Закон Планка для излучения абсолютно черного тела

Распределение энергии в спектре равновесного излучения при некоторой температуре определяется законом Планка для излучения абсолютно черного тела [c.266]

Закон Стефана—Больцмана. Закон определяет зависимость интегральной плотности потока излучения абсолютно черного тела от температуры. Искомое выражение для д определяется интегрированием закона Планка по спектру [c.249]

Как следствие закона Планка при интегрировании спектральной плотности излучения абсолютно черного тела по длинам волн от нуля до бесконечности получаем закон Стефана-Больцмана для интегральной энергетической яркости, Вт/(м2-ср), [c.59]

Закон Планка. В 1900 г. М. Планк, исходя из электромагнитной природы излучения и разработанной им квантовой теории, теоретически установил для абсолютно черного тела (индекс 0) зависимость интенсивности собственного излучения тела от длины волны и температуры [c.219]

Спектральная плотность потока излучения ), = Е1с[ка характеризует распределение энергии излучения по длинам волн. Для абсолютно черного тела зависимость Ею от длины волны и температуры устанавливается законом Планка [c.126]

Закон изменения спектрального излучения или распределения энергии по длинам волн для абсолютно черного тела Планку удалось установить теоретически [c.153]

Закон изменения спектральной плотности потока излучения от длины волны и температуры для абсолютно черного тела Планку удалось установить теоретически [c.165]

Законы Планка и Стефана—Больцмана получены для абсолютно черного тела. Для реальных тел зависимость интенсивности излучения от температуры Ти длины волны X может быть установлена только на основе опыта. Экспериментальные данные показывают, что кривые 1 = f X) для большинства твердых тел подобны соответствующим кривым для абсолютно черного тела. Такие тела принято называть серыми. Для них при одинаковых температурах отношение IJ остается постоянным [c.138]

М. Планк (1901 г.) установил закон распределения энергии излучения по длинам волн при различных температурах. На фиг. 64 исследования Планка показаны графически, С увеличением длины волн X излучательная способность абсолютно черного тела Ео увеличивается и для каждой температуры Т°К достигает максимального значения при опре- [c.115]

КВАНТЫ, элементарные неделимые количества энергии (или действия), характеризующие прерывность атомных процессов и свойств света, совершенно чуждую представлениям классической физики. Понятие о К. введено в 1900 г. Планком для объяснения закона распределения энергии в спектре накаленного абсолютно черного тела. Для вывода этого закона необходимо предположить, что излучение и поглощение света в атомах происходит отдельными порциями— квантами величины hv (здесь h— универсальная постоянная, равная 6,55 10- эрг/ск., а V—частота световых колебаний). Открытие Планка получило широкое обобщение в теории Н. Бора, основанной главн. образ, на анализе линейчатых спектров атомов. Центром теории Бора являются два квантовых постулата. [c.37]

Серые тела обладают сплощным спектром излучения, подобным спектру излучения абсолютно черного тела. Для расчетоа излучения серых тел используются законы Планка и Стефана-Больцмана, если известна так называемая степень черноты этих тел Степенью черноты ь называется отнощение энергии, излучаемо серым телом, к энергии излучения абсолютно черного тела при одной и той же температуре, т. е. [c.191]

Законы лучистого теплообмена. Закон Планка устанавливает связь между спектральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела, длиной волны и абсолютной температурой тела. Под спектральной интенсивностью излучения (или просто интенсивностью излучения) понимают отношение плотности потока излучения тела для воля длиной от X до к- -й к к расематри-ваемому интервалу волн длиной йХ, т. е. [c.186]

Цветовой метод. Если известно распределение энергии в спектре абсолютно черного тела, то по положению максимума кривой на основании закона смещения Вина (24.10) можно определить температуру. В тех случаях, когда излучающее тело не является абсолютно черным, применение формулы Планка не имеет смысла, так как для таких тел распределение энергии по частотам отличается от планковского. Исключение составляют так называемые серые тела, у которых коэффициент поглощения остается приблизительно постоянным в щироком интервале частот. Такими серыми телами являются уголь, некоторые металлы, оксиды. Если тело не является серьги, но его спектр излучения не слишком отличается от спектра абсолютно черного тела при некоторой температуре, то по максимуму излучения определяют его температуру, которую называют цветовой. Таким образом, цветовая температура есть температура абсолютно черного тела, максимум излучения которого совпадает с максиму.мом излучения исследуемого тела. Так, сопоставление графиков распределения энергии в спектре абсолютно черного тела при температуре 6000 и 6500 К II распределения энергии в солнечном спектре (рис. 25.3) показывает, что Солнцу можно приписать температуру, равную при.мерно 6500 К. [c.151]

