Эмиссия теория

Ниже приводятся основные положения теории эмиссии чистых металлов и реальных катодов, встречающихся на практике при дуговой сварке и электронно-лучевой обработке. [c.60]

Чем определяется вероятность внешнего фотоэффекта Все приведенные выше замечания носят сугубо качественный характер. Они объясняют в общих чертах закономерности фотоэлектронной эмиссии, но, разумеется, не позволяют оценить вероятность процесса, его квантовый выход. Для этого пришлось бы обратиться к квантовой электродинамике и квантовой теории твердого тела и рассмотреть весьма сложную задачу, требующую учета многих факторов. [c.168]

Об электронной теории металлов на основе статистики Ферми. I. Общие соображения процессы прохождения тока и эмиссии. [c.372]

По современным представлениям процесс горения происходит лишь в периферийной зоне факела, представляющей как бы огневую, сравнительно тонкую оболочку, в которой процесс идет по законам гомогенного горения. Эта поверхность горения характеризуется, как и в газовом факеле, теоретическим избытком воздуха (а 1) и максимальной температурой во всем газовом поле Т акс = И теор Д [д, < 1 — коэффициент эмиссии факела. [c.184]

Нанотрубки могут иметь металлическую или полупроводниковую проводимость, а также полупроводниковые части вдоль оси трубки. Поэтому теория эмиссии из металлов непосредственно не применима. Природа взаимодействия между металлическим поддерживающим острием и нанотрубками также неизвестна. Кроме того, на вершине нанотрубки могут присутствовать локализованные состояния. [c.212]

Д. п. и испарение полем можно рассматривать как термич. испарение ионов, преодолевающих за счёт теплового возбуждения потенциальный барьер, сниженный сильным электрич. полем (аналогично термоэлектронной эмиссии в сильном электрич. поле, см. также Шоттки эффект). Д. п. можно рассматривать и как поверхностную ионизацию В сильном электрич. поле. Для частиц с относительно низкой энергией ионизации и для не слишком низких темп-р теория удовлетворительно определяет кратность заряда ионов и объясняет наблюдаемую связь между десорбирующим полем Е и темп-рой Т для одной и той же скорости Д. п. [c.585]

Формальная кинетическая теория процессов, характеризующихся некоторым распределением элементарных актов по энергиям активации [9], использовалась при рассмотрении кинетики затухания экзоэлектронной эмиссии [10]. Рассмотрим эту теорию применительно к обсуждаемому здесь процессу дегазации графита. Если принять, что плотность распределения адсорбированных частиц по энергиям активации следует экспоненциальному закону [c.472]

Широкое распространение для описания топографии получил математический аппарат теории случайных полей. Знание статистических моментов спектральной плотности нулевого (тд), второго (wj) и четвертого (т ) порядков позволяет определить такие характеристики, как высотный параметр, угловой коэффициент, кривизны вершин неровностей. Анализ зависимости интенсивности вторичной эмиссии электронов от угла падения зонда показывает, что по характеру изменения и амплитуде сигнала ВЭЭ можно непосредственно определить число экстремумов поверхности (число пересечений сигнала со средней линией на единицу длины), средний тангенс угла 178 [c.178]

Машиностроение и приборостроение, ультразвуковая дефектоскопия и акустическая эмиссия, фундаментостроение и сейсмостойкое строительство, геофизика и сейсмология, акустоэлектроника и приборостроение представляют собой далеко не полный перечень отраслей современной техники, в которых теория контактного взаимодействия твердых деформируемых тел со сложными физическими и механическими свойствами играет важную, а в ряде случаев, определяющую роль. [c.3]

Значительное место главы 2 уделено исследованию макроструктуры мартенсита в ходе реконструктивного превращения ( 7 главы 2). Анализ экспериментальных данных в п. 7.1 указывает на существенно неравновесный характер такой структуры, наиболее ярко проявляющийся в сложном строении петли гистерезиса. Показано, что использование теории Ландау при описании мартенситного превращения требует учета дально-действующих упругих полей, наличие которых приводит к фрактальной зависимости термодинамического потенциала от параметров макроструктуры (п. 7.2). В свою очередь, такая зависимость является отражением иерархического соподчинения элементов мартенситной структуры, относящихся к различным уровням. В результате ее изменение изображается движением по двумерному иерархическому дереву (п. 7.3). Использование такого представления позволяет понять особенности акустической эмиссии в ходе превращения. Количественная картина, развитая в п. 7.4, объясняет дефект модуля мартенситного кристалла и природу эффекта памяти формы. Показано, каким образом процесс пластической деформации сказывается на мартенситном превращении. [c.10]

