Сопло дозвуковое

За узким сечением, где темп изменения живого сечения невелик, от подвода теплоты в скачке при дозвуковой скорости поток должен разгоняться, а при сверхзвуковой скорости — тормозиться. Таким образом, в зоне интенсивной конденсации на очень коротком участке, где скорость еще сверхзвуковая, под влиянием подведенной теплоты поток тормозится, пока р <С рк, и ускоряется, как только становится р > р . Если недалеко за горлом сопла темп роста живого сечения [ lf)df/dl] невелик, то следующие друг за другом замедление и ускорение потока из-за подвода теплоты могут оказаться настолько значительными, что в зоне конденсации, в том месте, где давление становится выше критической величины (меняется знак ускорения), в потоке происходит резкое понижение давления и столь же резкое повышение интенсивности конденсации, вызывающее эффект, аналогичный скачку уплотнения. Этот скачок на какое-то мгновение уравновешивает силы инерции. При этом за скачком прекращаются процесс конденсации и подвод теплоты, разгоняющей дозвуковой поток. В результате в расширяющейся части сопла дозвуковой поток замедляется, зона же процесса конденсации отодвигается в расширяющуюся часть сопла. В сверхзвуковой же зоне в момент провала давления появляется ударная волна разрежения, которая смещает начало процесса конденсации в сторону горла сопла. После появления скачка в месте бурного роста капель, процесс конденсации на этом участке резко тормозится и зона интенсивной конденсации смещается вниз по потоку. [c.228]

Сопло имеет большое количество управляемых силовыми цилиндрами подвижных створок. При прикрытых створках ) образуется сужающееся сопло дозвукового типа. При открытии створок вначале изменяется только площадь критического сопла, далее образуется сопло Лаваля с постоянной площадью критического сече- [c.266]

При некотором давлении среды pim скачок входит в минимальное сечение сопла и здесь исчезает (рис. 8.16, зона IV). В этом сечении параметры потока критические, но перехода в сверхзвуковую область не происходит. Линия ОЕ является границей между дозвуковыми и сверхзвуковыми режимами сопла. При Ра>Р т скорости во всех точках сопла дозвуковые и сопло переходит в четвертую группу режимов. Для этой группы характерны последовательное расширение потока в суживающейся части и сжатие в расширяющейся части сопла. Минимум давления достигается вблизи минимального сечения. Известно, что таков характер распределения давлений в трубах Вентури, применяемых для измерения расхода газа. [c.236]

По всей длине сопла дозвуковой режим. [c.74]

В первом, расчетном, случае, который реализуется при достаточно малых отношениях давлений p Jp q, статическое давление на всем протяжении сопла уменьшается, а скорость возрастает. В суживающейся части сопла дозвуковой поток разгоняется до скорости звука (Я р =1), а в расширяющейся происходит разгон сверхзвукового потока (рис. 3, а). Потери полного давления в расширяю- [c.182]

Для режимов, на которых течение в обоих соплах дозвуковое (см. рис. 7, в), из условия Pi =Pi получаем следующее дополнительное условие [c.198]

Прандтля 80, 81, 99 Сопло дозвуковое 62 [c.423]

Режимы, при которых течение внутри сверхзвукового сопла дозвуковое, можно рассчитывать с помощью системы уравнений (11), (12), (13), (19), (20) при условии, что X, = 1, Xj= 1 и 0[c.152]

Рассмотрим теперь влияние на реактивную силу непостоянства давлений в плоскости выходного среза двигателя. Построим эпюру давления и скорости на срезе сопла (рис. d.l4). Для простоты остановимся на случае дозвукового истечения. Можно, например, представить себе такое обтекание двигателя, при котором давление вблизи выходного среза понижено, за счет чего местная скорость во внешнем потоке увеличивается. Давление внутри дозвуковой выхлопной струи является примерно таким же, как и на ее границе. [c.53]

Если рассматриваемое тело представляет собой летательный аппарат, снабженный воздушно-реактивным двигателем, то в сверхзвуковой струе воздуха, которая тормозится при втекании в двигатель, также происходит скачок уплотнения. Принципиально можно представить себе и плавный переход сверхзвукового потока в дозвуковой, осуществляемый посредством специального обратного сопла, установленного на входе в двигатель. При этом не было бы потерь полного давления. Однако торможение сверхзвукового потока таким способом осуществить в полной мере не удается, в силу чего приходится мириться с существованием ударных волн и наличием соответствующего волнового сопротивления. [c.114]

