Газ Уравнения установившегося движения

Для дальнейшего анализа свойств движения газа в камере сгорания рассмотрим законы изменения скорости, плотности, давления и числа Маха потока в цилиндрической камере сгорания. Уравнения установившегося движения идеального совершенного газа в цилиндрической трубе имеют вид [c.100]

Уравнения установившегося движения газа имеют вид (трение и сила тяжести здесь не учитываются) [c.519]

Уравнения установившегося движения смеси идеальных газов в пограничном слое крыла или тел осевой симметрии при наличии диффузии с учетом излучения можно записать в виде [c.87]

Если /7 < /7а и газ втекает сквозь стенку с дозвуковой нормальной составляющей скорости, то, кроме условия вида (2.2), нужно задавать еще энтропию s и полное теплосодержание ho втекающего газа или другие условия, эквивалентные этим. Необходимость в этом случае задавать s и Ло на стенке математически следует из того, что линии тока, являясь характеристиками уравнений установившегося движения, несут , согласно соотношениям (1.10) и (1.11), значения энтропии и полного теплосодержания с границы области движения. При сверхзвуковой нормальной составляющей скорости вытекания газа через проницаемую поверхность параметры газа на этой поверхности нельзя подчинить каким-либо условиям. Напротив, при сверхзвуковой нормальной составляющей скорости втекания газа сквозь проницаемую границу на ней должны быть заданы значения всех параметров газа. [c.250]

Секундный расход газа при установившемся движении во всех сечениях сопла одинаков и для выходного сечения может быть определен по уравнению неразрывности [c.58]

Общее уравнение установившегося движения газа через пористую среду имеет вид [c.54]

Движение газа в пористой среде. Общее уравнение установившегося движения газа через пористую среду имеет вид [c.102]

Основные законы аэрогидродинамики. Уравнение неразрывности. В соответствии с законом сохранения массы через каждое поперечное сечение струйки при установившемся движении в единицу времени протекает одна и та же масса жидкости или газа, т. е. [c.233]

Применительно к потокам жидкостей и газов более удобна несколько иная (гидродинамическая) форма уравнения для количества движения, которую получил впервые Эйлер. Выведем уравнение количества движения в гидродинамической форме. Для этого выделим элементарную струйку (рис. 1.7) и проведем два нормальных к ее оси сечения 1 и 2. Разобьем всю массу жидкости, заключенную в объеме 1—2, на большое число частей так, чтобы В пределах каждой из них, имеющей массу т, скорость движения W можно было считать постоянной, и установим связь между проекциями сил и количества движения на ось х. Согласно уравнению (87) сумма проекций импульсов всех сил, приложенных к массе жидкости 1—2, равняется изменению проекции суммарного количества движения [c.37]

Даниил Бернулли (1700—1782 гг.)— выдающийся математик и физик, один из членов известного семейства Бернулли, в числе которых видные математики и физики. Д. Бернулли — по происхождению швейцарец, член Петербургской академии наук, жил в Петербурге с 1725 по 1733 г., где написал свой знаменитый труд Гидродинамика занимался многими вопросами механики жидкостей и газов. В частности получил излагаемое уравнение для случая установившегося движения, [c.93]

Получите уравнение расхода для одномерного установившегося движения газа с постоянными теплоемкостями в струйке, проходящей через систему скачков уплотнения (рис. 4.6), в следующем виде = h)q Ш- q Ж , где 5 , 2 — [c.101]

Уравнение расхода для одномерного установившегося движения газа име- [c.113]

Движение жидкости или газа будет установившимся, если характеризующие его параметры не зависят от времени. Уравнения, характеризующие распределение скорости течения жидкости, в этом случае имеют вид [c.68]

Уравнение неразрывности установившегося движения газа имеет вид [c.396]

