Низкие температуры и большие плотности

Низкие температуры и большие плотности (Р/ф Э>1) [c.251]

Чтобы найти термодинамические функции при низких температурах и больших плотностях, получим сначала разложение для химического потенциала из (11.1) и (11.11) [c.252]

Вырождением газов называется отклонение их свойств от свойств идеальных газов (II.2.1.Г), вызванное квантовыми свойствами как самих частиц газов, так и их коллективов. Вырождение газов становится существенным при весьма низких температурах и больших плотностях. [c.434]

Аноды в цианистых электролитах должны быть из чистой электролитной меди с достаточно большой поверхностью, особенно при низкой температуре и высокой плотности тока в электролите с малым содержанием свободного цианида. [c.253]

Нередко при излишне высокой плотности тока, низкой температуре и большом содержании цианистых солей осадок меди получается со вздутиями и легко отслаивающийся из-за выделения водорода на катоде. [c.155]

Режим хромирования — температура электролита и плотность тока — имеют очень большое влияние в процессе электроосаждения хрома. При этом оба фактора находятся в прямой зависимости друг от друга. Так, чем выше плотность тока, тем выше должна быть температура электролита. Каждой температуре соответствует определенный интервал плотности тока, при котором получаются блестящие осадки хрома. При более низких плотностях тока получаются так называемые молочные — беловатые осадки хрома. При больших плотностях тока осаждаются серые — загорелые осадки. Температура и плотность тока сильно влияют на выход металла по току. Повышение температуры снижает выход потоку, а повышение плотности тока повышает его. Однако работать при низких температурах и высоких плотностях тока нельзя, так как осадки получаются темными и некачественными. [c.98]

Мы увидим скоро, что эта последняя определяется только температурой. Поэтому при низких температурах и/или при больших плотностях газа, а тем более в жидкостях молекулы уже нельзя считать независимыми. Энергия каждой из них определяется в таких условиях не только ее собственным состоянием, но и положением остальных молекул. [c.59]

Совместное действие в зоне резания высоких температур и больших напряжений от усилия резания может вызвать частичную рекристаллизацию наиболее деформированного верхнего слоя обрабатываемой детали. Рекристаллизация будет сопровождаться перераспределением (диффузионным или сдвиговым) и аннигиляцией дислокаций в тонком слое с наиболее высокой их плотностью. Нижележащие деформированные слои из-за более низкой температуры сохраняют высокую плотность дефектов в решетке. [c.127]

Аномально высокую скорость процесса выделения при низких температурах и высоком содержании углерода можно приписать резкому увеличению числа растущих частиц, при этом энергия активации роста, измеренная методом термических циклов, может оставаться неизменной. Однако отмеченное выше кажущееся изменение кинетики при 60° С связано не с началом повсеместного зарождения, а с изменением доли растворенных атомов, выделяющихся в объеме матрицы. Плотность мест выделения в матрице соответствует одному месту примерно на 10 атомов железа, и это указывает на то, что зародыши возникают либо гомогенно, либо на небольших скоплениях вакансий, причем недостаточно большое число вакансий исключает возможность зарождения на дислокационных петлях, возникающих при захлопывании вакансионных дисков. [c.296]

Прохождение электрического тока высокой плотности по замкнутой цепи сопровождается выделением тепла в местах соприкосновения инструмента с заготовкой за счет высокого контактного сопротивления, что приводит к резкому повышению температуры заготовки. Металл заготовки расплавляется и удаляется быстро вращающимся инструментом. Инструмент имеет относительно низкую температуру благодаря большой скорости вращения (30—80 м/с) и применению охлаждения. Для лучшего удаления частиц расплавленного металла используют струю сжатого воздуха. [c.591]

Процесс нитроцементации в электротермической среде идет при более низких температурах и дает большую толщину диффузионного слоя, чем цементация. Так, например, после нитроцементации стали 20 при 1123 К в течение 0,5 ч при отрицательной поляризации и плотности тока 0,6 А/см толщина слоя составила 0,75 мм, а после цементации при прочих равных условиях 0,4 мм. Возможно, что азот, диффундируя в сталь вместе с углеродом, понижает температурную область существования у-фазы и сно-166 [c.166]

Механизмы внутренних взаимодействий в твердых телах, в материалах со сложным строением молекул, в телах с очень большой плотностью при сравнительно низких температурах и в других случаях могут быть очень сложными и не описываются, вообще говоря, в рамках ньютонианской механики. Для понимания соответствующих взаимодействий во многих случаях необходимо использовать понятия и законы квантовой механики. [c.18]