Уже отмечалось, что процесс преобразования давления в скорость в сверхзвуковом п в дозвуковом потоках протекает без существенных потерь, т. е. примерно при постоянной энтропии и, следовательно, очень близок к идеальной адиабате. Именно поэтому приведенные выше формулы расчета идеального сверхзвукового сопла дают хорошие результаты для реальных сопел. [c.147]

Геометрическое сопло, т. е. известное сопло Лаваля, представляет собой канал, в котором только за счет придания ему соответствующей формы можно осуществить переход от дозвуковой скорости к сверхзвуковой. В этом частном случае чисто геометрического воздействия на поток dF Ф Q) отсутствуют прочие воздействия, т. е. не меняется расход газа (dG = Q), нет обмена теплом и работой с внешней средой (й вар = 0, dL.= 0) и нет трения. (dL,p = 0). - [c.203]

Не останавливаясь вторично на исследовании течения в сопле Лаваля, напомним только, что ускорение потока в дозвуковой части сопла Лаваля (М<1) получается путем сужения канала dF < 0), но, начиная с критического сечения (М = 1), для получения сверхзвукового потока и дальнейшего его ускорения приходится изменять знак воздействия, т. е. расширять канал (dF>Q). [c.204]

Здесь гн, г — значения полного теплосодержания газа соответственно в начальном и произвольном сечениях сопла, L — техническая работа, совершенная газом между начальным и произвольным сечениями сопла. Поэтому в дозвуковой части механического сопла, где газ совершает работу Lr (на турбине), т. е. L> О, полное теплосодержание (и температура торможения) убывает [c.205]

ПИН сопла dF = 0) имеет место дозвуковая, а во втором слу-lao — сверхзвуковая скорость. [c.216]

Формула (122) удобна для вычисления тяги на режимах, когда статическое давление на срезе сопла равно атмосферному и iV = 1. Такие условия существуют, в частности, при дозвуковой скорости истечения газа из сопла, а также при работе сверхзвуковых сопел на расчетном режиме. [c.246]

В общем случае при достаточно высокой начальной влажности критическое сечение сопла Лаваля не совпадает с его минимальным сечением. При начальной влажности г/о>0 положение критического сечения определяет механическое взаимодействие фаз. Смещение критического сечекия по потоку подтверждается распределением давлений при различных начальных и конечных параметрах потока (рис. 12.23,а). При уо=0,22 и ус—0,7 зафиксированы два различных режима течения в сопле. В первом случае при еа—0,25 статическое давление после скачка конденсации падает. Во втором случае давление вдоль сопла падает монотонно, причем во всех точках давление выше, чем для уо—0,22. Последующее повышение до 0,53 приводит к бесскачковому изменению давлений вдоль сопла (г/о=0,7) эти результаты подтверждают, что при г/о=0,7 течение в сопле дозвуковое, а при г/о=0,22 — сверхзвуковое за минимальным сечением. [c.358]

Если заданная величина о ме 1ьше найденной с помощью (87) ири X,— 1 (точка 3 на фиг. 55), то дополнительными соотношениями в зависимости от величины Х будут, (86), когда при X,--1 и р —/ , вну три сопла располагается прямой скачок уплотнения (см. фиг. 54,6), или (82), когда ири X, 1 и р р течение внутри сверхзвукового сопла дозвуковое (см. фиг. 54,а). В первом слу ч е расчет дроссельных характеристик ведется с помощью соотношений (12), (88), (89), но втором сл чае- с помощью (11), (12), (13). Из фиг. 55 следует, что этим режимам могут соотпетствовать как значения з>1, так и значения 31. Рассмотрим этот случай подробнее. Дроссельная характеристика для него приведена на фиг. 56,в. Точка / соответствуе критическому режиму, когда в вы- [c.172]

Расчет критических режимов эжектора с одним сверхзвуковым соплом при м по приведенным выше формулам достаточно обоснован и экспериментально проверен. Для значений же Хр, несколько превышающих когда мостообразный скачок располагается вблизи выходного сечения сверхзвукового сомла и когда поток в выходном сечении сопла может быть очень неравномерным, допустимость предложенного в настоящей работе метода расчета требует экспериментальной проверки. Для значений >/, значительно превышающих Х при которых прямой скачок располагается далеко от выходного сечения сверхзвукового сопла или когда теченне в сверхзвукором сопле сплошь дозвуковое (в этих случаях поток в выходном сечении сверхзвукового сопла дозвуковой и достаточно равномерный), расчет критических режимов должен давать не худшее, чем в случае Хр<Х совпадение с опытом. [c.197]

