Полное перераспределение по частоте (ППЧ)

В том предельном случае, когда реализуется полное забывание испущенным фотоном его состояния до поглощения, Л расщепляется на произведение вероятностей поглощения и испускания — т. н. полное перераспределение по частоте (ППЧ). При этом М(г,, г) — N r,t)P( ), где N r,t) — плотность ВА. Если ЛО/ [c.567]

При расчете запасов, представленных в табл. 4.3, использовали средние характеристики материала, приведенные в справочной литературе. Это частично объясняет значительное отличие результатов расчета от эксперимента. Однако очевидно, что оценка разрушающей частоты вращения по (4.30), сделанная в предположении полного перераспределения напряжений, дает завышенные результаты. [c.130]

Рассеяние с полным перераспределением по частоте, т.е. при [c.20]

Результаты, полученные в настоящей главе, мы применим к двум видам рассеяния, а именно, к монохроматическому изотропному рассеянию ( 3.4.) и к рассеянию в линии с полным перераспределением по частоте, о котором речь пойдет в главе 4. [c.101]

В этой главе излагаются основы аналитической теории образования спектральных линий. После изложения сведений о профилях поглощения выводятся законы перераспределения излучения по частоте при рассеянии, В остальной части главы изучается случай полного перераспределения по частоте. Рассмотрены те же плоские среды, что и при монохроматическом рассеянии бесконечная и полубесконечная среды, а также конечный слой. Некоторые сведения о рассеянии при более сложных законах перераспределения будут даны в следующей главе. [c.136]

III. Полное перераспределение. Если, напротив, воздействие внешних частиц является определяющим, то атом полностью забывает частоту поглощенного фотона и излучает пропорционально профилю поглощения от частоты излучаемого фотона. Тогда и поглощение и излучение имеют одинаковые профили, и полная вероятность рассеяния равна произведению одинаковых функций от аргументов и Будем считать их лоренцевскими. [c.147]

Полное перераспределение по частоте (ППЧ), Дс [c.155]

Предположение полного перераспределения по частоте (ППЧ) означает, что не в системе атома, как в третьем случае, а в сопутствующей газу системе отсчета вероятность фотону приобрести определенную частоту при рассеянии в линии не зависит от частоты, которую он имел до рассеяния. Эта вероятность пропорциональна коэффициенту поглощения, так как других функций, характеризующих рассеяние в линии, при этом не возникает. [c.155]

X. Два представления ядерных функций. В настоящем параграфе применим точную теорию резольвентного метода к исследованию рассеяния в линии при полном перераспределении по частоте. [c.167]

Метод вы[несения. В настоящем параграфе изложим известные и широко применяемые в теории приближенные решения основного интегрального уравнения переноса излучения в спектральной линии при полном перераспределении по частоте [c.191]

В заключительной главе рассмотрим некоторые более сложные случаи рассеяния. Это рассеяние в полосах молекул, рассеяние в линии не с полным перераспределением по частоте и в движущихся средах, а также рассеяние монохроматического излучения с учетом поляризации. Кроме того, будут рассмотрены интегральные харак-теристики рассеяния, такие как среднее число рассеяний и средний проходимый фотоном путь. [c.202]

Дри ФП, отвечающей полному перераспределению, функции (24) и ( 5) перестают зависеть от частоты. [c.215]

Таким образом, при рассеянии в линии с ФП Ru поведение решений в крыле линии коренным образом отличается от того, которое Мы наблюдали в случае полного перераспределения по частоте, и [c.227]

Средние при рассеянии с полным перераспределением по частоте. Пусть рассеяние происходит с полным перераспределением по частоте. Тогда функция Л (ж,/х Х1,/L l) = Аа х)а х1) и достаточно рассмотреть вместо уравнения (45) более простое уравнение — с источниками, зависящими только от глубины и пропорциональными а х), т.е. уравнение для функций Грина вида [c.239]

