Расчет излучения абсолютно черного тела

Расчет излучения абсолютно черного тела [c.129]

Функции у (х) и 2 (х) для расчета излучения абсолютно черного тела у (х) =/ Ю z(x) = g lO [c.233]

Согласно уравнению (16.8), плотность интегрального полусферического излучения абсолютно черного тела зависит только от температуры и изменяется пропорционально четвертой степени абсолютной температуры. При высоких температурах величина достигает больших значений, поэтому для удобства практических расчетов формулу (16.8) записывают в виде [c.407]

Как видно из сравнения формул (7-59) и (7-61), снижение температуры донышка АТ вследствие выхода излучения из полости через отверстие полностью компенсируется приростом температуры ЛТ" вследствие перегрева боковой поверхности оболочки. Таким образом, в условиях поставленной задачи расчет суммарного излучения абсолютно черного тела можно с достаточной степенью точности вести по температуре Т без учета каких-либо температурных поправок. Для монохроматического излучения поправки АТ и АТ" могут существенно отличаться друг от друга и должны учитываться при расчетах. [c.289]

Основные законы излучения абсолютно черного тела изучаются в курсе физики, и мы здесь ограничимся только результативными формулами, которыми в дальнейшем будем пользоваться как исходными теоретическими соотношениями для расчета лучистого теплообмена. [c.387]

Коэффициент поглощения дублета калия остается неизвестным в интервале 100 см вблизи центров линий. При проведении расчетов полагалось, что спектральные потоки в этом интервале соответствуют излучению абсолютно черного тела. Вносимая погрешность мала, поскольку рассматриваемый интервал достаточно узок и, кроме того, условия в канале генератора таковы, что газ оптически плотен в существенно большей спектральной области в окрестности дублета. [c.226]

В основе инженерных методов расчета теплообмена в топках лежат фундаментальные законы теплового излучения, известные в физике как законы излучения абсолютно черного тела. К ним относятся законы излучения Планка и Стефана—Больцмана, закон Ламберта и ряд других законов, непосредственно вытекающих из закона излучения Планка. Исключительно важное место занимает здесь закон Кирхгофа. [c.5]

При расчетах переноса энергии излучения в топочной камере, особенно при расчетах зонального теплообмена, необходимо знать также поглощательную способность газов по отношению к их собственному тепловому излучению. Эта величина существенно отличается от рассмотренной выше поглощательной способности газа по отношению к излучению абсолютно черного тела. [c.40]

При расчетах теплообмена в топках обычно используются две основополагающие характеристики топочного излучения степень черноты топки и степень черноты факела. Спектральная степень черноты топки определяется как отношение спектральной интенсивности падающего излучения к спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при одинаковых значениях длины волны излучения X и температуры факела Тф. [c.97]

Фиг. 7.12. Относительные вклады в шумы в расчете на одну моду от нулевых флуктуаций вакуума и теплового излучения абсолютно черного тела.

Особенно большое значение имеет понятие абсолютно черного тела, т. е. такого, которое целиком поглощает всю падающую на него лучистую энергию. Законы излучения абсолютно черного тела как наиболее простые и универсальные положены в основу всех расчетов теплового излучения. [c.286]

В силу общей природы электромагнитных колебаний эти законы являются общими для всех видов излучения. Наиболее простыми и строгими законами описьшается излучение абсолютно черного тела. С соответствующими поправками они используются и для расчетов излучения серых тел или газов. [c.121]

Поэтому в основу всех расчетов теплового излучения различных тел положены, как наиболее простые и универсальные, законы излучения абсолютно черного т е л а. [c.11]

Таким образом, задача о расчете лучистого теплообмена между двумя абсолютно черными телами, разделенными диатермической средой, сводится, но существу, к определению взаимной поверхности излучения [c.81]

Таким образом, в отличие от абсолютно черных тел, при расчетах лучистого теплообмена между двумя серыми телами, образующими замкнутую систему, помимо взаимной поверхности излучения Нц, необходимо для каждого конкретного случая определять также величину приведенной степени черноты системы е р. Для определения приведенной степени черноты е р по заданным значениям степени черноты поверхностей и необходимо предварительно установить значения угловых коэффициентов (pi и ф21 для данной системы тел (например, из табл. 3-1). [c.113]

Излучение светящегося пламени связано с наличием в нем большого количества мельчайших сажистых частиц, температура которых близка к температуре несуш,его их газа [Л. 15-14]. Факторы, влияющие на процесс сажеобразования и на связанную с ним светимость пламени, изучены еще недостаточно. Светящееся пламя излучает и поглощает энергию во всех областях спектра абсолютно черного тела. Поглощательная способность светящегося пламени зависит от длины волны X н возрастает с ее уменьшением. Для расчета спектральной поглощательной способности светящегося пламени можно использовать формулу (15-7), принимая [c.235]

