Относительность длин (расстояний)

Относительность длин (расстояний) [c.399]

Относительная длина пятна контакта равна отношению расстояния а между крайними точками пятна контакта за вычетом разрывов [c.201]

Зависимость формы огибающей сигнала дифференциального проходного ВТП от длины узких поверхностных дефектов глубиной = 0,05 при Т1 = 0,64 и базе = 6/2/ и = 0,8 (Ь — расстояние между короткими измерительными обмотками) показана на рис. 54. При / > 2 амплитуда импульсов практически остается неизменной, а расстояние между пиками импульсов увеличивается и становится равным относительной длине дефекта При <3 0,2 форма импульса практически не отличается от формы, соответствующей = 0,22. Исследования показывают, что с уменьшением базы сокращается длина зоны контроля и уменьшается амплитуда импульса огибающей, поскольку зоны контроля измерительных катушек при малых 6 перекрываются. Оптимальное значение да 0,25-t-0,5, при этом амплитуда импульса огибающей уменьшается не более чем на 30 % от максимального значения, соответствующего 6 1. Увеличение глубины дефекта от = 0,025 до = 0,2 не влияет существенно на форму им- [c.123]

Из уравнений (16) и (22) видно, что значения нечувствительных скоростей для грузов, установленных на консолях, зависят только от относительной длины консолей. При нулевой длине консолей уравнения (16) и (22) превращаются соответственно в уравнения С (р) = О и (Р) = О, определяющие собственные частоты ротора при сим метричных и кососимметричных колебаниях. То есть при приближении консольных грузов к опорам величина нечувствительных скоростей приближается к соответствующим собственным частотам, как и в случае грузов внутри пролета. Однако для грузов, установленных в пролете на некотором расстоянии от опор, нечувствительная скорость больше соответствующей собственной частоты. Для грузов же, установленных на консолях, нечувствительные скорости будут ниже соответствующих собственных частот, что следует из уравнений (16) и (22) при учете значений частотных функций (И). Чем больше длина консоли, тем меньше величина нечувствительной скорости, что объясняется повышением гибкости консольной части. [c.88]

Длина участка предварительного смешения L , равная расстоянию от газовыпускной щели до выходного сечения цилиндрической части амбразуры, могла изменяться в пределах от 40 до 350 мм путем перемещения трубы 2 вдоль ее оси. Относительная длина смешения /(.,= = LdD,,, где D —диаметр амбразуры (550 мм), варьировалась в пределах от 0,08 до 0,64. [c.89]

При меньшей относительной длине участка предварительного смешения, т. е. на расстоянии 100 200 н 280 мм от газовыпускной щели, [c.90]

Момент силы относительно точки. Расстояние, измеряемое длиной перпендикуляра, опущенного из неподвижной точки на линию действия силы, называется п л е-40 м силы. Произведение величины силы на плечо называют моментом силы относительно данной точки. [c.56]

Коэффициент сопротивления изогнутых труб и структура потока в них изменяются под влиянием факторов, определяющих степень турбулентности потока и форму профиля скорости на входе (Re = WoD /v, относительная шероховатость стенок A = A/D , условия входа относительная длина прямого входного участка относительное расстояние от [c.257]

Из рис. 3-6 видно также, что при большой относительной длине вертикальных электродов и малом относительном расстоянии между ними кривые пологи. Это показывает на нецелесообразность в данном случае увеличивать частоту сетки, так как коэффициент Д уменьшается незначительно. [c.53]

Коэффициент Ал по рис. 3-7 изменяется следующим образом наличие вертикальных электродов в сетке уменьшает снижение ее сопротивления с увеличением глубины заложения и тем значительнее, чем больше относительная длина вертикальных электродов KiY и меньше относительное расстояние между этими электродами а//в. [c.56]