Главным отличительным свойством электролитного железа,- в особенности осажденного при низкой температуре я повышенной плотности тока, является хрупкость. Можно. полагать, что это свойство является следствием неравномерного выделения водорода и включения окислов в электролитический осадок на краях и углах, где плотность тока больше средней расчетной, выделяется больше водорода, чем на средних участках катодов вследствие отставания скорости диффузии ионов водорода из основной массы электролита в этих местах в катодный осадок включается больше окислов. В результате возникают внутренние напряжения, которые и обусловливают хрупкость осадка. [c.11]

В реакторах ВГР и БГР применяется керамическое топливо— окислы, карбиды и нитриды урана и твердого сплава уран-плутоний. Двуокись урана имеет высокую температуру плавления, химически совместима со многими материалами, в том числе с нержавеющей сталью, не подвержена большим изменениям объема под действием нейтронного излучения и при большой глубине выгорания. Двуокись урана имеет теоретическую плотность около И г/см , однако при процессе спекания-не удается получить образцы с плотностью выше 95% теоретической. Существенные недостатки двуокиси урана — низкая теплопроводность, к тому же уменьшающаяся с ростом температуры, и склонность двуокиси урана к окислению и образованию окислов с большим содержанием кислорода. [c.9]

Металлический натрий обладает высокими свойствами как Тепло-переносчик низкой температурой плавления (97°С), большой теплоемкостью (0 27 кал/(кг°С)), малой плотностью (0,97 кг/дм в твердом состоянии и 0,74 кг/дм в жидком). Температура кипения 880°С Исключительно высокая скрытая теплота испарения (1100 кал/кг) обеспечивает [c.393]

По теплофизическим свойствам гелий существенно отличается от аргона. Он имеет высокий потенциал ионизации (24,5 вместо 15,7 эВ) и в 10... 15 раз большую теплопроводность при температурах плазмы. Кроме того, он легче аргона примерно в 10 раз. Достаточная для существования дуги ионизации аргона при п 10 ионов/см наступает примерно при 16 000 К, в то время как для гелия — при 25 ООО К. Все эти особенности существенно влияют на свойства W-дуги в гелии. Например, добавление к аргону гелия постепенно превращает конусную дугу в сферическую (рис. 2.55, а). Пинч-эффект в гелиевой плазме практически не имеет места до весьма больших плотностей тока, так как значительная теплопроводность гелия дает низкий температурный градиент по радиусу столба и весьма высокое внутреннее давление р = nkT. [c.101]

Вследствие низкого критического давления гелия можно значительно снизить энтропию и удельный объем, используя давление и температуру, достигаемую с помощью жидкого водорода. Плотность сжатого гелия может быть увеличена до значений, больших плотности жидкой фазы при 1 атм. Когда камера целиком заполнена гелием при минимальной использовавшейся температуре, она изолируется путем откачки газа из пространства Z и давление внутри камеры понижается за счет выпуска гелия через вентиль. На фиг. 8 даны кривые зависимости выхода жидкого гелия от давления при различных начальных температурах расширения. По оси ординат отложен процент объема камеры В, оставшейся заполненной жидким гелием после рас- [c.132]

Отсюда видно, что ПЭ зависит от электрического поля так же, как ТЭ зависит от температуры ln(j/S2) = = f(l/ ё) (рис. 25.47). При высоких температурах плотность тока ПЭ возрастает с Т, особенно сильно в области малых (но уже вызывающих ПЭ) электрических полей. Распределение по энергиям электронов, эмитируемых из металла, при ПЭ при низких температурах эмиттера начинается от энергии, соответствующей уровню Ферми в металле (принимаемому за нуль), и простирается в область отрицательных энергий. Ширина распределения на половине высоты составляет около 0,5 эБ (рис. 25.48). При возрастании температуры энергетический спектр эмитируемых электронов расширяется в сторону положительных энергий. ПЭ полупроводников обладает рядом особенностей, связанных с распределением электронов по энергиям в них, с проникновением внешнего электрического поля в полупроводник и с сильной термо- и фоточувствительностью полупроводников, оказывающей влияние на ток ПЭ (рис. 25.49) [28, 29]. Токи ПЭ с большой плотностью удается получать с эмиттеров, имеющих форму острия. Предельная плотность тока, еще не разрушающего острие, /кр возрастает с увеличением угла при вершине эмитирующего конуса, так как с увеличением этого угла улучшается отвод теплоты от острия (табл. 25.27, рис. 25.50). В очень сильных электрических полях, когда плотность тока ПЭ достигает 10 —10 А/см локальные участки катода, из которых происходит эмиссия, (острия) в результате сильного разогрева взрываются, образуя плотную плазму, расширяющуюся со скоростью t = 10 см/с. Этот процесс сопровождается возникновением интенсивной эмиссии (взрывная электронная эмиссия, рис. 25.51) [30]. Ток /, А, взрывной электронной эмиссии при взрыве одиночного острия [c.588]

