Измерения при низких частотах

Измерения при сверхвысоких частотах (см. 21-5, г), а также некоторые специальные способы измерений при низких частотах дают величину е испытываемого диэлектрика непосредственно без определения емкости образца. [c.26]

Эту величину следует отнести к амплитуде ускорения измеряемого линейного компонента вибрации. Если производится измерение слабой вибрации (доли g, например, при низких частотах и малых амплитудах), то относительная погрешность может оказаться значительной. [c.155]

Измерение эффективного времени жизни носителей заряда. Эта величина может определяться импульсным (рис. 2, в) или фазовым (рис. 2, г) методами. При импульсном методе [3] обычно изучается характер спада напряжения на модели после подачи импульса тока, а при фазовом методе — с помощью моста переменного тока определяется соотнощение активной и реактивной составляющих проводимости, которое при низких частотах позволяет найти время жизни носителей заряда из соотношения [c.79]

Обычно диэлектрические измерения проводят на одной или нескольких частотах в интервале температур от —150 до 350 °С и больше. В связи с этим, естественно, возникает вопрос о том, на каких частотах предпочтительнее проводить такие измерения. Известно, что наиболее эффективны измерения на низких частотах, поскольку при измерениях на частотах выше 200 кГц релаксационные максимумы смещаются с повышением частоты в сторону более высоких температур и накладываются друг на друга, что резко снижает разрешающую способность метода. Поэтому наибольшей разрешающей способностью обладают диэлектрические методы, когда используются частоты от 0,01 Гц до 200 кГц. [c.241]

При низких частотах из-за ослабления магнитных сил эффективность электромагнитных датчиков уменьшается, а при высоких частотах увеличивается импеданс возбудителя из-за индуктивного сопротивления, однако в диапазоне видеочастот электромагнитный датчик является вполне подходящим возбудителем, и его наличие не оказывает влияния на параметры вибраций во время испытаний. Магнитные вибраторы и вибростенды, обычно используемые для вибрационных испытаний, дают значительно большие смещения, чем те, которые необходимы для голографической интерферометрии. Кроме того, для них требуется механический контакт с объектом, поэтому в данном случае результаты измерений будут соответствовать системе объект вибратор, а не собственно объекту. Тем не менее в определенных испытаниях находят применение и такие [c.531]

При измерении динамических деформаций применяются различные электронные усилительные установки. Наибольшее распространение получили приборы на несущей частоте, в которых измерительный мост (фиг. 18) питается от стабилизированного генератора Г несущей частоты. При низких частотах может применяться звуковой генератор (ГСС). Рабочий датчик Д, воспринимая деформацию детали, модулирует амплитуду тока в измерительной диагонали моста. Усиленный модулированный ток выпрямляется, фильтруется от несущей частоты ДФ и подается на вибратор (шлейф) осциллографа ВО. Схема регулируется с помощью пульта управления ЯУ. [c.38]

Исследования поведения б1( = е ) в зависимости от температуры не приводят к ожидаемому пику вблизи верхней точки Кюри (вблизи которой проводи.лись исследования). Однако при нагреве от 20° е , измеренная на низкой частоте в] сильных полях, монотонно возрастает. В слабых полях практически не зависит от температуры (вплоть до 50 ). [c.160]

В двухэлектродных кондуктометрических преобразователях, предназначенных для относительно широкого круга исследований, применяются металлические электроды с развитой рабочей поверхностью для анализа в условиях сильной концентрационной поляризации (при низких частотах поля, при высоких концентрациях электролитов) и гладкие в прочих случаях. Для проведения измерений электроды погружаются в жидкость, заполняющую некоторый сосуд. Единое конструктивное оформление сосуда и электродов называется электрохимической ячейкой. Конструкции таких ячеек очень разнообразны и весьма специфичны для различных электрохимических методов и условий анализа. [c.223]

В анодной цепи имеются два измерительных прибора и М2 с различными пределами измерений. Наиболее чувствительный прибор имеет схему компенсации. Этой установкой исследуются включения с аномальной проводимостью, особенно расположенные близко к поверхности земли. При высоких частотах такие включения распознаются значительно отчетливее, чем при низких частотах. [c.232]

