Составляющие вектора скорости

Снижение отрицательного влияния стока пограничного слоя возможно лишь при изменении конструкций соплового ввода и диафрагмы. Что касается соплового ввода, то его наклонная ориентация от диафрагмы к дросселю, способствующая приобретению входящим закрученным потоком осевой составляющей вектора скорости, будет заметно снижать объем жидкости, стекающей по торцевой плоскости диафрагмы. [c.74]

По своей структуре результаты измерений профилей распределения составляющих вектора скорости качественно сходны во многих исследованиях [146, 184, 208, 236], о чем можно судить по данным рис. 3.5. Составляющие скорости выражены в относительных величинах как отношение к средней скорости истечения струи газа на выходе из соплового ввода V [184]. Эпюры распределения окружной и осевой составляющих скоростей по характеру практически не отличаются от приведенных в [208]. Некоторое расхождение наблюдается в эпюрах распределения радиальной составляющей вектора скорости. В периферийных слоях радиальная составляющая направлена к стенке камеры энергоразделения, а в центральных слоях — к оси. Поверхность смены направления радиальной компоненты на противоположное совпадает с радиусом [c.107]

Действие электрического поля, которым пренебрегаем в рассуждениях, приводит к появлению осевой составляющей вектора скорости, из-за чего заряженные частицы начинают двигаться по спирали. [c.85]

Здесь i — время х,у,г — составляющие декартовых координат щ, V, ш — соответствующие составляющие вектора скорости — внутренняя энергия п = 1пт т — плотность I = к - I] к — отношение удельных теплоемкостей газа. [c.18]

Кинематические характеристики известных плоских сдвиговых течений и течения Пуазейля не зависят от числа Рейнольдса. Для исследования других течений этого типа [8] используются уравнения, определяющие составляющие вектора скорости щ, г по осям декартовых координат X, у н вихрь ш. Эти уравнения имеют вид [c.191]

Составляющие вектора скорости равны [c.208]

При й = 6,43 вырожденная седловая точка возникает. Она является точкой торможения. В ней две линии тока касаются друг друга. Указанное значение к при выбранных Ь и М определено из условия обращения в нуль осевой составляющей вектора скорости при а = 0, г = ju. [c.209]

Составляющие вектора скорости и, V по направлениям г, <р, соответственно, выражаются через ф по формулам [c.218]

Пусть р обозначает радиус кривизны О С проекции на плоскость Н траектории центра диска тогда составляющая вектора скорости точки но линии [c.288]

Радиальная составляющая вектора скорости V характеризует изменение радиуса-вектора г по модулю, а поперечная составляющая — по направлению. Если, например, точка М движется по окружности и начало полярных координат совпадает с центром этой окружности, то [c.281]

Так как радиальная и поперечная составляющие вектора скорости V взаимно перпендикулярны то модуль вектора скорости о [c.281]

Т. е. составляющие вектора скорости по координатным осям равны первым производным по времени от одноименных координат движущейся частицы. Отсюда скорость [c.19]

При изучении обтекания тела потоком необходимо задать величину и направление скорости вдали от обтекаемого тела. На поверхности обтекаемого тела необходимо задать составляюш,ие вектора скорости. В случае плотной вязкой среды на теле обычно задают условие прилипания, согласно которому тангенциальная к поверхности составляющая скорости равна нулю (в системе координат, связанной с телом). Если поверхность тела непроницаемая, то нулю равна и нормальная составляющая вектора скорости Uv [c.27]

Процедуру получения уравнений турбулентного течения рассмотрим на примере уравнений неразрывности и движения. Представим составляющие вектора скорости, давление и плотность в в виде суммы осредненных и пульсационных величин [c.41]

Уравнение переноса кинетической энергии пульсационного движения можно получить исходя из уравнений движения (1.32) с помощью следующей процедуры (для простоты будем рассматривать течение несжимаемой жидкости). Вначале произведем осреднение уравнений движения, воспользовавшись подстановкой соотношений (1.74). Полученную систему уравнений осредненного движения вычтем из исходной системы нестационарных уравнений (1.32). Каждое из полученных после вычитания уравнений умножаем на соответствующую компоненту пульсационной составляющей вектора скорости и, v, w. После осреднения и суммирования полученных уравнений придем к уравнению для кинетической энергии пульсационного движения [c.51]

Для определения параметров потока за клином удобно использовать ударные поляры. Одна из таких поляр АСОВ схематически изображена на рис. 2.9, в. На этом рисунке по оси абсцисс отложена продольная составляющая скорости, а по оси ординат — поперечная, отнесенные к критической скорости звука, которая при переходе через ударную волну остается неизменной. Ударная поляра позволяет определить параметры течения за клином и установить некоторые качественные закономерности. Пусть на клин набегает сверхзвуковой поток со скоростью 1. Коэффициент скорости Xi = i/a (отрезок ОВ на рис. 2.9, в). Для нахождения скорости иг за клином под углом о к оси абсцисс из начала координат проводят луч до пересечения с ударной полярой тогда модуль вектора 0D равен модулю скорости U2. Для нахождения угла наклона ударной волны точку D соединяют с 5 и на продолжение этой прямой опускают перпендикуляр ОЕ, угол наклона которого к оси абсцисс равен ip. Отрезок ОЕ ранен касательной составляющей вектора скорости = EB = Wnu ED=Wn2- Ударная поляра пересекается с лучами, выходящими из начала координат, только при углах клина где — предельный угол клина, при [c.61]

