Преграда

Когда интенсивность излучения достигнет максимума, свет начнет сильно ионизовать пары вещества, превращая их в плазму. Возникнув, плазма преградит дальнейший доступ лазерного излучения к поверхности материала — ведь свет интенсивно поглощается плазмой (рис. 18.3, в). [c.296]

Пренебрегая силой тяжести и гидравлическими сопротивлениями, можно принять, что скорость струи перед преградой и после нее имеет одинаковое значение ( 1 = = г/,). [c.380]

УДАР ТЕЛА О НЕПОДВИЖНУЮ ПРЕГРАДУ [c.400]

В пространстве нет преград , т. е. ничто не препятствует ни одному из рассматриваемых материальных объектов (точек или тел) находиться в любом месте в любой момент времени. [c.65]

Удар двух тел. Удар тела о неподвижную преграду. Удар есть процесс, при котором в течение очень малого промежутка времени действуют очень большие силы. Промежуток времени часто равен тысячным и даже десятитысячным долям секунды. [c.546]

Пример 63. Тело массы т, прикрепленное к неподвижной преграде пружиной жесткости с (рис. 9.1), может перемещаться по горизонтальным прямолинейным направляющим. Возмущающая сила, действующая на тело, имеет вид F = е/(Аг,. v), где е — малый параметр. [c.241]

X = а, при которой происходит замыкание и размыкание цепи, можно задавать, изменяя положение винта В. На расстоянии Ь от начала координат осуществляется неупругий удар молоточка о преграду, например о неподвижный сердечник катушки, с мгновенной потерей части кинетической энергии. Процесс удара описывается уравнением [c.110]

Дифракция волн. Если уменьшать размеры отверстия в преграде на пути волны, то, чем меньше будут размеры отверстия, тем большие отклонения от прямолинейного направления распространения будут испытывать волны (рис. 228, а, б). Отклонение направления распространения волн от прямолинейного у границы преграды называется дифракцией волн. [c.229]

Принцип Гюйгенса — Френеля. Качественное объяснение явления дифракции можно дать на основе принципа Гюйгенса. Однако принцип Гюйгенса не может объяснить всех особенностей распространения волн. Поставим на пути плоских волн в волновой ванне преграду с широким отверстием. Опыт показывает, что волны проходят через отверстие и распространяются по первоначальному направлению луча. В остальных направлениях волны от отверстия не распространяются. Это противоречит принципу Гюйгенса, согласно которому вторичные волны должны распространяться во все стороны от точек, которых достигла первичная волна. [c.230]

У края преграды или при прохождении электромагнитных волн через отверстие наблюдается явление дифракции волн, т. е. отклонение направления их распространения от прямолинейного (рис. 242). [c.249]

Явление отклонения света от прямолинейного направления распространения при прохождении у края преграды называется дифракцией света. [c.267]

Электромагнитная теория, дополненная электронными явлениями и учетом релятивистских эффектов, была в начале XX в. единственной теорией света. Проблемы, служившие непреодолимой преградой для развития старой волновой теории, были решены с удивительной простотой и ясностью. Результаты приложения электромагнитной теории к решению самых разнообразных физических задач являлись иллюстрацией, казалось бы, неограниченных возможностей новой волновой оптики. [c.399]

При столкновении материальной точки М с, преградой угол падения а = 30°, а угол отражения = 36°. Скорость после удара Vi =5,] м/с. Принимая, что преграда абсолютно гладкая, определить значение скорости Ui до удара. [c.350]

При прямом ударе материальной точки по неподвижной преграде скорость до удара V = 6 м/с. Определить скорость после удара, если коэффициент восстановления к = 0,5. (3) [c.350]

При прямом ударе материальной точки по неподвижной преграде до удара и после удара скорости равны Ui = 8 м/с и 6 м/с соответственно. Определить коэффициент восстановления. (0,75) [c.350]