На рис. 200 сопоставлены две кривые, полученные вдоль участка асфальтированного бетонного покрытия протяженностью 100 м. Кривая I характеризует изменения кажущегося удельного сопротивления при измерениях на низкой частоте, а кривая 2 — на высокой частоте (/ = 5 10 гц). [c.233]

Измерение тангенса угла диэлектрических потерь пленки (при низких частотах) стандартным методом [c.412]

Следует отметить, что данный метод ые позволяет обнаружить те помехи, частота которых равна или близка к частоте вспомогательного генератора, так как очень низкие разностные частоты на выходе преобразователя частот не могут быть выявлены из-за частотных свойств диференциальных трансформаторов и указателя напряжения н. ч. Во избежание ошибки следует сделать несколько повторных измерений при изменённых частотах вспомогательного генератора в. ч. [c.963]

На рис. 3 и 4 приведены результаты опытов и их сравнения с теоретической кривой. Теоретические кривые для трех значений теплоемкости Срр/%р соответственно равны 0,5 0,6 1,50. Для большинства измеряемых органических веществ это отношение лежит в пределах 0,5 и 0,6. Случай 1,50 соответствует жидкой воде. Из приведенных сравнений видно, что опытные точки при низких частотах в пределах 3% согласуются с теоретической кривой, а при высоких частотах разброс опытных данных несколько возрастает и достигает 5%. Для измерения использовались органические жидкости марки ч.д.а. или х.ч. В таблице приведены усредненные значения тепловой активности некоторых органических жидкостей при 25° С, полученные плоским датчиком при частотах 20, 35, 70, 150 и 400 гц, и сравнения их с табличными данными [7, 8]. [c.211]

Поведение HTi)e хорошо известно если игнорировать малые поправки связанные с изменением плотности, то (1 Ti)e пропорционально абсолютной температуре и не зависит от ядерной частоты. Коэффициент пропорциональности может быть определен точно из измерений при низких температурах, когда трансляционная диффузия пренебрежимо мала и (1 /Г1) = [c.424]

Эпюра скорости и соответственно напряжение трения на стенке при нестационарном течении жидкости заметно отличаются от соответствующих характеристик стационарного течения (см. подразд. 2.7, а также работы [6, 7, 26, 35]). Следствием этого отличия является зависимость у и от частоты колебаний или градиента измерений параметров потока и предыстории развития его во времени. В некоторых случаях при низких частотах колебаний или незначительном градиенте параметров потока эпюры скорости мало отличаются от стационарных и можно использовать квазистационарное приближение, т. е. в уравнение нестационарного движения (2.121) можно подставить значения у и для стационарного течения со средней скоростью, равной ее мгновенному значению. Однако при достаточно высоких значениях частот колебаний или при большом градиенте параметров во времени квазистационарное приближение, как будет показано далее, не позволяет получить достоверных данных о значении напряжения, а значит и диссипации энергии в потоке жидкости. Для получения достаточно точных моделей нестационарного течения необходимо учитывать зависимость напряжения трения или других эквивалентных характеристик от частоты и градиента параметров во времени. [c.67]

Рис. 76. Схема измерения упругих свойств каучука при низких частотах.

Это совпадение показывает в согласии с основными допущениями теории квантов, что в области низких частот ее выводы не отличаются от выводов классической теории. Классическая теория оказывается лишь приближением к действительности, приближением, вполне удовлетворительным для того круга явлений, с которыми имеет дело макроскопическая электродинамика, т. е. электродинамика систем, состоящая из многих атомов или молекул. По-видимому, даже движения ионов, т. е. элементарных зарядов с большой массой (по сравнению с электроном), еще довольно удовлетворительно описываются классическими электродинамикой и механикой, хотя точность современных измерений и здесь позволяет установить отступления (опыты по дифракции молекулярных пучков). Но поведение электронов внутри атомов и молекул должно описываться при помощи квантовых законов механики и электродинамики применение же к ним законов, имеющих силу для макромира, приводит к резким противоречиям с опытом. [c.700]

