Теплообмен при пузырьковом кипении

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ПУЗЫРЬКОВОМ КИПЕНИИ [c.340]

Механизм парообразования и теплообмен при пузырьковом кипении [c.199]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ПУЗЫРЬКОВОМ КИПЕНИИ В УСЛОВИЯХ ЕСТЕСТВЕННОЙ КОНВЕКЦИИ [c.189]

Теплообмен при пузырьковом кипении. Наблюдения показывают, что при увеличении температурного напора At=t —ts, а также давления р на поверхности нагрева увеличивается число активных центров парообразования 2. В итоге все большее количество пузырьков непрерывно возникает, растет и отрывается от по- [c.108]

Рис. 4-17. Теплообмен при пузырьковом кипении воды при разных отношениях glg .

ВЛИЯНИЕ ВЫНУЖДЕННОЙ КОНВЕКЦИИ НА ТЕПЛООБМЕН ПРИ ПУЗЫРЬКОВОМ КИПЕНИИ в ТРУБАХ [c.52]

При пузырьковом кипении теплообменная поверхность омывается жидкостью, пограничный слой которой разрушается образующимися пузырьками пара. Пузырьки пара при достижении определенных размеров отрываются от поверхности и всплывают, увлекая за собой столб перегретой жидкости, турбулизируют жидкость, интенсифицируя теплообмен. [c.196]

Подробный формальный вывод критериев подобия теплообмена при пузырьковом кипении дан в монографии автора, посвященной теплообмену при конденсации и кипении. [c.345]

Таким образом, систему основных уравнений, описывающую теплообмен в жидкости при пузырьковом кипении, можно окончательно записать в следующем виде [c.131]

Влияние скорости циркуляции на коэффициент теплообмена при пузырьковом кипении зависит от соотношения интенсивностей теплообмена при обычной конвекции и при развитом кипении, В определенных случаях это влияние может быть весьма существенным и способствовать интенсификации работы теплообменной аппаратуры. [c.57]

Теплопередача при пленочном кипении осуществляется путем теплопроводности, конвекции и излучения через пленку пара. Кроме того, количество пузырьков, поднимающихся вверх, значительно меньше, чем при пузырьковом кипении. Следовательно, теплообмен в слое жидкости при пленочном кипении хуже. [c.12]

Физически обоснованным и простым уравнением, описывающим теплообмен при пузырьковом кипении жидкости в большом объеме, является уравнение, предложенное В. И. Толубинским [c.218]

Теплообмен при пузырьковом кипении. Наблюдения показывают, что при увеличении температурного напора М = а также давления р на поверхности нагрева увеличивается число активных центров парообразования 2. В итоге все большее количество пузырьков непрерывно возникает, растет и отрывается от поверхности нагрева. Вследствие этого увеличиваются турбулиза-ция и перемешивание пристенного пограничного слоя жидкости. В процессе своего роста на поверхности нагрева пузырьки также интенсивно забирают теплоту из пограничного слоя. Все это способствует улучшению теплоотдачи. В целом процесс пузырькового кипения носит довольно хаотичный характер. [c.116]

Теплообмен при пузырьковом кипении N2O4 в условиях вынужденной конвекции [c.105]

Результаты экспериментов. Опытные данные по теплообмену при пузырьковом кипении системы N2O4 в зависимости от тепловой нагрузки при различных давлениях представлены на рис. 4.5. [c.108]

Таким образом, рассмотрение экспериментальных материалов по теплообмену при пузырьковом кипении N2O4 показывает специфические особенности в зависимостях а от тепловой нагрузки и давления. Для простых (недиссоциирующих) веществ теплоотдача пропорциональна величине тепловой нагрузки в степени 2/3 или 0,7, которая практически не зависит от давления, в то время как опытные данные по четырехокиси азота показывают изменение п в широких пределах в зависимости от давления. Выделяются две области давлений (до 30 бар и выше 30—40 бар) с характерными для них закономерностями теплообмена, что затрудняет обобщение опытных данных единой расчетной зависимости для всего диапазона давлений. [c.113]

В связи с неизбежным влиянием поверхностных условий на теплообмен при пузырьковом кипении приведенные расчетные рекомендации, по-видимому, могут быть использованы только для материалов, имеющих равную с 1Х18Н10Т коррозионную стойкость в кипящей четырех-окиси. [c.119]

В целом следует констатировать, что имеющийся опытный материал еще недостаточен для выяснения всех сложных зависимостей, определяющих теплообмен при пузырьковом кипении жидкости. Даль-нейигие эксперименты в этом направлении необходимо планировать таким образом, чтобы исследуемая гамма жидкостей позволила в какой-то мере изучить раздельно влияние тех критериев, которые в совокупности определяют зависимость коэффициента теплоотдачи при пузырьковом кипении от абсолютного давления в жидкости. [c.145]