Ход кривых, приведенных на рис. 3-16, показывает, что коэффициент Лв. а следовательно, и сопротивление заземлителя снижаются с увеличением относительной длины вертикальных электродов /в/(Ял/л) и с уменьшением относительного расстояния между ними ajl . Из кривых следует также, что при одинаковом расходе металла на вертикальные электроды когда отношение а//в при коротких и при длинных электродах одно и то же, эффективнее использовать более длинные электроды, так как коэффициент Дв при этом меньше. [c.71]

Затопленные турбулентные струи, как известно, постепенно расширяются по мере удаления от места истечения и теряют скорость. Для струй кругового сечения осевая скорость (т. е. средняя скорость по оси сечения струи) остается постоянной до расстояния от места истечения х sa 4,8 d, где d — диаметр выходного сечения отверстия, и затем постепенно снижается. Эффективная относительная длина струи, т. е. отнесенное к диаметру выходного сечения отверстия расстояние от этого сечения до другого сечения, где осевая скорость уменьшилась в 1/v раз, для значений [c.409]

Относительную скорость распространения трещины / С определяли по рис. 2.36 в зависимости от относительной длины скачка трещины 1а/1с- Существование данной зависимости было предварительно подтверждено результатами экспериментального измерения Ут р, полученными при испытаниях серии ДКБ-образцов с односторонней боковой канавкой. Для регистрации У. использовали датчики последовательного обрыва (см. рис. 2.35) в виде проволочных тензодатчиков на бумажной основе [105]. Датчики наклеивали на поверхность образца и подключали к блоку, генерирующему высокочастотные импульсы при их последовательном обрыве в момент прохождения распространяющейся трещины. Импульсы регистрировали катодным электронным осциллографом ОК-17М. При обработке осциллограмм устанавливали интервал времени между обрывами двух соседних датчиков, что позволило по известному расстоянию между ними рассчитывать скорость распространения трещины на различных участках ее траектории. Полученные данные подтвердили вывод о наличии в ДКБ-образцах участка, на котором трещина распространяется со стабильной скоростью, а соответствие результатов расчета [103] и эксперимента позволило в дальнейшем отказаться от ее непосредственного измерения. [c.76]

В (8.3) Гс — константа материала и ее физический смысл заключается в том, что в зоне на расстоянии r , вблизи вершины трещины происходит перераспределение напряжений и снижается их локальная концентрация. Величину можно оценить, используя результаты испытаний образцов с относительно длинными трещинами. В этом случае размер г . ничтожно мал по сравнению с длиной трещины. Учитывая, что в вершине трещины справедливо асимптотическое распределение напряжений, напряжения а можно выразить через коэффициент интенсивности напряжений [c.237]

Основная идея метода постепенного освобождения узла заключается в том, что соответствующий узел на будущей плоскости разрушения считается состоящим из двух узлов, кинематическое ограничение на движение которых состоит в требовании их совпадения при движении. Когда вершина трещины проходит через точку, занимаемую двойным узлом, то эти узлы под действием двух равных по величине и противоположных по направлению сил могут динамически расходиться. Относительно значения удерживающей силы чаще всего предполагается, чтс с того момента, когда вершина трещины впервые коснется двойного узла, эта сила пропорциональна величине внутреннего силового взаимодействия в узле, причем после этого момента коэффициент пропорциональности будет определяться мгновенным значением доли (относительной длины) грани элемента, пройденной движущейся вершиной. Пусть, например, узловая сила равна величине Qo в тот момент, когда вершина трещины пересекает заданный двойной узел, и пусть расстояние между узлами на будущей плоскости разрушения равно Я если мгновенное значение пути, пройденного вершиной трещины от рассматриваемого двойного узла, равно h, то по предположению удерживающая сила Q определяется по формуле [c.121]

Здесь ж = aj/L— относительное продольное расстояние (L — характерная длина тела) /ст=/ст/(роа о)—относительная массовая скорость через поверхность тела Неь = рог<Уо /(х — число Рейнольдса, построенное по характерной длине тела и локальной скорости течения вне пограничного слоя. [c.12]