В связи с тем, что на низких частотах наблюдались изменения уровней вибрации во времени, были измерены их максимальные и минимальные значения, записанные на самописце в течение 1,5 мин. Выбор данного периода времени сделан исходя из того, что при более продолжительном времени картина повторялась. Измерения уровней виброускорения на частоте 4 Гц дали следующие результаты = 34 дБ (1,5 10-2 м/с ), = 40 дБ (3 10" м/с ). Считая амплитуды колебаний источников вибрации одинаковыми, из выражения (27) получим 2п = 2. И действительно, в цехе на данном участке (на перекрытии) располагалось два источника вибрации два ткацких станка типа СТБ-330. [c.54]

Применение ультразвуковых методов для композиционных материалов из-за сильного затухания упругих волн возможно только при условии снижения частоты в области ниже 1 мГц. Для крупногабаритных конструкций и изделий с толщиной свыше 50—100 мм частотный диапазон в зависимости от типа материала и контролируемого параметра должен находиться в области 50—500 кГц. При контроле физико-механических характеристик для повышения точности измерений необходимы малое затухание и высокая крутизна переднего фронта упругой волны. Однако малое затухание можно получить только на низких частотах (20—200 кГц), а высокую крутизну переднего фронта — на высоких частотах. При контроле дефектов снижение частоты приводит к снижению чувствительности и разрешающей способности, увеличению длительности сигнала (мертвой зоны), а повышение частоты уменьшает диапазон контролируемых толщин. Таким образом, применение ультразвуковых методов для композиционных материалов выдвигает ряд новых требований, осуществление которых приведет к изменению методики контроля, конструкции преобразователей и принципиальных электрических схем приборов. К этим требованиям относятся [c.85]

Изменяя массу, можно получить зависимости жесткости и логарифмического декремента или коэффициента поглощения от частоты. Однако в области низких частот при таких измерениях требуются значительно большие массы, поэтому коэффициент поглощения целесообразно определять по площади петли гистерезиса. [c.20]

Рассеяние видимого света от интенсивного лазерного источника использовалось для генерации фононов в микроволновой области в кварце и сапфире [5]. Наблюдаемые смещения частоты фотонов находягся в хорошем соответ-стапи с величинами, рассчитанными из соотношения (5.11) с иснользоваиием величины скорости звука, измеренной при низких частотах ультразвуковыми методами. [c.176]

Измерение расстояния между компонентами Мандельштама — Бриллюэна 2Асо дает возможность (см. (161.3)) определить скорость звука весьма высокой частоты (вплоть до частот 10 —10 Гц). Сопоставление значения этой скорости с ее величиной при низких частотах, измеряемой в акустических и ультраакустических опытах, позволяет исследовать дисперсию скорости звука. [c.595]

При измерении наиболее низких частот обе установки частоты гетеродинного частотомера F и Fg Должны находиться в зоне действия одной кварцевой контрольной точки тогда погрешность при ее установке (примерно +20 гц) не имеет значения. Должны учитываться удвоенная погрешность градуировки шкалы прибора и погрешность, обусловленная кратковременной нестабильностью частоты гетеродинного частотомера. Из опыта работы с приборами типа 526, 527 и им подобным первую погрешность можно принять равной +0,02% для любой точки шкалы. Отклонение частоты в течение нескольких секунд (промежуток времени, достаточный для установки одной кратной фигуры) при предварительном прогреве гетеродинного частотомера и стабилизированном питании имеет порядок Ьнестав 3-10- . [c.431]

М1ЙККЕР-ШУМ (шум 1//)—флуктуацйонный процесс, спектральная плотность к-рого S(/) при низких частотах /растёт с понижением частоты по закону, близкому к 1 jf, в к-ром показатель у близок к 1 (см. Флуктуации электрические). Впервые шум 1// обнаружен в 1925 Дж. Джонсоном (J. В, Johnson) при измерении флуктуаций тока термоэлектронной эмиссии. Впоследствии был обнаружен также в угольных резисторах, разл. плёночных проводниках, в т. ч, в сплошных металлич. плёнках, в полупроводниках и др. структурах. Особенно велик в островковых плёнках, в гранулированных проводниках, в плохих контактах к высокоомным резисторам. Показатель у обычно находится в пределах от 0,8 до 1,2, может изменяться с темп-рой, но чаще всего близок к 1. Как правило, спектральная плотность шума 1 // растёт с понижением частоты вплоть до мин, частоты, до к-рой проводятся измерения (достигнута частота 3-10" Гц). Переход к не зависящей от / спектральной плотности не наблюдается. [c.325]

