Случай протяженных источников

Случай протяженных источников [c.193]

Два точечных источника. Мы называем протяженным всякий источник волн, отличный от точечного (в смысле определения, данного в 5). Совокупность двух точечных источников — простейший случай протяженного источника. [c.475]

Чтобы выяснить влияние размеров источника на интерференционную картину, обратимся к опыту с интерферометром Майкельсона, где зеркала составляют друг с другом угол, отличный от 90 . Рассмотрим два случая 1) источник света точечный и излучает монохроматический свет 2) источник света протяженный. [c.90]

Учет высказанных соображений о степени монохроматичности излучений позволяет правильно оценить допустимую толщину пластин. Переходя к способам наблюдения интерференционных полос разной локализации, будем считать, что пластины тонкие , т.е. можно работать с протяженными источниками света, без каких-либо дополнительных монохроматоров. Рассмотрим отдельно два упоминавшихся выше наиболее важных предельных случая локализации интерференционных полос. [c.213]

Обсуждаемый критерий пространственной когерентности был выведен для идеализированного простого случая линейного источника света, состоящего из эквидистантно расположенных светящихся точек. Нетрудно увидеть, однако, что в качественной форме этот критерий останется в силе и для любого протяженного источника света, состоящего из произвольно расположенных светящихся [c.107]

Рассмотрим простейший случай, когда конус сходящихся световых пучков от протяженного источника света падает на плоскопараллельную пластинку одноосного кристалла, вырезанную перпендикулярно к оптической оси, причем ось конуса совпадает с оптической осью кристалла. Тогда при постоянном ф разность фаз б будет также постоянной, так как вследствие симметрии ориентации световых пучков относительно оси кристалла разность щ зависит только от значения ф. Таким образом, разность фаз для обыкновенной и необыкновенной волн будет определяться, как указано выше, значением угла ф при фиксированном к. [c.518]

Анализ ближней зоны или зоны Френеля должен применяться в тех случаях, когда голограмма формируется в плоскости, где происходит сложение сферических волн, исходящих из различных точек объекта, независимо от того, является ли опорная волна плоской или сферической (см. 2.2 и 4.1 т. 1 настоящей книги). В микроскопии встречается один специальный случай голограммы Френеля, когда увеличенное изображение объекта оказывается в плоскости фотопленки [2]. Применение голограммы сфокусированного изображения сводит к минимуму требования к пространственной когерентности восстанавливающей волны. Голограммы сфокусированного изображения можно освещать ярким протяженным источником. Однако в плоскостях, не совпадающих с плоскостью изображения, разрешение восстановленного изображения будет ухудшаться. Цветовая дисперсия и размытие приводят к разрушению изображения (см. гл. 6, т. 1 настоящей книги). [c.627]

Теперь мы перейдем к изучению случая, когда конденсор С образует в плоскости объекта изображение протяженного источника, который мы предполагаем вполне однородным и больших размеров. Этот случай соответствует одному из двух видов классического освещения микроскопических препаратов, называемому критическим или, неправильно, некогерентным (фиг. 61). [c.135]

Установим критерий для оценки временной когерентности обычных газоразрядных источников света. Временная когерентность излучения полностью определяется его спектральным составом. Из выражения (1.1.5) следует, что степень пространственной когерентности света в точках Si и плоскости ху (рис. 1.2.) зависит от координат точек только через угол 6 между световыми лучами, идущими от протяженного источника в данные точки. Рассмотрим случай, когда Si и расположены на пути одного и того же луча, исходящего из точечного [c.11]

Как отмечалось выше, второй член выражения (5.7) определяет размер протяженного источника для случая локализованных полос (при (3 = 0). Чтобы результирующая интерференционная картина [c.58]

Обратимся теперь к рассмотрению того частного случая, когда протяженный источник света излучает в соответствии с законом Ламберта и имеет во всех своих точках постоянную яркость В. В этом случае В как постоянную величину можно вынести за знак интеграла и вместо выражений (5-37) и (5-42) написать выражения (5-44) и (5-46), которые, в свою очередь, можно переписать в виде [c.222]

Случай протяженного некогерентного источника. [c.8]

