Величина катодного падения

В лазерных излучателях используются приборы с тлеющим и дуговым газовым разрядом. Эти разряды. различаются величиной катодного падения напряжения. Если это напряжение больше ионизационного потен- циала газа, то имеет место тлеющий разряд, в против яом случае — дуговой разряд (при токе, равном долям ампера и выше). [c.18]

Авторы сначала исходят из предположения, что электронная эмиссия из катода отсутствует, и доказывают, что сужение дуги может объяснить высокую плотность тока на катоде, а также величину катодного падения. В дальнейшем [c.70]

Итог приведенной выше теории таков. Низкое катодное Падение дуги определяется не эмиссией электронов из катода, а сужением дуги к катоду. Благодаря сужению плазма приближается к катоду, и это приводит к тому, что перенос тока в подавляющей части осуществляется положительными ионами. Теория позволяет правильно определить величину катодного падения и плотности тока на катоде. Таким образом, эта теория объясняет процессы у катода дуги без необходимости делать ряд допущений, которые требую тся при применении теории автоэлектронной эмиссии. [c.78]

Расчет падения напряжения в области сжатия дал величину 4—5 в. Добавляя, сюда падение напряжения в области объемного заряда, равное 6 в, получим полную величину катодного падения около 10—11 в, что соответствует опытным данным. [c.79]

Электроны, излучаясь с поверхности, катода, получают ускорения, необходимые для ионизации молекул и атомов газа. В некоторых случаях катодное падение напряжения бывает равно потенциалу ионизации газа. Величина катодного падения напряжения зависит от потенциала ионизации газа и бывает 10—16 в. [c.38]

Величина катодного падения [c.19]

Несмотря на кажущуюся очевидность приведенной интерпретации величины ii/ , она не может считаться единственно возможной или основывающейся на твердо установленных фактах, В появившемся недавно сообщении [Л. 160] о новых исследованиях вакуумных дуг автор указывает на существование определенной связи между напряжением горения дуги Ug и термическими свойствами металла катода. Согласно данным этой работы величина Vg является функцией произведения температуры кипения металла катода на его теплопроводность. Значения t/g, найденные для ряда металлов, хорошо располагаются на одной и той же кривой. Очень интересен сам по себе тот факт, что отступление от найденного правила обнаруживают ферромагнитные металлы. Наблюдавшаяся в этих опытах зависимость напряжения горения дуги от термических свойств металла катода, несомненно, является результатом изменения величины катодного падения и указывает на существование аналогичной зависимости для U . [c.21]

При рассмотрении осциллограмм рис. 34 обращает на себя внимание еще одна важная особенность колебаний напряжения дуги, позволяющая оценить с несколько иной точки зрения происходящие в ней циклические изменения. В данной области токов из всех состояний, через которые проходит разряд, он задерживается особенно длительное время в двух крайних состояниях, резко отличающихся друг от друга как в отношении величины напряжения, так и в отношении их устойчивости. Эти основные, или характеристические, состояния естественно интерпретировать как две различные формы дугового разряда. Приблизительное представление о величинах катодного падения той и другой форм можно составить по данным измерений соответствующих им величин разности потенциалов электродов. Примененный для этой цели компенсационный метод измерений напряжения может быть пояснен с помощью схемы (рис. 37) и осциллограммы (рис. 38). При измерениях параллельно труб- [c.119]

С учетом всего сказанного здесь о двух формах дуги предстают в новом свете изменения в характере колебаний напряжения, наблюдающиеся при увеличении тока. В области слабо-точного участка зависимости (13), простирающегося при нормальных условиях до 0,5 а, очевидно, имеет место перемежающийся разряд, при котором совершается систематически переход от одной формы дуги к другой. Этот тип разряда не может быть охарактеризован однозначно какой-либо единой величиной катодного падения. В данных условиях перемежающегося разряда можно говорить лишь о среднем значении катодного падения для того или иного интервала времени. Для интервалов,, превышающих 10 сек, это среднее значение должно быть за- [c.121]

