Плотность интегрального излучения абсолютно черного тела

Австрийскими учеными И. Стефаном экспериментально в 1879 л и Л. Больцманом теоретически в 1884 г. установлено, что поверхностная плотность интегрального излучения абсолютно черного тела пропорциональна температуре в четвертой степени [c.57]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры описывается законом Стефана-Больцмана [c.91]

Величина о (Вт/м ) называется интегральной плотностью потока излучения абсолютно черного тела, т. е. такого тела, которое поглощает всю падающую на него энергию. Таким образом, закон Стефана — Больцмана показывает, что интегральная плотность потока излучения абсолютно черного тела прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры. [c.177]

Поверхностная плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела определяется суммированием dE по всем длинам волн, т.е. площадью под кривой для данной температуры тела (см. рис. 3.10) [c.80]

Закон Стефана—Больцмана. Закон определяет зависимость интегральной плотности потока излучения абсолютно черного тела от температуры. Искомое выражение для д определяется интегрированием закона Планка по спектру [c.249]

Закон Стефана—Больцмана устанавливает зависимость интегральной плотности потока излучения абсолютно черного тела от температуры. Эта зависимость также может быть получена из формулы Планка (11.13) с учетом соотношения [c.287]

Радиационная интегральная температура Тр есть условная температура тела, при которой плотность потока его излучения Е равна плотности потока излучения абсолютно черного тела [c.542]

Первым этапом, как сказано, явилось нахождение закона, устанавливающего зависимость суммарного или интегрального излучения (т. е. общего излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879 г.) на основании собственных измерений, а также анализируя данные измерений других исследователей, пришел к заключению, что суммарная энергия, испускаемая с 1 см в течение 1 с, пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры излучателя. Стефан формулировал свой закон для излучения любого тела, однако последующие измерения показали неправильность его выводов. В 1884 г. Больцман, основываясь на термодинамических соображениях и исходя из мысли о существовании давления лучистой энергии, пропорционального ее плотности, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально четвертой степени температуры, т. е. [c.695]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Согласно уравнению (16.8), плотность интегрального полусферического излучения абсолютно черного тела зависит только от температуры и изменяется пропорционально четвертой степени абсолютной температуры. При высоких температурах величина достигает больших значений, поэтому для удобства практических расчетов формулу (16.8) записывают в виде [c.407]

Закон излучения Стефана—Больцмана. Закон излучения Стефана — Больцмана определяет интегральную в полном спектре поверхностную плотность излучения абсолютно черного тела в зависимости от его температуры [c.6]

Интегрируя Чхь(Т) по всем длинам волн от нуля до бесконечности, получаем поверхностную плотность интегрального потока излучения абсолютно черного тела дь Т) [c.29]

Закон Стефана — Больцмана дает интегральную величину излучения абсолютно черного тела. Между тем очень важно знать, как распределяется энергия излучения по отдельным участкам спектра, т. е. определить спектральные плотности излучения. Разделим весь спектр на бесконечно малые интервалы и для каждого из них возьмем отношение плотности излучения йЕо к величине интервала спектра йх [c.21]

Этот закон устанавливает связь между плотностью потока интегрального полусферического излучения абсолютно черного тела Ео и его температурой. [c.539]

Как следствие закона Планка при интегрировании спектральной плотности излучения абсолютно черного тела по длинам волн от нуля до бесконечности получаем закон Стефана-Больцмана для интегральной энергетической яркости, Вт/(м2-ср), [c.59]

Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео абсолютно черного тела при той же температуре называется степенью черноты этого тела [c.91]

Радиационные пирометры измеряют не действительную температуру тела 7 д. а условную, так называемую радиационную температуру Гр. Она представляет собой такую температуру абсолютно черного тела Гр, при которой его плотность потока интегрального излучения во всем диапазоне длин волн от 0 до оо равна плотности потока интегрального излучения реального тела при действительной температуре Гд. Согласно этому определению [c.191]

Коэффициентом черноты серого тела называют величину, равную отношению поверхностных плотностей потоков интегрального излучения Е и серого тела (теплового излучателя) и абсолютно черного тела [c.404]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает зависимость плотности интегрального полусферического излучения от температуры абсолютно черного тела и может быть получен из формулы Планка. Интегрируя выражение (16.3) во всем интервале длин волн, получим [c.407]

При сопоставлении плотностей потоков интегрального излучения тела с температурой Т и абсолютно черного тела черная температура называется радиационной (Гр). По определению она находится из соотношения [c.377]

Тела, с которыми мы имеем дело на практике, излучают меньше тепловой энергии, чем абсолютно черное тело при той же температуре. Если они излучают при этом во всем диапазоне спектра длин волн, они называются серыми. Отношение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения Е данного тела к поверхностной плотности потока интегрального излучения Eq абсолютно черного тела при той же температуре называется коэффициентом теплового излучения (или степенью черноты) [c.81]

Плотность потока интегрального излучения во абсолютно черного тела во всем диапазоне частот (О < < °°) определяется законом Стефана — Больцмана [c.78]

Плотность потока интегрального излучения во абсолютно черного тела во всем диапазоне частот (O Vл oo) нетрудно вычислить из формулы (2-8) и получить известный закон Стефана—Больцмана. [c.58]

Несколько ранее Стефан получил аналогичное соотношение в результате измерений собственного излучения модели черного тела. Закон Стефана — Больцмана гласит полусферическая плотность собственного интегрального лучистого потока черного тела, находящегося в термодинамическом равновесии с окружающими телами, прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры. [c.329]

Приведенные примеры показывают, что для реальных тел г% может существенно изменяться с длиной волны. В практических расчетах удобно использовать интегральную степень черноты 8, представляющую собой отношение плотностей потока излучения данного тела ( ) и абсолютно черного тела Е ) [c.290]

Закон Стефана — Больцмана. Поверхноаную плотность потока интегрального излучения абсолютно черного тела можно найти на основании закона Планка как суммарную энергию излучения тела ю всем длинам волн [c.232]

Таким образом, интегральной степенью черноты называется отно-апение поверхностной плотности потока собственного интегрального излучения к его величине для абсолютно черного тела при той же температуре. [c.373]

Закон Стефана —Б ольцмана. Закон был установлен опытным путем Стефаном (1879 г.) и обоснован теоретически Больцманом (1881 г.). Он устанавливает зависимость плотности потока интегрального излучения от температуры. Для абсолютно черного тела из уравнений (ц) и (5-1) имеем [c.166]

Индекс О показывает, что рассматривается излучение черного тела уравнения (15-30) выражают закон Стефана — Больцмана. Согласно этому закону плотность полусферического интегрального излучения зависит только от температуры и изменяется о.ро-порционально четвертой степени абсолютной температуры. При температуре абсолютного-нуля плотность интегрального полусферического черного излучения также равна нулю. Уравнение (15-30) было получено Стефаном экспериментальным путем. Позднее оно было обосновано теоретически Больцманом. Исторически закон Стефана—Больцмана был сформулирован раньше закона излучения Планка. [c.350]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...