Лучевое давление

При падении потока лучей на стенку под углом э к нормали лучевое давление определяется формулой [c.225]

В случае полностью отрешающей излучение стенки осуществляется полный обмен импульсов носителей (тс) со стенкой, и лучевое давление на стенке определяется формулой [c.386]

В случае полного поглощения стенкой падающего излучения лучевое давление на стенку будет в два раза меньшим [c.387]

Для стенки, полностью поглощающей излучение, лучевое давление оказывается в два раза меньшим [c.387]

Если ввести среднюю величину лучевого давления [/>луч( )], отвечающую объемной плотности энергии изотропного излучения [формула (101,7)1 [c.448]

Последний вектор в общем случае неизотропного излучения имеет сложное определение, связанное с тензором лучевого давления. Однако для потока излучающей среды с достаточно большим коэффициентом поглощения в каналах достаточно большого [c.471]

Первое уравнение — уравнение непрерывности — остается неизменным. Не меняется и уравнение движения, поскольку давлением излучения мы пренебрегаем. Лишь в уравнение энергии следует ввести член потерь энергии на излучение (плотностью энергии излучения и работой сил лучевого давления пренебрегаем). Уравнение энергии (1.10) запишется в виде ) [c.126]

Часть I. В этой части приводятся общие теоремы для частиц, которые могут иметь произвольные размеры, форму и строение. Показывается, что рассеяние на любых частицах конечных размеров полностью характеризуется четырьмя амплитудными функциями 5г, 5з и 5д, которые являются комплексными функциями направлений падения излучения и рассеяния. Знания этих функций достаточно для вычисления интенсивности и поляризации рассеянного света, полных сечений рассеяния, поглощения и ослабления частицы, а также для вычисления лучевого давления, действующего на частицу. Для случая одно- [c.18]

СОХРАНЕНИЕ ИМПуЛЬСА. ЛУЧЕВОЕ ДАВЛЕНИЕ 23 [c.23]

Сохранение импульса. Лучевое давление [c.23]

Последний столбец дает приближенные оценки os 9, которые могут быть полезны при расчетах лучевого давления (см. разд. 2.3). [c.109]

Если падающий свет имеет произвольную (например, частично эллиптическую) поляризацию, получаются те же самые полные сечения доказательство можно предоставить читателю. После нахождения этих величин сечения поглощения и лучевого давления получаются вычитанием [c.152]

Диаграмма рассеяния не имеет симметричной формы релеевского рассеяния. Это один из немногих примеров, когда рассеяние происходит в основном в направлении назад, как показывает отрицательное значение со8 0 = —0,4. В результате фактор эффективности лучевого давления превосходит фактор эффективности ослабления. Диаграмма рассеяния для очень малых частиц с т = оо изображена на рис. 27. График дает полярную диаграмму величин [c.187]

Наконец, можно рассмотреть лучевое давление, действующее на большой диэлектрический шар. Теория разд. 2.3 показывает, что для расчета лучевого давления нужно знать среднее значение os 0. [c.262]

В разд. 12.5 даны результаты, касающиеся лучевого давления, взятые из цитированной выше диссертации Дебая, но с более простым выводом и несколько дополненные. [c.264]

Наконец, фактор эффективности лучевого давления есть (разд. 12.5) [c.326]

Тило продолжил эти расчеты, учтя лучевое давление [c.379]

Момент старта выбирается во время восхода или захода Солнца, когда лучи нашего светила косо падают на Землю. Аппарат устанавливается на платформу из четырех крестообразных балок, к концам которых прикрепляются тросы из четырех наполненных водородом шаров, которые поднимают платформу со стоящим на ней кораблем как можно выше над Землей, пока лучевое давление не снимет корабль с платформы и не унесет его в межпланетное пространство, — еще один вариант комбинированной аэрокосмической схемы, о которой мы говорили выше. [c.59]