Как мы уже упоминали, реальные газы подчиняются уравнению состояния РУ = КТ лишь приближенно, и тем точнее, чем выше температура газа и чем меньше его плотность. При низких температурах и больших плотностях нарушение термической идеальности газа становится весьма существенным. Решение задачи о теоретическом выводе уравнения состояния реального газа лежит вне сферы феноменологической термодинамики и относится к компетенции статистической физики (см. 65). Существует огромное количество полуэмпири-ческих уравнений состояния, предложенных разными авторами для [c.51]

Золотые покрытия могут быть получены различных оттенков. При малых концентрациях металла в растворе, низких температурах и большой плотности тока получаются светлые зеленоватые осадки, при больших концентрациях металла, высоких температурах и малой плотности тока — темные, красноватые, более крупнозернистые. Более эффективно действуют добавки солей некоторых металлов. При введении комплексной цианистой соли меди или при при-Л1енепии анодов из сплава золото — медь покрытие приобретает красноватый оттенок, а при введении соли серебра или мышьяка — зеленоватый оттенок. Можно также получать красноватый оттенок, нанося тонкий слой золота по меди, или зеленоватый оттенок — по серебру. [c.572]

Нерёдко при излищне высокой Плотности тока, низкой температуре и большом содержании цианистых со-12 — 179 - [c.179]

Разрушение пластин проис.ходит за счет коррозии решеток, оплывания активной массы положительных пластин, ведущее к замыканию нижних кромок электродов. Оплыванию активной массы способствует эксплуатация батареи с низкой степенью заря-женности (50% и ниже), особенно в зимнее время. Оплыванию активной массы также способствуют глубокие разряды большими токами при низких температурах и высокой плотности электролита. [c.44]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

При значительной высоте настенного пароперегревателя и большой плотности пара особенно при температурах, близких к насыщению, в трубах создается большое гидростатическое давление столба пара. При низких нагрузках и неравномерном обогреве гидравлическое сопротивление движению пара в отдельных опускных трубах может быть меньше, чем разность гидростатических весов столбов пара в наименее и наиболее обогреваемых трубах. В наиболее сильно обогреваемых трубах это создает условия для прекраш,ения движения или обратного движения пара снизу вверх. При выравнивании обогрева уменьшается разность гидростатических давлений в отдельных трубах и при определенных условиях движение во всех трубах становится опускным. Наиболее опасными являются периоды прекращения движения. При достаточной продолжительности их возможен перегрев металла и повреждение труб. Такое нарушение движения пара было замечено на котле № 7 электростанции Нью-Джонсвил (500 г/ч, 140 бар, 566/538° С). Опускные панели радиационного перегревателя размещены на боковой стене топки, а подъемные в двухсветном экране. Пар из барабана поступает в настенный перегреватель. На входе в опускную панель установлен поверхностный пароохладитель. Неравномерная раздача конденсата пара по опускным трубам усиливает разности нивелирных напоров в отдельных трубах. После первой аварии был организован контроль за температурами на необогревае-мых участках опускных труб у пароохладителей и у вЫ ходного коллектора. При нагрузке 35 Мет разорвались две трубы опускной панели. Установленными приборами было зафиксировано в это время увеличение температуры на выходе из пароохладителя до величин, значительно превышающих температуру насыщения. Указанное повышение температуры возможно только при движении пара снизу вверх. Это подтверждается также тем, что [c.262]

Относительно низкая температура плавления, большая жидкотеку-чееть и высокая плотность плутония, а также малое изменение объема при затвердевании 11071 — весьма благоприятные литейные свойства. Одиако большие положительные и отрицательные изменения объема в твердом состоянии вследствие аллотропических превращений делают практически неосуществимой отливку изделий сложной формы. Отливка изделий простой формы, например цилиндров и сфер, обычно не представляет затруднений. В некоторых случаях для отливки более сложных изделий можно конструировать изложницы, разбираемые при достаточно высокой темпе-ратуре чтобы превращения ир- а могли иройти без задержки, создаваемой изложницей. [c.564]

