Анализ начального приближения

Анализ начального приближения [c.118]

Когда анализ начального приближения включен, в выходном файле содержится следующая ин(1)ормация [c.118]

Выбор анализа начального приближения [c.118]

Настройка и запуск анализа начального приближения [c.118]

Э Ю дает возможность легко определить элемент с нереальными параметрами. Такая ситуация не возникает во время анализа начального приближения, потому что конденсаторы и индуктивности при этом исключаются из рассмотрения. [c.163]

Важным фактором, управляя которым, можно добиться выполнения условий сходимости метода Ньютона, является близость точки начального приближения Vo к точке корня V. Это обстоятельство привело к появлению метода, повышающего вероятность сходимости метода Ньютона и называемого методом продолжения решения по параметру. В этом методе в решаемой системе уравнений выделяют параметр, влияющий на положение точки корня в пространстве фазовых переменных. Например, при анализе электронной схемы таким параметром может быть напряжение источника питания. Система (5.1) решается методом Ньютона многократно при ступенчатом изменении параметра. Пусть параметр Е выбран так, что при - 0 имеем V - 0. Тогда при первом решении выбираем Vq=0 и находим значение корня V, , соответствующее начальному значению параметра Е. Далее увеличиваем Е и решаем систему уравнений при начальном приближении Vo=Vj [c.228]

Надежность применения метода определяется не только фактом принципиальной сходимости к корню, но и тем, каковы затраты времени Т на получение решения с требуемой точностью. Ненадежность итерационных методов проявляется либо при неудачном выборе начального приближения к корню (метод Ньютона), либо при плохой обусловленности задачи (методы релаксационные и простых итераций), либо при повышенных требованиях к точности решения (метод простых итераций), либо при высокой размерности задач (метод Гаусса при неучете разреженности). Поэтому при создании узкоспециализированных программ необходимы предварительный анализ особенностей ММ заданного класса задач (значений п, Ц, допустимых погрешностей) и соответствующий выбор конкретного метода. При создании ППП с широким спектром решаемых задач необходима реализация средств автоматической адаптации метода решения к конкретным условиям. Такая адаптация в современных ППП чаще всего применяется в рамках методов установления или продолжения решения по параметру. [c.235]

Анализ табличных данных показывает, что точность вычислений во многом зависит от выбора начальных приближений определяемых параметров. [c.60]

Подробный анализ ошибок приближенного разложения процессов для различных точек рабочей области (см. рис. 11.40, а) здесь не рассматривается. В качестве примера на рис. 11.43, а, б показаны переходные процессы, соответствующие нулевым начальным условиям для ряда точек на границах, а также для некоторых точек, расположенных внутри рабочей области. Штриховые кривые соответствуют полному описанию процессов по выходной кривой X, а сплошные — использованию приближенного разложения процессов на отдельные составляющие. [c.84]

На основании анализа особенностей С ЦТ разработаны методы и алгоритмы улучшения сходимости автоматическое получение начальных приближений оптимальность в смысле сходимости, формирования фундаментальных циклов специальные алгоритмы, щя разрешения неопределенности, связанной с гидравлическими регуляторами расхода и давления. [c.131]

В действительности всегда берется конечное число N, поэтому вычисляемые по этим соотношениям значения Р (t)nP (U) являются приближенными. Кроме того, в этом случае зависимости P(t)n Р (U) изображаются ступенчатыми линиями. При обработке экспериментальных данных, особенно при анализе начальных и конечных участков кривых Р (t) и Р (U) (экстремальных значений т и требуется, чтобы зависимости Р (t) и Р (U) были выражены [c.9]

КД = 40 — выполнить анализ статического состояния с нулевым начальным приближением вектора переменных состояния [c.118]

КД = 42 — выполнить анализ статического состояния при заданном пользователем начальном приближении [c.118]

Металлургические процессы при газовой сварке. Кратковременность процесса сварки и малый объем расплавленного металла значительно осложняют изучение протекающих при сварке реакций и позволяют лишь приближенно (по анализам начального и конечного состояний системы и отчасти по аналогии с процессами большой металлургии) судить о явлениях, происходящих в сварочной ванне. [c.342]

