Слепян

Е. Е. Слепян [7.13] для обобщения опытных данных воспользовалась формулой Нуссельта с введением поправочного множителя Со, который вычислялся по геометрическим размерам оребренной трубы. Ввиду ряда допущений данная методика не может быть распространена на условия, значительно отличающиеся от рассмотренных в [7.13], в частности при малой эффективности ребер. [c.179]

Слепян Г. Я-, Слепян А. Я- Поглощение электрически поляризованной плоской волны гребенчатой структурой в слоистой диэлектрической среде.— Радиотехника и электрон., 1981, 26, № 4, с. 689—694. [c.224]

Слепян Е. Е. Определение коэффициентов теплоотдачи при конденсации пара фреона-12 на гладкой и ])ебристых трубах. — Холодильная техника , 1952, №1, с. 53-58. [c.226]

При конденсации холодильных агентов, дающих сравнительно небольшие коэффициенты теплоотдачи, применяются оребренные конденсационные трубы. Ряд опытов по конденсации фреона — 2 F l на горизонтальных трубах с различным оребрением был проведен Е. Е. Слепяном под руководством В. Е. Цыдзика [91]. Исследование показало, что оребрение позволяет существенно увеличить теплосъем с единицы длины трубы. [c.47]

Слепян Е Е., Исследование теплоотдачи при конденсации пара на горизонтальных гладкой и ребристых трубах, Холод, техн., 1, 19. i2. [c.224]

Идея бетатронного метода ускорения высказана в 1922 Дж. Слепяном (J. Slepian), основы теории развиты в 1948 Р. Видероэ (R. Wideroe). Первый бетатрон построен в 1940. Простота и надёжность бетатронов обеспечили их широкое применение в технике и медицине (в области энергий 20—50 МэВ), [c.248]

Влияние инерционных эфектов впервые было исследовано Л. И. Слепяном [84]. Несмотря на то что Л. И. Слепян имел дело с полной системой уравнений поля, а не с урезанным подмножеством этой системы (2.23), (2.24), тем не менее последняя позволяет достаточно точно воспроизвести основные результаты работы [84]. Заметим прежде всего, что поскольку компоненты напряжений являются в вершине трещины ограниченными и однозначно определенными, то функция Р(г, 0) также должна обладать этими свойствами. Следовательно, существует функция 6(0), такая, что р(г,0)- 6(0) при г- 0. Далее, величина 7(г, 0) пропорциональна скорости частиц, и поскольку при отсутствии сосредоточенных сил скорость частиц ограничена вследствие конечности инерционных сил, то гду/дг 0 при г->0. Если теперь уравнения (2.23), (2.24) переписать в локальной [c.93]

Л. И. Слепян [84] сумел построить асимптотическое решение, которое определяет два пластически деформированных сектора для О С 0 < я один — типа (2.31), второй — типа (2.32) и которое удовлетворяет граничному условию 7 = 0 при 0 = 0, условию 523 = 0 при 0=я, а также требованию непрерывности поверхностных усилий и скорости частиц на границе раздела секторов. В частности, для компонентов поля напряжений Л. И. Слепяном были найдены следующие выражения [c.94]

Л. И. Слеиян в работе [84] рассмотрел также асимптотическое распределение деформаций в окрестности вершины треш,и-ны, соответствуюш,ее приведенному выше распределению напряжений. Здесь приводится только распределение деформаций на линии движения треш,ины = О перед движуш,ейся вершиной треш,ины. Л. И. Слепян установил, что при > О [c.95]

Асимптотика полей для динамического роста трещины в упру-го-идеально-пластическом материале была исследована также Л. И. Слепяном [84], Ахенбахом и Дунаевским [5], Гао и Не-мат-Нассером [50]. В двух последних из только что цитированных работ основной результат был обобщен также на случай антиплоского сдвига. Результаты, которые были получены в проблеме динамического роста трещины при плоской деформации, лротиворечивы, и поэтому требуются дополнительные исследования с тем, чтобы построить приемлемое асимптотическое решение (если только оно существует) и, что более важно, оценить размеры области, в которой будет работать некоторая асимптотика. [c.95]

Слепян Г. Я-, Слепян А. Я- Поглощение энергии электрически поляризованной плоской волны при отражении от гребенки с иеидеальной проводимостью.— Письма в Жури. техн. физики, 1979, 5, вып. 21, с. 1316—1319. [c.224]

Слепян А. Я- Отражение электрически поляризованной плоской волны от неидеально проводящей скошенной гребенчатой структуры.— Докл. АН БССР, [c.227]

О. Б. Брон и А. П. Махонин [Л. 1-31 ] исследовали величину первого скачка напряжения в случаях дуги между медными к латунными электродами и установили, что величина этого скачка зависит от прерываемого тока. Полученные ими зависимости приведены на рис. 8-6. И. С. Таев [Л. 8-2] показал, что приведенная выше теория первого скачка восстанавливающегося напряжения (предложенная Слепяном) не оправдывается при больших токах. Он нашел, что в случае открытой дуги в воздухе начальный скачок напряжения при токах порядка 1000 а и выше измеряется всего десятками вольт. В случае дуги, движущейся в дугогасительной решетке при токе 100—2400 а, величина начального скачка напряжения мало зависит от тока. В опытах со стальными пластинами величина начального скачка напряжения оказалась лежащей в пределах 50—70 в. [c.201]

Машиностроение Автоматическое управление машинами и системами машин Радиотехника, электроника и электросвязь (1970) -- [ c.294 , c.298 , c.307 , c.325 ]

Вычислительные методы в механике разрушения (1990) -- [ c.93 , c.95 , c.109 , c.163 ]

Механика в ссср за 50 лет Том3 Механика деформируемого твердого тела (1972) -- [ c.236 , c.253 , c.322 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...