В. Г. Борисов, В. М. Голиков и Г. В. Щербединский показали, что повышение плотности дислокации в результате пластической деформации снижает коэффициент диффузии углерода в железе независимо от состава сплава и типа кристаллической решетки. Авторы объясняют это тем, что связь атомов углерода с дефектами сильнее, чем с атомами железа, вследствие чего время оседлой жизни атома углерода вблизи дефекта больше, чем в правильной решетке. Влияние плотности дислокации особенно велико при низких температурах и менее заметно при высоких температурах (550° С и выше). [c.292]

При высокой концентрации хромового ангидрида (450 г/л) интервал те.мператур для получения блестящих осадков суживается, особенно при высоких плотностях тока. Малые концентрации хромового ангидрида (150 г/л) обусловливают малый рабочий интервал, особенно при низких температурах, требуют большего напряжения и повьииенной плотности тока, хотя и обладают более высоким выходом металла по току и несколько лучшей рассеивающей способностью. [c.161]

Изменяя концентрацию компонентов и температуру электролита, а также плотность тока, можно получить покрытия с разными свойствами. Например, при электрол-ите с малой концентрацией и низкой температурой и при большой плотности тока получается тонкое, но достаточно твердое покрытие. [c.140]

В результате анализа экспериментальных данных [165, 166] Н. Ф. Жданова заключила, что при плотности менее двух критических вязкость увеличивается по мере повышения температуры, а при более высоких плотностях — уменьшается. Построенные в работе [166] изотермы вязкости азота в зависимости от плотности при р > 2ркр все заметнее отклоняются друг от друга, причем более низким температурам соответствуют большие значения дц др. Этот вывод представляет некоторый интерес, однако невысокая точность опытных данных [166] и обнаруженное на графиках несоответствие заставляют критически относиться к нему. В дальнейшем мы вернемся к рассмотрению этого вопроса при сопоставлении экспериментальных данных о вязкости азота, полученных разными авторами. [c.178]

На рис. 32 представлены экспериментальные данные о теплопроводности жидкого азота [224, 251, 254, 255] в координатах Я, р и АЯ, р. В обеих системах координат опытные данные группируются вокруг обобщенных кривых примерно с одинаковым разбросом. Отклонения опытных точек И. Ф. Голубева и М. В. Кальсиной [251 ] и Цибланда и Бартона [2551 от кривых Я = / (р) и АЯ = / (р), как правило, находятся в пределах 2%, и только для некоторых точек [2511 на изотермах — 160 и —170° С незначительно превышают указанную величину. Данные Юлира [254], как и в обычной системе координат Я, р, Т, отличаются большим разбросом, достигающим 4%, однако не обнаруживают каких-либо регулярных отклонений от обобщенных кривых. Опытные точки Е. Боровика [224] на изотерме —182,8° С существенно выше, что отмечалось и ранее при сопоставлении данных на изотермах и изобарах. На график не нанесены экспериментальные данные [241, 252] для кривой насыщения, которые выше данных [251, 255] и при обработке в координатах Я, р и АЯ, р, естественно, располагались бы выше обобщенных кривых. Из рис. 32 видно, что расстояние между кривыми Я = / (р) и АЯ == / (р) в направлении оси ординат несколько уменьшается по мере роста плотности. Это объясняется тем, что для фиксированного интервала давлений более высоким значениям плотности жидкости на изотермах соответствуют более низкие температуры и, следовательно, меньшие значения Я,-. [c.219]

В настоящее время фториды не получили еще широкого примене-Т1ИЯ в хромовых ваннах, но можно уверенно утверждать, что по мере уточнения оптимальных условий при их пользовании фториды будут находить все больше и больше сторонников, поскольку они позволяют получать блестянще осадки при более низких температурах и плотностях тока. [c.307]

