Уравнение Бернулли для установившегося движения

Величина вакуума V на входе в насос, выраженная высотой столба жидкости, равна по уравнению Бернулли для установившегося движения жидкости во всасывающей линии (давление над жидкостью в приемном резервуаре — атмосферное) [c.411]

УРАВНЕНИЕ. БЕРНУЛЛИ ДЛЯ УСТАНОВИВШЕГОСЯ ДВИЖЕНИЯ [c.54]

ИНТЕРПРЕТАЦИЯ УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ УСТАНОВИВШЕГОСЯ ДВИЖЕНИЯ [c.56]

Таким образом, энергетический смысл уравнения Бернулли для установившегося движения невязкой капельной жидкости заключается в том, что удельная энергия, т. е. энергия, присущая каждой единице веса движущейся невязкой жидкости и состоящая из кинетической и потенциальной энергии, остается неизменной. [c.58]

Для неустановившегося движения несжимаемой жидкости было получено уравнение (5.23), которое связывает мгновенные значения параметров течения в двух точках линии тока. Это уравнение по форме отличается от уравнения Бернулли для установившегося движения наличием в правой части величины [c.188]

Величина вакуума V на входе в насос равна по уравнению Бернулли для установившегося движения во всасывающей трубе (давление над жидкостью в приемном резервуаре — атмосферное) [c.393]

Заметим в заключение, что данное уравнение мы получили, пользуясь началом Даламбера, поскольку для вывода его было применено уравнение Эйлера. Ранее, рассматривая установившееся движение (см. 3-12), мы выводили уравнение Бернулли, исходя из теоремы изменения кинетической энергии. Вместе с тем уравнение Бернулли для установившегося движения легко может быть получено и из уравнения (9-15), если в него подставим Ц = 0. [c.343]

Максимальное давление может быть вычислено из уравнения Бернулли для установившегося движения, на которое не действует сила тяжести [c.79]

Уравнение Бернулли. Для установившихся движений, т. е. для случая, когда = 0, вышеприведенное уравнение (2) упрощается и принимает вид [c.102]

Уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей формула для напорного колпака. Чтобы установить влияние сжимаемости газов, необходимо исследовать в уравнении Бернулли для установившегося движения [c.196]

Уравнение Бернулли для установившегося движения идеальной, несжимаемой жидкости. [c.64]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ УСТАНОВИВШЕГОСЯ ДВИЖЕНИЯ НЕВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ ПРИ ДЕЙСТВИИ МАССОВЫХ СИЛ, ИМЕЮЩИХ ПОТЕНЦИАЛ [c.81]

Рассмотрим уравнение Бернулли для установившегося движения невязкой несжимаемой жидкости при действии сил тяжести и сил давления (4.13) [c.86]

Трактовка уравнения Бернулли для установившегося движения невязкой несжимаемой жидкости с энергетических позиций такова при потенциальном и винтовом движении суммарная удельная энергия распределена по потоку равномерно, т. е. одинакова для любой пары точек области, занятой движущейся жидкостью. [c.87]

Окончательно имеем уравнение Бернулли для установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости (вдоль линии тока) [c.98]

Уравнение Бернулли для установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости между двумя сечениями, в которых движение является плавно изменяющимся, имеет вид [c.103]

В технике часто встречаются случаи, когда движение жидкости становится неустановившимся, т. е. в любой точке потока давление и скорость ее изменяются во времени. Примерами могут служить периоды пуска или остановки трубопроводов и колебательные процессы в жидкости, перекачиваемой по трубопроводу поршневыми насосами. В этих случаях недопустимо использовать ранее выведенное уравнение Бернулли для установившегося движения жидкости, так как наряду с учитываемыми в нем силами тяжести, давления и трения появляется ранее отсутствовавшая сила инерции. [c.152]

При выводе уравнения расхода воспользуемся уравнением Бернулли для установившегося движения реальной жидкости. Выбирая сечения струи на некотором расстоянии до диафрагмы и в месте максимального сужения струи за диафрагмой, можно [c.25]

При линеаризации указанных уравнений использовалось уравнение Бернулли для установившегося движения идеальной жидкости [c.203]

Физический смысл уравнения Бернулли для установившегося движения невязкой жидкости в том, что это уравнение — закон сохранения механической энергии жидкости. Сумма удельной энергии положения 2, удельной энергии давления p/ pg) и удельной кинетической энергии u / 2g) для невязкой жидкости есть вели- [c.56]

