Скорость частиц, фиктивная

Такая замена турбулентного движения квазиустановившимся фиктивно параллельным движением со скоростями частиц м, а также усредненными местными гидродинамическими давлениями р [c.77]

Представляет общий методический интерес сделанная в [Л. 318] попытка отделить упорядоченное движение частицы от хаотического при обработке данных прямой регистрации движения шарика в простейшем двухмерном, псевдоожиженном воздухом слое, толщиной в один ряд пустотелых шариков. При обработке опытных данных можно составить выражение для фиктивной скорости частицы Д//Ат, заменяя истинную траекторию ломаными линиями, разными в зависимости от выбора промежутка времени Лт. Здесь Д/ — расстояние по прямой между точками, где проходила частица в начале и конце времени усреднения Лт — результирующее перемещение за этот отрезок времени. Тогда очевидно, что с ростом Ат роль диффузионного хаотического слагаемого—второго члена в правой части, выражения для перемещения [c.27]

Поскольку рассматривается односкоростное приближение, когда существует малый разброс скоростей частиц относительно средней скорости, то в уравнениях (6.120) исчезают моменты всех порядков, за исключением нулевого и первого моментов, т. е. Р = 0, 0 = 0, <7 = 0. При этом уравнение энергии является следствием первых четырех уравнений, которые образуют систему уравнений гидродинамики фиктивной жидкости , т. е. [c.179]

Отметим некоторые общие закономерности изменения параметров неравновесных двухфазных потоков в соплах. Очевидно, что скорости частиц ниже равновесной скорости и скорости газа в неравновесном течении, а температура их выше. Скорость и температура газа могут быть равны, превышать или быть меньше соответствующих параметров в равновесном течении в зависимости от величины Св ср. Среднемассовая скорость смеси в неравновесном течении меньше, чем в равновесном. Давление и удельный импульс неравновесного течения при заданном отношении площадей ниже, чем в равновесном течении, и выше, чем в замороженном. Число М в неравновесном течении, определенное по замороженной скорости звука, меньше числа М равновесного течения, определенного по скорости звука фиктивного газа с и за счет снижения газовой постоянной в последнем. (Напомним, что в химически неравновесном течении имеет место обратное соотношение). [c.215]

Чтобы найти эту сумму, необходимо знать закон распределения скоростей в поперечном сечении потока. Так как во многих случаях движения такой закон неизвестен, в общем случае суммирование оказывается невозможным. Поэтому сделаем предположение, что частицы жидкости по всему поперечному сечению потока движутся с одинаковой скоростью. Эту воображаемую фиктивную скорость (с которой должны двигаться через сечение потока все частицы для того, чтобы расход жидкости был равен расходу, получаемому при движении жидкости с действительными, неодинаковыми для различных частиц, скоростями) называют средней скоростью потока. [c.66]

Из сказанного следует, что осредненная скорость есть такая постоянная фиктивная скорость, с которой в течение некоторого времени через данное элементарное сечение должны были бы двигаться частицы жидкости для того, чтобы расход жидкости был равен действительному расходу, прошедшему через это элементарное сечение за то же время, но при истинных изменяющихся во времени скоростях. [c.128]

Масштаб турбулентности и диссипация энергии. Статистическая теория турбулентности пока еще не дает возможности рассчитывать турбулентные пульсации в зависимости от конкретных условий движения. Иначе говоря, мы еще не умеем связать пульсации с осредненными скоростями в формулах (186), (187) без широкого использования данных экспериментальных исследований. Эти формулы также не раскрывают физического содержания явления, поскольку диссипация (рассеяние) энергии происходит в конце концов не вследствие фиктивной турбулентной вязкости е, а в результате действия молекулярной вязкости при беспорядочном движении отдельных частиц жидкости. [c.154]

В формулах (19.21) и (19.22) скорость фильтрации и является фиктивной скоростью, вычисленной в предположении, что расход жидкости протекает через поперечное сечение, просачиваясь не только сквозь поры, но и через частицы грунта (или материал фильтра) [c.182]

В практических инженерных расчетах применяют -так называемую среднюю скорость потока, под которой подразумевают такую фиктивную скорость, двигаясь с которой частицы жидкости обеспечивали бы тот же самый расход Q, т. е. [c.21]

Скорость фильтрации — это некоторая воображаемая скорость, которую имели бы частицы жидкости, если бы движение происходило не только через поры, но и через всю площадь фильтра, как через некоторую фиктивную непрерывную среду. [c.331]

Средняя скорость потока при установившемся движении жидкости —это такая фиктивная, одинаковая для всех точек потока скорость, с которой должны двигаться все частицы жидкости в данном живом сечении со при расходе Q, соответствующем истинным скоростям этих частиц. [c.23]

