, также будет меняться. Разбалансированная схема ЭП приводит в движение мотор, который поворачивает фотоэлемент относительно центра цилиндрической поверхности до восстановления равновесия моста. Таким образом, в данном случае мы имеем следящее устройство, которое способно не только сообщить о достижении заданной концентрации раствора, но и показывать ее значение величиной угла поворота трубы с фотоэлементом в любой момент времени. [c.698]

При отражении от оптически менее плотной среды (мзСП]) оба коэффициента обращаются в единицу уже при угле падения ф=ф ,, где 8тфп1 = П2/ 1- Угол фт называется предельным углом полного отражения. При ф=фт угол преломления ф2=л/2, т. е. преломленная волна распространяется параллельно границе раздела. Отражение под углами ф>фщ требует особого рассмотрения (см. 3.3), так как кчг в (3.4) становится чисто мнимым, т. е. поле во второй среде затухает. Затухание волны при отсутствии поглощения (диссипации энергии) означает, что на границе происходит полное отражение падающей волны. [c.151]

Коэфициент преломления л, , призмы. VI всегда должен быть больше, чем коэфициент преломления тела К. вследствие чего все лучи в призме имеют угол наклона i к перпендикуляру меньший, чем угол, определяемый соотношением sin y — (предельный угол при полном внутреннем отражении). Направление выходящего луча ВС измеряется посредством трубы, вращаемой вокруг оси А показатель ломления п вычисляется по известному коэфиииенту и по углу преломления [c.533]

В случае умеренно и сильно отражающих подложек отражательная способность осадка уменьшается при увеличении оптической толщины (0 То 1) ДЛЯ о) = 1,0 вследствие того, что рассеянное излучение, падающее на поверхность раздела риооса-док—.вакуум под углами, превышающим1и предельный угол падения, не выходит. наружу. Существование полного внутреннего отражения на верхней границе раздела двух сред при углах падения излучения, превышающих предельный, следует из закона преломления Снеллиуса и формулы Френеля для диэлектриков, имеющих гладкую поверхность. Кривые для <п=0,4 имеют гори- [c.342]

Полное внутреннее отражение применяется во многих оптич. приборах в отражательных призмах, служащих для перевертывания изображения, изменения габаритов приборов и т. п. в нек-рых рефрактометрах, в к-рых измеряют предельный угол фо и по нему вычисляют л во многих пол.яризационных призмах и т. д. [c.566]

Отсюда получается для /3 = 2,2 10" и г = = 4,3 10 ск. (соответствует 12 час. ночи) величина N1 — 8,5 10 , т. е. в течение ночи ионизация падает лишь на 20% от своего максимального дневного значения. Лассен рассчитал для каждой волны предельный угол полного отражения нт и соответствующий угол возвышения в ит, под к-рым луч оставляет землю значение этих углов видно из следующих данных [c.288]

Пластинка Луммера — Герке. Она представляет собой плоскопараллельную пластинку из очень однородного стекла или плавленого кварца толщиной от 3 до 10 мм и длиной до 30 см. Для направления световых лучей в пластинку на одном конце ее сбоку посажена на оптический контакт добавочная призмочка (рис. 145, а). При другом способе один конец пластинки скошен (рис. 145, б). В обоих случаях падающие лучи нормальны к поверхности стекла, чем достигается уменьшение потерь света на отражение. Направление падающих лучей подбирается таким, чтобы угол падения на границе стекло — воздух был близок к предельному углу полного отражения. Тогда коэффициент отражения мало отличается от единицы. Пучки испытывают многократные отражения от плоскрстей пластинки и выходят из нее с почти одинаковыми интенсивностями. Можно получить до 10—15 таких пучков с каждой стороны пластинки. [c.250]

Если угол падения превышает это значение, то необыкновенный луч на плоскость разреза не попадет, а поглотится боковой гранью АС. Подберем теперь, отношение а/Ь так, чтобы обыкновенный луч SO, падающий под углом ф в направлении снизу вверх направо, встретил плоскость разреза ВС под предельным углом полного отражения Р = ar sin (п/пд). Тогда всякий обыкновенный луч, падающий снизу вверх под меньшим углом, а также приходящий сверху вниз полностью отразится от плоскости разреза ВС. Апертура полной поляризации [c.471]

Смещение пзгчка тем больше, чем ближе угол падения пучка к предельному углу полного отражения при sin 0о п, Aj оо и АII оо. Отношение Aj /A = п . Смещение пучка, падающего под углом, близким К предельному, составляет много длин волн. Однако, чтобы сделать это смещение доступным измерению (например, в оптическом диапазоне волн), необходимо иметь многократное отражение пучка. [c.272]

В оптических приборах широко применяются различные типы призм, принцип действия которых основан ня явлении полного внутреннего отражения (так называемые, призмы ПВО). Для призм, сделанных из обычного оптического стекла (средний показатель преломления п = 1,5), предельный угол равен агс51п( 1/1,5) - 42 . Это означает, что любая 45-градусная призма полностью отражает свет без нанесения зеркальною покрытия. Некоторые варианты призм ПВО показаны на рис. 2.20. [c.50]

При переходе из первой среды во вторую угол преломления луча равен 45°, а из первой в третью — 30° (при том же угле падения). Найдите в градусах предельны угол полного внутренне отражения луча, 1 дуп1его из третьей среды во вторую. [c.53]

Под воздействием пучка в среде образуется своего рода световод с повышенным показателем преломления. Лучи, распространяюгштеся под небо.тьитм углом 0 к оси световода, испытывают полное отражение на его границе. Предельный угол полного отражения определяется соотношением [c.288]

ОТРАЖАТЕЛЬНЫЕ ПРЙЗМЫ, одна из групп призм оптических] характеризуются тем, что вошедшее в призму оптическое излучение (свет) испытывает внутри неё отражение от одной пли последовательно от неск. ограничивающих её плоских полированных поверхностей (граней). Как и мн. другие оптич. призмы, О. п. часто не явл. призмами в строго геом. смысле. От спектральных призм О. п. отличаются тем, что пространственно не разделяют проходящее излучение по его частотам (т. е. не вызывают дисперсии света) от поляризационных призм — отсутствием двойного лучепреломления (О. п. изготовляются б. ч. из оптически изотропных материалов). Луч света, падающий из окружающей среды на грань О- п. под нек-рым углом к ней, выходит обратно в среду из той же или другой грани под таким же углом (нри этом исходное направление луча может измениться на угол со ф 0 рис.). Отражение от граней О. п. в большинстве случаев явл. полным внутренни.ч отражением если угол падения луча на к.-л. грань меньше предельного, на эту грань снаружи наносится плёнка зеркально отражающего покрытия (се- [c.511]

Закон преломления, найденный на опыте и вытекающий из теории, гласит, что 8)пг ) = з1пф/ /г. Легко видеть, что если и <С 1, то согласно этому соотношению возможно такое значение угла падения Ф, при котором > 1, что не имеет смысла, ибо подобная формула не определяет никакого реального угла преломления. Подобный случай имеет место для всех значений угла ф, удовлетворяющих условию 51пф > п, что возможно, когда п<, т. е. когда свет идет из более преломляющей среды в среду менее преломляющую (например, из стекла в воздух). Угол ф, соответствующий условию з)пф = п, принято называть критическим или предельным. Как известно, при этих условиях мы не наблюдаем преломленной волны, а весь свет полностью отражается обратно в первую среду, в соответствии с чем явление носит название полного внутреннего отражения. [c.482]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...