Рассмотрим поток жидкости в каналах, образованных лопастями вращающегося рабочего колеса лопастной гидравлической машины. В этом случае движение жидкости будет сложным, состоящим из относительного движения вдоль каналов и вращательного движения вместе с рабочим колесом. Уравнение Бернулли для установившегося относительного движения можно вывести, рассматривая элементарную струйку идеальной жидкости. На рис. 144 показаны две лопасти рабочего колеса гидравлической турбины, между которыми движется поток жидкости. Рабочее колесо, а следовательно, и его лопасти вращаются вокруг оси О с угловой скоростью а) при радиусах вращения Г и г . Входное и выходное сечения канала, образованного лопастями, обозначим сечениями 1—I и 2—2. [c.224]

Относительная скорость истечения определяется из уравнения Бернулли для установившегося относительного движения жидкости [c.303]

Подробнее см. Р. Р. Ч у г а е в. Физический смысл отдельных слагаемых уравнения Бернулли для установившегося и неустановившегося движений реальной жидкости.— Сборник научно-методических статей по гидравлике. Вып. 4.-М. Высшая школа, 1981. [c.49]

Уравнение Бернулли для установившегося относительного движения элементарной струйки [c.622]

Уравнение Д. Бернулли для установившегося движения идеальной, сжимаемой жидкости. Критическая скорость газа. [c.92]

Пользуясь уравнениями неразрывности и Бернулли для установившегося движения и учитывая гидравлические потери, определяем скорость течения жидкости в трубопроводе и его диаметр [c.296]

Рассмотрим уравнение Бернулли, выведенное для установившегося движения невязкой и несжимаемой жидкости, находящейся под воздействием только сил тяжести и сил давления [c.56]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Энергетический смысл уравнения Бернулли для элементарной струйки при установившемся движении идеальной жидкости заключается в том, что полная удельная энергия вдоль струйки остается неизменной. [c.279]

Следует иметь в виду, что вытекание жидкости при переменном напоре представляет собой неустановившееся движение жидкости, что делает неприменимым уравнение Бернулли, полученное для установившегося движения. [c.77]

Уравнение (5.23) с равным основанием можно применять для линий тока ламинарного и осредненного турбулентного течений (см. п. 5.4), учитывая лишь различия в способах выражения члена к . В дальнейшем будем использовать его только для неустано-вившихся течений, в которых форма линий тока не изменяется во времени. К таким течениям относится большинство потоков несжимаемой жидкости в трубах и каналах с жесткими (недефор-мируемыми) стенками. Для них уравнение (5.23) можно распространить на поток конечных размеров подобно тому, как это было сделано для установившегося движения. Выполним необходимые операции с инерционным напором h l, имея в виду, что усреднение остальных членов не отличается от аналогичного усреднения членов уравнения Бернулли для установившегося движения. [c.188]

Уравнение Бернулли для относительного движения будет выведено для установившегося движения идеальной жидкости в канале рабочего колеса гидравлической машины, показашюм на фиг. 8-8 и 8-9, вращающегося с постоянной угловой скоростью т/сск. вокруг оси, проходящей через цецтр О. [c.130]

Уравнение Бернулли для установившегося потока вязкой жидкости является выражением закона изменения кинетической энергии приме-нительно к одномерным задачам гидромеханики. Выделим в трубопрово-де (рис. 7.2) сечениями 1-1 и 2-2, в которых движение равномерное или плавноизменяющееся контрольный объем V, ограниченный контрольной поверхностью А, показанной штриховой линией. Запишем для выделен-ного объема V закон изменения кинетической энергии [c.75]

Как было отмечено ранее, уравнение Бернулли для установившегося течения элементарной струйки может быть преобразовано к виду, пригодному для анализа движения потоков, если на его основе определить полную энергию потока, предварительно умножив все его члены на весовой расход элементарной струйки и проинтегрировав в пределах площадей каждого из живых сечений, а результат разделить на весовой расход потока. Каждый из членов полученного уравнения будет представлять собой соответствующий напор потока. Однако здесь следует учитывать, что контрольные сечения потока должны быть взяты в местах плцвноменяющегося течения жидкости, где статический напор + г остается постоянным для любой точки этого [c.97]

Предварительно получим из уравнений движения газа (45) в час1пом случае установившегося безвихревого движения следствие в форме уравнения Бернулли. Для этого выразим левые части трех этих уравнений (45) в форме Лэмба Громеки. Пренебрегая объемными силами, имеем [c.589]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...