Итак, обнаруженные неоднородности свечения среды в форме дискретных полусферических областей с особым спектральным составом доказывают суш,ествование эпизодических резких отклонений в величине средней энергии электронов, вылетающих непосредственно из катодного пятна. Но это фактически означает, что катодное падение в дуге временами резко увеличивается, достигая значений, превышающих 16,8 в. Ввиду синхронности появления вспышек свечения неона с импульсами напряжения следует заключить, что существует прямая причинная связь между этими резкими изменениями величины катодного падения и исследованными нами ранее выбросами напряжения на электродах дуги. Таким образом, представленные материалы доказывают справедливость утверждения о связи колебаний напряжения на электродах короткой дуги с ее катодными процессами, а также о существовании переходной формы дуги, характеризующейся повышенным катодным падением. [c.129]

Все материалы осциллографических наблюдений говорят о том, что сложившееся представление о существовании вполне определенной для каждой дуги величины катодного падения и плотности тока у катода является идеализацией, допустимой ЛИШЬ в качестве первого приближения к действительности и притом лишь при решении определенного, ограниченного круга вопросов, в число которых не входят вопросы устойчивости дуги. [c.152]

Наше понимание явлений у катода, в особенности в дугах высокого давления, затруднено отсутствием достаточных сведений об условиях, существующих у катода. Необходимо было бы иметь точные данные в отношении плотности катодного тока, отношения тока электронов к току ионов, величины катодного падения потенциала и протяженность зоны катодного падения потенциала, температуры поверхности катода, давления газа или пара вблизи катода и т. д. Измерение этих величин весьма затрудняется высокими температурами в столбе [c.53]

Скорость плавления электрода можно регулировать, изменяя силу тока или величину катодного падения напряжения. Возможность увеличения скорости плавления покрытых электродов за [c.70]

Степень развития электрического поглощения газов металлом зависит от величины катодного падения напряжения, состава газовой среды, тока и др. (табл. 33). [c.232]

Описанный процесс называется химическим поглощением газов металлом. При электродуговой сварке возможно и электрическое поглощение, которое наблюдается у поверхности катода, в области активного пятна, куда внедряются положительные ионы газов из столба дуги. Степень электрического поглощения газа при дуговой сварке пропорциональна величине катодного падения напряжения и силе сварочного тока. [c.317]

Для определения степени влияния, оказываемого на другие трубопроводы станциями катодной защиты, нет необходимости предусматривать пункты измерений потенциала в каждом месте их пересечения с трубопроводами, имеющими катодную защиту, поскольку величина катодной воронки напряжений мол<ет быть оценена измерением падения напряжения на поверхности земли [ 18]. На рис. 10.17 показана средняя плотность тока (в функции от условного прохода трубопроводов при высоком удельном электросопротивлении грунта р = 100 Ом-м), вызывающая на поверхности земли при цилиндрическом поле падение напряи<ения AUx = = 100 мВ. При этом величина AUx измеряется (по рис. 3.31) по направлению перпендикулярно к трубопроводу (как Пд ) или (по рис. (10.15) на расстоянии х = = 10 м. Отсюда видно, что [c.241]

Приведенная обработка существенно опирается на значения 11с [12], измеренные в других условиях. В связи с этим интересно рассчитать катодные падения, при которых измеренные значения скоростей г 2 в точности удовлетворяют уравнению (5). Результаты такого расчета также приведены в таблице (величины II ). Сравнение соответствующих столбцов таблицы показывает, что вычисленное катодное падение близко к измеренному в [12]. [c.242]

Обычно сумма катодного и анодного падений напряжений составляет небольшую долю от общего падения напряжения плазменной дуги катодное падение напряжения не превышает 5—8 В — для плазмотронов с вольфрамовым катодом, 10—12 В — для плазмотронов с циркониевым катодом, а значение анодного падения напряжения не зависит от материала анода и вида плазмообразующей среды и составляет 5—6 В [29]. В связи с этим величина напряжения плазменной дуги зависит в основном от напряжения и длины участков, составляющих столб дуги. [c.42]

Наконец, непосредственно к положительному электроду (аноду) прилегает область анодного падения напряжения. Эти области схематически показаны на рис. 2-2. Размеры областей катодного и анодного падений напряжения изображены на рис. 2-2 сильно преувеличенными. В действительности их протяженность ничтожно мала. Например, протяженность области катодного падения напряжения имеет величину порядка свободного пути электрона (меньше 1 мк). Протяженность области анодного падения напряжения обычно лишь несколько больше этой величины. [c.14]

Как показывают теория и опыт, катодное падение напряжения при очень малых токах зависит от тока, уменьшаясь с увеличением последнего. На рис. 2-3 приведена зависимость катодного падения напряжения для дуги с вольфрамовым катодом от тока при разных давлениях. При токе свыше 10 а катодное падение напряжения стремится к величине 6,5 в, независимо от давления. [c.15]