На эффективность работы прямоточных аппаратов может также оказывать существенное влияние скорость отсоса объем отсасываемого газа 8, относительная длина участка сепарации пыли L = ЫВ и расстояние от решетки до наружных стенок аппарата h. [c.90]

Силы приложены к ролику симметрично относительно середины его длины расстояние между точками их приложения а (фиг. 26) равно расстоянию между серединами зубьев звездочек полу муфт [c.38]

Изменение коэффициентов интенсивности напряжений ki и в зависимости от угла р при фиксированных относительных длинах трещин (параметрах Я) показано на рис. И и 12. При малых расстояниях между трещинами (к = 2,5) всегда больший для внешних вершин, чем для внутренних. Коэффициент интенсивности / 2 при малых р больший для внутренних, а при значениях (3, близких к я/2, —для внешних вершин. Взаимодействие между трещинами приводит к увеличению (при малых углах fi) или уменьшению (при Р, близких к п 2) коэффициента интенсивности ki по сравне-со случаем изолированной трещины. [c.58]

Установленный на дисковых образцах характер изменения коэффициента интенсивности напряжений в зависимости от относительных длины трещины =11а, расстояния включения a=h b и его радиуса r =Rlb, а также постоянной х (см. параграф 2 настоящей главы) качественно не изменился (см. рис. 54, а, 6/а=1). В частности, как и в случае диска при малых а (а <0,22), коэффициент интенсивности напряжений вначале растет, достигая максимума К max, после чего падает до минимума Кг min и затем снова растет. Относительная разность экстремальных значений К, т. е. величина б, рассчитанная по формуле (5.28) при 0,16 а 0,22,— малая, так что можно говорить об участке стабилизации Ki в некотором интервале длин трещин от Я,1 до Яг. Для квадрата, если а=0,18, то A,i=0,08, Я,2= [c.159]

Рис. 4.6. Радиальное распределение относительной плотности молекулярного потока на расстоянии 4/ от выходного сечения цилиндрической трубы с относительной длиной LIR = 2(a) и 8(6) для разных коэффициентов прилипания

Эталоном можно также пользоваться как фотоэлектрическим спектрометром, если в центре кольцевой картины поместить точечную диафрагму, с тем чтобы через нее проходил свет только в узком интервале длин волн 5А.. Тогда при любых изменениях оптической длины эталона, таких, о которых говорилось в 3, п. 1, в, будет изменяться длина волны света, проходящего через диафрагму. Регистрируя выходной световой поток при помощи фотоумножителя, можно развернуть во времени распределение интенсивности в пределах интерференционных колец. При больших временах усреднения для измерения стабильности можно медленно линейно изменять расстояние между пластинами и получать многократные записи длин волн лазера и образцового источника на ленте самописца. При меньших временах усреднения зависимость относительной длины волны лазера от времени получают, заставляя вибрировать элемент, задающий расстояние между пластинами, и развертывая сигнал фотоумножителя на экране осциллографа синхронно с вибрацией. Оба метода применялись [7] при определении абсолютной стабильности длины волны газовых лазеров путем прямого сравнения с эталонной ртутной лампой на изотопе [c.431]

После оценки общей мощноети энерговыделения в защите выявляют распределение энерговыделения по объему. Полное объемное решение задачи,, как правило, весьма трудоемко. В инженерных расчетах представляется возможным ограничиться выявлением распределения энерговыделения лишь по глубине защиты с предположением о постоянстве полей энерго-выделения в двух других направлениях. Более просто решается задача с заряженными частицами. Эти частицы поглощаются на относительно коротких расстояниях. Практически вся их энергия передается материалам защиты на длинах, не превосходящих 2—3 см. Учет неравномерности распределения энерговыделения в столь топких слоях не представляется необходимым, Поэтому мощность удельного энерговыделения в защитных экранах, поглощающих заряженные частицы, можно определить как среднюю величину, равную частному от деления полной мощности поглощенных частиц на объем экрана с толщиной, соответствующей примерно 10-кратному ослаблению потока частиц. [c.109]

