Угол полного отражения

Так как коэффициент преломления зависит от ориентации спина нейтрона, то угол полного отражения также будет зависеть от ориентации спина по отношению к вектору индукции В. Это обстоятельство может быть использовано для получения поляризованного пучка нейтронов. [c.410]

Из приведенной формулы видно, что показатель преломления рентгеновских лучей меньше единицы, хотя и очень мало отличается от нее. Его можно измерить, наблюдая предельный угол полного отражения рентгеновских лучей при переходе из воздуха в среду. Для Я, 0,1 нм в стекле п= —5-10 . [c.97]

Время пробега волны по пути ОАВС также не представляет труда определить. Пути ОА и ВС одинаковы, и если угол полного отражения / известен (а он в данном случае известен, так как мы знаем скорости с, и Сз см. стр. 383), то путь ОА = ВС можно выразить через глубину залегания нижнего слоя ( скорость же, с которой волна пробегает эти пути, равна с,. Остаётся определить время пробега по границе раздела, т. е. по пути АВ, оторый волна, как мы теперь знаем, пробегает со скоростью Сд. Это время определяется без особых трудностей, если использовать элементарные алгебраические и тригонометрические операций. Общее время пробега волны по пути ОАВС будет суммой времён пробега по путям ОА, АВ и ВС, оно оказывается равным [c.424]

Предельный угол полного отражения определяется из [c.191]

Критический угол при отражении от ионосферы. Пусть слева от плоскости 2=0 (рис. 7.4) находится вакуум, а справа — плазма. Мы, таким образом, имеем идеализированную модель однородной ионосферы с резкой границей. Покажите, что для каждого угла падения 0i имеется граничная частота со р, зависящая от (т. е. найдите зависимость oj-p от 0i), и при нормальном падении эта частота равна частоте колебаний плазмы (Ор. Покажите, <1то для любой частоты со, большей частоты колебаний плазмы (Ор, существует критический угол полного отражения при углах, больших критического, волны в ионосфере экспоненциальны. В качестве примера возьмите частоту колебаний плазмы Vp=25 Мгц и найдите критический угол для микроволн с частотой v =Ю0 Мгц. [c.343]

При измерении показателя преломления нужно различать два случая 1) при прямом измерении, когда падающий пучок отклоняется призмой, получается непосредственно действительная часть амплитуды рассеяния вперед 2) при использовании косвенного метода, основанного на определении угла полного отражения, получается квадратный корень этой амплитуды. При этих двух измерениях производятся различные усреднения по кулоновским резонансам, что приводит к различным результатам. На пороге угол преломления непрерывен, а угол полного отражения терпит разрыв. [c.498]

Решение. Для того чтобы обыкновенный луч, падающий на грань АВ под углом ф снизу вверх направо (рис. 270), испытал полное отражение от плоскости разреза ВС, необходимо, чтобы угол падения на эту плоскость превосходил предельный угол полного отражения [c.471]

Критический угол полного отражение 30,91, 252. 283. 305 [c.410]

На рис. 6.3 изображены характерные углы для рассматриваемого здесь случая при различных значениях а граничный угол полного отражения поперечных волн Yrp, угол обмена поляризациями при падении продольной волны и аналогичный угол Yo °ри падении поперечной волны. [c.29]

Наиболее существенным смещение пучка будет в том случае, когда фаза коэффициента отражения с изменением угла падения волны на границу раздела двух сред изменяется наиболее быстро. Например, если угол падения пучка 0о немного превышает критический угол полного отражения. [c.271]

Вычислить угол полного отражения звука частотой 100 кГц на границе между водой и анилином. Определить фазу коэффициента отражения и глубину проникновения звука в анилин, на которой при угле падения 80° звуковое давление уменьшается в е раз. Поглощением звука в средах пренебречь. Плотности воды и анилина соответственно равны Р = 1 и Р2 = = 1,022 г/см , скорость звука = 1480 и j = 1659 м/с. [c.36]

Угол падения ао, при котором наступает полное отражение света, называется предельным углом полного отражения. При всех углах падения, больших и равных о, происходит полное отражение света. [c.266]

Предельный угол полного внутреннего отражения определяется формулой [c.318]

Второй нетривиальный вывод из (1.48) получаем при исследовании спектральных свойств эшелетта с прямоугольными зубцами (рис. 6, в). Во многих оптических и микроволновых устройствах используется важное свойство такой структуры — полное отражение энергии Я-поляризованной волны назад в передатчик в случае, когда угол падения ф равен углу блеска решетки (ф = 90° —г )) и одна из высших гармоник находится в авто-коллимационном режиме. Последнее условие означает, что такая волна распространяется в направлении, противоположном падающей волне, при этом q = —2х sin ф, где q — номер гармоники, находящейся в авто- [c.30]