Поскольку закон Планка получен для абсолютно черного тела, то по отношению к нечерным телам он выражает максимально возможную плотность потока излучения. Для нечерных тел спектральный состав излучения, кроме длины волны, зависит от физических свойств и определяется экспериментально. [c.371]

Установки с инфракрасным излучением. Носителями теплового инфракрасного излучения являются электромагнитные волны длиной 0,4— 40 мкм. Тепловые процессы при нагреве подчиняются закону Планка распределения лучистой энергии (см. с. 136). Из этого закона, представленного графически (рис. 20) видно, что интенсивность излучения растет с повышением температуры, максимум излучения смещается при этом в сторону более коротких волн. Однако расчет производят по закону Стефана—Больцмана, применимому к серым телам, для которых кривые Планка имеют непрерывный характер и подобны кривым абсолютно черного тела при одинаковых температурах. В этом случае энергия полного излучения q = s o0 = С0. [c.177]

Законы Планка и Стефана — Больцмана были установлены для абсолютно черного тела. Зависимость интенсивности излучения от температуры и длины волны для реальных тел может быт1> установлена только на основе опыта. Экспериментальные данные для большинства твердых тел показывают, что кривая /л=/(А) непрерывна [c.262]

Х 10- eI K см grad . (8) Абсолютно черное тело по сравнению с другими телами представляет собой излучатель с максимальной возможностью И. для всякой длины волны при данной Т°. По характеру распределения излучаемой энергии в различных частях спектра остальные тела природы м. б. разделены на два класса тела с серым И. и тела с И. избирательным, или селективным. И. идеально серого тела в смысле относительного распределения энергии в спектре не отличается от И. черного тела, уступая последнему в интенсивности. Поэтому все законы абсолютно черного тела применимы по отношению к И. серых тел излучение идеально серого тела можно получить из ф-лы Планка, умножая. значение Ец т на величину йд у для серого тела, к-рая будет постоянной при всякой длине волны А и всегда меньше единицы. Избирательное И. имеет распределение энергии в спектре, отличающееся от такового у абсолютно черного тела. Для определения И. селективного тела также можно воспользоваться законом Кирхгофа величина у в этом случае не будет постоянной для всякой длины волны, а будет нек-рой ф-ией как длины волны, так и темп-ры. Тело с избирательным лучеиспусканием может иметь относительный максимум И. в лю- [c.497]

На рис. 7.1 представлена зависимость спектральной плотности излучения Моят- абсолютно черного тела от длины волны % для различных значений температуры, построенная по закону Планка (7.4), где Л1оят = 5оягл. Анализ этих значений показывает, что изотермы спектрального распределения плотности излучения имеют максимум, зависяш,ий от температуры. Согласно [c.58]

В к-ром согласно международному соглашению константа ( 2= 1,432 см °С, а Т1 соответствует золота 1 336° К. При интегрировании ур-ия Планка получается выражение общего количества энергии, испускаемой черным телом для всех длин волн, которое отвечает известному закону полной радиации Стефана—Больцмана Е а Т , где ЧУ—константа, а Т—абсолютная температура. Существует два типа пирометров, основанных на излучении. В одном случае сравниваются интенсивность излучения или практически яркость для определенной длины волны с яркостью нормального излучателя и в другом—измеряется общее количество энергии излучения накаленного тела. Первые назьшаются оптическими, а вторые — радиационными пирометрами. Следует отметить, что в, то время как общее излучение повышается с Г лишь в 4-ой степени, интенсивность излучения в определенной длине волны возрастает в степени 15— 0 от °. Т. о. измерения с помощью оптических пирометров оказываются несравненно более чувствительными. Однако преимущество радиационных пирометров заклю- чается в объективности. их показаний и в возможности благодаря э ому автоматической регистрации. Поэтому непригодные в качестве прецизионных приборов, они с успехом служат для контроля Г-ного режима в -заводских установках. Сущность устройства их состоит в том, что энергия излучения накаленного тела концентрируется на воспринимающей поверхности и здесь, превращаюсь в теплоту, дает термоэлектрич. или другой эффект. В качестве собирательного при- [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...