Допустим, что присутствие паров железа в области катодного падения снижает эту величину в 4 раза. Тогда [c.69]

Разрядная трубка с полым катодом. Разряд в полом катоде, широко используемый в спектроскопии высокой разрешающей силы, представляет собой разновидность тлеющего разряда с катодом особой формы в виде полости. В определенном диапазоне давлений наполняющего газа - 100 Па) внутри полости катода возникает яркое свечение с интенсивным возбуждением линий как нейтральных, так и ионизованных атомов. Это свечение является аналогом отрицательного свечения в обычном тлеющем разряде, однако имеет ряд важных особенностей. Разряд с полым катодбм характеризуется небольшой величиной катодного падения напряжения. Напряжение зажигания разряда выше, чем напряжение горения, поэтому для полого катода необходим источник питания с напряжением 1000 В. [c.73]

Д. р. становится фактически самостоятельным и при примепС1шях накаливаемого катода (обычно при низких давлениях газа). Однако практически все характеристики разряда при эгом остаются типично дуговыми , за исключением величины катодного падения потенциала, к рая ещё снижается. Аналогичное сии-жепио происходит и при использовании плазмспных катодов см. также Низковольтная дуга). [c.24]

Отсюда следует, что безразмерная скорость -г, определенная соотно-гпением (5), должна быть равна параметру а. Соответствуюгцая прямая представлена на рисунке. Для того чтобы обработать экспериментальные данные [7] в переменных -г, а, необходимо задаться величиной катодного падения. [c.241]

Величина Е представляет напряженность поля в области катодного падения. Для определения ее можно допустить, что поле в этой области равномерно, если не учитывать могущих быть на катоде неглад-костей. Протяженность области катодного падения мы примем приближенно равной длине среднего свободного пути электрона. Однако напряженность поля в этой области мы не можем определять простым делением величины катодного падения на длину свободного пути электрона, так как мы имеем дело со средой, заполненной движущимися свободными зарядами. В данном случае необходимо определять напряженность поля, пользуясь уравнением Пуассона [c.68]

Оценивая в заключение степень достоверности имеющихся данных о величине катодного падения U некоторых металлических дуг, необходимо принять к сведению два следующих-обстоятельства. Во-первых, вследствие ничтожной протяженности d области объемного заряда у катода этих дуг определение истинных величин U методом зондов является невыполнимой задачей. Этот метод позволяет лишь определить потенциал пространства на тех или иных сравнительно больших расстояниях X от катода. Так как искомый потенциал в точке x = d может заметно отличаться от определяемых значений, при измерениях совершается неизбежная ошибка. Задача состоит в том, чтобы по возможности уменьшить указанную ошибку и оценить ее величину. С целью уменьшения ошибки обычно производится экстраполяция измере нньих значений к точке x = d или х=0. Если исходить из свойств обычной плазмы газового разряда, то в области отрицательного свечения, характеризующейся громадными значениями концентрации зарядов, потенциал пространства должен достигать максимальных значений с довольна большим градиентом поля вблизи этой области. При относИ тельно большой удаленности от нее ближайших точек пространства с известными значениями потенциала экстраполяция в дан-ном случае неэффективна и, вероятно, дает все еще сильно [c.21]

Подстановка характерной для ртутной дуги величины катодного падения i/ =10 в и /г=0,00209 при использовании разумных значений g = 0,9 и /С=0,8 приводит к результату i p = 41 дин1а, что совпадает с величиной, приведенной в работе Кобла. Как видно из этого расчета, рассмотренный Комптоном механизм возникновения силы способен объяснить оказываемое разрядом давление на катод без учета силы реакции вновь испаряющихся атомов. В качестве одного из возражений против такой интерпретации явлений Слепян и Мэзон [Л. 44] указали на невозможность объяснения этим путем найденных Танбергом и Коблом высоких значений скорости струи паров металла, которую они оценили эквивалентной 70 в. Действительно, при механизме отдачи, указанном Комптоном, скорость отраженных атомов должна соответствовать лишь незначительной части катодного падения и во всяком случае не может превосходить величину, эквивалентную U . О несостоятельности предложеи-ной Комптоном интерпретации сил и природы быстрых струй паров металла свидетельствуют также данные о силах отдачи, испытываемых анодом [Л. 50], и приведенные рядом авторов данные о существовании анодных струй [Л. 45 и 53]. [c.29]