Вторая теорема Гельмгольца. Вдоль всей вихревой нити напряжение вихря постоянно. Положим, что для каждой частицы определены компоненты угловой скорости вращения ooj, Шд и o)g. Для доказательства теоремы будем рассматривать некоторое фиктивное движение жидкости, а именно вообразим, что имеется жидкая масса, которая течет со скоростью Шд и og. Легко усмотреть, что в этом фиктивном движении будет удовлетворено условие [c.712]

Для перехода к определению расхода потока следует установить понятие средней скорости средней скоростью в живом сечении называется такая скорость, с которой должны двигаться все частицы жидкости в потоке, чтобы пропустить через его живое сечение действительный расход, проходящий при неравномерном распределении скоростей. Следовательно, средняя скорость является только средством общей характеристики движения вязкой жидкости. Для наглядности одновременно с действительным потоком рассматривается другой поток —т фиктивный, все струйки которого в данном живом сечении обладают одинаковыми скоростями (величина средней скорости у вообще может меняться от сечения к сечению). К такому потоку можно применить уравнение (11.16), написанное для отдельной струйки. Для целого потока, когда местные скорости и оказываются постоянными и равными средней скорости V, уравнение (11.16) можно проинтегрировать, вынося за знак интеграла V [c.62]

Фиктивный грунт —грунт, все частицы которого имеют одинаковый диаметр и скорость фильтрации через который равна скорости фильтрации через естественный грунт. Диаметр частиц такого грунта называется эффективным диаметром. [c.472]

V = г — скорость фиктивной 1-частицы, описывающей относительное движение частиц. Независимыми координатами системы яв- [c.191]

Построим простейшую модель двухкомпонентного потока, состоящего из движущегося газа с находящимися в нем инородными частицами переменной массы, используя кинетическое уравнение, построенное в предыдущем параграфе. Предположим, Что закон изменения массы и скорость отлета (присоединения) массы частиц заданы как функции времени. Тепловыми эффектами пренебрегаем. Вязкость газа важна лишь в процессах взаимодействия газа с частицами. Газовый поток с частицами заменяем двумя взаимодействующими между собой средами. Частицам ставится в соответствие некоторая сплошная среда, которую будем называть фиктивной жидкостью . Уравнения движения этой среды получим в результате осреднения по ансамблю кинетического уравнения для системы частиц. Газу [c.176]

Здесь п (х) — число частиц в единице объема фиктивной жидкости р — плотность V — средняя скорость движения частиц с = - —V, [c.178]

Однако трудно сразу признать ускоренные системы отсчета эквивалентными инерциальным системам при списании явлений природы. (Когда в последующих главах мы будем говорить об ускоренных системах отсчета, то всегда будем иметь в виду системы, ускоренные относительно инерциальных систем или неподвижных звезд.) Если мы рассмотрим, например, относительно инерциальной системы отсчета чисто механическую систему под действием заданных сил, состоящую нз совокупности материальных частиц, скорости которых малы по сравнению со скоростью света, то для описания такой механической системы с хорошей точностью можно использовать фундаментальные уравнения механики Ньютона. С другой стороны, если мы захотим описать данную механическую систему в ускоренной системе отсчета, то нам следует ввести так называемые фиктивные силы (центробежные силы, силы Кориолиса, и т. д.), не имеющие какой-либо связи с физическими свойствами самой механической ср стемы. В действительности, они зависят лишь от ускорения введенной системы отсчета относительно инерциальных систем. [c.179]

Движение частиц фиктивной) тела характеризуется четырехмер ным вектором скорости V с компонентами [c.33]

Средняя скорость — это фиктивная скорость потока, которая считается одинаковой для всех частиц данного сечеиия, но подобрана так, что расход, определенный но ее значени о, равен истинному значению расхода. На рис. 22.5 представлена кривая изменения скорости в иоиеречиом сечепии аЬ. Средняя скорость [c.276]

Интерпретация фиктивных сил как сил гравитационных решающим образом подтверждается тем, что они имеют существенное свойство, общее с обычным гравитационным полем — их способность всем свободным частицам сообщать одинаковое ускорение независимо от их массы. Первым это свойство для гравитационного поля Земли доказал Галилей. В качестве результата своих экспериментов он смог сформулировать утверждение, что в пустом пространстве все тела падают с одинаковой скоростью . Этот результат выражает просто тот факт, что сила, с которой гравитационное поле земли действует на частицу, пропорциональна инертной массе частицы, определяющей инертность частицы к изменению состояния ее движения. Когда скорость частицы мала по сравнению со скоростью света, ее движение в направлении гравитационного поля описывается уравнением тх = т -, гдет — масса частицы их — ее ускорение в направлении гравитационного поля. Величина есть мера напряженности гравитационного поля и не зависит от массы частицы. Отсюда утверждается, что отношение инертной массы частицы к ее гравитационной массе является универсальной константой, зависящей лишь от единиц измерения. Эта теорема теперь доказана многочисленными экспериментами [84, 85, 240, 286, 209]. Наиболее точные из них — эксперименты Этвеша, Зеемана и Дикке. В результате всех экспериментов были получены одинаковые значения отношений инертной и гравитационной масс. Особенно интересны эксперименты Саутернса и Зеемана с ураном, относительно которого в то время уже было известно, что он обладает большим дефектом массы. В гл. 3 мы видели, что любой энергии Е соответствует инертная масса т = Е с , что подтверждено многочисленными ядерными экспериментами (см. 3.7). Масса, определяемая при помощи масс-спектрографа, очевидно, является инертной массой, и результат Зеемана по- [c.180]

