Термостолбик

Установка для определения коэффициента излучения твердых тел (рис. 32-10) состоит из трех основных частей модели абсолютно черного тела / с круглым отверстием, чувствительного термостолбика 3 и нагревательного элемента для исследуемого материала. [c.531]

С — коэффициент излучения термостолбика [c.533]

Анализируя последнее равенство, можно отметить, что коэффициент излучения исследуемого материала не зависит от коэффициента излучения термостолбика. Такое решение вопроса представляет собой определенное достоинство предлагаемого метода. [c.533]

Термостолбик, установленный на подвижной подставке, присоединяется к высокочувствительному зеркальному гальванометру. [c.533]

При наступлении стационарного режима, т. е. такого, когда температура поверхности образца некоторое время (в течение IQ мин) остается без изменения, записываются показания зеркального гальванометра, температура исследуемого материала и расстояние термостолбика от исследуемой поверхности. Затем термостолбик [c.533]

Для каждой температуры исследуемой поверхности необходимо повторять замеры расстояний как от исследуемого материала до термостолбика, так и от черной поверхности до термостолбика. Длительность опыта составляет 1—2 ч. [c.534]

Термостолбик 375, 377 Термохимия 142 Техника [c.505]

Наибольшее распространение получили тепловые методы, основанные на измерении температуры нагрева поглотителя с помощью термопары, термостолбика, болометра или термосопротивления. При измерении выходных параметров лазерного излучения калориметрическим методом необходимо добиваться максимального поглощения оптической энергии в нагрузке. В качестве поглотителя применяются твердые тела, жидкости или [c.95]

В типичных конструкциях таких радиометров в качестве индикатора, воспринимающего попадающий в прибор лучистый поток, применяются чувствительные термостолбики. Для повышения коэффициента полезного действия термостолбика приемная поверхность горячих спаев , обращенная к источнику излучения, должна обладать высокой поглощательной способностью, а тыльная сторона — высокой отражательной способностью. Температура холодных спаев должна поддерживаться постоянной. [c.265]

К приборам с постоянной наводкой относятся такие радиометры, у которых приемная поверхность термостолбика расположена в плоскости изображения входной диафрагмы прибора. В этом случае отверстие входной диафрагмы прибора может рассматриваться как своего рода источник излучения, яркость которого равна яркости излучения измеряемого объекта. Принципиальная схема зеркального радиометра с постоянной наводкой показана на рис. 7-3. Лучи, проходящие через отверстие входной диафрагмы mn, после отражения от сферического зеркала образуют изображение этой диафрагмы т п в плоскости приемной поверхности термостолбика. При всех измерениях, независимо от расстояния до измеряемого объекта, площадь изображения т п должна полностью перекрывать всю площадь приемной поверхности термостолбика. [c.265]

К радиометрам с переменной наводкой относятся приборы, у которых приемная поверхность термостолбика располагается в плоскости изображения поверхности измеряемого объекта. Входная диафрагма [c.265]

В отличие от приборов с постоянной наводкой, здесь на приемную поверхность термостолбика попадают не все [c.266]

Совмещение плоскости изображения источника излучения с приемной поверхностью термостолбика дости- [c.266]

Простейшим радиометром с постоянной наводкой является радиометр без фокусирующей оптики, принципиальная схема которого показана на рис. 7-6. Лучистый поток, падающий на приемную поверхность термостолбика такого при- [c.267]

Считая, что из любой точки входной диафрагмы D D[ приемная поверхность термостолбика видна под одним и тем же телесным углом [c.268]

Наибольший телесный угол, при котором на приемную поверхность термостолбика попадают только лучи от источника излучения, [c.269]

С другой стороны, для увеличения чувствительности прибора желательно по возможности предельно увеличить поток, падающий на приемную поверхность термостолбика, что может быть достигнуто при заданном значении яркости источника Ь путем соответствуюш,его увеличения телесного угла ю". [c.269]

Таким образом, при выборе размеров входной диафрагмы и приемной пластинки термостолбика необходимо удовлетворить двум указанным противоположным требованиям. [c.269]

С другой стороны, при заданном значении в формуле (7-8) максимальное значение лучистого потока, падающего на приемную поверхность термостолбика, определяется условием максимума произведения [c.270]

Рассмотрим идеальный термостолбик, у которого потери тепла вследствие теплопроводности сведены к нулю. Пусть фронтовая сторона приемной пластинки такого термостолбика является абсолютно черной, а тыльная сторона обладает высокой отражательной способностью. Тогда в первом приближении можно считать, что фронтовая поверхность приемной пластинки полностью поглощает все падающие на нее излучения, а тыльная поверхность ничего не излучает. Стенки полости прибора будем рассматривать, как абсолютно черные с постоянной во всех точках температурой [c.271]

При сделанных предположениях запишем уравнение теплового баланса приемной пластинки термостолбика радиометра, пренебрегая переносом тепла вследствие конвекции. [c.271]

Уравнение (7-21) устанавливает связь между повышением температуры приемной пластинки термостолбика радиометра АТ и яркостью излучения измеряемого объекта Ь. При заданных значениях телесного угла ш и температуры стенок полости повышение температуры приемной пластинки АТ пропорционально яркости излучения Ь измеряемого объекта [c.272]