При увеличении б точки (х) = О смещаются в сторону длинных волн, расстояние между ними уменьшается, а количество их возрастает. Диэлектрическое заполнение щелей, угол наклона лент решетки или их толщина качественно не изменяют характер изолиний на плоскости х, б. Изменяется положение линий отсечки, а значит, и величина частотной области существования резонансов и количество распространяющихся волноводных волн. Кроме того, с ростом е и для Я-поляризованных волн появляются условия существования резонансов полного отражения. [c.115]

Несмотря на малое различие размеров решеток, их роль при сканировании в телесном угле разная. В первом случае h < /4) Я ,-компонен-та почти полностью проходит в широких пределах угла 0 при изменении положения плоскости сканирования от Ф = О до Ф = 40°. Во втором случае даже малое отклонение плоскости сканирования от плоскости, параллельной лентам, приводит к глубоким провалам в диаграмме, тем более узкополосным по 0, чем меньше угол Ф. Зоны высокого уровня boi Для обеих решеток практически совпадают с тем различием, что линии максимальных значений коэффициента прохождения л -компоненты — Ьо =1 весьма близки к линиям BqI =0. что уже отмечалось выше. Полное отражение Я -компоненты в ножевой решетке почти всегда происходит на фоне высокого уровня прохождения поля ортогональной -поляризации. [c.214]

Полное внутреннее отражение происходит при прохождении света из оптически более плотной среды в менее плотную. Если угол преломления равен 90°, то угол падения равен предельному углу полного отражения, который в соответствии с законом преломления на границе с воздухом как с менее плотной средой определяется соотношением п sin 0, ред == 1 sin 90°, откуда легко получить [c.107]

Если выбрать наклон грани так, чтобы угол падения лежал между предельными углами полного отражения для обоих лучей [c.107]

Угол Брюстера — угол, при котором в отраженном свете остается только волна, поляризованная перпендикулярно плоскости падения (угол полной поляризации). [c.188]

Предельный угол скольжения 6 для полного отражения нейтронов от зеркала равен [c.929]

В том случае, когда этот угол имеет геометрическую интерпретацию, показанную на рис. 58 и 59, его смысл очевиден — это угол преломления. При полном отражении он не имеет геометрической интерпретации, но формулы (17.4) и (17.5) остаются справедливыми, а 0 р по-прежнему определяется равенством (17.6). [c.105]

Верхний знак соответствует случаю параллельности направлений Н и спина пейтрова, нижний — ангнпа-раллельности. Критич. угол полного отражения нейтронов, падающих на зеркало, равен [c.71]

Гающей кварцевого приемника, <5удет минимальной. Далее, с увеличением угла 6 до 02 энергия принимаемой ультразвуковой волны станет равной нулю. Угол 0i представляет собой угол полного отражения продольной волны, 02 — угол полного отражения поперечной волны. Выведите формулы определения упругих постоянных образца по углам 01 и 02, если скорость звука в окружающей образец жидкости равна vi. [c.248]

Д. п определения из этого ур-ия величины N, Лассен вводит пограничную волну А == = 14 м (/ = 21 ООО kHz), загибающуюся euie к земле при полном дневном освещении. Для этой волны п -= sin >11 (предельный угол полного отражения), причем угол падения 0 соответствует (фиг.31 )лучу, оставляющему землю по касательной (0 = u°). Тогда, если считать, что А = 14 ль соответствует 6 = = U , получается значение Л = 4 10, если иосителядп являются водородные ионы. При расчете уменьшения ионной концентрации ночью, т. е. после прекращений солнечного [c.288]

Отсюда получается для /3 = 2,2 10" и г = = 4,3 10 ск. (соответствует 12 час. ночи) величина N1 — 8,5 10 , т. е. в течение ночи ионизация падает лишь на 20% от своего максимального дневного значения. Лассен рассчитал для каждой волны предельный угол полного отражения нт и соответствующий угол возвышения в ит, под к-рым луч оставляет землю значение этих углов видно из следующих данных [c.288]

Угол падения волны в Кретический угол полного отражения 6 Нормальный импеданс 2 Вертикальная декартова координата 2 [c.6]

ВОЛНЫ в(. В сущности, это те же графики, что и на рис. 4.1, только по оси абсцисс отложено в,, связанноё с d первым из соотнощений (4,16). При sin 0, > с,/с, = kj/kt из (4,16) получаем k , т,е. случай полного отражения. Поскольку, согласно (1.59), < 2 , то при 0, > я/4 будет иметь место полное отражение при всех возможных значениях а (О < а < 1/2). На рис. 4.3 изображены характерные углы для рассматриваемого здесь случая при различных значениях а углы обмена поляризациями при падении продольной и поперечной волн и граничный угол полного отражения поперечных волн. [c.93]

Рис. 4.3. Характерные углы при отражении сдвиговых волн от свободной поверхности упругого полупространства / - углы обмена поляризациями 2 - гра)шчный угол полного отражения сдвиговых волн

