Условие текучести Мизеса

НДС анализировали с помощью МКЭ [43, 77, 102] путем решения упругопластической задачи в геометрически нелинейной постановке на основе теории течения, условия текучести Мизеса, модели трансляционно-изотропного упрочнения [124]. Образец [c.101]

Параметры напряженного состояния в упругопластической постановке определяются на основании принятых значений q и Q, условия текучести Мизеса и деформ ационной теории пластичности [c.209]

Заметим, что в случае несжимаемого упругого материала, т. е. при v=I/2, условие оптимальности (26) при увеличении коэффициента нагрузки влечет за собой одновременно удовлетворение условия текучести Мизеса всюду в покрывающих слоях. Таким образом, оптимальный проект при заданной упругой податливости будет одновременно оптимальным пластическим проектом при заданном коэффициенте нагрузки (6). [c.83]

Для описания пластического течения пользуются условием текучести Мизеса, отражающим ограниченные возможности вещества упругого сопротивления на сдвиг [c.147]

Сопротивление сдвиговой деформации при сжатии материала в плоской волне нагрузки определяется разностью напряжений, действующих по нормали вг и параллельно ов фронту волны. Для плоской волны условия текучести Мизеса и Треска совпадают и приводят к связи напряжений Ог и <Ув с сопротивлением От в виде От= Ог—Ов. Рассмотрим возможность экспериментального определения сопротивления сдвигу за фронтом плоской упруго-пластической волны напряжений путем регистрации напряжений (Гг и Об диэлектрическим датчиком давления по этому соотношению. [c.191]

Закон пластического течения, определяемый формулой (10.11), называется ассоциированным, так как он связан (ассоциирован) с данным условием течения. В частном случае, когда принимается условие текучести Мизеса [c.738]

Так как материал несжимаем ( 1 = 0,5), то E SG. Примем условие текучести Мизеса [c.741]

Таким образом, подставляя (11.186) в (11.185), получим условие текучести Мизеса в следующем виде [c.85]

В качестве примера применения предложенного метода расчета рассмотрим процесс деформирования участка 1 в виде плоского кольцевого фланца при осесимметричной вытяжке. Течение считаем радиальным, т. е. а материал, подчиняющимся условию текучести Мизеса. Введем полярную систему координат г, б с центром на оси симметрии фланца. В этом случае имеем [c.94]

Несущая способность такой оболочки рассматривалась А. А. Ильюшиным [69] на основе условия текучести Мизеса. При определении условия прогрессирующего разрушения вос- [c.196]

В (6) т) — положительный множитель, для определения которого служит условие текучести Мизеса [c.152]

Рис. 3. Границы области пластического течения, найденные с применением условия текучести Мизеса для типа П,

В развернутом виде условия (2.4.5), его называют условием текучести Мизеса, записывается в виде ) [c.111]

Применим теперь теорию касательного модуля для случая идеально пластического материала, подчиняющегося условию текучести Мизеса. Диаграмма S — Г для этого материала изображена на рис. 11.2 материал ведет себя [c.320]

Состояние текучести. Возьмем в качестве дополнительного соотношения условие текучести Мизеса [c.44]

Отметим, что напряжения, представленные этими формулами,— однозначные функции компонентов деформации и тождественно удовлетворяют условию текучести Мизеса. [c.44]

Уравнения (14.8) при условии текучести Мизеса предложены Рейсом П в 1930 г. [c.51]

Тонкий плоский лист равномерно растянут во всех направлениях в своей плоскости. Составить условия текучести Мизеса и Треска — Сен-Венана. Как направлены площадки, на которых действует максимальное касательное напряжение [c.58]

Тонкий плоский лист, лежащий в плоскости х, у, испытывает равномерное растяжение q в направлении л и равномерное сжатие р в направлении у. Составить условие текучести Мизеса и Треска — Сен-Венана. Как направлены площадки, на которых действует максимальное касательное напряжение [c.58]

Условие текучести Мизеса в нашем случае принимает вид [c.116]