Отлив на словолитной машине тре-буетнетолькопред-варительной регулировки отливного инструмента в отношении кегля, толщины, роста, линии шрифта и т. п. Необходима периодич. проверка системы и линии шрифта в течение всего отлива. Так напр., матрицедержатель и другие части отливного аппарата могут сдать во время работы. От этого изменится положение очка, линия шрифта или размеры литеры. Части отливочного инструмента расширяются от нагрева и сжимаются при охлаждении. Поэтому изменение в нагреве гарта или в охлаждении отливного инструмента вызывает изменения в росте, кегле и толщине литер, в линии шрифта. Словолитец проверяет отлитые литеры при помощи специальных приборов (фиг. 11, а—и) и регулирует соответственным образом нагрев гарта, приток воды, скорость отлива, а также и установочные винты отливного аппарата. Последовательные удары струй горячего расплавленного гарта вызывают износ очка матрицы она выгорает и очко литеры теряет свою четкость. Это обстоятельство требует контроля очка и своевременной смены выгоревшей матрицы на запасную. Наиболее быстро выгорают матрицы из красной меди никелевые и стальные выдерживают очень большие количества отливов. Статистика выносливости матриц неизвестна. В процессе отлива могут получаться литеры различной плотности. Так как неплотные литеры сильно усаживаются в печати и матрицировании, то необходимы контроль плотности отливки и регулировка машины. Необходимо держать возможно низкую температуру и обеспечить достаточную подачу расплавленного гарта насосом, регулируя его ход. Забивание отливных отверстий гарью и затвердевшими частицами гарта уменьшает подачу прочистка их и поддерживание минимальной отлива, соответствующей рецептуре гарта,—обязательные мероприятия. Слишком большая скорость отлива и недостаточная Г вызывают также не плотную отливку и нечеткое очко. При тщательной регулировке отливного аппарата, при правильном подборе рецептуры гарта, t° и ско- [c.116]

О нагреве материала нри сушке акустическим способом в литературе суш,ествуют противоречивые мнения. В ряде своих работ Буше особо подчеркивал, что акустическая сушка обладает важным преимуществом перед другими методами, так как процесс удаления влаги происходит без нагрева материала (во всяком случае он не превышает нескольких градусов), а это позволяет применять указанный способ для сушки термочувствительных продуктов 3, 10]. К аналогичному выводу пришли и японские исследователи [4] на основании проведенных ими опытов по испарению воды из губчатого образца в ноле с частотой 2 кгц и звуковым давлением в пучности 161 дб. Оказалось, что в условиях вынужденной конвекции в первом периоде сушки температура образца приблизительно была равна температуре мокрого термометра (превышала на 1—2° С) и лишь в конце сушки приблизилась к температуре окружающего воздуха. Однако в работе [35] на аналогичном материале (ненополиуретановой губке) нри приблизительно том же начальном влагосодержании была получена более высокая температура нагрева новерхности. В конце второго периода она достигла 62° С. Разница в нагреве образцов может быть отнесена за счет более высокой частоты (6,8 кгц) и большей плотности энергии (Р = 169 дб), применявшихся в работе [35]. Но из-за высокого начального влагосодерн ания образцов эти опыты не характерны для сушильных процессов, поэтому мы рассмотрим нагрев капиллярно-пористых материалов с более мелкими порами и более низким влагосодержанием. [c.595]

Знак напряжения может меняться. Хозерзолл установил, что обычно осаждение железа, кобальта, меди, никеля, серебра и кадмия сопровождается появлением растягивающих напряжений, в то время как при осаждении цинка, свинца появляются сжимающие напряжения. Даже для одного и того же металла результаты меняются в зависимости от условий осаждения. Никель дает в основном растягивающее напряжение, если осаждение происходит при низких температурах и низкой плотности тока. Сахарин уменьшает растягивающие напряжения и может даже устранять их Марчез сообщает, что большие количества сахарина заменяют растягивающие напряжения на сжимающие, но что результаты невоспроизводимы. Наложение [c.577]

ЧЕРНЫЕ МЕТАЛЛЫ имеют темно-серый цвет, большую плотность (кроме щелочноземельных), высокую температуру плавления, относительно высокую твердость и во многих слу чаях обладают полиморфизмом (о последнем см. гл. II, п. 6) Наиболее типичным металлом этой группы является железо ЦВЕТНЫЕ МЕТАЛЛЫ чаще всего имеют характерную ок раску красную желтую, белую. Обладают большой пластич Fio Tbro, малой твердостью, относительно низкой температурой II, лл ленпя, для ннх характерно отсутствие полиморфизма. Наиболее типичным металлом этой группы является медь. [c.15]

Наиболее характерные свойства чистого алюминия — небольшая илотность у —2,7) н низкая температура плавления (660°С). По сравнению с железом, у которого у = 7,8, а Т л = = 1535°С, алюминий имеет иочти в три раза более низкую плотность, вследствие чего алюминий и его силавы широко применяют там, где малая плотность и большая удельная прочность (an/v) имеют важное значение. Благодаря более низкой температуре плавления алюминия по сравнению с железом технология обработки алюминия и его сплавов резко отличается от технологии обработки стали. [c.565]