При некотором давлении среды pim скачо к входит в минимальное сечение сопла и здесь исчезает. В минимальном сечении сопла параметры. потока при этом Кри-тические, но перехода в сверхзвуковую область не происходит. Линия ОЕ является границей между дозвуковыми и сверхзвуковыми режимами сопла. При Ра>р т скорости во всех точках сопла дозвуковые и мы получаем четвертую группу режимов сопла. Для этой группы характерны последовательное расширение потока в су-живаюнхейся части и сжатие в расширяюнхейся части [c.355]

I — сопло дозвуковой малоскоростной аэродинамической трубы [c.180]

Подтвердить предположение о зависимости распределения naviemm при прочих равных условиях только от нормальной составляющей скорости можно также путем смены выходного насадка на сопле дозвуковой аэродинамической трубы, подобрав его таким образом, чтобы труба давала скорость набегающего потока, равную Vo Osx- Очевидно, при правильности рассматриваемого предположения результаты продувки прямого крыла в этом случае должны совпадать с результатами косой обдувки под углом X того же крыла при скорости невозмущеньо-го потока, даваемого трубой, равной Voo. Расчет аэродинамических характеристик профиля при прямой или косой его обдувке по известному распределению коэффициентов давления производится соответственно по формулам (4.1.12), (4.1.18) и (4.1.20). [c.223]

При дальнейшем движении тарели происходит перестройка структуры потока.Сверхкритический перепад давления на кольцевой щели уменьшается до критического, затем до дозвукового. Дозирущее сечение перемещается в цилиндрическую втулку сопла, течение у кромок тарели становится дозвуковым (рис.3,0). Дальнейшее открытие сопла не изменяет картину течения. [c.17]

Таким образом, сверхзвуковое сопло, предназначаемое для получения сверхзвукового потока, должно состоять из суокаю-щейся дозвуковой) и расширяющейся (сверхзвуковой) частей (рис. 4.1). В самом узком сечении сверхзвукового сопла критическом сечении) скорость потока равна звуковой. [c.143]

Наиболее важно, что при дозвуковом режиме истечения давление в струе на срезе сопла р . практически равно давлению в окружающей среде рв, так как при этом режиме любое изменение давления в атмосфере в виде волны давления проникает внутрь сопла, вызывая изменение давления перед соплом и соответствующее изменение скорости истечения перестройка потока продолжается до тех пор, пока давление в струе на срезе сопла не сравняется с атмосферным. Поэтому в отлнчие от сверхзвукового сопла в простом коыфузоре скорость истечения определяется не его формой, а только давлением в камере перед кон-фузором. Таким образом, если известно давление в камере р, то при заданном давлении в плоскости выходного среза рв приведенная скорость истечения находится непосредственно по формуле (78) гл. I [c.149]

Работа на режиме перерасшпрения возможна лишь до давлений ра>рат п. В ИНОМ случае, как указывалось, скачок уплотнения переместится внутрь сопла Лаваля, давление па срезе сравняется с атмосферным и скорость истечения станет дозвуковой. Этот режим работы, как уже упоминалось, в двигателях почти никогда не встречается и практического значения не имеет. [c.154]

Помимо четырех описанных чистых схем сверхзвуковых сс-пел, принципиально возможны комбинированные схемы. Наиболее реальным комбинированным соплом является так пазы ваемое полутепловое сопло, в котором дозвуковой участок являетюя [c.213]

Рассмотрим пример полутеплового сопла с начальной скоростью газа, соответствующей значению приведенной скорости Я] = 0,2. При этом безразмерная величина подогрева газа в дозвуковом участке сопла согласно выражению (61) должна быть равна [c.214]

Таким образом, выше, при анализе внешних воздействий на газовый поток, везде предполагалось, что в потоке возникают соответствующие градиенты давления, которые в конечном итоге и определяют изменение скорости течения. Так, например, для ускорения дозвукового газового потока в тепловом сопле (т. е. при F = onst) давление на входе в соплр должно превышать давление на выходе на величину, определяющуюся начальным н конечным числами М (см. формулу (55)). [c.216]

Пример 1. В сечении 1 дозвуковой части идеального сопла Лаваля и. шестны давление в потоке pi = 16-10 Н/м , температура торможения Т = 400 К, приведенная скорость Xi = 0,6. Требуется определить приведенную скорость Хз и давление газа в сечении 2, где температура Гз равна 273 К. [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...