Несколько ранее Лэнгмюром [Л. 146] была указана новая возможность объяснения механизма дуги, давшая начало одной из наиболее популярных и продуктивных теорий дуги с холодным катодом. Основываясь на выведенном им уравнении объемного заряда, образующегося в плазме у отрицательного электрода, Лэнгмюр пришел к заключению, что поле объемного заряда у катода дуги может оказаться достаточным для извлечения электронов из металла посредством понижения потенциального барьера. Детальная теоретическая проверка этого заключения применительно к условиям ртутной дуги была предпринята Маккоуном [Л. 147]. Принципиально новым в этой работе было то, что в ней учитывалось влияние эмиттируемых катс дом электронов на объемный заряд у катода и обусловленное им поле. Следует заметить, что за отсутствием заслуживающих доверия опытных данных о протяженности слоя объемного заряда одним из средств проверки действенности автоэлектронной теории дуги до настоящего времени остается вычисление поля у поверхности катода по данным плотности тока с помощью уравнения объемного заряда. Из теории Лэнгмюра известно, что объемный заряд у отрицательного электрода создается движущимися к нему из плазмы положительными ионами, плотность тока которых определяется концентрацией ионов в плазме. Эмиттируемые катодом электроны в большей или меньшей степени компенсируют положительный объемный заряд, вследствие чего результаты вычисления напряженности поля зависят от того, как велика часть тока, переносимого ионами. Компенсирующее действие электронов может оказаться практически полным, если плотности электронного и ионного токов относятся, как квадратные корни из масс иона и электрона. Отсюда следует, что в случае ртутной дуги доля ионного тока (1 — К) в общем балансе тока у катода должна быть во всяком случае больше /ею- Максимально возможное значение (1 — К) МОжет быть оценено на основании соображений об эффективности ионизационного процесса в области отрицательного свечения. Основным процессом ионизации в области отрицательного свечения долгое время считалась ионизация посредством однократных соударений атомов ртути с ускоряемыми в катодном падении электронами, основанием для чего служило кажущееся сО Впадение величин катодного падения и ионизационных потенциалов для некоторых материалов катодов. Ввиду малой эффективности указанных [c.55]

Одним из основных критериев применимости той или иной теории дуги до последнего времени считалось соблюдение баланса энергии для катодной области дуги. Этот взгляд нашел выражение в том, что почти все авторы, приступая к обоснованию своей идеи, обращались прежде всего к балансу энергии. Бросается в глаза то замечательное обстоятельство, что баланс энергии оказывается почти всегда удовлетворительным, несмотря на все различие исходных представлений о механизме дуги и допускаемых при составлении баланса упрощений и ошибок. Разительным примером этого могут служить следующие две работы. Одним из первых за свидетельством баланса энергии катода ртутной дуги обратился Гюнтершульце [Л. 7], нашедший в нем подтверждение своей теории, несмотря на использование почти вдвое заниженных данных Штарка о величине катодного падения. Позже в порядке обоснования абсурдной теории дуги к помощи уравнения баланса энергии апеллировал в своей работе Смит [Л. 76], хотя в его балансе был опущен важнейший источник притока энергии к катоду в виде положительных ионов. [c.62]

Значительно более перспективным является другой путь решения вопроса о механизме дуги, не требующий знания большого количества трудно доступных величин. Для решения задачи этим путем исключительное значение приобретают данные о протяженности области катодного падения (1 и размерах площади эмиссионной поверхности дуги 5,, от которой зависит вычисляемая плотность тока / в пределах катодного пятна. Знание величины й позволило бы непосредственно определить напряженность поля Ес у поверхности катода, так как величины катодного падения известны для многих катодов. Как уже, однако, указывалось в разд. А, измеренные на опыте значения й не заслуживают доверия. Для оценки величины напряженности поля Ес может быть использован менее прямой путь, а именно вычисление поля с помощью выведенных Лэнгмюром и Маккоуном соотношений объемного заряда по данным плотности тока у катода дуги. Этот путь уже использовался многими авторами, однако, раньше он мог привести лишь к ложным выводам ввиду употребления в расчетах резко заниженных значений /. Достигнутый в последнее время прогресс в измерении величины эмиссионной поверхности позволяет произвести более надежную оценку плотности тока у катода ртутной дуги. По данным Фрума для величины / может быть принято значение до 10 а/сл , что превышает в десятки тысяч раз первоначально "потреблявшиеся значения. Происшедшие изменения ситуации требуют серьезной переоценки сделанных ранее выводов и существующих теорий, на что справедливо указал в своей работе Вассерраб [Л. 153]. Значение новых данных о плотности тока наглядно иллюстрируется следующими простыми соображениями. Если принять вслед за Слепяном и его последователями, что ток в пределах катодного падения дуги переносится исключительно положительными ионами, то информацию о толщине слоя объемного заряда доставляет соотношение Лэнгмюра [c.64]

