Брэгга, отражение света под углом

Брэгга, отражение света под углом 169, 187, 189—190 [c.714]

Отражение света под углом Брэгга 169, 187, 189 190 Отражения побочные 391, 422, 449 Охлаждение 143 [c.719]

Отметим еще одно обстоятельство. Выше уже говорилось о попытках Бриллюэна [3681 объяснить явление диффракции света на ультразвуковых волнах селективным отражением под углом Брэгга от фронтов звуковых волн то же пытались сделать Дебай и Сирс в своих первых работах. Хотя это ведет к получению правильных значений углов диффракции, однако большая интенсивность спектров высшего порядка не может быть в этом случае объяснена. Дело в том, что при медленных изменениях коэффициента преломления на расстоянии, равном длине световой [c.189]

Толстая, или объемная, голограмма может выполнять роль как фильтра, так и собственно голограммы. В 5.2 мы показали, что голограмма, записанная в толстой среде, образует поверхности внутри такой регистрирующей среды, а не просто интерференционные полосы. Оптимальным углом освещения объемных голограмм является угол, совпадающий с тем, под которым падает опорная волна. Если за время с момента записи объемной голограммы до ее использования регистрирующая среда не меняет своей формы и не испытывает усадки и если она восстанавливается на той же самой длине волны, что и при освещении, то этот угол равен углу Брэгга. Дифракционная эффективность уменьшается не только при отклонении угла падения восстанавливающей волны от своего значения при записи, но также и при изменении длины волны восстанавливающего света. Таким образом, угол Брэгга определяется длиной волны и геометрией схемы записи. Изменение длины волны приводит к изменению угла, при котором все отраженные волны складываются в фазе. Этот эффект исключает появление лишних изображений, наблюдаемых в случае плоских цветных голограмм. Объемная голограмма будет только тогда восстанавливать изображение с высокой дифракционной эффективностью, когда она освещается под соответствующим углом светом с длиной волны, использованной при записи. Вопрос о восстановлении изображений с толстых отражательных голограмм мы подробно рассматривали в 5.1. [c.218]

Условие отражения Брэгга ставит ограничения на восстановленный волновой фронт. В отличие от двумерной голограммы, на которой дифрагируют все цвета, независимо от угла падения света, объемная голограмма реагирует и на цвет, и на угол. Будучи освещена под определенным углом, голограмма восстановит определенный цвет. Точно так [c.110]

Как мы говорили выше, тепловое движение в среде мы можем представить в виде набора упругих дебаевских волн всевозможной длины и направлений распространения. Пусть среда представляет собой прозрачную жидкость (например, бензол, сероуглерод и пр.). При освещении ее параллельным пучком света на этих дебаевских упругих волнах будет происходить рассеяние света. Это рассеяние на неоднородностях плотности можно рассматривать как отражение (с учетом условия Брэггов, см. стр. 243) на пространственных решетках, которые образуются дебаевскими волнами. Если мы имеем дело со стоячими дебаевскими волнами, то при наблюдении под углом в рассеяние света длиной волны I по этому направлению 6 будет вызываться теми длинами дебаевских волн Л, которые удовлетворяют брэгговскому условию (см. рис. 152) [c.301]

Весьма точные исследования явления отражения Брэгга при наклонном падении световых лучей на звуковую волну в жидкости произвел недавно Номото [1428] частота ультразвука в его опытах была равна 3,22 и 4,71 мггц. Результаты проделанных им измерений приведены на фиг. 234 в виде зависимости интенсивности отдельных диффракционных спектров от угла падения света ср. Они полностью подтверждают приведенную выше формулу (167а). Около основных максимумов, наблюдаемых под углами Брэгга, находятся боковые максимумы под углами, определяемыми из формулы [c.190]

Исследование диффракции света на ультразвуковых волнах в жидкостях вплоть до частоты 177 мггц было проведено Рытовым (1778, 1779], а также Бхагавантамом и Pao [2460, 2462]. Было найдено, что при частотах выше 50 мггц постепенно исчезает нормальная диффракция и все сильнее выступает на первый план селективное отражение под углом Брэгга. [c.190]

Необходимо отметить существенное различие между дифракцией света, падающего на плоскую дифракционную решетку, и дифракцией рентгеновских лучей в трехмерном кристалле. В первом случае угол падения не равен углу, под которым выходит дифрагированный луч. В оптике устанавливается связь между этими двумя углами, длиной световой волны Х и расстоянием между соседними штрихами дифракционной решетки. Закон Вульфа—Брэгга предполагает, что падающие рентгеновские лучи отражаются зеркально (угол падения равен углу отражения). Поэтому условие наилучшего отражения, по Вульфу— Брэггу, связывает угол падения с длиной волны и расстоянием между соседними параллельными отражающими плоскостями, при этом совершенно не учитывается расположение атомов в отражающей плоскости. [c.55]

Резонансная дифракция света на высокочастотном звуке, длина волны к-рого удовлетворяет условию наа. дифракцией Брэгга или брэгговской д к ф р а к ц и о й. Она представляет собой частичное отражение волны от звуковой решётки (рис. 5). Эффективная дифракция имеет место, если воллы, отражённые от соседних максиму.чов показателя пре-ломле1шя, ммен т разность оптич. хода, равную К. Это происходит, если свет падает под определ. углом, т. н. уг.дом Брэгга 0б- При брэгговской дифракции свет отклоняется только в один из максимумов 1-го поряд- [c.678]

Это можно проиллюстрировать на простейшем примере объемной голограммы, которую можно считать набором серебряных плоскостей, расположенных периодически в фотоэмульсии. Такую голограмму можно сделать при условии, чтобы два плоских волновых фронта проинтерфе-рировали под большим углом к фотоэмульсии. Если такая объемная голограмма освещена лучом, содержащим смесь волновых фронтов (например, белый свет), небольшая часть света будет отражена от каждой из серебряных плоскостей. Однако при длинах волн, удовлетворяющих условию Брэгга, волны, отраженные от последовательно расположенных плоскостей, находятся в фазе и дают дифракционную волну большой амплитуды. На других длинах волн они не в фазе и поэтому не вносят сколь-нибудь значимого вклада в общий дифракционный волновой фронт. [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...