Сплошной неравномерно нагретый шар (температура 0 — функция радиуса) испытывает упруго-пластическую деформацию. Найти распределение напряжений, если в пластической зоне выполняется условие текучести Мизеса, [c.118]

Уравнения плоского напряженного состояния при условии текучести Мизеса. Последнее условие в рассматриваемом случае [c.211]

Уравнения для напряжений при условии текучести Мизеса. [c.214]

Рассмотрим систему уравнений равновесия (51.1) и условие текучести Мизеса [c.214]

Уравнения для скоростей при условии текучести Мизеса. Рассмотрим теперь систему уравнений (51.3) для скоростей, предполагая, как обычно, напряженное состояние известным тогда система (51.3) — линейная с переменными коэффициентами. В области гиперболичности уравнений для напряжений уравнения для скоростей будут также гиперболическими, причем характеристики обеих систем совпадают. [c.219]

Рассмотрим напряженное состояние в пластической зоне при условии текучести Мизеса. Здесь справедливы дифференциальное уравнение равновесия [c.225]

Проанализируем решение этой задачи при условиях текучести Мизеса и Треска — Сен-Венана. [c.227]

Условие текучести Мизеса. Здесь уравнения (53.3), (53.4), [c.227]

Растяжение полосы, ослабленной круговыми вырезами. В качестве примера использования полученных выше результатов рассмотрим (при условии текучести Мизеса) растяжение полосы, ослабленной вырезами с круговым основанием радиуса а (фиг. 150). Вблизи круговой части контура возникают осесимметричные поля напряжений (благодаря гиперболичности уравнений в этих областях поля напряжений полностью определяются формой свободного [c.228]

Показать, разыскивая решения дифференциальных уравнений равновесия и условия текучести Мизеса, независящие от радиус-вектора г, что [c.234]

Условие текучести Мизеса [c.235]

Приближенное нахождение предельной нагрузки энергетическим методом. Предельную нагрузку для пластины можно приближенно определить с помощью энергетических теорем, изложенных в 24. Это не представляет большого интереса для осесимметричных задач, поскольку здесь предельная нагрузка легко находится непосредственно. Тем не менее мы кратко рассмотрим этот вопрос в качестве иллюстрации к общим теоремам 24 будем при этом основываться на условии текучести Мизеса. [c.249]

Условия текучести (VI. 6) или (VI. 7) исключают затруднения, описанные в параграфе 4, поскольку перед Тт стоит знак . Уравнение (VI. 6) обычно называют условием текучести Мизеса — Генки. [c.114]

УСЛОВИЕ ТЕКУЧЕСТИ МИЗЕСА-ГЕНКИ ПРОСТОГО РАСТЯЖЕНИЯ S39 [c.339]

УСЛОВИЕ ТЕКУЧЕСТИ МИЗЕСА-ГЕНКИ ДЛЯ ПРОСТОГО РАСТЯЖЕНИЯ [c.339]

Мы не можем непосредственно применить функциональную зависимость полученного вида к нашему случаю, поскольку это простое растяжение, а не простой сдвиг. Сначала следует выразить условие текучести Мизеса — Генки для случая простого растяжения. Как мы уже отмечали в параграфе 9 главы III, простое растяжение не настолько просто, как это может показаться. Мы показали в параграфе 13 этой главы и на рис. V. 1, что простое напряжение 0 можно рассматривать как результат суперпозиции всестороннего [c.339]

Выберем в качестве дополнительного уравнения, определяющего множитель dA в данной точке тела, условие текучести Мизеса [c.152]

При ограничении компонент Sy условием текучести Мизеса [c.23]

Величина Os не зависит от приложенного гидростатического давления, по крайней мере, при аСЮОО МПа (см. гл. XII) и если для металла справедливо условие текучести Мизеса, то сопротивление деформации при сложном напряженном состоянии есть интенсивность касательных напряжений Ts, вызывающая стабильное пластическое течение при заданных параметрах деформирования. Так как [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...