Интегральное уравнение переноса при полном перераспределении по частоте. При ППЧ не столь существенно, в какой системе рассматривается перенос, так как функция источников в обеих системах не зависит от частоты. Поэтому будем исходить из уравнения (57). [c.245]

Универсальное соотношение Степанова. На основании изложенного и с учетом многочисленных экспериментальных фактов, в частности независимости контура полосы флуоресценции от частоты возбуждающего света, можно утверждать, что у сложных молекул между актами поглощения и испускания света происходит очень быстрое перераспределение энергии по колебательным степеням свободы. Поэтому перед актом испускания устанавливается температурное равновесие по колебательным уровням возбужденной молекулы. Однако полное равновесие в системе отсутствует, так как в возбужденном электронном состоянии имеется значительный избыток молекул. [c.254]

Если время перераспределения энергии сравнительно велико, то релаксационные процессы вызывают сильную зависимость поведения вещества от частоты уже при не очень высоких частотах. В то время как феноменологическая картина сдвиговой вязкости для многих веществ сохраняется до частот, где распространение звука фактически прекращается, феноменологическая картина объемной вязкости должна быть заменена на значительно меньших частотах полной картиной релаксационного процесса. [c.394]

Более типична, однако, противоположная ситуация, когда уширение линии [зависимость к со), содержащая и далёкие крылья] сочетается с практически полным перераспределением по частоте в акте переизлучения (полное забывание возбуждённым атомом своей предыстории). Анализ П. и. для этого важнейшего случая впервые был дан в 1947 независимо Л. М. Биберманом и Т. Холстейном (Th. Holstein). [c.636]

Переизлучение в условиях полного перераспределения по частоте, приводящее к практич. одинаковости профилей линий поглощения и переизлучения, создаёт такую ситуацию, когда в результирующем потоке фотонов, выходящих в единицу времени за пределы системы, преобладают не наиболее многочисленные (но и наиболее сильно поглощаемые) фотоны из центра линии ( о) — oqI й Г), а относительно малочисленные фотоны из далёких крыльев линии ( ы — Шд[ Г), такие, свободный пробег к-рых 1/х(ю) сравним по порядку величины с размером системы L. [c.636]

Долгое время принималось предположение о неизменности частоты при рассеянии. Модель Эддингтона, согласно которой континуум и линии образуются в атмосфере одновременно, давала более реалистичные профили. Однако оставалась проблема центральньк интенсивностей. Для разрешения этой проблемы в сороковых годах было предложено новое приближение — полное перераспределение по частоте. Оно долгое время оставалось единственным доступным для расчетов. Более точные законы перераспределения по частоте оказалось возможным применить только после появления быстродействующих вычислительных машин. [c.136]

И такое приближение было найдено в сороковые годы независимо и почти одновременно несколькими исследователями. Упомянем работы В. В. Соболева, стремившегося правильно оценить роль лучевого давления в туманностях [67] и дать правильную интерпре тацию профилей линий в спектрах звезд [69], Л. М. Бибермана [5 который объяснял наблюдавшиеся в физическом эксперименте про фили линий, и Т.Холстейна [99], изучавшего высвечивание газов возбуждаемых при электрическом разряде. Это приближение называется приближением полного перераспределения по частоте. [c.155]

Полное перераспределение по частоте. При рассеянии происходит полное перераспределение по частоте, индика-триса рассеяния — сферическая, В этом случае надо использовать -функцию перераспределения, указанную в конце предыдущего па- раграфа. Однако здесь удобнее принять для нее нормировку на профиль а х1), а не ф(х1), т.е, [c.157]

Асимптотика решения при функции перераспределен ния Ль Близость рассеяния при функции перераспределения Fll и при полном перераспределении по частоте демонстрируется двумя способами. Один из них заключается в том, что показывается быстрая сходимость итераций этой ФП к ФП при ППЧ, аналогичная сходимости итераций индикатрис к сферической, о чем говорилопь в конце 2.4. [c.219]

