Р-мезон 3-распад

Однако в последнее время при исследовании свойств /(-мезонов (см. 80, п. 3) было обнаружено, что они в некоторых схемах распада ведут себя как четные, а в других как нечетные частицы, т. е. при их распаде закон сохранения четности нарушается. Так как постоянная g, характеризующая /С-распад, весьма близка по величине к постоянной g, характеризующей р-распад, то было высказано предположение, что четность не сохраняется и в процессе р-распада. [c.158]

Найденное соотношение между тих показывает, что процессы в системе отсчета, относительно которой перемещается изменяющийся механизм, протекают медленнее, чем в той, относительно которой этот механизм покоится. В частности, такой механизм можно использовать в качестве часов, и, следовательно, наш вывод гласит, что ход часов замедляется в системе отсчета, от1 осительно которой часы движутся. И этот вывод теории относительности находит непосредственное опытное подтверждение. Исследования космических лучей установили наличие в их составе так называемых р-мезонов — элементарных частиц с массой, примерно в 200 раз превышающей массу электрона. Частицы эти нестабильны, они самопроизвольно распадаются подобно атомам радиоактивных веществ. Измерения дают для среднего времени жизни р-мезонов значение Хо = 2,15-10 с. Но мезоны движутся со скоростью, близкой к скорости света. Поэтому за время своей жизни они проходили бы в среднем путь цхо, равный примерно 3-10 -2,15-10" л 600 м. Между тем опыт показывает, что мезоны успевают пройти без распада в среднем гораздо большие пути. Противоречие разрешается с помощью формул теории относительности. Время Хо = = 2,15-10 с относится к покоящемуся (или медленно движущемуся) мезону, заторможенному каким-либо плотным веществом, составляющим часть установки, применяемой для измерения продолжительности среднего времени жизни мезона. Наблюдение же над летящим мезоном производится с помощью приборов, относительно которых мезон движется с большой скоростью. По отношению к системе отсчета, связанной с этими приборами, среднее время жизни мезона есть х= х,,/)/1 — 6. Так как для мезона Р близко к единице, то х значительно превосходит Хц. Поэтому средний путь т, проходимый мезоном в нашей системе отсчета, должен быть значительно больше 600 м, что находится в согласии с данными прямого опыта. [c.461]

При энергиях е, выше 2 ГэВ угл. и энергетич. зависимости характеристик (сечений, поляризаций и др.) фотонных процессов и процессов взаимодействия между адронами схожи дифференц. сечения характеризуются направленностью вперёд, полное сечение о(ур) слабо зависит от энергии (рис. 1), а при е. ,>50 ГэВ медленно возрастает с увеличением энергии, что характерно для полных сечений взаимодействий адронов. Это сходство легло в основу векторной доминантности модели, согласно к-рой фотон взаимодействует с адронами, предварительно перейдя в адронное состояние — векторные мезоны р°, ш, ф и др. (имеющие такие же квантовые числа, как и фотон, за исключением массы). Возможность такого перехода ярко иллюстрируется резонансной зависимостью от энергии сечения процесса е- -е - К + К., обусловленного превращением пары е е в виртуальный фотон, а последнего—в векторный (р-мезон с последующим его распадом на пару К-мезонов (рис. 2). Эксперимент показал удовлетворит, применимость модели векторной доминантности для описания т. н. мягких эл.-магн. явлений, к-рые характеризуются малыми передаваемыми адронной системе импульсами (< 1 ГэВ/с). В простейшем приближении сечение адронного поглохцення фотонов на ядре с числом нуклонов А должно быть равно сумме сечений поглощения фотонов отд. нуклонами сг (у А ) = Аи (ур) [ст (уп) s ст (ур) ] (пунктирная кривая на рис. 3). Наблюдаемая более слабая зависи- [c.541]

В Я, ф. э. можно измерять рассеяние ч-ц. Ср. угловое отклонение на ед. путиф <5/рг р — импульс ч-цы). Я. ф. э. можно поместить в очень сильное магн. поле и измерить импульс ч-цы и знак её заряда, что позволяет определить Q, М и V. Достоинства метода Я. ф. э. как трекового детектора ч-ц — высокое пространств, разрешение (можно различать явления, отделённые расстоянием в 1 мкм, что для релятив. ч-цы соответствует временам пролёта 10 с) и возможность длит, накопления редких событий. Методом Я. ф. э. были открыты пи-мезоны, обнаружено вз-ствие я- и К-мезонов после остановки. С помощью Я. ф. э. удалось оценить время жизни яО-мезона, обнаружить распад/ -мезона на 3 пиона, открыть 1,-гиперон, гиперядра, антилямбдагиперон. Методом Я, ф, э, был исследован состав первичного косм, излучения и показано, что, кроме протонов, в нём есть [c.911]