Перейдем теперь к случаю, когда свет от источника S непрерывно и равномерно заполняет спектральный интервал (X, X -f ЬХ). В этом случае можно поступить так же, как мы поступали в 28 (пункт 2) при рассмотрении интерференционных полос от протяженного источника света. Весь спектральный интервал (X, X + OX) [c.218]

При распространении акустической волны от источника с увеличением расстояния, на которое она распространяется, происходит ее ослабление. Основные причины ослабления — расхождение лучей (дифракционное ослабление) и затухание волн. Если рассматривать ультразвуковые колебания (УЗК) как частный случай акустических, то их излучатель в виде круглого диска диаметром 2а (рис. 6.19, а), генерирует пучок, который не расходится в ближней зоне участка объекта. Сам данный участок при этом имеет цилиндрическую форму, протяженность которой вычисляется [ю формуле [c.168]

Возвращаясь к уравнению (6,37), отметим, что мы до сих пор еще не видели, каким образом можно получить модуль и аргумент yjj из экспериментальных измерений у нас два неизвестных и только одно уравнение. Оценим вновь наше положение. Вначале для получения общей картины бьш постулирован источник, являющийся протяженным как в пространстве, так и по спектру. Все наши рассуждения до сих пор учитывали это, и в результате различные уравнения относительно Y12 не имеют ограничений по отношению к когерентности освещенности. Теперь вернемся к рис. 6.7 и проведем сравнение различных точек С1 и С2 в выборочной плоскости. Ясно, что эта схема в особенности чувствительна к пространственной (поперечной) когерентности. Для получения связи У12 с наблюдаемыми величинами разумно рассмотреть случай, когда временная когерентность не вносит искажений (разд. 6.4.1). Функция Ti 1 (х) особенно удобна для изучения временной когерентности, поскольку она характеризует степень сохранения фазовых соотношений для отдельных волновых углов. [c.141]

Протяженный опорный источник приводит к некогерентной опорной волне этот случай мы уже обсуждали. [c.148]

При наблюдении за объектом сквозь волнистое стекло искажающее влияние стекла меньше для тех объектов, которые расположены ближе к нему. Аналогичный эффект существует и в голографии с локальным опорным пучком(ЛОП) при протяженном опорном источнике. Если голографическое изображение располагается вблизи от голограммы, то влияние разности фаз между опорной и объектной волнами становится минимальным. Если же изображение находится на голограмме (случай голограммы сфокусированного изображения), то эффект таков, как будто изображение находится непосредственно на омываемом водой стекле, т. е, не будет никаких искажений. [c.240]

Один из менее благоприятных случаев, который часто встречается, это восстановление более или менее прямого и резкого края протяженного предмета. Для простоты мы обсудим лишь случай поглощающей полуплоскости, ограниченной прямым краем. Восстановление дает одно резкое изображение, но за ним на расстоянии 2zo появляется изображение- двойник в виде сопряженной плоскости с протяженной системой полос Френеля, которые могут быть настолько контрастными, что маскируют даже изображения немного отступающих от края малых предметов, которые сами по себе могли бы быть весьма подходящими предметами для дифракционной микроскопии. Покажем теперь, что в этом весьма неблагоприятном случае результат может быть значительно улучшен с помощью метода темного поля. Как уже говорилось, в этом методе прямая, или освещающая, волна устраняется после того, как она пройдет голограмму, с помощью малого, предпочтительно размытого черного пятна, наложенного на действительное изображение отверстия источника. Размытие , т. е. распределенное пропускание пятна, приводит к тому, что дифракционные полосы, которые могут возникнуть в случае резко ограниченного пятна, здесь отсутствуют. [c.298]

Расчетом станций катодной защиты решается одна из двух задач, в зависимости от задания. Первая из них состоит в следующем. Если длина участка, который должен быть защищен, точно зафиксирована местными условиями, то необходимо рассчитать мощность источника тока станции катодной защиты, которая может защитить трубопровод необходимой протяженности. Во втором случае мощность станции катодной защиты фиксируется необходимо определить протяжение трубопровода, на которое будет распространяться действие отдельной станции катодной защиты. Второй случай имеет место и при расчете гальванических анодов, так как мощность протектора известна требуется только определить интервалы, через которые следует размещать протекторы. [c.241]