Интенсивность теплоотдачи при пузырьковом кипении велика и чаще всего не лимитирует рабочие процессы, коэффициенты же теплоотдачи намного выше, чем в случае жидкости, нагрев которой происходит без кипения. Особенностью процесса кипения является образование множества пузырьков, их рост, отрыв от поверхности нагрева и приток на их место новых масс жидкости. Энергичное перемещение множества паровых и водяных масс и объясняет более интенсивный теплообмен в граничном слое поверхности нагрева, гораздо ббльший по сравнению с молекулярным диффузионным переносом тепла в граничном слое некипящей жидкости. При очень больших тепловых нагрузках количество образующихся паровых пузырьков может быть так велико, что у поверхности образуется сплошная паровая пленка, что создает пленочный режим кипения, при котором теплоотдача резко уменьшается, а температура стенки увеличивается. В практических условиях пленочный режим кипения является крайне нежелательным, и поэтому в большинстве сл чаев применяют пузырьковый режим кипения. [c.175]

Стюшин Н. Г. К теории процесса теплообмена при пузырьковом кипении в условиях естественной конвекции. — В кн. Теплообменные процессы и аппараты химических производств. М., 1976, с. 67—76. [c.444]

Интенсивность теплообмена при пузырьковом кипении недогретой до температуры насыщения жидкости в условиях вынужденной конвекции определяется в основном локальными течениями, вызванными пузырьками, движением основной массы жидкости и переносом тепла паровой фазой при испарении у поверхности нагрева и конденсации в жидкости. Корреляционные соотношения обычно учитывают в той или другой форме эти процессы. Однако соотношения, полученные суперпозицией данных по теплообмену при вынужденной конвекции в отсутствие кипения и данных по кипению в большом объеме, по-видимому, не могут быть достаточно универсальными, так как они не учитывают третью составляющую процесса, а механизмы развитого кипения в объеме и кипения движущейся недогретой жидкости существенно различаются [5.15]. [c.131]

В ряде случаев массообмен существен и с точки зрения предотвращения пли ограничения коррозии поверхностей нагрева. Важность этого обстоятельства для мощных парогенераторов видна хотя бы из того, что именно значительному концентрированию у стенки приписывались многочисленные случаи коррозии парогенерирующих труб. Большое значение имеют также данные по концентрированию и для оценки многочисленных физических схем теплообмена при пузырьковом кипения и кризиса теплоотдачи, предложенных за последние годы. Действительно, любая физическая схема до сих нор оценивалась с точки зрения ее соответствия накопленному экспериментальному материалу по интегральным характеристикам (коэффициентам теплоотдачи и критическим параметрам). В этих условиях наличяэ любой дополнительной информации о процессе весьма полезно. В частности, знание степени концентрирования позволяет во многих случаях отбраковывать, как явно ие соответствующие данным по 1гассообмену, модели, хорошо увязывающиеся с известными сведениями только по теплообмену. [c.200]

В области паросодержаний, где происходит вырождение кризиса наблюдается плавное повышение температуры стенки с ростом теплового потока. Коэффициент теплообмена здесь меньше, чем при пузырьковом кипении, но больше, чем при пленочном. Работа реальных теплообменных аппаратов в этой области вполне возможна. Вырождение кризиса при больших паросодержаниях объясняется, по-видимому, изменением структуры потока и сопровождается разрушением пленки жидкости на поверхности нагрева. Охлаждение стенки здесь определяется изменением скорости жидкости и орошением поверхности нагрева частицами воды, несущейся в потоке. В наших работах (В. Г. Чакрыгин, В. А. Лок-шин) область больших паросодержаний выделена в специальную область теплообмена. Коэффициент теплообмена в этой области в числе прочих факторов определяется соотношением между линейной скоростью и влагосодержанием потока. [c.242]

И я я ЖИДКОСТЬ смачивает поверхность нагрева при плохом смачивании теплоотдача хуже, так как большая доля поверхности теплообмена занята паром, плохо проводящим теплоту. При кипении одной и той же жидкости на полированной поверхности коэффициент теплоотдачи меньще, чем при кипении на необработанной (тех-нической) поверхности. С повышением степени обработки поверхности количество центров парообразования на ней уменьшается. При кипении жидкости на поверхности, которая недавно подвергалась механической обработке (например, на поверхности новых, только что вступивших в эксплуатацию теплообменных устройств), устанавливается высокий коэффициент теплоотдачи. В процессе эксплуатации часть центров парообразования перестает функционировать, теплоотдача снижается и лишь после многих часов (а иногда и суток) работы поверхности нагрева, на которой осуществляется кипение, устанавливается стабильный коэффициент теплоотдачи. Увеличению теплоотдачи при пузырьковом кипении на только что вступивших в эксплуатацию поверхностях нагрева способствует также адсорбированный этой поверхностью газ (например, воздух), обеспечивающий наличие дополнительных центров парообразования примерно такое же влияние оказывают и мелкие твердые частицы, находящиеся на поверхности нагрева. [c.309]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...