Интерференционные полосы равной толщины

Рис. 110. Интерференционные полосы равной толщины в кристалле кремния (ad < 1,2)

Установка Национальной физической лаборатории (Англия) основана на применении интерферометра Физо, схема которого приведена на рис. 234 [61]. При установке на станине прибора угловой меры в поле зрения прибора (изображено на рисунке слева внизу) наблюдаются две системы интерференционных полос равной толщины в клиньях, образованных плоскостью оптической пластины с верхней поверхностью меры и с поверхностью пластины, к которой притерта мера. [c.313]

Какой вид имеют интерференционные полосы равной толщины в воздушном клине между плоскими поверхностями стеклянных пластинок [c.218]

Получена общая формула для ширины полос равной толщины. Для малых углов 9 и угла сходимости <а можно вновь записать, что Ь = Х/ю. Это выражение совпадает с полученным ранее. Оно показывает, что линейная ширина интерференционной полосы равной толщины зависит только от угла схождения <0. Для получения достаточно широкой полосы надо иметь малый угол со. [c.125]

Все точки интерференционных полос равной толщиной образованы лучами, выходящими из одной светящейся точки источника света. [c.125]

Пусть теперь тот же самый образец используется в качестве интерферометра, т. е. наблюдают интерференционные полосы равной толщины, образовавшиеся при интерференции лучей, отраженных его поверхностями. Порядок интерференции Б зависимости от координат х, у будет определяться формулой [c.220]

Из (4.4) видно, что ширина интерференционных полос равной толщины будет определяться геометрическими параметрами интерферометра, которые по (4.1) входят в выражение для разности хода А. [c.35]

Перечислим основные свойства полос равной толщины. Все точки интерференционных полос равной толщины образованы лучами, выходящими из одной светящейся точки источника света. [c.44]

Приведем последовательно приемы юстировки этого прибора, начиная с геометрической юстировки. Сначала следует выставить ось осветительного коллиматора перпендикулярно к плоскости зеркала М . Это легко осуществляется с помощью автоколлимационной трубы и при регулировке механизма наклона зеркала М . Таким же образом выставляется ось фокусирующей линзы 0 и зеркало М2. Затем можно определить правильное положение пластины Р путем ее поворотов вокруг вертикальной оси и совмещения при этом двух изображений входной диафрагмы 5 в фокальной плоскости После этого этапа юстировки при аккомодации глаза на поверхность зеркала М2 должны появиться интерференционные полосы равной толщины, так как некоторая клиновидность и разность в расстояниях РМх и РМо неизбежны. Далее следует окончательная юстировка системы. Она заключается в получении контрастных интерференционных полос соответствующей ориентировки и ширины. [c.95]

Интерференционные полосы равной толщины наблюдают при вынутом окуляре 8 либо непосредственно глазом из точки L", либо с помощью телескопической лупы. [c.145]

Ньютон наблюдал интерференционные полосы равной толщины в воздушной прослойке между плоской поверхностью стеклянной пластинки и плоско-выпуклой линзой, прижатой к пластинке выпуклой стороной. Интерференционные полосы имели форму концентрических колец. Они получили название колец Ньютона. При постановке опыта радиус кривизны выпуклой поверхности [c.233]

НЬЮТОНА КОЛЬЦА, интерференционные полосы равной толщины в форме колец, расположенных концентрически вокруг точки касания двух сферич. поверхностей либо плоскости и сферы. Впервые описаны в 1675 И. Ньютоном. Интерференция света происходит в тонком зазоре (обычно воздушном), разделяющем соприкасающиеся поверхности этот зазор играет роль тонкой плёнки (см. Оптика тон- [c.473]

Так как полосы равной толщины наблюдаются на поверхности пластинки (при фокусировке на поверхность), то эти полосы представляются нам как бы изображенными на поверхности пластинки. По этой причине подобную интерференционную картину называют локализованной на поверхности пластинки. [c.89]

Наибольший интерес представляют собой случаи локализации интерференционных полос на поверхности какой-либо пластинки, используемой для создания разности хода (полосы равной толщины), и локализация их в бесконечности (полосы равного наклона). Удобно начать изучение этих явлений с исследования интерференции в тонких пластинах при освещении протяженными источниками света, которую часто называют цветами тонких пластин. Все наблюдали чрезвычайно красивые цвета тонких пленок (например, пленок нефти на поверхности воды) при освещении их солнечным светом. Рассмотрим физику этих явлений, так как она окажется очень полезной для понимания более сложных процессов, происходящих в интерферометрах, интерференционных фильтрах и других оптических устройствах. [c.210]

С чем связана локализация интерференционных полос Каковы должны быть условия их наблюдения в двух предельных случаях (полосы равной толщины и равного наклона) [c.457]

Из формулы (92) следует, что, изменяя угол клина а, можно изменять ширину наблюдаемых интерференционных полос, которые при рассмотренном способе возникновения называют полосами равной толщины. Другой способ получения интерференционных полос, называемых полосами равного наклона, заключается в том, что параллельные световые пучки, падающие на плоскость под разными углами р , разделяют линзой и собирают в разных местах фокальной плоскости, причем каждой отдельной полосе соответствует определенная, зависящая от наклона разность хода А, а именно для воздушного промежутка [c.89]

Полосы равной толщины наблюдаются в клинообразных пластинках. А = 0 соответствует месту пересечения обеих поверхностей, ограничивающих клинообразную пластинку, — ребру клина. В таких клинообразных пластинках интерференционные полосы располагаются параллельно ребру клина в местах одинаковой толщины. Переход от одной полосы к другой соответствует изменению оптической толщины пластины на . Если угол клина обозначить через а, то расстояние между двумя соседними светлыми или темными полосами будет определяться величиной, равной [c.26]