Метод экзоэлектронной эмиссии (ЭЭс, основан на использовании эффекта Крамера, заключающегося в том, что поверхность твердого тела, после различного рода воздействия, в частности пластической деформации, приобретает способность излучать электроны малых энергии (экзоэлектроны) [26]. Процесс излучения экзоэлектронов отражает нестационарное (возбужденное) состояние поверхности и позволяет следить за изменениями, которые происходят на поверхности и в приповерхностных слоях исследуемых материалов. Физическая природа ЭЭЭ до конца не изучена, в частности, нет общепринятой теории, объясняющей [c.87]

Работы, представленные в сборнике, выполнены на кафедре электроники твердого тела физического факультета ЛГУ. Они охватывают вопросы авто-и фотоэлектронной эмиссии, дифракции медленных электронов, электронной оптики и т, д. Рассматриваются также оптические и магнитные свойства твердых тел и некоторые вопросы теории. [c.128]

Кузнецов КС. Теория и практика неразрушающего контроля изделий с помощью акустической эмиссии. — М. Машиностроение, 1998. [c.277]

Итог приведенной выше теории таков. Низкое катодное Падение дуги определяется не эмиссией электронов из катода, а сужением дуги к катоду. Благодаря сужению плазма приближается к катоду, и это приводит к тому, что перенос тока в подавляющей части осуществляется положительными ионами. Теория позволяет правильно определить величину катодного падения и плотности тока на катоде. Таким образом, эта теория объясняет процессы у катода дуги без необходимости делать ряд допущений, которые требую тся при применении теории автоэлектронной эмиссии. [c.78]

Ко второй группе теорий пробоя следует отнести такие, которые описывают явления, происходящие в очень чистых жидких. диэлектриках, особенно при весьма кратковременном воздействии электрического поля. В этом случае электрический пробой обусловлен двумя процессами ударной ионизацией электронами и холодной эмиссией с катода. [c.46]

Утверждение о чисто ионном составе тока в области катодного падения достаточно характерно для теории Слепяна и является логическим завершением идеи регенерации зарядов в ионизационном пространстве. В этом отношении теория Слепяна может быть названа антиподом автоэлектронной теории дуги, приписывающей электронной эмиссии катода роль основного агента в переносе тока в области катодного падения. Отмеченное различие может иметь большое значение при решении вопроса о наиболее вероятном механизме дуги с холодным катодом. Оставляя обсуждение этого вопроса до следующего раздела, достаточно указать здесь, что в связи с отрицанием эмиссии катода теорией Слепяна становится мало понятной роль катода в дуговом разряде, тем более что катод рассматривается в ней как охлаждающая поверхность, ограничивающая нагревание газа. [c.58]

В отличие от этого Смит [Л. 76] связывал эмиссию электронов из катода с существованием микрообъемов металла, в которых электроны проводимости поддерживаются в горячем состоянии, несмотря на то, что сам металл остается холодным. Пытаясь обосновать свою теорию, он вынужден был прибегнуть к весьма неправдоподобным предположениям относительно механизма передачи энергии электронам в металле при посредстве возвращающихся из газа электронов, а также относительно процессов обмена энергией между электронами и металлом. [c.59]

Электризация твердых частиц и ионизация путем термоэлектронной эмиссии и фотоэмиссии были исследованы Содха [718, 7191, который использовал метод Эйнбиндера [185], следуя кинетической теории, но пренебрег эффектом пространственного заряда. [c.453]

В истории науки второй закон термодинамики сыграл выдающуюся роль, далеко выходящую за рамки явлении, для объяснения сущности которых он был предназначен. Достаточно упомянуть работы Больцмана в области кинетической теории, разработку Плавком квантовой теории и Эйнщтейном теории спонтанной эмиссии в основе всех этих достижений лежит второй закон термодинамики. [c.123]

Позднее были предприняты попытки построить единую теорию как термоэлектронной, так и автоэлектронной эмиссии, а также установить закономерности эмиссии в промежуточной области — тер-моавтоэлектронная эмиссия. Это в 1956 году было успешно проделано Мерфи и Гудом [99]. Ими была получена формула, связывающая эмиссионный ток с напряженностью приложенного поля и температурой металла. Полная формула и ее вывод очень громоздки, поэтому мы их здесь не приводим. [c.61]

Подобно тому, как для объяснения природы электромагнитных сил успешно использованы фотоны — кванты электромагнитного поля, природу ядерных сил объясняют использованием представлений о квантах ядерного поля — мезонах. Было сделано предположение (Юкава) о том, что нуклоны испускают и поглощают мезоны аналогично тому, как электроны испускают и поглощают фотоны. Открытые новые частицы — пи-мезоны — подтвердили эту гипотезу. Пи-мезон имеет массу, р вную 270 единицам масс электрона, он может находиться в трех состояниях — с положительным, отрицательным и нулевым зарядом. Эмиссия мезонов (как и фотонов) — процесс виртуальный. Согласно теории, сила поля определяется частотой испускания соответствующих квантов. Ядерные силы так велики, что нуклоны должны испускать мезоны с большой частотой (время единичного процесса сек). Таким образом, протон и нейтрон можно себе представить состоящими из некоторой сердцевины, окруженной пульсирующим облаком из мезонов. [c.447]