При большой относительной длине образца lid и значительных радиальных перепадах температур поправка р является пренебре> спм0 малой. Из уравнения (3-47) следует, что времп аназдывания температуры в одной точке образца по сравнению с температурой в другой точке не зависит от интенсивности теплообмена этого образца с окружающей средой. Оно определяется только температуропроводностью образца и расстоянием между указанными двумя точками. [c.140]

Единицы длины и времени в классической механике произвольны и независимы.Единицы же скорости и ускорения зависят от первых и, следовательно, отнесятся к классу производных" единиц. Единица скорости, т. е. скорость, измеряемая числом 1, в соответствии с определением в 1, представляет такую скврость, при которой расстояние, равное единице длины, проходится в единицу времени. Следовательно, величина этой единицы скорости изменяется прямо пропорционально величине единицы длины и обратно пропорционально величине единицы времени. Поэтому про нее говорят, что она первого измерения относительно длины и минус первого измерения относительно времени. Если мы для обозначения величин единиц длины и времени введем соответственно символы Z, и Г, то сказанное может быть кратко выражено словами единицей скорости будет — или LT . Конечно, [c.12]

Поглощение э11ергии. Заряженные частицы. Заряженные частицы высокой энергии (а- н (З-частицы, протоны, продукты деления) вызывают ионизацию окружающей среды, теряя при этом энергию. Скорость потери энергии пропорциональна квадрату заряда частицы. Поскольку кинетическая энергия частицы пропорциональна ее массе и квадрату скорости, то а-частица будет иметь ту же длину пробега, что и протон, энергия которого в четыре раза меньше. Пробег -частиц с энергией от 4 до 5 /Мэе (и протонов с энергией от 1 до 1,25 А1эв) в воздухе изменяется от 2,5 до 3,6 см. Пробег частиц в воде и живой ткани примерно в 10 раз меньше, чем в воздухе, и еще меньше в материалах с большой плотностью. Таким образом, а-частицы и протоны, образующиеся при ядерных превращениях, легко поглощаются тонкими слоями материала либо воздухом на относительно малых расстояниях от источника, порядка 3,8 см. [c.110]

Монтаж подъемника начинают с проверки шахты и разбивки основных осей. Проверку начинают сверху, с площадки машинного помещения. Поверх проема шахты делают настил из досок, с которого опускают три пары отвесов (фиг. 264, а) отвесами 1 проверяют возможность размещения вдоль шахты направляющих кабины, отвесами 2 — направляющих противовеса, и отвесами 3 — положение лицевой поверхности кабины относительно дверных проемов шахты. Взаимные расстояния между отвесами должны быть выдержаны точно. Для этого рекомендуется изготовить специальный металлический шаблон, с помо-шдаю которого удобно перемещэть одновременно все отвесы, не нарушая их относительного положения. Расстояния между нитями отвесов и стенками шахты щ, аг и аз на фиг. 264, а), измеренные по всей ее длине, должны обеспечивать свободный проход кабины и противовеса и размещение всех деталей, служащих для прикрепления направляющих к стенкам шахты. [c.448]

Надежды изобретателей обратились к новому виду энергии — к электричеству. Первые опыты передачи электрической энергии на расстояние-относятся к началу 70-х годов. В 1873 г. французский физик И. Фонтен демонстрировал на Венской международной выставке свойство обратимости электрических машин приводил в действие двигатель (машину Грамма) от генератора (такой же машины Грамма). Двигатель и генератор соединялись между собой кабелем длиной в 1 км. Таким образом была доказана принципиальная возможность передачи механической энергии на относительно большое расстояние путем двойного преобразования энергии механической в электрическую на генераторном конце и электрической в механическую — у потребителя. Экономическая целесообразность такого принципа еще не была тогда доказана. [c.57]