При существовании в океане профиля скорости звука, подобного изображенному на рис. 5.21, лучи, выходящие из источника звука, расположенного выше или ниже оси, осциллируют относительно оси канала. В глубоком море практический интерес представляет случай относительно близкого к поверхности расположения источника и приемника. Рассмотрим лучевую картину (рис. 5.22), аналогичную примеру, рассмотренному в п. 4.4.1, для источника вблизи поверхности. Если изобразить только те лучи, которые не пересекают поверхность и дно, можно увидеть, что они периодически возвращаются к поверхности в узких полосах по дальности, которые называют зонами конвергенции. В средних широтах расстояние между зонами обычно составляет от 60 до 70 км, а протяженность зон лежит в пределах 5... 10% от дистанции. Следует обратить внимание на то, что для существования зоны освещенности глубина моря должна быть достаточно большой, чтобы скорость звука у дна оказалась равной или большей, чем на поверхности. [c.130]

Возвращаясь к случаю протяженного источника, мы должны рассмотреть прохождение волн с различными направлениями распростраиеиия. Предположим, что эти направления образуют небольшие углы с нормалью к пластинке. Зададим каждую из падающих волн ее волновой нормалью в фиксированной точке А (см. рис. 14.21). Между точками F в фокальной плоскости линзы, где собираются волны, и точками В, где нормали проходящих волн АВ пересекают иижнюю поверхность пластинки, существует однозначное соответствие ЛВ — это среднее из АВ и АВ"). Так как наклон АВ к нормали пластинки AD мал, точки Р образуют слегка искаженное изображение — проекцию точек В. Следовательно, форма изохромат существенно зависит от местоположения точек В, для которых постоянна величина б. В частности, для главных изохромат ата-постоянная равна целому кратному 2я. Для исследования влияния изменения толщины пластинки мы должны лишь сместить плоскость, содержатцую точки В, параллельно самой себе. [c.643]

Случай 2. Источник является протяженным (рис. 4.20). Рассмотрим луч, исходящий от некоторой точки протяженного источника. Если за центр протяженного источника принять точку S, то для разности хода между лучами, исходящими из точки имеем М = 21 os /, где i — угол, под которым виден отрезок SS от центра лиизы. Тогда результирующая интенсивность при сложении лучей, исходящих от зеркал 3i и З2 (луч, исходящий из точки Si, разбивается на два в зеркалах 3 и З2), будет [c.91]

Условие (5.31) или близкое к нему неравенство нетрудно получить из значительно более простых рассуждений, в которых рассматривается случай, когда полосы, создаваемые одной половиной источника, гасят полосы, создаваемые другой его половиной. Но недостаток таких качественных рассуждений заключается в том, что заранее предполагается существование интерференционных полос от протяженного источника (или от его половины), что не очевидно. Проведенный же расчет привел к однозначному выводу о существовании интерференционных полос при выполнении условия 2dtga> < л/4. Мы получили право использовать синусоидальную идеализацию и для протяженного источника света при выполнении в эксперименте условия (5.31). Конечно, сформулированное ранее ограничение допустимой разности хода (Д < с Гког) остается в силе и при интерференции от протяженных источников света. Таким образом, условие временной когерентности (5.23) дополняется условием пространственной когерентности ( 5.31). [c.202]

Итак, рассмотрим наиболее общий случай регистрации голограммы сфокусированного изображения с протяженным когерентным опорным источником и последующего восстановления полихроматическим источником света с произвольной пространственной структурой [41]. Будем считать, что опорная волна, создаваемая протяженным источником, представляет собой совокупность множества плоских волн поступающих в плоскость голографирования (рис. 13, а) в некотором интервале углов от 0min до втах- Пользуясь ДЛЯ упрощения записн одномерной моделью и опуская случайную фазовую добавку вида ехр/< , запишем выражение для опорной волны [c.32]