Лодяой эмиссии с катода. При этих условиях ток в жидкости мoжet возрастать без увеличения приложенного напряжения, т. е. развивается пробой. На основании этой теории можно, например, найти объяснение наблюдаемому при опытах повышению пробивного напряжения жидкости 1В тех случаях, когда затруднена эмиссия электронов с катода при покрытии последнего слоем непоркстого изоляционного материала. При покрытии двух электродов изоляционной [c.47]

С точки зрения теории ударной ионизации материал электродов должен в минимальной степени влиять на пробивную напряженность жидкости. В случае упомянутых металлов теория не дает связи пробивной напряженности и величины работы выхода катода в жидкость, хотя в общем случае пробивная напряженнбсть чистой жидкости должна изменяться линейно в зависимости от логарифма величины концентрации свободных электронов (ионов) на катоде. Весьма интересно отметить, что при наличии катода из электролита, который можно рассматривать как ионный эмиттер для жидкого диэлектрика, при увеличении концентрации электролита (водный раствор Ь1С1) наблюдается падение пробивной напряженности диэлектрика. Этим доказывается влияние ионной эмиссии из апектролита на процесс развития пробоя [Л. 2-44]. [c.49]

Из большого разнообразия перечисленных выше сортов ковкого никеля можно выбрать подходящий материал для изготовления кернов оксидных катодов. Обычно в производстве пытаются обеспечить постоянство состава никеля контрольным химическим анализом или изготовлением контрольных партий ламп из материалов, получаемых от данного поставщика. Теория термоэлектронной эмиссии оксидного катода еще не разработана полностью, и до сих пор сущ ествуют различные мнения относительно оптимального состава никеля для катодов. Важность этого вопроса подтверждается тем фактом, что поставщики никеля и представители большинства электровакуумных предприятий проводят (начиная с 1945 г. и до настоящего времени) широкие исследования его при участии специальной секции Американского общества испытания материалов (ASTM). В составе этой секции— А (катодов)—первоначально было пять подсекций. [c.235]

Л. 83.И 89]. Достаточно остановиться лишь на некоторых новых теориях обратного движения пятна, предложенных в последние годы. Сент-Джон и Уайнанс [Л. 89 и 93] предлагают рассматривать катодное пятно как своеобразный ансамбль положительного объемного заряда у катода, индуцируемого им в металле поверхностного отрицательного заряда и электронного облака, находящегося выше области катодного падения (рис. 2). Вылетающие нормально к поверхности катода электроны отклоняются магнитным полем направо, в сторону, предписываемую законом Ампера. В области р они производят интенсивную ионизацию паров металла. Образующиеся здесь новые положительные ионы получают ускорение под влиянием электрических сил (Р) взаимодействия с ансамблем пятна. Авторы находят, что равнодействующая этих сил направлена так, что принуждает ионы пролетать над объемным зарядом под влиянием инерции и попадать на катод с противоположной стороны пятна, в области Р, вызывая здесь образование новых центров эмиссии. Это чисто баллистическое движение ионов [c.39]

В дальнейшем в процессе исследований пробоя в газах были обнаружены отступления от закона Пашена, выражавшиеся в непредусмотренной законом зависимости пробивного напряжения от каждой из переменных р и da в области высоких давлений (Л. 105—107] и малых расстояний (Л. 55]. Наблюдаемое в действительности напряжение пробоя оказывалось значительно меньше ожидаемого, особенно при малых расстояниях, когда этот эффект совершенно изменяет характер зависимости напряжения от расстояния. Очевидно, при отмеченных условиях вступает в действие какой-то неучтенный источник электронов. Джермер и Хоуорт Л. 54 и 55] предположили, что причиной резкого снижения пробивного напряжения при малых расстояниях между электродами является автоэлектронная эмиссия из малых неоднородностей металла катода. Они считали, что возникающие таким путем электроны посредством ионизации газа в промежутке способны создать объемный заряд, заметно усиливающий электрическое поле у катода. Так как напряженность входит в показатель степени в формуле Фаулера — Нордгейма, это увеличение поля должно вызвать в свою очередь значительное увеличение автоэлектронного тока, что приведет к пробою промежутка при сравнительно низком напряжении. Эта теория была затем развита количественно в работе [Л. 108] и ее экспериментальная проверка для случая пробоя промежутка в воздухе дала удовлетворительные результаты. [c.46]