Звуковые волны, возмущенные предметом контроля, создают на поверхности воды изменяющееся во времени (динамическое) завихрение и приподнимают поверхность (лучевое давление). [c.293]

Электронно-лучевая Термитная с давлением [c.22]

Таким образом, исходя из конструктивных особенностей установок, нижней допустимой границей давления (вакуума) для электронно-лучевых установок следует считать 1-10 Па. В реальных условиях давление стараются довести до 10 ... Ю" Па, так как при ухудшении вакуума в электронной пушке резко увеличивается число ионизированных электронами ионов остаточных газов и это может привести к пробою промежутка между анодом и катодом пушки. [c.111]

К сварке плавлением относятся следующие способы дуговая, электрошлаковая, электронно-лучевая, лазерная, газовая, термитная, а к сварке давлением — контактная, диффузионная, холодная, ультразвуковая, взрывом и др. [c.51]

Феномен П. т. возникает на поздней стадии эволюции звёзд гл. последовательности умеренной массы (<4 М ) при их прохождении но асшшто-тич. ветви гигантов (см. Герц-шпрунга — Ресселла диаграмма). На стадии слоевых источников энергии (горение водорода и гелия во внеш. слоях звезды) происходит выброс ввеш. слоя звезды, образующего П. т. В качестве возможных механизмов такого выброса рассматриваются лучевое давление и динамич. неустойчивость внеш. слоёв звезды, возникающая при тепловых пульсациях гелиевого источника в слое (возможно, и совокупность этих механизмов). [c.620]

Механизм коррозионных разрушений сварных соединений определяется приложением энергии в месте соединенияз тепловой энергии при сварке термического класса (дуговой, газовой, электрошлаковой, электроннолучевой, лазерной, плазменно-лучевой) давления и тепловой энергии при сварке термомеханического класса (контактной, диффузионной, дугопрессовой, газопрессовой и др.) механической энергии и давления при сварке механического класса (холодной, взрывом, магнитно-импульсной, ультразвуковой, трением). При этом происходят необратимые физико-химические изменения металла в зоне соединения вследствие процессов плавления и кристаллизации полимерные превращения распад пересыщенных твердых растворов старение, рекристаллизация усложнение напряженного состояния в связи с возникновением собственных напряжений и деформаций. [c.494]

Лучевое давление. Падающие на поверхность стенки электромагнитные волны вступают в силовое взаимодействие со стенкой, в результате которого излз чение оказывает давление на стенку. Лучевой силовой эффект, вытекающий из электромагнитной теории света, впервые был экспериментально подтвержден П. Н. Лебедевым (1900 г.). К этому же факту приводит и развитая позднее квантовая теория излучепия. Согласно последней, интенсивность энергии излучения можно представить произведением ин- [c.385]

Для параллельного пучка лучей, падающих на отражающую стенку под уголом ф, лучевое давление определяется [c.387]

Вследствие весьма больщой скорости света лучевое давление на стенку оказывается заметным лишь при очень больших удель- [c.387]

В общем случае неизотропного излучепия лучевое давление определяется тензором Рдуч, компоненты которого находятся по формуле [c.448]

Тензор лучевого давления является симметричным тензором второго ранга, у liOToporo составляющие , а диагональ- [c.448]

И такое приближение было найдено в сороковые годы независимо и почти одновременно несколькими исследователями. Упомянем работы В. В. Соболева, стремившегося правильно оценить роль лучевого давления в туманностях [67] и дать правильную интерпре тацию профилей линий в спектрах звезд [69], Л. М. Бибермана [5 который объяснял наблюдавшиеся в физическом эксперименте про фили линий, и Т.Холстейна [99], изучавшего высвечивание газов возбуждаемых при электрическом разряде. Это приближение называется приближением полного перераспределения по частоте. [c.155]