Таким образом, исследованные колебания напряжения должны быть отнесены за счет внутренних процессов ртутной дуги и являются признаком внутренней неустойчивости дугово-то цикла данного типа. Справедливость указанного вывода подтверждает установленная выше связь между колебаниями на-чпряжения короткой дуги и ее катодными процессами. По ряду признаков они являются результатом систематических нарушений равновесия между отдельными процессами дугового цик- ла. По-видимому, дуга с ртутным катодом представляет собой не какое-то определенное состояние равновесия между этими процессами, характеризующееся той или иной величиной катодного падения, а состояние непрерывного колебания интенсивности всех процессов дугового цикла в некоторой области значений, зависящей от условий опыта. Это относится в равной мере как к переходной форме дуги, так и к основной ее форме. Более того, так как в дуге с ртутным катодом эти колебания наблюдаются при любых условиях опыта, а эта разновидность металлических дуг относится к наиболее устойчивым, можно с большой степенью уверенности заключить, что внутренняя неустойчивость является общим свойством всех дуг холодного типа. [c.152]

Результаты олисаяных наблюдений. позволяют сделать ряд общих выводов относительно физической сущности процесса управления разрядом, его. характеристик и некоторых его особенностей, таких, а тенденция к погасаниям. Из этих наблюдений мы должны прежде всего заключить, что как само осуществление того или иного стационар ного режима дуги, так и любое изменение этого режима оказываются возможными благодаря координации процессов распада и восстановления ячеек катодного пятна. Все известные методы управления разрядным токо м основа.ны на иопользовании этого координационного механизма. Его сущность состоит в том, что любое нарушение равновесного количества ячеек, отвечающего данному режиму внешней цени разряда, вызывает цепь последовательных воздействий на разряд и в первую очередь его катодную область, под влиянием которых равновесие восстанавливается. Одним из первых звеньев в этой цепи является изменение напряжения на электродах дуги, вызывающее временное изменение величины катодного падения. Посредством таких изменений достигается регулировка количества действующих на катоде ячеек. Процесс становления равновесного количества ячеек проходит две стадии. Первая стадия характеризуется изменением интенсивности электрических процессов в пределах каждой ячейки, включая изменение эмиссионного тока, интенсивности ионизации металлического пара и величины ионного тока на катод. В отличие от этого на протяжении второй стадии в результате указанных воздействий на катодное пятно происходит изменение количества ячеек на катоде. Последнее достигается либо путем отмирания лишних или сверхкомплектных при данном режиме ячеек, либо посредством деления ячеек, в зависимости от характера откло1не-ния состояния дуги от равновесного. Легко заметить, что действие рассмотренного координационного механизма. основано на следующих свойствах элементарных ячеек дуги их неустойчивости, необходимости для их существования в фор.ме автономных областей вполне определенного тока, способности ячеек принимать на себя кратковременно токи, резко отличающиеся от нормы, и, наконец, их способности к делению. [c.188]

В катодной области 8 из катодного пятна 2 происходит эмиссия электронов в столб дуги 5, где они ионизируют нейтральные атомы. В катодной области на длине 0,01—0,001 мм сосредоточена значительная часть напряжения дуги, которое называется катоднымпа д е-нием напр яжения Величина катодного падения напряжения зависит от потенциала ионизации газа и достигает 10—16 В. [c.10]