Приведенные уравнения Бернулли наряду с уравнениями объемного и массового расхода (125), (126) или неразрывности (129) дают возможность решать разные задачи, связанные с установившимся движением жидкости или несжимаемого газа в трубах и каналах. При этом уравнение в форме напоров применяют преимущественно для капельных жидкостей, в частности для водопроводных линий, а уравнение в форме давлений — для газа (воздуха) без учета его сжимаемости (газопроводы низкого давления и газовые тракты котельных установок, вентиляционные системы). [c.217]

Преобразование энергии на рабочих лопатках. В результате воздействия потока на рабочие лопатки возникает окружное и осевое усилия первое вращает ротор, второе воспринимается упорным подшипником. Для нахождения их величины применим к рабочему телу уравнение количества движения. В канал, образованный лопатками (рис. 4.4), за время дх поступает элементарная масса рабочего тела со скоростью Су. В установившемся движении такое же количество пара или газа вытекает из канала со скоростью Са- Изменение количества движения рабочего тела равно импульсу сил, действующих на поток (в данном случае сил реакции стенок канала Яр) [c.114]

Уравнение расхода показывает, что при установившемся движении газа массовый расход одинаков во всех сечениях канала. [c.67]

Таким образом, можно прийти к выводу, что фильтрация газа через слой сыпучего является сложным процессом, в частности, в зависимости от характера поля эквивалентных отверстий в слое могут существовать застойные зоны и даже обратная циркуляция газа. Поэтому уравнение Бернулли, выведенное для трубки тока при установившемся движении несжимаемой жидкости, не приложимо к движению потока газов через слой материалов в шахтных печах, как это ошибочно иногда делается. [c.324]

R — газовая постоянная, имеющая для каждого газа определенное значение (например, для воздуха Rj, = 29,27 кГм кГ-град). Уравнение неразрывности представляет собой приложение закона сохранения материи к струйке газа и гласит при установившемся движении газа через любое поперечное сечение газовой струйки за одну секунду проходит одна и та же масса газа (воздуха). [c.13]

Уравнение (1.2) представляет собой уравнение неразрывности. Оно показывает, что секундный расход газа через сечение Г—1 равен секундному расходу газа через сечение 2—2. Это и есть основное свойство установившегося движения. [c.13]

Поскольку при установившемся движении газа расходы его через сечения 1—1 и 2—2 одинаковы, все члены уравнения сохранения энергии принято представлять отнесенными к 1 кг газа. [c.20]

Основными параметрами, характеризуюш,ими установившееся движение вязкого сжимаемого газа в каждом сечении двигателя, являются осредненные (в соответствии с принятым допущением) значения скорости с, плотности Q, давления р и температуры Т. Так как уравнение состояния позволяет исключить один параметр, то необходимо иметь еще три независимых уравнения, чтобы получить замкнутую систему уравнений относительно параметров, характеризующих движение газа. Одним из них является уравнение неразрывности. В качестве же остальных недостающих уравнений мог>т быть использованы любые два из трех рассмотренных энергетических уравнений — сохранения энергии, первого закона термодинамики и обобщенное уравнение Бернулли. Их выбор определяется только удобством решения задачи. Чаще он приходится на уравнение сохранения энергии и обобщенное уравнение Бернулли. [c.26]

ИНТЕГРИРОВАНИЕ УРАВНЕНИЯ УСТАНОВИВШЕГОСЯ ОДНОМЕРНОГО ДВИЖЕНИЯ ГАЗО ЖИДКОСТНЫХ СМЕСЕЙ ПРИ РАССЛОЕННОЙ СТРУКТУРЕ ТЕЧЕНИЯ [c.195]

Учитывая изложенное, одномерное установившееся движение газо-жидкостной системы в горизонтальной трубе можно описать уравнением [c.197]

При малых перепадах давлений, малых скоростях установившегося движения и неизменной температуре продукты сгорания и воздух на элементарных участках газовоздушного тракта могут рассматриваться как идеальные, несжимаемые и невязкие газы. Тогда энергетический баланс для элементарной струн таких газов может быть выражен уравнением Бернулли [c.256]

Рассмотрим основные уравнения движения воздуха (или газа). Эти уравнения, строго говоря, справедливы лишь для установившегося движения, но они могут применяться и для неустановившегося периодического движения, если в них вводить осредненные значения соответству-юш,их величин. [c.81]

