Смита

Обычно в случае неподвижного фильтрующего слоя увеличением пористости слоя у стенок пренебрегают при Z)/ t>8- 10 [Л. 158, 331]. Однако опытные данные Шварца и Смита с шарами и цилиндриками при Djd = [c.276]

Располагая диаграммами Смита дл различных материалов и видов нагружения, можно производить расчет на усталость при любом значении коэффициента асимметрии цикла. [c.285]

На рис. 165, а приведена диаграмма Смита для конструкционной стали при круговом изгибе, циклическом растяжении, сжатии и кручении. Диаграммы для изгиба и кручения строят только по одну сторону оси ординат, так как они охватывают в этой области все возможные виды напряженных состояний. Для практического пользования удобнее диаграммы, изображающие пределы выносливости при различных видах нагружения непосредственно в функции коэффициента асимметрии г или амплитуды а (рис. 165, 6) и содержащие в сжатом виде те же данные. [c.285]

Другой способ заключается в снижении коэффициента амплитуда напряжений путем наложения постоянной нагрузки. Как видно из диаграммы Смита (см. рис. 164), повышение среднего напряжения цикла существенно увеличивает предел выносливости. Этот прием широко применяют в конструкции циклически нагруженных болтовых соединений, придавая болтам предварительную затяжку. При затяжке достаточно большой величины удается практически полностью устранить циклическую составляющую и сделать нагрузку статической. [c.315]

Как видно из приведенной на рис. 292 типичной диаграммы Смита [c.430]

Смит Джон М. Математическое и цифровое моделирование для инженеров и исследователей.— М. Машиностроение, 1980. [c.267]

Хилл и Смит [94] опубликовали данные по теплоемкости бакелитового лака, которые приводятся в табл. 15. [c.370]

Джепсон Г., Полл А., Смит В. [Л. 361] Восходящий поток, нагрев и охлаждение 4 фракции песка, 0,076—0,1, 0,211—0,295, 0,422—0,599, 0,85—1,2 Просо 1,2—1.68 16 [c.212]

Для теплообменных аппаратов типа движущийся продуваемый слой более распространены схемы не прямоточного, а противоточного типа. В этих, далее рассматриваемых случаях до сравнительно недавнего времени аналогично неподвижному слою поле скоростей считали равномерным. Ошибочность этих представлений была обнаружена в основном при изучении укрупненных и промышленных установок. Л. С. Пиоро [Л. 236, 237] изучал распределение газа не только в выходном, но и во внутренних сечениях противоточного слоя. Установленная им неравномерность поля скоростей воздуха не изменялась при 1деформация поля скоростей и максимальное отнощение локальной и средней скоростей выражено тем резче, чем больше оцениваемая симплексом Д/йт стесненность в канале. По [Л. 313] у стенок скорость потока на 80% выше, чем в центральной части камеры. Наличие максимума скорости газа в пристенной части слоя с резким снижением вблизи стенки отмечено также в Л. 342]. В исследовании Гу-бергрица подчеркивается, что в шахтных генераторах имеет место значительная неравномерность распределения газа, приводящая к неудовлетворительному прогреву сланца во внутренней части слоя [Л. 104а]. Можно полагать, что одна из главных причин рассматриваемого явления заключается в следующем. Как показано далее, движение плотного слоя приводит к созданию разрыхленного пристенного слоя, толщина которого может составить от трех до десяти калибров частиц. Этот 18 275 [c.275]

Теория значности (Гитторф, Крюгер, Финкельштейн, Смит) исходит из суш,ествования в металле ионов различной валентности, которые находятся в равновесии, например, в железе [c.309]

Рассмотренные зависимости относятся к симметричному циклу нагружения. При несимметричном цикле нагружения возникает вопрос о влиянии средних (или максимальных) напряжений и средних деформаций цикла на долговечность. Экспериментально влияние средних напряжений на долговечность изучалось в основном только в области многоцикловой усталости. Показано [99], что с увеличением среднего напрял ения долговечность при заданной амплитуде напряжений снижается. Количественно влияние средних напряжений рассчитывается на основании экспериментально построенных диаграмм Смита [99] или в аналитическом выражении указанных диаграмм соотно-ношениями Гудмена [64] или Р. Е. Петерсона [391] [c.129]

На рис. 189, а представлена ехема диаграмм Смита. Кривая предельных напряжений Од апроксимирована линией АВС, наклонный участок АВ которой соединяет точки а 1 (предел выносливости симметричного цикла) и а (предел прочности), а горизонтальный участок ВС соответствует пределу текучести Оо.з- Точка 1 представляет произвольный цикл с максимальным напряжением 01, средним и с коэффициентом асимметрии г -1. Штриховая линия аЬ, проведенная через точки 1 и О, изображает одинаково опасные максимальные напряжения циклов того же уровня с различными значениями г. Для точки I эквивалентное по повреждающему действию напряжение ст, приведенное к г = -1 (точка а), находится из соотношения [c.311]