Шарик без начальной скорости падает с высоты h, = 1,5 м и после удара по горизонтальной преграде поднимается на высоту /г 2 = 0,8 м. Определить коэффициент восстановления при ударе. (0,730) [c.351]

Со скоростью 12 м/с материальная точка ударяет по неподвижной преграде. Определить время удара, при котором средняя ударная сила равна пятикратному весу материальной точки. Удар считать прямым и абсолютно неупругим. (0,245) [c.351]

При прямом ударе материальной точки массой w = 1 кг по неподвижной преграде коэффициент восстановления к = 0,6, а скорость до удара и, = 2 м/с. Определить потери кинетической энергии. (1,28) [c.351]

Шар массой т = 0,2 кг падает на неподвижную плоскую преграду без вращения со скоростью Vq = 2 м/с под углом а = 45° и отскакивает со скоростью и = 1,5 м/с под углом 0 = 60°. Определить модуль касательного импульса 5 г. (2,30 10 ) [c.357]

Закрученный мяч с угловой скоростью соо = 6 рад/с и скоростью Vq - 0,8 м/с центра масс падает на преграду по нормали. Определить модуль угловой скорости ш мяча после удара, если составляющие ударного импульса 5дг = = 0,85 Н с, Sp = 0,085 Н с, радиус Л = 0,1 ми момент инерции = 0,003 кг-м . (3,17) [c.358]

Однородный стержень массой w = 2 кг и длиной / = 0,6 м падает без вращения на неподвижную плоскую преграду со скоростью Vq = 2 м/с. Определить модуль угловой скорости со после удара, если проекции импульса = 2,5 Н с, Sp = 0,5 Н с, а угол if = 55°. (5,12) [c.358]

Пример 1.2. Рассмотрим условие непроницаемости некоторой среды (жидкости или твердого тела) через абсолютно гладкую стенку (преграду). Пусть преграда задана уравнением [c.35]

Условия непроницаемости (без отлипания) означают, что в момент времени t- -At частица снова будет находиться на преграде учитывая, что ее координаты в момент времени +d< равны x- - odi, найдем [c.35]

И это условие означает совпадение нормального компонента скорости частицы, попавшей на преграду, со скоростью движения преграды в направлении своей нормали. Если стенка неподвижна, то Dv = 0- [c.35]

Пусть, например, материальная точка М при своем движении встречает преграду в виде неподвижной стенки Л Л (рис. 275), [c.132]

На рис. 275, а показан прямой удар точки о преграду. В этом случае величина Аг равна сумме величин скоростей отражения V-2 (несколько меньшей скорости падения) и падения V, т. е. [c.133]

Удар точки о преграду. Коэффициент восстановления [c.135]

Это И есть сила воздействия истока жидкости на преграду. При другом угле установки стенки или других ее форме и размерах в правую часть формулы (1.()9) вводится безразмерный коэффициент, отличный от едиииц .1, но пропорциональность сплы F произведе-пию pSv сохраняется. [c.57]

Сила действия свободной струи на преграду определяется изменением секундного количества движения струи, происходящим в результате ее отклонения преградой. При этом влиянием силы тяжести можно в большинстве случаев пренебречь, получая для динамической реакции струи на преграду (рис. XIII—5) следующее выражение [c.379]

Ехли струя дел[[тся преградой на п частей, то [c.380]

Преимуществами лазерного луча являются возможность передачи энергии на больщие расстояния неконтактным способом, сварка через прозрачные оболочки, так как для световых лучей прозрачные среды не служат преградами, получение качественных соединений на металлах, особо чувствительных к длительному действию теплоты, сварка на воздухе, в защитной атмосфере, вакууме. Основной недостаток лазерного источника энергии низкие значения к. п. д. установок, высокая стоимость оборудования, недостаточная мощность серийного оборудования. [c.17]