Сделанные выше выводы зависят, конечно, от конкретных численных значений вращательных и центробежных постоянных молекулы. В том случае, когда поправка (2.72), обусловленная центробежными постоянными, становится сравнимой с вкладом, обусловленным неточностью во вращательных постоянных (это в принципе реализуется при больших значениях квантового числа /, причем нижняя граница для ] тем меньше, чем легче молекула), использовать в качестве начального приближения нулевые значения центробежных постоянных становится нецелесообразно. Вместе с тем, как видно из предыдущего анализа, задача и в этом случае может успешно решаться после задания корректного нулевого приближения для наибольших из центробежных постоянных. [c.55]

Как только найдено начальное приближение, обеспечивающее сходимость, анализ переходных процессов может быть выполнен. Ша является переменным и автоматически выбирается таким образом, чтобы обеспечить, если эю возможно, устойчивое нахождение решения. [c.160]

К числу важнейших этапов решения таких задач относят анализ физической сущности и принимаемых во внимание особенностей маневрирования при разработке упрощенной модели движения, допускающей возможность поиска начального приближения и расчета частных производных для градиентных методов уточнения. [c.271]

Можно лишь приближенно, по анализам начального и конечного состояния системы и отчасти по аналогии с обычными процессами металлургии, судить о явлениях и процессах, протекающих в сварочной ванне. [c.169]

Перед анализом начального приближения задать его настройки расчет начального приближения для нелинейных управляемых источников и полупроводников, расчет чувствительн(к ти и расчет малосигнальных импульсов и начать моделирование. [c.118]

Сначала выбирают малое приращение внешней нагрузки, имеющее то же отношение напряжений в плоскости, что и в конце линейного нагружения. Величина этого приращения должна быть малой но сравнению с нагрузкой в точке начала течения. Соответствующие приращения деформаций определяются, исходя из того, что композит еще обладает линейными свойствами. Затем к этим упругим приращепиям добавляют некоторую начальную приближенную оценку приращений неунругих деформаций. (При первом приращении нагрузки после достижения точки течения составляющие пластической деформации полагаются равными нулю. Для всех последующих приращений в качестве начальных приближенных оценок неуиругой деформации принимают значения, достигнутые к концу предыдущего приращения нагрузки.) После чего при помощи метода конечных элементов осуществляется анализ напряженного состояния компонентов каждого слоя композита. [c.277]

Учитывая невыпуклый характер области Л, т. е. по суш еству имея дело с многоэкстремальной задачей, необходимо провести такие дополнительные исследования, которые позволили бы с достаточной степенью вероятности судить о нахождении действительного минимума. Принципиальные и вычислительные трудности, стоящие на пути анализа многоэкстремальных задач, заставляют обычно ориентироваться не на оптимальное (глобальный экстремум), а на приближенное решение (некоторый локальный экстремум). Значение показателя качества 3 (X) на принятом приближенном решении должно быть, естественно, ближе к оптимальному, чем во всех других экстремальных точках, которые удалось обнаружить. Для этого надо опробовать некоторое множество начальных приближений (точек) и либо получить сходимость их с удовлетворяющей точностью к одному решению, либо выбрать из всех полученных локальных решений наилучшее, которое и будет принято в данном случае за оптимальное. К числу дополнительных исследований, кроме счета с различными исходными точками, надо также отнести произвольные испытания [c.31]

В частности, при приближенном анализе начальной стадии монотонный режим можно упрощенно заменить квазистацнонарным и использовать для решения линейное уравнение теплопроводности в сочетании с простыми в аналитическом отношении граничными и начальными условиями, хотя бы ориентировочно отражающими реальный тепловой процесс в том или ином теплофизическом методе. [c.13]