Фокусировка на приемную пластинку термостолбика изображения источника излучения (в приборах с переменной наводкой) или входной диафрагмы радиометра (в приборах е постоянной наводкой) производится прй помощи линз или зеркал. В соответствии с этим различают рефракторные (линзовые) и рефлекторные (зеркальные) оптические системы радиометров. [c.273]

Постановка линзы или зеркала дает возможность, таким образом, значительно увеличить телесный угол, в котором приемная поверхность термостолбика получает падающий на нее лучистый поток. Угол видения прибора при этом не увеличивается. [c.274]

Если в приборах без оптической фокусировки изображения лучистый поток на единицу поверхности приемной пластинки термостолбика равен по уравнению (7-9) [c.274]

Телесный угол ш", под которым видна рабочая часть линзы или зеркала из точек приемной поверхности термостолбика для приборов с постоянной наводкой, равен [c.274]

Формула (7-30) устанавливает оптимальное значение радиуса кривизны сферического зеркала радиометра, при котором имеет место минимальный кружок рассеяния. На основании этой формулы представляется возможным оценить также необходимые оптимальные размеры приемной площадки термостолбика для заданных размеров диафрагм и длины тубуса. [c.276]

Если при г = приемную площадку термостолбика выбрать равной кружку наименьшего рассеяния, то она будет представлять собой ту минимальную поверхность, на которой полностью концентрируется весь исходящий от зеркала лучистый поток. Если при прочих равных условиях размер приемной площадки термостолбика выбрать больше кружка наименьшего рассея- [c.276]

При выборе приемной площадки термостолбика, мень-щей, чем кружок минимального рассеяния, на эту площадку будет попадать лишь часть отраженного зеркалом лучистого потока. Поэтому, хотя тепловые потери такой площадки и снижаются, одновременно с этим снижается и падающий на пластинку тепловой поток. [c.277]

Термостолбик 3 состоит из массивного медного цилиндра. В одном из оснований цилиндра имеется круглое отверстие диаметром 8 мм. Против этого отверстия в цилиндре установлено восемнадцать манга-нитоконстантановых пластинчатых термопар — толщиной 0,007 мм. Сверху они покрыты платиновой чернью. Между термостолбиком и абсолютно черным телом, между термостолбиком и исследуемым материалом помещаются защитные пустотелые диски 2, охлаждаемые водой с t = onst. [c.531]

Модель абсолютно черного тела, имеющая круглое отверстие с известными коэффициентом излучения, температурой и угловым коэффициентом излучает на круглую поверхность термостолбика. С другой стороны термостолбика между этернитовыми пластинками располагается исследуемая круглая поверхность соосно с отверсти- [c.531]

Вопрос о связи между испускательной и поглощательной способностями различных тел подлежит детальному выяснению. Весьма простые опыты показывают, что чем больше энергии поглощает тело, тем больше оно излучает. Для демонстрации этой особенности теплового излучения измеряют поток световой энергии от двух стенок полого металлического i yoa, заполненного теплой водой (рис. 8.2). Одна из стенок, снаружи блестящая — она много света огражает и мало поглощает. Друг ая С1 енка зачернена. Ее коэффициент поглощения велик. Фотоприемник (термостолбик), соединенный с чувствительным гальванометром, поочередно подносится к двум этим стенкам куба, и отброс гальванометра, регистрируемый при измерении интенсивности излучения зачерненной стенки, во много раз больше, чем при измерении светового потока от блестящей стенки. [c.403]

Радиационная температура. Схема измерений ясна из рис. 8.8. Интегральную энергетическую светимость измеряют каким-либо малоселективным приемником света, примерно одинаково реагирующим на излучение всех длин волн (например, термопарой или термостолбиком). Для того чтобы учесть заниженную (по сравнению с черным телом) энергетическую светимость данного нечерного тела, вводят некий коэффициент, показывающий, во сколько раз нужно как бы уменьшить значение а для вычисления температуры этого излучателя из закона Стефана—Больцмана. Другими словами, при измерениях температуры пользуются интерполяционной формулой [c.413]

Ученый обнаружил, что тепловая радиация может быть определена по изменению электрического сопротивления элемента из прессованного угля, соединенного с приемной площадкой, на которой фокусируется тепловое излучение. Эдисон использовал тазиметр совместно с зеркальным гальванометром Томсона для определения температуры нагретых тел на расстоянии. Эдисон считал свой приемник излучения более чувствительным, чем термостолбик М. Меллони, и рекомендовал его мореплавателям для распознавания приближения ледяных гор, раньше чем они станут видимы невооруженным глазом. Однако для перехода к более широкому практическому использованию инфракрасного излучения и созданию новых оптико-электронных систем необходимо было заложить научный фундамент — физические основы оптико-электронного приборостроения. [c.377]

Наводка (фокусировка) прибора в зависимости от расстояния до измеряемого объекта сводится, таким образом, к получению четкого изображения объекта в плоскости приемной поверхности термостолбика. При этом размеры изображения источника излучения должны также полностью перекрывать всю площадь приемной поверхности термостолбика, независимо от расстояния до измеряемого объекта. Так как входная диафрагма прибора DD жестко связана с термостолбиком, телесный угол о остает-ся все время постоянным, независимо от положения источника излучения и зеркала прибора. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...