К важным результатам приводит термодинамический анализ равновесного электромагнитного излучения. Рассмотрим замкнутую полость, где создан вакуум. Такую полость можно представить себе, например, в виде цилиндра с подвижным поршнем. Внутри полости находится абсолютно черное тело, имеющее температуру Т. Это абсолютно черное тело излучает в рассматриваемую полость следовательно, полость обладает определенной энергией. Предположим, что стенки цилиндра и поршень выполнены из полностью отражающего материала (это предположение мы вводим для упрощения расчетов — оно позволит нам не учитывать теплообмен со стенками полости). [c.190]

Введем наряду с функцией p(v,T) спектральную излучательную способность абсолютно черного тела e v,T), определив ее как количество энергии, излучаемой с единицы площади поверхности черного тела за единицу времени. Покажем, что e v,T) лишь множителем с А отличается от функции p v,T). Вследствие изотропии черного излучения из каждой точки полости исходит поток энергии, равномерно распределенный по всем направлениям и равный (в расчете на единицу [c.85]

АЧТ — абсолютно черное тело. Его моделью может быть отверстие полого шара. Такой источник отличается следующими особенностями при данной температуре он излучает максимальное количество энергии, его излучение может быть рассчитано теоретически. При оптических расчетах АЧТ используется как эталонный излучатель. [c.22]

В основу расчета теплообмена излучением кладется закон Стефана-Больцмана, согласно которому поверхностная плотность собственного излучения Est абсолютно черного тела прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры Г [c.54]

Дальнейший расчет поведем по отношению к абсолютно черному телу с температурой 2778° К, а в конце учтем, что излучателем является вольфрам, коэффициент излучения которого может быть найден из рис. 4-13. [c.167]

Это выражение может быть использовано для расчета теплообмена излучением между поверхностями конечных размеров. Закон Ламберта строго справедлив лишь для абсолютно черного тела. Для шероховатых тел [c.80]

Как известно, общий удельный поток энергии излучения всех длин волн для абсолютно черного тела выражается уравнением Стефана — Больцмана. Однако поскольку излучающие и поглощающие тела в топке не являются абсолютно черными, а также по некоторым другим причинам закон Стефана — Больцмана в топке в чистой форме не проявляется. Поэтому для практических целей расчета лучистого теплообмена в топке приходится пользоваться полуэмпирическими методами. По методу, предложенному А. М. Гурвичем, в качестве исходной принимается формула [c.344]

Отношение измеренной интенсивности излучения из расчета на слой единичной толщины к интенсивности абсолютно черного тела дает непосредственно исправленный коэффициент поглощения к %. Сила осцилляторов для системы полос Шумана — Рунге была определена путем исследования интенсивности излучения в чистом кислороде при сравнительно низких температурах 3000—4000° К, получающихся в прямой волне. [c.284]

Приведенные примеры показывают, что для реальных тел г% может существенно изменяться с длиной волны. В практических расчетах удобно использовать интегральную степень черноты 8, представляющую собой отношение плотностей потока излучения данного тела ( ) и абсолютно черного тела Е ) [c.290]

Здесь расчетная поверхность — поверхность нагрева канала Спр — приведенный коэффициент излучения Та, Тст — средние абсолютные температуры дисперсного потока и нагреваемой стенки (произвольно принято 7 п>7 ст). В нашем случае система состоит из оболочки (стенок канала, включая его торцы) и движущихся в канале дисперсных частиц и газа (в общем случае недиатермного) . Все трудности расчета по (8-23) заключаются в оценке Спр и Гп (для луче-прозрачного газа Тп=Тст). Коэффициент Спр = 0о8пр, где <Го = = 5,67 вт1м -°К — коэффициент излучения абсолютно черного тела, а 8пр — приведенная степень черноты всей системы, зависящая от [c.267]

Когда кривая спектрал энергии тела, обладающей лучения, подобна кривой излучение первого назыв коэффициенты е(2, Т)=е = сопз1 играют роль масштабного множителя при сравнении серого излучения с излучением абсолютно черного тела при той же температуре (рис. 1-5). Значения Ямакс для черного и для серого тел равны. Введение понятия серое тело значительно расширяет возможности использования законов излучения, сформулированных для абсолютно черного тела, в практических расчетах, что доказывают, например, (1-19) —(1-21). [c.19]

Критерий т аналогичен расчетному коэффициенту, введенному В. Н. Тимофеевым [Л. 5] в расчет топочного теплообмена, и отличается от него только тем, что тепловоспрнятие экранов отнесено не к излучению топки, а к излучению абсолютно черного тела. Этот критерий относится к числу зависимых, так как входящая в него величина не входит в условия однозначности. [c.232]

В качестве эталонного источника предлагается использовать стабилизированную водородную дугу. В отличие от дуги Болдта (см. стр. 249), сплошной спектр, излучаемый оптически тонкой плазмой, не соответствует излучению абсолютно черного тела. Интенсивность сплошного спектра может быть определена, если известна концентрация электронов и концентрация атомов водорода. При температуре дуги 13 000°К полосатый спектр молекулы водорода искажает результаты расчетов и источник [c.251]