Вибрационную природу максимумов электронных полос можно подтвердить, внимательно сравнив структуры спектров поглощения и испускания. В ряде соединений имеется определенное сходство в расположении, а иногда и распределении интенсивности колебательных максимумов обоих спектров, их зеркальная симметрия. В табл. 4 сопоставлены, например, разности Уп—Уе частот максимумов полос поглощения и испускания радикала трифе-нилметана, измеренных при низкой температуре [3]. Их симметрия свидетельствует о колебательном происхождении структуры спектров. [c.69]

Основным преимуществом метода свободных колебаний является его простота в частности, он пригоден для работы при низких частотах с образцами, имеющими слабое внутреннее трение. Однако, опираясь на фотографические методы записи, были использованы и высокие частоты Лизерзич [86], пользуясь этим методом, работал при частотах до 1000 гц. Основная погрешность метода в измерениях внутреннего трения происходит за счет внешних потерь, вызываемых сопротивлением воздуха, трением в опорах и т. п. В случаях, когда внутреннее трение мало, это часто приводит к большим ошибкам. Что касается сопротивления воздуха, то оно иногда исключалось работой в вакууме, как в опытах Кемела, или проведением отдельных серий измерений, позволяющих принять его во внимание, как в методе Ле Ролланда. [c.128]

Скорости распространения всех этих упругих волн зависят наряду с другими факторами от упругих постоянных и плотности тела, так что динамические значения упругих постоянных можно определить по скорости распространения. Если тело не вполне упруго, часть энергии волны напряжения рассеивается в процессе распространения в среде и, как показано в главе V, величину этого затухания можно поставить в соответствие с внутренним трением, определенным иным путем. Несколько измерений скорости распространения и затухания синусоидальных волн было проведено при низких частотах на образцах в форме полос и нитей, причем определяющей упругой постоянной здесь является модуль Юнга. При высоких частотах импульсы расширения и искажения возбуждались в массивных блоках материала. Преимущества, которыми обладают методы распространения волн по сравнению с другими методами, описанными ранее, состоят, во-первых, в том, что необходимая область частот может быть перекрыта на одном образце, во-вторых, в том, что при измерении внутреннего трения этим методом легче уменьшить внешние потери на опорах, и, наконец, в том, что в нерассеивающей среде метод позволяет достигнуть чрезвычайно высокой степени точности. Бредфилд [14] установил, что упругие постоянные металлов можно измерить с помощью ультразвуковых импульсов с точностью до 1/400000. [c.132]

Под активным сопротивлением R понимается сопротивление проводника, измеренное при прохождении по нему переменного тока. Сопротивление проводника, измеренное при постоянном токе, называется омическим. В одной и той же электрической цепи активное сопротивление больше омического. При низких частотах переменного тока разница между активным и омическим сопротивлением проводника мала и ее можно не учитывать. В цепи переменного тока с активным сопротивлением (идеальный частный случай) напря.жение и вызванный им ток совпадают по фазе, т. е. кривые напряжения и тока одновременно проходят через нулевые и амплитудные значения (рис. 8 а). На векторной диаграмме этой цепи векторы напряжения и тока совпадают по направлению. [c.12]

Диэлектрическая проницаемость теллурида свинца (с использованием формулы Лиддейна — Сакса — Теллера). Эксперименты но измерению подвижности электронов при низких температурах в полупроводниковом соединении РЬТе [24] показали, что статическая диэлектрическая проницаемость этого соединения может быть очень большой. Однако измерениям диэлектрической проницаемости при низких частотах препятствует наличие заметной электропроводности. Нейтрон-дифракционные исследования этого соединения [25] показали, что при малых волновых векторах фононов можно оценить частоты продольных и поперечных оптических фононов были получены следующие значения [c.492]