Если точно на расстоянии I поставить жесткую преграду, пре-пятствующунэ удлинению стержня, и вновь нагревать его, то при расширении (рис. 21, б) стержень будет давить на левую и правую преграды, со стороны которых возникают противодействующие силы реакции на давление стержня которые по отношению к стержню являются внешними сжимающими силами. В стержне возникнут напряжения а сжатия, которые будут расти по мере роста температуры Т в соответствии с выражением а=а.ЕТ, где произведение аТ равно относительному удлинению, а Е — модуль упругости. Если нагревать стержень до температур, вызывающих только упругое деформирование, то при его охлаждении до исходной температуры в нем не возникнет никаких напряжений и остаточных деформаций, его длина останется неизменной. Если же температура нагрева стержня превысит величину, при которой напряжения сжатия пре- [c.33]

Величина k, равнак при прямом ударе тела о неподвижную преграду отношению модуля скорости тела в конце удара к модулю скорости в начале удара, называется коэффициентом восстановления при ударе [c.399]

При f = 1,98 точка торможения оказывается на оси х. Это значение к находится из условия и = 0 при а = г = 0. Ви>февое образование перегораживает центральную часть течения, и поток обтекает эту преграду с внешней стороны. При к = 2L = 1,98, х = г = 0 величина drfdx для линий тока ip = 0 равна 0, Ъ1у/2- ЗбМ/к = 3,93. В процессе дальнейшего уменьшения величины к точка торможения, в соответствии с (3.65), разделяется на две, и при г = 0 координаты х этих точек стремятся к -00 и оо при к — 0. [c.210]

Удар точки о преграду мож1Но рассматривать как наложение мгновенной связи, а прямое цештральное абсолютно неупругое соударение тел как наложение длительной связи, так как после удара тела соприкасаются друг с другом и этим соприкосновением осуществляется связь, наложенная на систему тел в начале удара. [c.135]

Сила воздействия струи на плоскую стенку. Пусть свободная струя встречает преграду в виде плоской стенки, наклоненной к горизонту под углом а (рис. 47). Если пренебречь весом части струи, прилегающей к стенке, и учесть, что давления в сеченйи /—/ и в круговом сечении [c.105]

Прохождение излучений через защиту с неоднородностями описывается интегро-дифференциальным уравнением переноса излучений, которое для рассматриваемых задач не имеет аналитического решения. Среди возможных численных методов решения подобных задач можно указать на мето.д Монте-Карло и применение многогрупповых методов решения кинетического уравнения к многомерным геометриям. Метод Монте-Карло в принципе пригоден для строгого решения любой задачи прохождения излучений через неоднородности. Основными возможными преградами для его использования являются ограниченное быстродействие и память ЭВМ. [c.139]

Дифракция волн происходит при их встрече с преградой любой формы и любых разл1еров. Обычно при больших по сравнению с длиной волны размерах препятствия или отверстия в пре- фаде дифракция волн мало заметна. Наиболее отчетливо дифракция проявляется при прохождении волн через отверстие с размерами порядка длины волны или при встрече с препятствиями таких же размеров. При достаточно больших расстояниях между источником волн, преградой и местом наблюдения волн дифракционные явления могут иметь место и прк больших размерах отверстия яли преграды. [c.230]

Поставим на пути волн широкую преграду. Опыт показывает, что за преграду волны не распространяются, что опять противоречит принципу Гюйгенса. Для объяснения явлений, наблюдаемых при встрече волн с преградами, французский физик Огюстен Френель (1788—1827) в 1815 г. дополнил принцип Гюйгенса представлениями о когерентности вторичных волн II их интерференции. Отсутствие волн в стороне от направления луча первичной волны за широким отверстием согласно принципу Гюйгенса — Френеля объясняется тем, что вторичные когерентные волны, испускаемые разными участками отверстия, интерферируют между собой. Волны отсутствуют в тех местах, в которых для вторичных волн от разных участков выполняются условия интерференционных минимумов. [c.230]

Поляризацию этой волны MOi a o осуш ествить, поставив на ее пути преграду с отверстием в виде узкой щели. Щель про- [c.231]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...