Н. Н. Соболевым [62] предложено другое применение цветового принципа для измерения температур пламени, основанное на исследовании спектральных линий газов пламени. Интенсивность спектральных линий, повышающаяся с ростом концентрации излучающих атомов, при достаточной концентрации приближается к интенсивности излучения абсолютно черного тела. Требуемая для этого концентрация зависит от темпера-1уры, давления я состава пламени и от свойств излучающих атомов. По расчетам Н. Н. Соболева резонансные линии натрия при температуре 2850° достигают насыщения при концентрации натрия в пламени порядка 3-10 атом/см . При дальнейшем повышении концентрации происходит расширение средней насыщенной части линии. [c.369]

На основе интегральных уравнений рассматривается возможность моделирования пеизотермическими полостями излучения абсолютно черного тела. Приводятся графики расчетных значений эффективной излучательной способности полостей. Данные расчета представлены в безразмерном виде и могут быть использованы при температурных измерениях. Иллюстраций 3. Библиография 8 назв. [c.479]

Существование продольных температурных градиентов в образце приводит к неравномерности температурного поля образца. Вследствие такой неравномерности температуры кольцевой зазор между образцом и экраном вдоль образца становится неизотермичным и его излучение отличается от излучения абсолютно черного тела. Вычисление степени черноты неравномерно нагретой системы представляет сложную задачу. В рассматриваемом случае расчет температурьЕ поверхносги образца и внутренней поверхности экрана производится иа основе зонального метода количественной оценки суммарного эффективного излучения. Согласно этому методу (фиг. 1), поверхности образца и экрана разбивают на п изотермических зон и в пределах каждой из зон полагают оптико-геометрические характеристики постоянными. Уравнение для эффективного излучения площадки I образца с учетом излучения на нее окружающих ее зон к экрана имеет вид [c.137]

Использование факторов накопления ограниченных сред при расчетах Фзап предполагает, что материал защиты — абсолютно черное тело для излучения, выходящего из заполнителя. Эта предпосылка обычно достаточно хорошо выполняется, так как [c.155]

Введение понятия о сером теле значительно расширяет возможности использования основных законов изучения абсолютно черного тела для расчетов излучения тех нечерных ствам приближаются [c.51]

Излучатель с клиновидной вольфрамовой лентой широко используется в специальных лампах накаливания, имитируюш,их модель абсолютно черного тела. При расчете степени черноты такого излучателя необходимо учитывать ослабление при прохождении излучения через окошко. [c.296]

Установки с инфракрасным излучением. Носителями теплового инфракрасного излучения являются электромагнитные волны длиной 0,4— 40 мкм. Тепловые процессы при нагреве подчиняются закону Планка распределения лучистой энергии (см. с. 136). Из этого закона, представленного графически (рис. 20) видно, что интенсивность излучения растет с повышением температуры, максимум излучения смещается при этом в сторону более коротких волн. Однако расчет производят по закону Стефана—Больцмана, применимому к серым телам, для которых кривые Планка имеют непрерывный характер и подобны кривым абсолютно черного тела при одинаковых температурах. В этом случае энергия полного излучения q = s o0 = С0. [c.177]

Расчет излучения молекулярных компонент продуктов сгорания. Рассмотрим неоднородный по температуре и давлению излучающий объем газа конечных размеров. Локальной радиационной характеристикой газа является спектральный коэффициент поглощения соответствующий волновому числу ио. Предположение о существовании локального термодинамического равновесия в газе позволяет связать излучательную способность и коэффициент поглощения соотношением = 4тг5 (Т)А с , где В (Т) — излучательная способность абсолютно черного тела при температуре Т. Учтя это, запишем выражение для полной поверхностной плотности излучения газа, падающего на площадку, выделенную на границе излучающего объема [c.223]

Коэффициент поглощения зависит как от свойств кристаллической решетки и состояния поверхности материала электрода, так и от особенностей спектра падающего теплового потока. При теплообмене с абсолютно черным телом, имеющим ту же температуру, что и данное тело, коэффициент поглощения равен коэффициенту излучения тела (закон Кирхгофа). В большинстве практических расчетов такое соответствие используют для приближенной оценки коэффициента поглощения любого тела при произвольном спектре падающего потока излучения. Таним образом, [c.11]

На рис. 169 приведены расчетные кривые распределения энергии но спектру абсолютно черного тела при различных температурах. Из расчета следует, что даже при температуре 3655° К, которую удается получить в лабораторных условиях, максимум спектра испускания лежит еш,е в красной области спектра. Только максимум спектра излучения солнца, распределение энергии для которого очень близко к распределению в спектре абсолютно черного тела при 5400° К, лежит в желто-зелено11 области. Коротковолновые ветви кривых распределения энергии имеют крутой характер так, что они резко обрываются уже в ближнем ультрафиолете. [c.228]

Таким образом, расчет лучистого теплообмена между двумя абсолютно черными телами, произвольно располсженнг>[ми в пространстве, по сугцеству сводится к определению взаимной повсрх-Бости излучения Я ,, которая является геометрической характеристикой системы. [c.296]

Интенсивность ультрафиолетового излучения Солнца можно вычислить на основании закона Планка, приписывая Солнцу свойства абсолютно черного тела при температуре 6000 К. Результаты расчета показывают, что на диапазон лучей, обладающих ионизи- [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...