Для получения термоэлектронной эмиссии катоды газоразрядных приборов иногда нагревают пропусканием тока от по<сторош1его источника. В качестве хорошо известного примера упомянем газотроны, а также некоторые типы газоразрядных ламп. Так как напряжение на разрядном промежутке в этом случае обычно йи-же, чем у аналогичных самостоятельных дуговых разрядов, такие дуги называются дугами низкого напряжения. Работают они обычно при низких давлениях порядка нескольких микронов ртутного столба и ниже. У наиболее полно изученного вида дуги с посторонним подогревом катода при низких давлениях почти вся трубка заполнена плазмой, за исключением узкой зоны катодного падения. Свойства этой зоны были рассмотрены Ленгмюром [Л. 93]. Величина катодного падения потенциала приблизительно равна потенциалу ионизации газа. Если термоэлектронная эмиссия способна обеспечить весь электронный ток катода, то iifje= (т/М) где т и М — массы электронов и положительных ионов соответственно. Следовательно, наибольшая часть тока катода, как и тока в плазме, переносится электронами и нет необходимости в добавочном образовании ионов вблизи катода. [c.69]

Поскольку малая величина катодного падения потенциала характерна для устойчивой дуги, представляет интерес узнать, на какой стадии развития искры катодное падение достигает присущей дуге величины. Единственным, что известно в отношении начальной стадии, является сумма катодного и анодного падений. Для искры в водороде при атмосферном давлении Крейг и Крэггс [Л. 154] через 1 мксек после начала пробоя получили для этой суммы значение 35 в. Для более ранней стадии искры в воздухе при атмосферном давлении и большой силе тока Абрамсон и Гегечкори [Л. 141] определили сумму падений около 180 в через 0,1 мксек и 100 в через 0,5 мксек после начала пробоя. Эти значения получены экстраполяцией прямых линий, приближенно проведенных через три неколлинеарные точки. Хотя полученные таким способом величины нельзя считать точными, они соответствуют вероятному верхнему, пределу. Эти результаты показывают, что малая величина катодного падения — наверняка меньшая, чем у тлеющего разряда, и, возможно, близкая к значению, характерному для устойчивой дуги, —устанавливается на весьма ранней стадии развития искры. [c.102]

Стабилитроны тлеющего разряда имеют почти горизонтальную вольт-ампернУго характеристику (рис. 1). Стабилизирующее действие основано на незначительном изменении падения потенциала в тлеющем разряде в довольно большом диапазоне токов /< , мия ст макс соответствуюпщх нормальному тлеющему разряду 1—10 мА). Такую характеристику имеет С, яри условии небольших межэлектродных расстояний, когда полное падение потенциала между анодом я катодом равно катодному падению потенциале, величина к-рого [c.659]

Толщина катодного слоя (КС) и его характерные времена весьма малы, поэтому он наиб, автономен и его свойства являются общими для большинства видов Т. р. Наличие большого скачка потенциала иа КС стационарного Т. р. (200—400 В) обусловлено тем, что поле в КС должно обеспечивать интенсивную ионизацию и усиление ионного и электронного токов. Ширина КС d равна неск. длинам ионизации электроном атомов или молекул газа. Если ср. плотность тока на катоде меньше величины нормальной плотности тока у , то ТС покрывает лишь часть катода. При увеличении тока площадь, занятая током, увеличивается пропорционально току, а напряжение на КС постоянно и равно нормальному катодному падению. Это важное свойство Т. р. наз, законом нормальной плотности тока, Тидродинамич. модель (Энгеля — Штеенбека) однородного вдоль катода КС [юсту шрует, что величины и / равны мин. напряжению и соответствующей ему плотности тока тсоретич. вольт-амперной характеристики (ВАХ). Эта мо- [c.116]

Остановимся на энергетических аспектах быстропроточных лазеров с возбуждением самостоятельным разрядом постоянного тока. Величина Е/ро в таких разрядах составляет, как правило, 10...15 В/(см X X торр). Это выше значений, оптимальных для возбуждения верхнего лазерного уровня. Колебательный КПД при этом достигает 0,6...0,85 и падает с ростом давления. При р = 40...60 торр на упругие потери и возбуждение вращательных уровней компонент смеси расходуется 5...10% выделяющейся в положительном столбце энергии. Часть энергии расходуется на возбуждение электронных состояний и плазмохимические реакций. При типичных для схемы 2 значениях (см. табл. 4.5) Е/ро— 10 В/(см-торр), А=5 см, р=50 торр, катодного падения напряжения t/к 400 В и падений напряжения на балластных сопротивлениях Ub (0,4- Л) U, где и — напряжение на разряде, КПД разрядной цепи составит [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...