Диаграмма предельных напряжений. Чтобы охарактеризовать со-нротив/[яемость материала действию переменных напряжений с различной асимметрией цикла, строят так называемую диаграмму предельных напряжений (рис. 559). В ней по оси ординат откладывают наибольшее Омакс н наименьшее Оыин напряжения цикла, а по оси абсцисс — среднее напряжение цикла Ос (диаграмма Смита). Их предельные значения определяются при данной [c.597]

К первой группе эффектов относятся такие, как естественная конвекция, поверхностная конвекция (эффект Марангони), термодиффузия (эффект Савистовского—Смита) и др. [c.7]

Появление дополнительного потока целевого компонента вблизи межфазной поверхности, обусловленного градиентом температуры, называют эффектом Савистовского—Смита. [c.9]

Исследования Кондо, Билби, Баллафа и Смита показали, что коэффициенты определяют плотность дислокаций. Следова- [c.536]

Здесь Ое/ — эффективное решение, определяющее прочность рассматриваемого мпкрообъема, a d и — локальные напряжения в нем, вызванные соответственно скопленпем дислокаций и наличием трещины, One — теоретическая прочность кристаллической решетки (или поверхности раздела) в микрообъеме (индекс п указывает, что напряжения направлены норл(ально к плоскости скола). Как следует из моделей разрушений сколом Стро, Смита и др. [55, 198], обусловленная скоплением дислокаций концентрация напряжений пропорциональна мощности скопления дислокаций в конце полосы скольжения nj [c.357]

Для практического расчета конструкций, работающих при циклических напряжениях, необходимо знать зависимость между статическим напряжением и циклическим, при котором еще не происходит разрушение дезали и обязательно достигается требуемое число циклов нагружения. В этом случае строится, зак называемая, диаграмма предельньис напряжений цикла (диаграмма Гудмана - Смита) (рис. 56). [c.89]

Рис. 56. Диаграмма предельных напряжений цикла (диаграмма Гудмана- Смита)

Рис. 56. <a href="/info/351098">Диаграмма предельных напряжений цикла</a> (<a href="/info/129849">диаграмма Гудмана</a>- Смита)

Смита и др. [68]), которые сконструировали сверхироиодящий гальванометр, пригодный для использования в жидком гелии, и применили его для измерения термо-э. д. с. в металлах при температурах ниже 4° К. Особенно интересны измерения вблизи перехода в сверхпроводящее состояние, где термо-э. д. с. быстро стремится к нулю. Необходимая для этих измерений чувствительность по папрян ению порядка 10 й была достигнута с тангенс-гальванометром, имевшим чувствительность по току порядка 10 а, благодаря тому, что сопротивление всей цепи удалось снизить до- Ю ом. При таком малом сопротивлении цепи R необходимо, чтобы и эффективная индуктивность Ьэфф, была как можно меньше, так как в противном случае постоянная времени t=Z/эфф./Л сек окажется слишком высокой. Чтобы удовлетворить этому требованию, постоянное магнитное поле гальванометра должно быть очень мало ( 10" гаусс). [c.180]

Группа Па. а) Бериллий. В ранее выполненных работах Кристеску и Симона [93] указывалось па наличие максимума теплоемкости вблизи 11° К, однако позднейшие работы Хилла и Смита [94] не подтвердили этот результат. [c.339]

Ф и г. 14. Зависимость 0/0о от Т/0о для элементов с решеткой типа алмаза. Теоретическая кривая для алгмаза получена Смитом ([132], для германия и кремния—Ю Чанг Си [117]. [c.348]

На фиг. 14 для сравнения приводятся также результаты вычислений по способу Борна и Кармана, проведенные для алмаза Смитом [132], а для германия и кремния — Ю Чанг Си [117]. Экспериментальные данные Питцера [131] по теплоемкости алмаза очень хорошо ложатся на теоретическую кривую. [c.350]

Ф II г. 27. Аномалии в теплоемкости соли Fe(NH4).,(S04)2X x6H. jO (по данным Хилла и Смита [184]), [c.367]

Жидкий гелий претерпевает характерное изменение при переходе через Х-точку. Это изменение не раз наблюдалось многими исследователями и было фактически зарегистрировано в 1932 г. Мак-Леннаном, Смитом и Вильгельмом [14], которые писали Мы внимательно наблюдали за жидкостью по мере приближения к тройной точке. [c.789]

Широкие капилляры. Температурная зависимость расхода при постоянном гидростатическом напоре, полученная Алленом и Мейснером, уже приводилась нами на фиг. 47. Их исследования были дополнены дальнейшими измерениями, которые выиолнилн Джонс, Грейзон-Смит и Уилхелм [94] в Торонто. Эти авторы работали в области перехода Не I в Не II. Представляя результаты своих измерений в виде суммы вязкого и сверхтекучего членов, они получили значения вязкости для температур от точки кипения до 1,8° К. Малое количество результатов в области от 2,25 до 3,4° К, а также то, что их данные по вязкости Не I являются слишком завышенными, делают интерпретацию этих результатов сомнительной. [c.834]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...