Легко обнаружить, что в основе описанных теорий дугового пробоя вакуумного и газового промежутков лежат по существу одни и те же представления о доминирующей роли автоэлек-тронной эмиссии. Отсутствие среды, необходимой для создания объемного заряда, в -случае вакуумного промежутка привело авторов теории к мысли ввести такую среду, предположив ис-46 [c.46]

Первоначальная теория дуги связывала прохождение тока в разрядном промежутке со способностью катода эмиттировать электроны под влиянием высокой температуры, источником которой могут явиться искусственный подогрев катода или бомбардировка его положительными ионами, возникающими в результате ионизации газа. Термоэлектронная теория оказалась в состоянии объяснить все наблюдавшиеся явления дугового разряда, пока ее применяли к атмосферной дуге с угольными электродами, примеры чего можно найти в работе Комптона [Л. 142], а также в прежних обзорах [Л. 143]. Более того, первое время казалось возможным распространить теорию на металлические дуги даже того типа, при котором вся масса металла катода остается относительно холодной. Для этого достаточно было допустить существование высоких температур в микрообъемах металла, расположенных вблизи поверхности в области локализации разряда. Некоторые наблюдения, однако, ставили под сомнение возможность применения термоэлектронной теории к металлическим дугам. Среди них особенно важную роль в свое время сыграли опыты Штольта [Л. 144], показавшего впервые, что катодное пятно способно перемещаться по медному катоду с большой скоростью, при которой казалось немыслимым сильное нагревание меди даже на малых участках поверхности, занимаемых пятном. В настоящее время, когда стали известны почти фантастические значения плотности тока в области катодного пятна, такого рода доводы потеряли свою убедительность. Гораздо более серьезное возражение универсальности термоэлектронной теории выдвинул Слепян [Л. 145], указав, что большинство металлов не могут быть нагреты до температур, достаточных для заметной эмиссии. Это особенно очевидно по отношению к таким металлам, как ртуть, медь и серебро. В поисках выхода из создавшегося затруднения Гюнтершульце [Л. 7] предположил, что температура кипения металла в области катодного пятна настолько резко повышается под влиянием увеличенного местного давления пара, что металл способен нагреваться до температур, достаточных для электрон--ной эмиссии. Подтверждение этой догадки Гюнтершульце вн-54 [c.54]

Близкие к этому идеи высказывал ранее Гюнтершульце [Л. 7]. Все они в той или иной степени представляют собой возврат к прежней термоэлектронной теории дуги, хотя и в новом ее понимании. В последнее время наблюдается тенденция синтеза термоэлектронной и автоэлектронной теории дуги (теория Т — F-дуги). Одна из попыток такого рода была предпринята Бауэром [Л. 118], рассматривавшим первоначально эмиссию из катода дуги как результат простого сложения термоэлектронного и автоэлектронного токов, вычисляемых раздельно с помощью известных соотношений. На недостаточность такого примитивного рассмотрения вопроса обратил внимание Ли [Л. 154]. Основанием для этой критики послужило более последовательное решение задачи об эмиссии электронов металлом под влиянием совместного действия электрического поля и температуры [Л. 119]. Важным результатом указанных работ является представление о существовании непрерывного перехода между термоионной и автоэлектронной дугами в зависимости от соотношения между температурой катода, напряженностью поля у ка- [c.59]

Новая интересная возможность объяснения механизма дуги была недавно указана Робсоном и Энгелем [Л. 152]. Эти авторы предполагают, что электроны извлекаются из катода при посредстве возбужденных атомов, потенциальная энергия которых превосходит работу выхода электронов из катода. Такая возможность подтверждается несколькими соображениями. Интенсивное свечение катодного пятна свидетельствует о том, что на очень близком расстоянии от металла имеется область с чрезвычайно большой концентрацией возбужденных атомов. Выходящий за пределы этой области поток пара авторы рассматривают как разность между большими количествами испаряющихся и возвращающихся к катоду атомов. Большинство возвращающихся атомов вследствкз малых расстояний между отрицательным свечением и катодом ведет себя наподобие метастабильных атомов, чем обусловливается большая отдача эмиссии катода. Что касается эмиттируемых электронов, то их энергия после прохождения катодного падения оказывается достаточной лишь для возбуждения ртутного пара. Необходимая ионизация достигается посредством соударений возбужденных атомов, причем ионный ток нужен только для создания объемного заряда и испарения катода. Ориентировочные расчеты показывают, что теория способна объяснить наблюдающиеся высокие значения плотности тока в катодном пятне порядка 10 а/сл1 если большая часть возвращающихся к катоду атомов извлекает из него электроны. Требование неправдоподобно большого выхода упроцесса у катода, приближающегося к 1, является слабым пунктом теории и уже послужило предметом дискуссии [Л. 156 и 157]. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...