Отсюда происходит название, приписываемое интерференцион-ны.м полосам подобных картин. Их называют интерференционными полосами равной толщины или, короче, полосами равной толщины. Нетрудно наблюдать подобную картину, если осуществить тонкую пластинку в виде мыльной пленки, натянутой на вертикально расположенный каркас под действием силы тяжести пленка принимает вид клина, и полосы равной толщины вырисовываются на поверхности пленки в виде горизонтальных прямых, слегка искаженных местными дефектами пленки. [c.124]

Для придания зеркалам правильного полбжения они снабжены установочными винтами. Нередко зеркала устанавливают таким образом, что эквивалентный воздушный слой имеет вид клина. В таком случае наблюдаются интерференционные полосы равной толщины, располагающиеся параллельно ребру воздушного клина ). [c.135]

Регистрация интерференционной картины, представляющей собой совокупность прямых интерференционных полос равной толщины, параллельных ребру двугранного угла ф, осуществляется на регистрирующем пр-иемнике 7 с помощью оптической системы 6. [c.30]

Это выражение совпадает с (4.26). Соотношения показывают, что линейная ширина интерференционной полосы равной толщины зависит только от угла схождения со. Для получения достаточно широкой полосы (1—2 мм) угол со должен быть малым. Пусть необходимо работать в видимой области спектра и А. = 0,5 мкм для того чтрбы получить ширину полосы Ь = 1 мм, следует расположить когерентные источники на угловом расстоянии 5-10" рад это соответствует углу клина Г. [c.43]

Допустим, что проверяемая мера 2, имеющая доведенные поверхности (шероховатость У13в), притерта к пластине 3. Над ними расположена прозрачная плоскопараллельная пластина 1. Сверху на пластины и проверяемую меру падает параллельный монохроматический пучок света. Между пластинами / и <3 и проверяемой мерой — плиткой 2 возникают две системы интерференционных полос равной толщины. Клиновидность между поверхностями создается наклоном пластины 1. Система полос между пластиной 1 и плиткой 2 обычно наклонена по отношению ко второй системе полос вследствие непараллельности торцов плиток. Длина плитки / = / — /3. Для двух систем полос можно написать следующие выражения [c.180]

На рис. П1.19 показаны оптическая схема прибора и вид его поля зрения. Осветитель монохроматора содержит гелиевую или криптоновую лампу 1 и конденсор 2. Монохроматор имеет входную щель 3, объектив 4 и диспергирующую призму Лббе 5. Параллельные монохроматические пучки попадают в систему интерферометра, состоящего из разделительной пластины 8, компенсатора 9, эталонного зеркала 10 и измеряемой концевой меры 11, притертой к стальгюй или кварцевой пластине 12. Интерференционные полосы равной толщины наблюдаются из диафрагмы 6 через объектив 7. Сканирование по спектру источника света осуществляется вращением призмы 5. [c.141]

НЬЮТОНА КОЛЬЦА — интерференционные полосы равной толщины, возникающие в проходящем или отраженном свете в окрестности соприкосновения выпуклой (напр., сферической) поверхности с плоскостью. Интерференция происходит в тонком воздушном зазоре, разделяющем соприкасающиеся тела. При монохроматнч. освещении наблюдается система светлых и темных колец, обрисовывающих линии постоянной оптической, а следовательно, и геометрической толщины, т, к. показатель преломления воздуха близок к 1. В проходящем свете максимумы яркости располагаются при t = т — а) Х/2, где т — целое число, t — толщина зазора, X — длина волны, а — сумма фазовых сдвигов при отражении света от обеих поверхностей, деленная на 2я. При тех же значениях t наблюдаются минимумы яркости в отраженном свете. Т. к. расстояние между полосами соответствует изменению толщины зазора на Х/2, И. к. используются Д.ЛЯ измерения радиусов кривизны поверхностей линз и контроля правильности формы сферических и плоских поверхностей. Радиус кривизны сферич. поверхности можно вычислить по ф-ле р == (r —r )IX n—m) [c.450]

Интерференционные полосы равной толщины образуются в результате поворота зеркала 5 на небольшой угол относительно поверхности зеркала 12. При освещении белым светом на фоне шкалы видна одна черная (ахроматическая) полоса и по обе стороны от нее несколько окрашенных полос убывающей интенсивности. При включении светофильтра 4 наблюдается интерференционная картина при монохроматическом освещении. При этом все поле зрения окуляра заполняют полосы одинаковой интенсивности. Расстояние между отдельными полосами соответствует половине дтины световой волны, пропускаемой светофильтром. По монохроматическим полосам калибруется шкала интерферометра. Черная интерференционная полоса служит указателем при отсчетах по шкале, имеющей по [c.101]

В зависимости от формы пластинки меняется и форма интерференционных полос. Нели пластинка имеет вид клина, то иитерфе-ренцио1П1ые полосы равной толщины имеют вид прямых, параллельных ребру клина. [c.89]

С помощью системы зеркал или двойных разделяющих световой пучок призм в оптических схемах интерференционных компараторов световой пучок от монохроматического источника или источника белого света разделяется на два когерентных, взаимно раздвинутых на любое расстояние пучка. В интерференционных компараторах используется явление интерференции как в клине (полосы равной толщины), так и в плоскопараллельной пластинке (полосы равного накала), а также используются полосы перена-ложения, получающиеся в белом свете при сложении этих двух интерференционных картин. [c.77]

Смотреть страницы где упоминается термин Интерференционные полосы равной толщины : [c.113] [c.96] [c.185] [c.315] [c.163] [c.171] [c.225] [c.226] [c.59] [c.65] [c.182] [c.819] [c.478] [c.125] [c.214] [c.214] [c.216] [c.302] [c.60] [c.188] [c.426] [c.178] [c.178] [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...