Однако им свойст венен также ряд недостатков повышенная хрупкость, недостаточная термостойкость (способность выдерживать без разрушения резкие изменения температуры), низкая сопротивляемость растягивающим и изгибающим нагрузкам, большая плотность по сравнению с материалами органического происхождения. Из этих материалов ве всегда можно изготовить комлактную конструкцию. [c.39]

Физический смысл этого результата понятен. По сравнению с молекулами на плоской поверхности у молекул на сферической поверхности меньше соседей, к которым они притягиваются. Поэтому им легче отрываться и переходить в пар. Значит, при той же температуре нужна ббльшая, чем в случае плоской поверхности плотность пара (и потому большее его давление), чтобы обратный поток молекул к капле уравновесил их потерю. Или, при том же давлении и плотности пара—более низкая температура, чтобы уменыпилась скорость испарения капли. А если этого нет, то капля испарится. [c.135]

Учет других обменных членов сводится просто к добавлению энергии Wu. к энергии Ек отдельной частицы. Эта энергия, если ее включить в рассмотрение, вызывает существенные отличия только при больших длинах волн. В обычной теории электронного газа, как известно, обменная энергия Wк приводит к очень малой плотности состояний на поверхности Ферми, а при низких температурах — к удельной теплоемкости, которая значительно меньше, чем наблюдаемая. Бом и Пайне показали, что если в коллективном описании учесть экранировку полей электро- [c.763]

Кипение на горизонтальном пучке гладких труб. Средине значения коэффициентов теплоотдачи при кипении хладагентов на пучке горизонтальнЕ)1Х труб больше, чем на одиночной трубе. Пузырьки пара, поднимающиеся с нижних рядов труб на верхние, интенсифицируют теплообмен на вышележащих трубах за счет турбулнзацни пограничного слоя и создания дополнительных центров парообразования. Испарители холодильных машин обычно работают при небольших плотностях теплового потока и низких температурах кипения. При таком режиме теплоотдача на пучке гладких труб в аммиачных аппаратах происходит в зонах свободной конвекции и неразвитого пузырькового кипения, а в хладоновых аппаратах — в области неразвитого и в начале развитого кипения. Влияние пучка на теплоотдачу сказывается тем меньше, чем больше шероховатость поверхности труб, давление и тепловой поток. [c.206]

Промышленностью выпускается полиэтилен трех видов низкой плотности (920-930 кг/м ), или высокого давления ВД (это название по способу производства) высокой плотности (960-970 кг/м ), или низкого давления НД средней плотности (940-960 кг/м ), или среднего давления СД. Полиэтилен -неполярный диэлектрик, практически не гигроскопичен, отличается большой гибкостью. Его электрические параметры отличаются высокой стабильностью, мало измен5потся в широких диапазонах температуры и частот. По электрическим параметрам все разновидности полиэтилена мало отличаются друг от друга. Наиболее высокими механическими параметрами отличается полиэтилен СД, он является наиболее жестким. При обычной температуре полиэтилен обладает значительной химической стойкостью. Действие прямой солнечной радиации ускоряет старение полиэтилена. Применяется полиэтилен для изоляции проводов и кабелей (для силовых кабелей - при сравнительно невысоких напряжениях), в высокочастотной технике. [c.135]

Здесь следует заметить, что существует такая достаточно большая скорость охлаждения аустенита, начиная с которой он уже не успевает распадаться на феррито-цементнуую смесь, а переохлаждаясь до вполне определенной температуры, превращается в пересыщенный твердый раствор внедрения углерода в a-Fe. Этот раствор, называемый мартенситом, очень тверд и хрупок. Его твердость составляет 600 кгс/мм НВ. Мартенситное превращение требует непрерывного охлаждения от температурной точки М (начало мартенситного превращения) до точки М (конец мартенсит-ного превращения). Оно происходит в результате бездиффузионно-го аллотропического превращения v-Fe а a-Fe (ГЦК-решетки в ОЦК), при котором вследствие отсутствия диффузии из-за низкой температуры весь находившийся в аустените растворенный углерод остается в новой ОЦК-решетке и оказывается растворенным в а-Ре. Но так как растворимость углерода в a-Fe значительно меньше, то получается пересыщенный раствор с большими искажениями решетки и внутренними напряжениями. Эти искажения и напряжения называются закалочными, их появлению способствует очень большая плотность возникающих дислокаций. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...