Контраст интерферограмм, реконструируемых в белом свете и в монохроматическом излучении, визуально представляется одинаковым. Это подтвердилось и при проведении сравнительного анализа путем фотомет-рирования соответствующих снимков. Был получен набор двукратно экспонированных голограмм сфокусированных изображений для случая поворота плоской металлической пластинки. Изображения ингерферо-грамм, восстановленные при освещении полученных голограмм излучением лазера и протяженным источником белого света, регистрировались на черно-белую пленку таким образом, чтобы плотность почернения снимков была одинаковой при коэффшшенте контрастности 2 (что соответствует использованию линейного участка характеристики фотоэмульсии). Примерно одинаковая интенсивность регистрируемых изображений обеспечивалось путем ослабления более яркого лазерного излучения с помощью нейтральных фильтров, хотя абсолютное равенство интенсивностей, конечно, не достигалось. [c.62]

Рассмотрим какой-либо диффузный объект, например диффузно пропускающий (матовое стекло). Пусть матовое стекло освещается источником конечных размеров и с помощью объектива О формируется его изображение. Каждая точка объекта имеет своим изображением дифракционную картину размеры которой определяются только объективом и уело ьиями эксперимента. Все точки поверхности матового стекла освещаемого протяженным источником, некогерентны, а по этому изображением объекта в данном случае будет дифрак ционная картина, представляющая собой суперпозицию по интенсивности всех дифракционных картин, соответствующих разным точкам поверхности матового стекла. Таким образом, изображение равномерно освещенного объекта тоже освещено равномерно. Этот случай был уже рассмотрен в 4. [c.22]

Допустим теперь, что пластинка толстая и строго плоскопараллельная. Пусть она освещается параллельным 3 пучком света. Формально это соответствует случаю точечного бесконечно удаленного источника 5 (рис. 133а и 1336). Отраженные лучи будут также параллельными, т. е. точка наблюдения Р удалится в бесконечность. При постоянной толщине пластинки й оптическая разность хода между отраженными лучами 2йпсо г] + К12 зависит только от угла наклона падающих лучей. Угол г ) может принимать всевозможные значения, если источник света протяженный и имеет конечные угловые размеры. Практически это можно осуществить, поместив протяженный источник света в фокальной плоскости линзы, которая как бы удаляет источник света в бесконечность. Интерференционную картину следует наблюдать на бесконечно (т. е. достаточно) удаленном экране или в фокальной плоскости линзы, поставленной на пути отраженных лучей. Каждая интерференционная полоса на бесконечно удаленном экране характеризуется постоянством косинуса угла я1). Поэтому интерференционные полосы при описанном способе наблюдения называют полосами или линиями равного наклона ). Они локализованы в бесконечности. [c.232]

При использовании реальных протяженных источников полосы равной толщины оказываются локализованы на поверхности пленок или зазоров, а полосы равного наклона — на бесконечности. Для случая точечных источников это различие теряется оба типа полос делокализованы, то есть наблюдаются в любой точке области перекрытия интерферирующих пучков. [c.105]

Таким образом, диффузное рассеяние опорного пучка, обеспечивающее квазиодно родное распределение излучения всех поперечных мод в плоскости голографирования, позволяет зарегистрировать соответствующий набор пространственных несущих без разрывов и других искажений, обусловленных взаимной некогерентностью различных мод. Вследствие этого восстановленное изображение оказывается свободным от типичных для случая голографирования в многомодовом излучении помех. Наблюдаемое в достаточно широком интервале углов и локализованное в плоскости голограммы восстановленное изображение представляет собой результат суперпозиции множества злементарных изображений, создаваемых дифрагированными световыми волнами различных направлений. При использовании протяженных и полихроматических восстанавливающих источников согласно (2.10) интервал углов, в котором наблюдается сфокусированное изображение, увеличивается, в том числе вследствие дисперсии. Иными словами, наблюдаемая картина есть результат некогерентной суперпозиции всей совокупности спектральных и пространственных составляющих восстанавливающего пучка. [c.50]