При анализе отраженного поля р (12.71) мы не принимали во внимание полюсы коэффициента отражения. Если полюс затрагивается при деформации контура интегрирования в (12.72), то он дает вклад ) в р,. Его можно найти, вычисляя методом перевала интеграл по ф от вклада полюса в (12.72). Кроме того, вьиле предполагалось, что критический угол полного отражения не близок к ir/2 ( ЛЛ(ф)(1 - sin6( )) > 1 при ф = ч> я ф - Фх). В противном случае прн значении ф, дающих основной вклад в Рг, под интегралом (12.72) сближаются точки ветвления q = qi nq l. Тогда, а также прн резком плотностном контрасте (т > 1 или т к 1) необходимо специальное рассмотрение, аналогичное изложенному выше для случая неподвижных сред. [c.276]

Под воздействием пучка в среде образуется своего рода световод с повышенным показателем преломления. Лучи, распространяюгштеся под небо.тьитм углом 0 к оси световода, испытывают полное отражение на его границе. Предельный угол полного отражения определяется соотношением [c.288]

Существенным преимуществом метода Бэра— Валти является возможность приспособить его для исследования непрозрачных материалов кроме того, метод требует сравнительно небольших интенсивностей звука, позволяющих избежать нежелательного нагревания образца. Недостатком метода является необходимость придавать образцу форму клинообразной пластины. Для плоскопараллельных пластин угол полного отражения, по которому определяется скорость [c.376]

На рисунке для этого случая в полярных координатах (волновой набег 21 /к — радиус-вектор, угол падения 0 — фаза, А. — длина изгибной волны в пластине) нанесены сплошные кривые А соответствует прозрачности ребра (V = 0), В — полному отражению ( V = 1). Размеры ребра и пластины заданы равенствами = к, I — 8к, с/ = 5 км1сек, а = 0,31. [c.11]

ПОЛНОЕ ВНУТРЕННЕЕ ОТРАЖЕНИЕ — отражение эл.-магн. излучения (в частности, света) при его падении на границу двух прозрачных сред с показателями преломления и щ из среды с большим показателем преломления ( i > rtj) под углом > (p pi К рого sin i p = ftj/ai = Наим, угол падения qp p-при к-рои происходит П. в. о., наз. предельным (критическим) или углом полного отражения. Впервые П. а. о, описано И. Кеплером (J. Kepler) в 1800. Поток излучения, падающий при углах ф Фкр< испытывает полное отражение от границ раздела, целиком возвращается в среду с iij, т. о. коэф. отражения Л = 1, В оптически менее плотной среде в области вблизи границы существует конечное значение ал.-магн. поля, однако поток энергии через границу отсутствует, т. к. перпендикулярная поверхности компонента Пойнтин-га вектора, усреднённая по времени, равна нулю. Это означает, что энергия проходит через границу дважды (входит и выходит обратно) и распространяется лишь вдоль поверхности среды в плоскости падения. Глубина проникновения излучения в среду Ид определяется как расстояние, на к-ром амплитуда эл.-магн, поля в оптически менее плотной среде убывает в е раз,Эта глубина зависит от относит, показателя преломления Kjj, длины волны X и угла ф. Вблизи ф р глубина проникновения наибольшая, с ростом угла вплоть до 90° плавно спадает до пост, значения. [c.27]

При расчетах отражающих призм нужно всегда помнить, что во многих случаях полное внутреннее отражение испытывают, не все лучи пучка при этом часть световой энергии не отражается, а преломляется, о вызывает ряд вредных явлений затемнение поля, появление бликов, иногда вторичные изображения. Известно, что угол полного внутреннего отражения, отсчитываемый от нормали к поверхности, зависит от роказателя преломления. Эта зависимость определяется уравнением [c.172]

Результирующие прямоугольные треугольники со сторонами /3, й и к П2 показаны на рис. 11.3. Заметим, что, поскольку частота постоянна, для случаев ф), (с), (Д) и (е) справедливо тождество Atq/Jj = = (и/с)п2- Таким образом, распространение излучения можно рассматривать как распространение плоской волны, направленной вдоль гипотенузы с неизменяющейся постоянной распространения Atq/Jj. При уменьшении /3 угол в уменьшается до тех пор, пока при 13 = кдП не нарушится условие полного внутреннего отражения на границе III—II. Это следует из того факта, что условие волноводного распространения волн /3 = ATq/Jj sin в > эквивалентно неравенству в > ar sin(/j3//j2) = где — угол полного внутреннего отражения на границе раздела между слоями II и III. Поскольку з > полное отражение на границе раздела II—III гарантирует полное внутреннее отражение на границе областей I—II. Использование полного внутреннего отражения для получения волноводных мод мы обсудим в конце следующего раздела. [c.450]

Угол полного отклонения лазерного луча на выходе сканера Z0 составлял 136 Для обеспсчен 1я синхронизации между углом поворота скане]зов и вадеослгкалом часть излучения лазера, отраженная от сканера 20, ответвлялась на специальный фотодиод (на рис. 7.2 не показан), формировавший синхронизирующий импульс. Этот импульс использовался для запуска строки видеосигнала. [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...