Матер 1ал1,ппя частйда, т. е. тело относительно малых размеров, под действием силы получает ускорение, и мы будем изучать ускоряющее свойство силы, почему и сами силы, следуя Ньютону, будем называть ускоряющими. Это не означает, что мы рассматриваем иные силы, чем в статике. Понятие ускоряющая сила противостоит, например, понятию живой силы по Лейбницу, который предлагал измерять силу через 1/ 2ти (здесь т — масса частицы, а v — скорость). Понятие силы инерции (см. и. 1.1 гл. XX) является фиктивным понятием, если речь идет о силах, действующих на тело, т. е. также противостоит понятию ускоряющей силы, как меры механического воздействия на рассматриваемую частицу (тело) со стороны других тел. [c.234]

Скорость фильтрации является фиктивной, так как площадь поперечного сечения потока берется полной и ее стеснение твердыми частицами не учитывается. Действительную площадь живого сечения подсчитать невозможно. Поэтому для определения действи- [c.85]

Для расчета турбулентного потока О. Рейнольдс (в 1895 г.) и Ж. Буссинеск (1897 г.) предложили заменять этот поток некоторой воображаемой моделью, представляющей собой условный (фиктивный) поток жидкости, частицы которой движутся со скоростями, равными осредненным местным (продольным) скоростям (и), гидродинамические же давления в различных точках пространства, занятого эгтм потоком, равны осредненным местным давлениям р. Такой воображаемый поток будем называть осредненным потоком или мо-делью Рейнольдса - Буссинеска. Как видно, поперечные актуальные скорости (Ue)j при переходе к такой модели исключаются из рассмотрения, т. е. исключается из рассмотрения так называемое турбулентное перемешивание (поперечный обмен частицами жидкости между отдельными продольными ее слоями). [c.146]

Значительным этапом в изучении фильтрации явилась работа К. С. Слихтера [Л. 67]. Рассматривая движения вязкой жидкости в фиктивном грунте, составленном из шаров, Слих-тер предложил формулу для вычисления скорости фильтрации, учитывающую зависимость коэффициента фильтрации не только от диаметра частиц, но и от порозности [c.242]

При малых размерах частиц Д. т. смесм газа и частиц можно рассматривать как точение нек-рого фиктивного газа, имеющего те же темп-ру, давление и скорость, что и двухфазная смесь, но отличный от газовой фазы показатель адиабаты у°, теплоемкость Ср н плотность р. Величины у ", Ср, р° фиктивного газа зависят от массовой доли частиц, потгазателя адиабаты газовой фазы Y, теплоёмкостей газовой фазы Ср и частиЕ [c.571]

Что касается задания скорости струи на входе, оказалось, что удобнее всего сделать это введением фиктивных частиц, имити-эуюгцих начальный участок струи. Эти частицы в расчете неподвижны, по в пих задано фиксированное распределение скорости в струе (в данном случае равномерный поток с единичной вертикальной скоростью). При минимизации функционала (1) гладкое [c.177]

Перейдем к более общей постановке задач о движении жидкости в пористой среде, подчиняющемся закону Дарси, и рассмотрим трехмерное движение. Пусть Ых, иу и иг будут компонентами скорости фильтрации вдоль координатных осей х, у ц г. Под компонентами скорости фильтрации вдоль нормали к какой-либо площадке будем, естественно, понимать отношение фильтрационного расхода, протекающего через эту площадку, к ее площади. Как и в гидравлической постановке, здесь не учитывается микроструктура потока в масштабе отдельных частиц среды, а изучается непрерывное поле скоростей, допускающее рассмотрение сколь угодно малых ее объемов. Представим себе фиктивную жидкость, заполняющую все пространство, включая и объем твердого скелета среды, и движущуюся со скоростями их, иу и г- Рзспределение давлений в ней должно соответствовать действительному распределению давлений в реальной жидкости. По аналогии с общими уравнениями гидродинамики составим уравнения движения жидкости в пористой среде, ограничившись для простоты случаем установившегося движения. Эти уравнения впервые были получены И. Е. Жуковским (1889 г.). [c.466]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...