Это означает, что телесный угол, в котором наблюдаются восстановленные изображения, дополнительно увеличивается вследствие дисперсии набора пространственных составляющих освещающего пучка на совокупности пространственных несущих шеклограммы. Аналогично рассмотренному в гл. 2 случаю регистращш обычных сфокусированных голограмм с протяженным опорным источником, в восстановленном поле имеет место взаимное наложение (перемешивание) шектральных и пространственных компонент освещающей волны. [c.80]

При истечении из точечного или сферического источника, когда /ф = О, а Ь = = О, получается неавтомодельный случай Лойцяпского. Если, однако, отказаться от приближения теории пограничного слоя (в которой перестает быть инвариантом), а рассмотреть задачу в полной постановке, то при достаточно больших значениях соответствующее решение описывает неавтомодельную зону возвратных течений, имеющую конечную протяженность. Такая возможность полностью соответствует опытным данным. Подробно вопрос о неавтомодельных струях рассматривается в гл. 4. [c.36]

Ваннодуговая сварка. Для соединения деталей небольшого сечения прямоугольной и цилиндрической формы и, в частности, для сварки арматуры железобетона находит применение ваннодуговая сварка, являющаяся разновидностью дуговой сварки. Источником теплоты при ваннодуговой сварке служит дуга, горящая между покрытым электродом и металлической ванной. Шов имеет небольшую протяженность, а процесс ведется непрерывно, в результате чего образуется металлическая ванна значительного объема. Расплавление кромок свариваемого металла для этого случая достигается не только за счет непосредственного воздействия сварочной дуги, но и за счет теплоты, выделяемой металлической ванной. [c.119]

Соотношение между картиноб мнимых источников и нормальными волвами. Бесконечно протяженную цепочку мнимых источников можно рассматривать как самосветяшуюся дифракционную решетку. Поле такой решетки можно представить в виде совокупности спектров, каждый из которых распространяется под своим углом к оси решетки. Можно показать, что каждая нормальная волна и представляет собой совокупность пары спектров, направление которых симметрично по отношению к плоскости, перпендикулярной оси решетки. Возьмем для определенности случай [c.214]

Течение из бесконечного линейного источника питания в скважину. Фронтальное продвижение. Метод отражений. Следующей плоской задачей, имеющей практический интерес и относящейся к течению в единичную скважину, является такая, где внешним контуром вместо окружности будет прямая линия. Эта система соответствует наиболее простому случаю наступления краевой воды, где проникающая в пласт вода образует фронтальное продвижение , замещая и оттесняя нефть в скважину, расположенную вблизи водо-неф-тяного раздела. Она может также соответствовать течению в артезианскую скважину, пробуренную в проницаемом песчанике, который беспрестанно насы-ш,ается водой из близлежащей реки или канала. Тогда последний будет являться линейным,источником питания, в котором давление будет поддерживаться постоянным и выше, чем давление на забое скважины (фиг. 35). Можно допустить, что бесконечно протяженный линейный источник жидкости представлен осью х-ов и что на расстоянии й от него имеется скважина радиусом Гя,- Допустим на один момент, что давление вдоль линейного источника питания поддерживается на нулевом значении, а давление на забое скважины равным р . Будет ли тогда течение жидкости направлено в скважину или из скважины и каков будет характер распределения давления [c.149]

Кроме того, из рис. 4.2 видно, что расстояние мнимых источников от отражающих поверхностей возрастает по мере увеличения порядка отражения. Это последнее обстоятельство позволяет говорить о зонах мнимых источников того или другого порядка. Так, непосредственно за поверхностью отражения начинается зона мнимого источника первого отражения, за этой зоной расположена зона вторых отражений, далее зона третьих отражений и т. д. Наиболее наглядно такое. убегание в бесконечность мнимого источника получается в том случае, если имеем точечный источник, расположенный в центре сферического помещения. Зоны мнимых источников различйых порядков для такого случая расположены концентрическими, сферическими слоями, причем толщина каждого слоя равна диаметру шара О. Можно, следовательно, заключить, что протяжение каждой зоны равно О (рис. 4.3). При возникновении звука в помещении в точку приема сперва приходит энергия прямого луча, затем приходит энергия лучей первого отражения, т. е. первой зоны, затем энергия второй зоны, затем третьей [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...