Последний луч l=-L выбирают так, чтобы нормальная составляющая вектора скорости на нем всегда была больше скорости звука. Производные по т] на этом луче определяют по формулам односторонних разностей [c.141]

Здесь Wn=Wn—D, где W — нормальная составляющая вектора скорости к фронту ударной волны [c.144]

Степенью турбулентности называют отношение средней квадратичной пульсации составляющих вектора скорости в данной точке турбулентного потока к осредненному значению скорости в той же точке [c.127]

Составляющие вектора скорости [c.75]

Степень турбулентности - отношение средней квадратичной пульсаций составляющих вектора скорости в данной точке к осредненной скорости невозмущенного потока. [c.116]

Нормальные к плоскости xz составляющие вектора скорости на границе раздела фаз определяются массовой скоростью фазового превращения гр, а именно [c.13]

При отсутствии фазовых превращений g rp=0 и на поверхности раздела совпадают не только тангенциальные составляющие векторов скоростей течения фаз, но я сами векторы. [c.13]

Здесь F — контрольная поверхность, проведенная на некотором расстоянии от поверхности нагрева и эквивалентная последней о)"п — нормальная к поверхности F составляющая вектора скорости движения пара <72, — плотность теплового потока на поверхности F, переносимого теплопроводностью и конвекцией жидкой фазы Д —временной интервал. [c.198]

Обозначим составляющие вектора скорости q относительно неподвижной прямоугольной системы координат через и, v, w, а (постоянную) плотность жидкости через р. В жидкости устанавливается импульсивное давление (О, подобно тому как в системе с конечным числом степеней свободы возникают импульсы связей. Основное уравнение (14.3.6) принимает вид [c.265]

Разброс аналитических зависимостей и Nuq связан с различием принятых допущений и моделей, при этом анализ этих моделей показывает очевидную необходимость более детальных и тщательных исследований гидродинамической структуры потока и, в первую очередь, экспериментальных исследований усредненных по времени составляющих вектора скорости, распределения давления и касательных напряжений на стенках трубы и ленты. [c.109]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

Отсутствие азимутальной составляющей вектора скорости в рассмотренных вариационных задачах при осевой симметрии является ограничением, которое может, например, снизить силу тяти оптимального сопла. В работах [19, 20] на примере присутствия потенциальной закрутки потока вокруг оси симметрии выведены необходимые условия экстремума и продемонстрировано увеличение силы тяги. Дальнейшие исследования в этом направлении проведены Гудерлеем, Табаком, Брей-тером и Бхутани [21]. Систематическое сравнение оптимальных сопел этого типа выполнено Тилляевой [22]. [c.47]

Во всех рассмотренных до сих пор осесимметричных потоках азимутальная составляющая вектора скорости отсутствовала. Это являлось отраничением в постановке вариационных задач, но отказ от ограничений может только улучшить решение. Обратимся к закрученным осесимметричным течениям и покажем на простейшем примере, что закрутка потока действительно может увеличить силу тяги сопла при прочих равных условиях. При этом азимутальная составляющая скорости не будет рассматриваться как свободная функция, она просто будет задаваться. [c.143]

Здесь L — граница произвольной области течения х,у — декартовы координаты в случае плоскопараллельного течения или цилиндрические координаты в случае осесимметричного течения u,v — соответствующие составляющие вектора скорости, отнесенные к критической скорости а, течения р — плотность, отнесенная к плотности роо газа в набегающем потоке р — давление, отнесенное к рооЛ у — энтропийная функция v равно о или 1, соответственно, в плоском или осесимметричном случаях. [c.168]

Решения (3.55), (3.57), (3.59), (3.61) таковы, что функция гр и определяемые ею составляющие вектора скорости г<, i не содержат с или, что то же самое, — составляющую w. Иными словами, картина течения в меридиональной плоскости х, г осесимметричного течения одинакова при всех с. Крудели, изучая осесимметричные течения вязкой жидкости без закрутки вокруг оси (ш = 0), получил в работах [14-16] решения (3.57) и (161) при Ь = 0, но не выписал решение вида (3.59). [c.208]

Движение точки приложения силы F описывается уравнением r = 2t k (г—в метрах, i — в секундах). Мощность, развиваемая этой силой в момент времени 1=2с, равна 96 Вт, а угол, составляемый векторами скорости точки и силы, равен a = ar sin0,6. Найти модуль силы F в момент времени t. [c.124]

К решению которого и сводится задача построения плоскопараллельного потенциального потока идеальной несжимаемой жидкости. При этом используется граничное условие непроницаемостн для жидкости твердой границы обтекаемого тела IV = О, т. е. равенство нулю около стенки нормальной к ней составляющей вектора скорости. [c.96]

Рис. 8.18. Поле поперечных составляющих вектора скорости в сборке с ин-тенсификаторами осевой закрутки

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...