В настоящее время значения спиральности мюонных лепто-ков можно обосновать следующим образом. Непосредственно в эксперименте была измерена спиральность 1 -мезона от (я—(J.)-распада, которая оказалась равной +1, а также спиральность е и е+, возникающих в (ji—е)-распаде, значения которых совпали с результатами измерений, выполненных длЯ р-распада (см. 17, п. 3). [c.257]

На рис. 98 воспроизведены траектории частиц, участвующих в этой реакции. К движется снизу и, взаимодействуя с протоном, порождает частицы 2 , К" и К°. На рисунке траектории нейтральных частиц, невидимые при фотографировании, обозначены пунктиром. В течение 10 сек распадается на 3° и я-. Далее 2° распадается на Л° и я°, которые тоже не образуют видимых треков. Мезон практически мгновенно распадается на 2 у-мванта ( 1 и уг), которые порождают электронные пары, образующие треки с кривизной противоположного знака. В свою очередь, Л° распадается на р и Я . Анализ длины и кривизны треков позволяет оценить импульс всех участвующих в реакции частиц. В конечном счете подсчитывается и масса Й -частицы. Она оказалась равной 1672 Мэв, что удивительно хорошо согласуется с результатами теоретических расчетов. [c.263]

В реакциях, где имеет место множественное образование я-мезонов, был обнаружен шО-мезон, нред-став.чяющий собой 3 я-мезона, слипшихся в одну систему, с массой 790 Мэе и с продолжительностью жизни 10 сек-, ш -мезон распадается на три я-мезона. Наряду с со -мезоном в реакции я с1 - >- р - -+ р Я + я -Ь я был обнаружен еще один [c.177]

Н. свойственны всо эти взаимодействия. 1) Г р а-в и т а ц и о и н о е взаимодействие. Пз опытов типа Этвеша [22], в которых исследовались вещества, различающиеся отношением числа Н. к чпслу протонов в ядрах, следует, что гравитационные ускорения протона и Н. равны друг другу с точностью порядка 10 . Ускорение Н. в поле земного тяготения было измерено также и непосредственно, хотя и с малой точностью, по искривлению траектории хорошо коллимированного в горизонтальной плоскости пучка очень медленных нейтронов [23]. 2) С л а б о о взаимодействие Н. проявляется в таких процессах, как р-распад п —> р + о -1- V, захват антинейтрино протонами V - - р —> —I- п е- (см. Нейтрино), ядерный захват [х-мезонов + Р п + V) и др. Подробнее см. Слабые вааи-модействи.ч, а также [24]. 3) Сильное (ядерное) взаимодействие. Остановимся кратко на частном случае сильных взаимодействий — ядерных взаимодействиях Н. с энергией до 15 Мэе. О взаимодействиях Н. больших энергий и о взаимодействиях с участием мезонов и гиперонов см. Ядерные реакции частиц высокой энергии, Э.гементарные частицы, а также [25]. [c.380]

Рис. 2. Фотография- (а) и схематич. изображение (б) рождения и распада антигиперона й (0+) в пузырьковой камере, наполненной жидки дейтерием и находящейся в магн. поле, а рождается (в точке 1) в реакции K + -f-+(1-> 5-ЬЛ -(-Л +р+я+Н-я-. Согласно законам сохранения барионного заряда В и (в сильном вз-ствии) странности 8, рождение антибариона Й (В=—1) на дейтроне (В= +2) сопровождается рождением трёх барионов Л , Л , р (в нач. состоянии 8=+1). Распады образовавшихся ч-ц происходят в результате слабого вз-ствия с изменением 8 на единицу. Один Л распадается (в точке 2) на р и Я-, а другой Л выходит из камеры, не успев распасться (на рисунке не помечен его наличие подтверждается законом сохранения энергии и импульса) Й распадается (в точке 3) на антилямбда-гиперон Л и К" Л распадается (в точке 4) на р и я+ (в точке 5) аннигилирует с протоном, образуя неск. я-мезонов.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...