Анализ результатов расчетов. По описанной методике выполнены расчеты для композитного материала, армированного двумя волокнами конечных размеров. С целью повышения скорости сходимости вычислительных процессов и повышения точности полученных результатов расчетов решение дискретных задач выполнялось комбинированным способом на последовательности сгущаемых сеток. Указанный способ решения дискретных задач заключается в следующем сначала в расчетной области вводится сетка с минимальным количеством узлов, которая позволяет получить качественную картину решения затем выполняется решение дискретной задачи прямым методом (метод Холецкого, метод итерирования подпространств) далее выполняется уплотнение сетки по каждому из направлений с последующей интерполяцией полученных результатов решения в дальнейшем решение дискретной задачи выполняется градиентным методом (метод сопряженных градиентов, метод градиентного спуска), для которого в качестве начального приближения используется решение, полученное на предыдущем этапе. Сходимость градиентных методов, являющихся методами вариационного типа, сильно зависит от качества начального приближения. Поскольку, прямые методы на небольшой сетке позволяют быстро и точно получить качественную картину решения дискретной задачи, указанный комбинированный способ позволяет в несколько раз (по сравнению с традиционными процедурами реализации расчетов) снизить время, необходимое для получения решения задач, повысить точность полученных результатов, а также снизить требования к вычислительным ресурсам. [c.337]

Естественно, что единичная продольная сила Р (усилие обжима) будет связана с поперечной силой (без учета влияния трения) соотношением Р = Р tg а. В начале пластического деформирования поперечные размеры краевой части заготовки уменьшаются. Одновременно радиусы кривизны срединной поверхности в меридиональном сечении уменьшаются от бесконечности, а Рд в широтных сечениях увеличиваются от значений Рд = DJ2. Если у края заготовки меридиональные напряжения Ор близки к нулю, то из уравнения (251) можно установить, что увеличение радиусов кривизны в широтных сечениях в начале обжима может привести к некоторому уменьшению усилия деформирования. Уменьшению усилия в начальном этапе деформирования может способствовать и то, что по мере уменьшения диаметра краевой части заготовки изгибающий момент, действующий на границе очага деформации с недеформируемой частью, будет создаваться не только горизонтальной проекцией усилия деформирования Pi, но и вертикальной силой Р. Такое приближенное качественное рассмотрение начального периода деформирования объясняет причины того, что при сравнительно больших углах конусности а начальный этап сопровождается некоторым уменьшением усилия обжима. В начальном этапе деформирования с матрицей контактирует краевая часть заготовки и осуществляется процесс формирования участка свободного изгиба. Весьма интересный анализ начального этапа деформирования при обжиме и раздаче был проведен 3. Марчиняком 160]. После того как участок свободного изгиба достигает размеров, соответствующих данным условиям деформирования, он стабилизируется, и начинается образование участка очага деформации, контактирующего с конической поверхностью матрицы. [c.215]

Величина < У ( , >с) описывается функцией Г4, аналитического выражения для которой не имеется. Поэтому при дальнейшем изучении (2.27) приходится использовать различные приближения. Анализ таких приближений проводился в работах [110]. Отме-тихМ, что по мере распространения волнового пучка в случайнонеоднородной среде начальное распределение интенсивности расплывается . Флуктуации положения центра тяжести определяются, таг иы образом, двумя эффектами средним уширением пучка и флуктуациями интенсивности относительно этого уже уширенного среднего профиля. Для учета первого эффекта следует заменить, У ( , х) на 0 %, х) в (2.27), и формула (2.27) принимает вид [c.270]

Анализ по переменному току представляет собой определение реакции цепи на изменение частоты. PSpi e определяет малосигнальную реакцию цепи на комбинацию входных сигналов в окрестности точки начального приближения при условии линеаризации анализируемой цепи. При этом необходимо учитывать следующее [c.94]

Задачъ насчройку для начального приближения сохранить один раз за время моделирования в 1" секунд, переменная при параметрическом анали е имеет значение при анали е по методу Монте-Карло — Y, при температурном анализе — "Z/. [c.119]

Для вычисления начального приближения по постоянному току и проведения анализа переходного процесса для аналоговых устройств в PSpi e решается система нелинейных уравнений, которые описывают поведение схемы по постоянному току. При этом используется итерационный метод ьглсп а -Р д<Ь-сона, ко 1 орый запускается при наличии начального приближения и осушестп-ляет итерационное улучшение решения до удовлетворительной сходимости по вычисляемым напряжениям и токам. [c.158]