Основной эффект неравномерного расширения среды заключается в том, что профили линий получаются несимметричными. На рис. 11 представлены ненормированные профили интенсивности выходящего излучения /(ж), рассчитанные в [14] для модели солнечной вспышки. Расчет произведен в двухпотоковом приближении для доплеровского профиля поглощения при полном перераспределении по частоте, линейной зависимости источников от глубины 5(о(т) = 1 -Ь г/2 и трех значений оптической толщины слоя го 4, 6 и 8. Безразмерный градиент скорости 7 был принят равным 0.1. [c.249]

Для установления предельно допустимого открытия турбины и соответственно мощности агрегата служит ограничитель открытия, который, кроме того, может быть также использован и для принудительного перераспределения мощности между параллельно работающими агрегатами и регулирования частоты. Механизм ограничителя открытия показан на фиг. 84 в виде дополнительной системы рычагов а п б. Точка подвеса рычага б выполнена по аналогии с механизмом изменення числа оборотов подвижной. С помощью аналогичного механизма производится поворот рычага до соприкосновения его выступа с выступающим элементом подвижного золотника или его иглы, после чего, как бы ни падало число оборотов турбины, движение поршня сервомотора на открытие происходить не будет и силовое замыкание в точке S нарушится, поскольку правый конец главного рычага YZS при снижении числа оборотов будет подниматься. При дальнейшем нажатии на золотник будет происходить закрытие турбины и движение поршня сервомотора вверх, которое путём поворота рычага а вызовет подъём правого конца рычага б, вследствие чего золотник вернётся в среднее положение. Действуя механизмом ограничителя, можно закрыть турбину на любую величину до полного закрытия, а также и открывать до тех пор, пока золотник не придгт в соприкосновение с точкой S. При дальнейшем выводе ограничителя выступ ограничительного рычага разобщится с выступом золотника после этого открытие и число оборотов турбины установятся соответственно нагрузке и положению механизма изменения числа оборотов. При пользовании ограничи- [c.311]

Появление лазеров вызвало интенсивное развитие методов внутр. М, с., основанных на управлении когерентным излучением за счёт изменения параметров лазера. При этом мы. устройства, применяемые как внеш. модуляторы, номещаются внутри оптического резонатора лазера. Используя разл. способы внутр. модуляции, получают любой вид М. с. амплитудный, частотный, фазовый и поляризационный. Частотой излучения лазера управляют, изменяя добротность оптич. резонатора лазера, напр. менян оптич. длину резонатора. С этой целью одно из зеркал резонатора закрепляют либо на магнитострикционном стержне (см. Магнитострикционный преобразователь), либо на пьезоэлементе и изменяют длину резонатора синхронно с модулирующим напряжением. Тот же эффект достигается путём изменения показателя преломления среды, заполняющей резонатор, для чего используется электрооптич. кристалл. Частотную модуляцию излучения лазера можно получить также при наложении на активную среду магн. или электрич. полей (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), под действием К-рых происходит расщепление и смещение рабочих уровней атомов, ответственных за генерацию когерентного излучения. Изменяя величину коэф. усиления, получают амплитудную модуляцию излучения лазера. Для этого воздействуют на разность населённостей активной среды, либо изменяя мощность её возбуждения, либо используя всцомогат. возбуждение, приводящее к-перераспределению населённостей. Амплитудная модуляция излучения может быть получена и при помощи модуляции тока разряда газовых или полупроводниковых лазеров, работающих в непрерывном режиме. Одним из методов управления когерентным излучением является модуляция величины обратной связи лазера, т. е. коэф. отражения зеркал резонатора. С этой целью используют резонатор, одно из зеркал к-рого вращается с большой скоростью, и потому условия генерации выполняются лить в короткие промежутки времени. Вместо зеркал часто используют вращающуюся призму полного внутр. отражения. Изменение величины обратной связи можно получить, заменяя одно из зеркал на систему зеркал, образующих интерферометр Фабри — Перо. Коэф. отражения такого резонатора зависит от расстояния между зеркалами, изменяя к-рое можно модулировать интенсивность излучения и получать т. н. гигантские импульсы, мощность излучения в к-рых существенно превосходит мощность непрерывной генерации. Наконец, излучение лазеров также модулируют, изменяя добротность оптич. резонатора путем введения потерь, величина к-рых управляется внеш. сигналом. Для этого используют модуляторы на основе элек- [c.184]