Наиболее важной характеристикой рассеянной волны является ее интенсивность. Под интенсивностью I мы будем понимать поток энергии через единицу площади в системе GS единицей интенсивности служит эрг/см - сек. В оптике эта величина называется облученностью. Как падающую, так и рассеянную волну в любой точке, достаточно удаленной от источника, можно рассматривать как распространяющуюся в одном определенном направлении или, точнее, внутри малого телесного угла, содержащего это направление. Термин интенсивность , употребляемый в этой книге, относится к полному потоку энергии в этом телесном угле. При этом волны предполагаются также монохроматическими, т. е. соответствующими одной частоте или малому интервалу частот. Интенсивность относится к полному потоку энергии в этом интервале. При переходе к другим единицам (единицы MKS вг/ж ) формулы не меняются, за исключением того случая, когда I выражено непосредственно через напряженности электрического и магнитного полей. Исключая этот случай, а также формулы, дающие лучевое давление, за / можно принимать освещенность, т. е. световой поток на единицу площади (единицы лм1м =лк). [c.21]

Этот импульс передается рассеивающей частице. Поэтому рассеивающая частица испытывает некоторую силу в направлении распространения падающей волны. Это хорошо известное явление лучевого давления. Испытываемая частицей сила равна силе, с которой падающий свет действует на площадь Сдавл. абсолютно черной поверхности. Ее величина равна [c.24]

Все формулы, выведенные в предыдущей главе, имеют два параметра тих. Параметр х, характеризующий размер, может принимать значения от О до оо. Показатель преломлеиич т может принимать значения ог I до оо для шаров в вакууме и может быть меньше I, если окружающая среда не является вакуумом (например, пузырьки воздуха в воде). Для удобства мы пренебрегаем последней возможностью и, на рис. 20 показываем схематическую диаграмму, на которой любая комбинация хит представлена точкой внутри квадрата. Каждой точке соответствует своя диаграмма рассеяния, определенная величина фактора эффективности ослабления, лучевого давления и т. д. однако число точек, для которых такие обстоятельные расчеты были выполнены, невелико, несмотря на то, что за последнее время подобных расчетов было проведено много. Главным образом по этой причине важно установить, какой способ рассмотрения проблемы является более простым и в какой области диаграммы т—д выбранные приближенные методы являются законными. [c.156]

Если фазовые углы вычислены, будь то для конечного т или для т = оо, то полные диаграммы рассеяния мбжно получить без особого труда из (б) и Т 2(0), определенных в разд. 15.13. То же справедливо и для фактора эффективности лучевого давления. Результаты весьма сходны с результатами для сферических частиц. На рис. 25 (разд. 10.4) представлены некоторые примеры диаграмм, рассчитанных Релеем (1918). [c.366]

Зеркало имело диаметр 35 метров и состояло из тонких листов отполированного металла. Листы накладывались на прочную раму из сплава алюминия, свинца и ванадия (Красногорский называет этот сплав максвеллием ). При этом вагон соединялся с зеркалом шарнирно. Для закрытия отражающей поверхности, когда необходимо уменьшить лучевое давление, служили шторы из черного шелка, натягиваемые при помощи системы шнуров. [c.59]

В институте электросварки с участием сотрудников института металлофизики НАНУ проведены сравнительные исследования процессов массопереноса при различных способах сварки давлением — ударом в вакууме (УСВ) и контактной сваркой сопротивлением (КСС), выполняемой без использования защитных газовых сред или вакуума. В обоих случаях торцы из низколегированной стали нагревались го температуры 1100 С, а деформация выполнялась с повышенной скоростью (0,15 м/с). Нагрев деталей сечением до 500 мм КСС выполнялся на универсальной стыковой машине импульсами тока до 20000 А и длительности нагрева до 20 с, а нагрев образцов такого же сечения при УСВ производился электронно-лучевым нагревателем за 180 с. Время про1 екания процесса пластической деформации при КСС и УСВ составляло порядке 10 с. В обоих случаях величина деформа- [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...