В компрессорах полочное бандажирование обычно применяют в рабочих колесах первых ступеней компрессоров, имеющих большую относительную длину лопаток и изредка в колесах средних ступеней. Размещают бандажные полки чаще всего на расстоянии от корня лопаток /п= (0,6... 0,8)/, где I — длина лопатки. Имеются конструкции рабочих колес, вентиляторов авиационных двухконтурных турбореактивных двигателей, в которых использованы два. пояса полочного бандажирования. [c.107]

Весьма обширное и тщательное экспериментальное исследование вторичных явлений в турбинных решетках было произведено Е. А. Гу-касовой [11]. Были исследованы, при малых скоростях обтекания (М, < 0,4), три типичные турбинные решетки при различных относительных шагах и углах входа. Для этих решеток получена полная картина вторичных течений, включая пространственные профили скорости в пограничных слоях, и определены величины коэффициентов вторичных потерь. Влияние пограничного слоя на входе в решетку устранялось путем применения двух тонких пластин-отсекате-лей, имеющих вырезы по форме профилей лопаток. Концевые явления изучались вблизи пластин. Изменение расстояния h между ними позволяло просто изменять относительную длину лопаток. [c.446]

Рнс. 3-6. Коэффициент Д, учитывающий снижение сопротивления за-землителя в зависимости от относительной длины вертикальных электродов, относительного расстояния между ними и частоты сетки. a-lJVS=a,b 6 WyKs = 0.25 в-/ /УТ= 0,125 г -1 0,0525-. [c.52]

При увеличении относительной длины заготовок от 0,8 до 1,5 отклонения формы уменьшаются, а затем остаются постоянными. В приторцо-вых участках заготовки металл упрочнен на расстоянии от торца (0,3н-0,8) d. Степень упрочнения увеличивается с приближением к торцу и зависит от свойств металла. [c.120]

На рис. 51 изображено изменение коэффициента интенсивности напряжений ( —толщина образца) при %=1,78 и различных расстояниях h=aR центра включения радиуса r=0,075i (сплошные линии) до трещины в зависимости от относительной длины трещины K=IIR. Штриховые линии относятся к случаю, когда сосредоточенные силы приложены во внутренних точках диска (г= = 0). На рис. 51, а кривые I соответствуют значению а = 0,65, а кривые II — а—0,18. [c.151]

Для непосредственного измерения стандартизованных параметров шероховатости с использованием старых профилометров созданы различные электронные приставки. Одна из таких электронных цифровых приставок к широко распространенным профилографам-профилометрам мод. 201, 202 и 253 работает в режиме профилометрирования и измеряет высоту сглаживания Rp мкм, глубину сглаживания (расстояние от средней линии до линии впадин) Rv, мкм, относительную длину опорной линии на уровне средней линии tm, % число выступов параметр Ra определяют по показывающему прибору профилометра. [c.703]

Основная идея метода электронного зонда проста. Пучок электронов диаметром около 0,5 мкм попадает на поверхность образца и, взаимодействуя с его атомами, генерирует рентгеновское излучение. Измеряя длину волны и интенсивность этого излучения, можно определить, какие элементы присутствуют в образце и каковы их концентрации. Надо сказать, что площадь, в пределах которой генерируются рентгеновские лучи,, может значительно превосходить площадь поперечного сечения падающего электронного пучка, поскольку электроны способны преодолевать в образце относительно большие расстояния, прежде чем они взаимодействуют с атомами и генерируют рентгеновские лучи. Доля поглощенного рентгеновского излучения зависит от глубины проникновения Электрэнов в объект (от ускоряющего напряжения), угла выхода рентгеновского излучения, попадающего затем в спектрометр, и химического состава образца. Обычно минимальный диаметр исследуемой площади и глубина исследуемого объема находятся в пределах соответственно 0,2—2,0 и 2,0—-10,0 мкм. Чувствительность анализа в среднем 0,1 %, [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...