На рис. 4.14, в показано перераспределение напряжений в диске к моменту разрушения, определенное по деформационной теории пластичности (сплошные кривые для й(,з) и по теории течения при одноэтапном нагружении (штриховые кривые). По сравнению с напряжениями, определенными при рабочей частоте вращения, здесь происходит почти полное выравнивание окружных напряжений, что и объясняет близость величин запасов fe i, и кы- [c.132]

В книге излагается теория переноса монохроматического излучения, изотропного и анизотропного (глава 2), и излз ения в спектральной линии с полным или частичным перераспределением по частоте (глава 4). Геометрия рассеивающих сред предполагается плоской. Рассматриваются бесконечная и полубесконечная среды, а также плоский конечный слой. Подробно излагается аналитическая теория, в том числе точные, асимптотические и приближенные методы решения модельных задач. В отдельную главу 3 выделен резольвентный метод, позволяющий найти точные выражения для основных функций, характеризующих поля излучения, и асимптотики этих функций. Дается представление о некоторых распространенных численных методах, В последней главе 5 рассматриваются задачи об определении интегральных характеристик полей излучения, таких как среднее число рассеяний, о рассеянии в молекулярных полосах, с частичным перераспределением по частоте, а также с учетом поляризации и движения рассеивающей среды. [c.9]

Две функции определяют перераспределение по частоте в системе атома профиль коэффициента поглощения гиа( ) и новая величина Ра (С 1) — вероятность того, что фотон, поглощенный с частотой, переизлучится в частоте (при условии переизлучения, вероятность которого обычно обозначается Л и называется вероятностью выживания фотона). Тогда вероятность полного процесса рассеяния, т.е. совмещения поглощения и переизлучения, равна [c.146]

Уравнение переноса. В этом параграфе кратко рассмот. рим эффекты, которые вызывает р сеяние не с полным пере, распределением по частоте, а с функциями, выведенными в 4.2 Перераспределение, отличное от полного, называют по-разному но чаще всего частичным перераспределением (ЧПЧ). Найтя решения уравнения переноса с этими функциями, даже численные, существенно сложнее, и они были получены позже, чем для ППЧ. Точных аналитических результатов для ЧПЧ известно совсем немного [53]. Это объясняется сложностью функций перераспределения (ФП) и тем обстоятельством, чЧто при ЧПЧ функция источников зависит от частоты. [c.212]

Различаются и результаты численных расчетов. При рассматриваемом виде частичного перераспределения по частоте профили линий ведут себя иначе, чем при полном. Точнее, как отмечается в кнш е Д.Михаласа [45], в приближении ППЧ оказывается возмож-ным подогнать рассчитанные профили к наблюдаемым путем выбора зависимости температуры от глубины. Однако, ход изменения профилей сильных линий по диску звезды (Солнца) не удается описать одним распределением температуры при ППЧ и необходимо привлечение ЧПЧ с функцией перераспределения Лц. [c.228]

При самом общем подходе (например, Vas o et al., 1996) полная амплитуда yi( o, г) в области частот рассматривается как произведение амплитудно-частотных характеристик источника 5(со, / ), приемника 6 (со, р), упругих потерь А 1 (со, г) на неоднородностях скоростного разреза (рассеяние и перераспределение энергии между [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...