Самая сложная часть процесса анализа — нахождение начального приближения. PSpi e на первом этапе анализирует схему с номинальными токами и напряжениями источников питания. При этом нахождение решения не гарантируется, но, в большинстве случаев, алгоритмы PSpi e eit) находят. В противном случае токи и напряжения источников питания уменьшаются до уровня, [c.159]

При анализе по постоянному току используются гибридные методы. Первым реализуется алгоритм поиска начального приближения (за счс1 изменения параметров источников токов и напряжений). Для последующих этапов эю приближение используется в качестве исходного. Однако ири этом шаг не меняется. Если решение не может быть найдено при эюм niaie, тогда алгоритм начального приближения используется для получения результата, реализуемого при данном шаге. [c.160]

Опция SKIPBP ири анализе переходных процессов пропускает вычисление начального приближения. В э-юм случае анализ переходного процесса не имееч исходного начального решения и поэтому не гарантирует схождения в начальной по времени точке. Поэтому использование эчой опции не рекомендуется. [c.162]

Другой способ решения проблемы состоит в том, что уравнения, описывающие переходный процесс, должны бьпь непрерывны в течение всего времени анализа (а именно во время вычисления начальною приближения уравнения должны быть непрерывны с номинальными параметрами источников питания). При этом следует учитывать, что полное сопротивление конденсаторов понижается при высоких частотах (и малых ша1ах интегрирования), а полное [c.163]

Если коэффициенты в задаче зависят от времени (или нелинейные), то в строгой теории Галёркина матрицы М и К должны пересчитываться на каждом шаге. Весьма вероятно, что для получения матрицы жесткости, приближенно правильной, без пе-ресчитывания каждого интеграла, обязательно найдется возмущенный вариационный принцип, приводящий к некоторому гибридному методу конечных элементов и конечных разностей. В больших задачах точный процесс отыскания <3 + может оказаться слишком дорогим итерационный подход к построению приближения для Q + (возможно, исходящий из как из начального приближения) может быть более эффективным. Дуглас и Дюпон [Д8, ДИ] предложили для нелинейных задач несколько итерационных способов, позволяющих решать на каж-, дом временном щаге большую нелинейную систему. Их анализ [c.283]

Из анализа формулы (10.5) следует, что полигармонический процесс состоит из постоянной компоненты Xi, и бесконечного (или конечного) числа синусоидальных компонент, называемых гармониками, с амплитудами А" и начальными фазами ili .. Частоты всех гармоник кратны основной частоте ол. Как правило, вибро-изолируемые объекты подвергаются именно полигармоническому возбужданию, и поэтому описание реальных процессов простой гармонической функцией оказывается недостаточным. В действительности, когда тот или иной процесс относят к типу гармонических, имеют в виду только приближенное представление процесса, который на самом деле является полигармоническим. Так, например, спектры вибраций машин наряду с основной рабочей частотой содержат интенсивные гармонические составляющие кратных частот. [c.270]

Например, на рис. 5.11, б поиск из точки Zq приводит в точку 0- Затем на некотором расстоянии от Zq, значительно превышающем шаг предыдущего процесса поиска, выбирается точка Z в направлении, перпендикулярном траектории предыдущего поиска в точке 2о. Из точки Zo совершается новый поиск, котррый приводит в точку l. Далее на прямой, соединяющей точки Со и j, в направлении улучшения целевой функции выбирается новая начальная точка Z2. Поиск из Zj приводит в С2. Если Hoi a) лучше о С ), то дальнейшее движение по оврагу совершается аналогичным образом. Если Но(Сз) хуже Hq ), то оптимум ищется между точками С) и Сг, т. е. выбирается Z2 ближе к С]. Если при достаточном приближении величина Но С ) все равно хуже, то оптимум следует искать между точками Со и С. Комбинированные алгоритмы многокритериального поиска, использующие последовательно сочетание методов случайного перебора и анализа мно-л<ества неулучшаемых решений, предложены в [70]. [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...