Таким образом, движение газа или пара удовлетворяют условиям установившегося движения, которые аналитически выражают уравнением (63), а именно [c.95]

Установившееся движение. Пренебрегая вязкостью, теплопроводностью и излучением, для установившегося течения газа получаем следующую систему уравнений [c.577]

Условие неразрывности установившегося движения сжимаемой жидкости требует, чтобы через каждое поперечное сечение струйки газа в одну секунду протекала одна и та же масса ( 3 гл. II), т.е. чтобы вдоль струйки газа соблюдалось уравнение [c.357]

В заключение мы отметим, что рассмотрение сопряженных течений представляет интерес главным образом для вихревых движений и применяется только в случае установившегося течения газа, уравнение состояния которого записывается в виде (39.1). [c.117]

Наконец, так как Р2 Р > 1. число Маха Mj должно быть больше единицы [см. второе уравнение (55.2)]. Это означает, что i/j > j, т. е. что относительная нормальная скорость потока перед фронтом ударной волны больше скорости звука. С другой стороны, Mj < 1 и, следовательно, относительная нормальная скорость за ударным фронтом меньше скорости звука ). Как будет показано в следующем пункте, эти свойства ударного фронта сохраняются и в случае движения произвольного газа. Для установившегося потока из первого уравнения (55.2) и уравнения Бернулли следует, что [c.181]

Математическая теория ударного слоя в той мере, в которой она охватывается механикой сплошных сред, основана на уравнениях одномерного установившегося движения газа, а именно на следующих уравнениях [c.188]

Уравненне Бернулли для элементарной струйки идеального газа при установившемся движении. Уравнение неразрывности [c.442]

Чтобы получить уравнение неразрывности, рассмотрим стащшнарное (установившееся) движение элементарной струйки газа (рис. 1.1). При стационарном [c.11]

Даниил Бернулли (1700—1782) — выдающийся математик и физик. Жил в Петерубурге о 1725 по 1733 г., член Парижской академии наук. Занимался многими вопросами механики жидкостей и газов. В частности, получил излагаемое уравнение для случая установившегося движения несжимаемой жидкости. [c.86]

Перейдем к изучению движения идеальных сред. Установим важное конечное соотношение — первый интеграл уравнений движения идеальной жидкости или газа в случае установившихся движений. Для этого возьмем уравнения движения Эйлера в форме Громекп — Лемба [c.20]

В книгу включены оригинальные статьи П. Я. Кочиной, главным образом, не вошедшие в ее монографии. Работы посвяш ены кинематике атмосферных движений, гидродинамике, применениям аналитической теории линейных дифференциальных уравнений, установившимся и неустановившилкя движениям грунтовых вод, вопросам фильтрации нефти, фильтрации газа в угольных пластах. [c.2]

Полученные уравнения и есть осредненные уравнения квазиустано-внвшегося пространственного движения идеального газа, пригодные в равной мере как для пространства между решетками турбомашин при у=1 и Р,=.(), так и для потока в межлопаточных каналах уравнения предельных осесимметричных установившихся движений газа в турбомашинах содержатся в уравнениях (42.14) — (42.17) как частные случаи при / = 0. [c.286]

Будем рассматривать установившееся движение жидкой среды, для которого справедливо уравнение Бернулли. По теореме живых сил (уравнение Бернулли) сумма элементарных работ сил внешних и внутренних равна при-рагцению живой силы струйки при передвижении ее из положения aaibib в бесконечно близкое положение а а Ь Ь (рис. 1). Работа сил внешних ALg составится из работы гидродинамических давлений и работы сил трения на поверхности струи. Работа внутренних сил ALj, сведется только к работе расширения, если пренебречь усилием на дисгрегацию частиц газа, так что [c.319]

Установившееся движение газированной жидкости описывается решениями системы уравнений, неразрывности для жидкости и газа при учете двухкомпо-нептного состава только жидкости [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...