Когда измеряемая частота непосредственно несоизмерима с единицей или суммой единиц времени, то прибегают к трансформации частоты (см. Частоты трансформация) вниз путем применения различных кратных делителей деление частот путем последовательной цепи синхронизации на унтертонах специальных генераторов, богатых гармониками (см. Мультивибратор), различных других источников релаксационных колебаний (см.), деление частот путем применения регенеративных каскадов, синхронно возбуждающихся на унтертонах (см. Резонанс нар аметрический), деление частот применением синхронного мотора, фонич. колеса и т. д. Трансформацию высокой частоты вниз продолжают до тех пор, пока трансформированная частота не будет непосредственно сравнима с единицей или суммой единиц времени по одному из способов, упомянутых выше. Очевидно истинное значение измеряемой частоты до трансформации будет равно измеренной трансформированной низкой частоте, умноженной на коэфшциент трансформации частоты. При использовании сигналов времени, получаемых из обсерваторий, с помощью методов первой категории за длительный промежуток времени можно получить точность измерения частот до Ю %. Методы абсолютного измерения частоты, отнесенные ко второй категории, в настоящее время не имеют распространения по причине малой точности, значительно уступающей методам первой и третьей категорий. ч [c.403]

Измерения нри измснепии температуры. Очевидно, почти любой из описанных вьине методов М05кет быть приспособлен для проведения измерений при изменении температуры образца. Рассмотрим сначала резонансный метод измерений на низких частотах. [c.380]

Специальные методы литья влияют на возможность контроля. Так, при центробежном литье структура затвердевает с радиальной ориентацией. В литых трубах из чугуна с шаровидными графитом это не оказывает существенного влияния на возможность контроля напротив, в аустенитных трубах центробежного литья это сказывается очень существенно. Они могут прозвучиваться только в радиальном направлении. Следовательно, еще возможно и измерение толщины стенки. Напротив, наклонное прозвучивание в эхо-импульсном режиме при контроле таких труб уже не дает эффекта даже при низких частотах и с применением высокодемпфированных искателей. Здесь может оказать помощь метод прозвучивания на частоте 1 МГц, чтобы, например, обнаружить радиально расположенные дефекты в трубах НК-40, возникшие в процессе службы. [c.517]

При использовании сосудов сравнительно малого сечения, как, например, в описанном выше устройстве, и в особенности при измерениях на низких частотах ультразвука, т. е. при больших длинах волн, часто возникают помехи, обусловленные отражением звуковых волн от стенок сосуда. Возникающ,ие при этом интерференционные явления зачастую вызывают появление ложных минимумов показаний гальванометра в тех точках, где нет узлов основного звукового поля. Обычно эти искажения удается [c.312]

В случае интегральной оценки параметров вибрации при соответствующем выборе времени усреднения можно добиться того, чтобы влияние биений на амплитуду скорректированного значения контролируемого параметра вибрации будет ничтожно мало. Так, результаты измерений показали, что колебания уровня вибрации на низких частотах, определяемые по максимальной й минимальной виброскорости (виброускорению) методом интегральной оценки, приводят к изменению одночисловой оценки, находящемуся в пределах точности измерения. Поэтому для определения параметра вибрации на рабочем месте методом интегральной оценки можно использовать среднее значение параметра вибрации на заданной частоте, определяемое по формуле [c.54]

Другое ограничение, накладываемое па ширину полосы, обусловлено неравномерностью переходных амплитудно-фазовых частотных характеристик опорных конструкций. При распространении вибраций по такой конструкции происходит, как это было показано в главе 3, потеря Корреляции, на величину которой существенное влияние оказывает также и спектральный состав сигналов источников. Для оценки максимальной ширины полосы А со, при которой еще не происходит потери корреляции и наибольшее значение коэффициента корреляции является ме- рой полной линейной связи между сигналами, требуются специальные теоретические расчеты или дополнительные экспериментальные исследования. Отметим, что на низких частотах (до 100 Гц) в наиболее виброактивных диапазонах машин и механизмов, онределяемых ярко выраженными дискретными составляющими спектра вибрационных сигналов, измерения можно проводить в 1/3-октавных или даже 1/2-октавных полосах. На более высоких частотах, как показывает опыт, полоса частот должна быть более узкой. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...