Степень искажения формы волны

Малые числа Рейнольдса (Ке 1). Малая степень искажения формы волны на расстоянии ее стабилизации представляет наибольший интерес с точки зрения анализа условий, при которых можно [c.96]

Металлографические исследования показали, что степень искажения формы волн растет с увеличением скорости соударения соединяемых элементов. Кроме того, было установлено, что соединения, сваренные при оптимальных условиях (6=2 лии, Я = 30 лш, [c.44]

Величина характеризует ослабление волны на единице длины канала, но не характеризует в явном виде искажение формы волны вследствие его ослабления. При одном и том же значении р очень короткие волны можно считать почти синусоидальными, тогда как очень длинная волна будет сильно искажена. Поэтому с физической точки зрения степень ослабления желательно определить как ослабление волны на расстоянии в одну длину волны, т. е. [c.51]

ОТ эквивалентного диаметра выходного отверстия пульсатора. Чем больше степень перекрытия пульсатора (чем меньше к ), тем в большей степени искажается волна давления. На рис. 132 приведены спектрограммы формы колебания давления в канале диаметром 19,6 мм. Степень искажения формы колебаний опреде- [c.245]

По асимметрии дифракционной картины можно не столько определять действительную форму профиля волны или выделить гармонические составляющее акустической волны, сколько измерить степень искажения и ширину фронта волны по положениям дифракционных максимумов с наибольшей освещенностью. Для определения малых нелинейных искажений делались попытки измерения различия освещенностей в положительных и отрицательных спектрах малых порядков [16]. Здесь, однако, возникают трудности, связанные с нелинейной зависимостью интенсивности света в дифракционных спектрах от звукового давления. Подробности использования дифракции света для оиределения малых нелинейных иска- [c.148]

В предельном случае пилообразной волны (степень искажения Д = 1) это отношение, как мы знаем, равно 1/2. Поскольку наше решение получено для Ке-< 1, то, согласно формуле (IV. 79), ( тах з/ тах г)тах 1/2, Т. е. степень максимального искажения волны в данном случае далека от единицы следовательно, стабильная форма волны далека от пилообразной и ее профиль представляет собой лишь слегка искаженную син сойду. [c.99]

В поперечной волне характер нелинейных эффектов иной, а форма ее при распространении не изменяется, в чем можно убедиться с помощью следующего рассуждения, справедливого в рамках второго приближения [64]. Искажение формы продольной волны происходит из-за того, что-скорость перемещения различных точек профиля неодинакова. Эта разница обусловлена, во-первых, зависимостью скорости звука от плотности, (а следовательно, от степени сжатия среды), и, во-вторых, увеличением волны движущейся средой. [c.46]

Основное отличие ультразвукового спектрального от обычного многочастотного метода состоит в том, что в изделие излучают ультразвуковые колебания в широкой полосе частот, без искажения принимают отраженные от дефекта эхо-сигналы и анализируют спектр этих сигналов. Поскольку спектр зависит от формы и ориентации дефекта к направлению озвучивания и от соотношения размера дефекта к длине волны, то, исследуя огибающую спектра, можно в значительной степени повысить получаемую информацию о дефекте. [c.197]

Подводя итог, можно сказать, что задача о конечных колебаниях поршня, рассмотренная в этом разделе, может решаться различными методами. Разложение решения по малому числу Маха в эйлеровых координатах приводит к своеобразной трудности в эйлеровых координатах поршень (колеблющийся синусоидально в лагранжевых координатах) совершает довольно сложное колебание, что приводит к появлению псевдогармоник даже у источников звука. Это различие между системами координат проявляется, если учитывать в решении члены и более высокого порядка малости. При решении задач с точностью до членов вид решения не зависит от выбора системы координат. Монохроматическая волна, излучаемая поршнем, по мере распространения искажается. В идеальной среде искажение формы волны происходит беспрепятственно вплоть до образования разрыва на конечном расстоянии от поршня. Степень искажения зависит от безразмерного числа о = ггМ. Искажение может быть представлено как возникновение, взаимодействие п рост гармоник в процессе распространения волны. Спектральное представление искажения удобно тем, что многие экспериментальные методы исследования нелинейного искажения основаны на выделении спектральных составляющих из волны конечной амплитуды (см. гл. 4). [c.80]

Создание мощных источников радиоволн во всех диапазонах, а также появление квантовых генераторов, в частности лазеров, позволили достичь напряжённостей электрич. поля в Э. в., существенно изменяющих свойства сред, в к-рых происходит их распространение. Это привело к развитию нелинейвой теории Э. в. При распространении Э. в. в нелинейной среде (е и ц зависят от Е а Н) её форма изменяется. Если дисперсия мала, то по мере распространения Э. в. они обогащаются высшими гармониками и их форма постепенно искажается (см. Нелинейная оптика). Напр., после прохождения синусоидальной Э. в, характерного пути (величина к-рого определяется степенью нелинейности средь[) может сформироваться ударная волна, характеризующаяся резкими изменениями ЕлН (разрывами) с их последующим плавным возвращением к первонач. величинам. Большинство нелинейных сред, в к-рых Э. в. распространяются без сильного поглощения, обладает значит, дисперсией, препятствующей образованию ударных Э. в. Поэтому образование ударных волн возможно лишь в диапазоне X от неск. см до длинных волн. При наличии дисперсии в нелинейной среде возникающие высшие гармоники распространяются с разл. скоростью и существ. искажения формы исходной волны не происходит. Образование интенсивных гармоник и взаимодействие их с исходной волной может иметь место лишь при специально подобранных законах дисперсии. [c.543]

Это позволяет считать, что на определенном участке искаженная волна стабильно сохраняет свою форму. При еще больших расстояниях амплитуда волны становится уже малой, постепенно снова переходя к синусоидальной форме волны. Отметим, что все, о чем говорилось выше, относилось к плоской волне. В экспериментах, в действительности, начиная с расстояния где — радиус излучающей пластинки, какмызна-ем, ультразвуковой пучок начинает расходиться. Волна постепенно переходит в сферическую. Для расходящейся волны благодаря относительно быстрой потере энергии (волна заполняет все больший объем жидкости) процесс искажения волны происходит в существенно меньшей степени, чем для волны плоской. [c.387]

Распространение звук, волн характеризуется в первую очередь скоростью звука. В ряде случаев наблюдается дисперсия скорости звука, т. е. зависимость скорости его распространения от частоты. При распространении звук, волны происходит постепенное затухание звука, т. е. уменьшение его интенсивности и амплитуды, к-рое обусловливается в значит, степени поглощение. звука, связанным с необратимым переходом звук, энергии в др. формы (гл. обГр. в теплоту). При распространении волн большой амплитуды (см. Нелинейная акустика) происходит постепенное искажение синусоидальной формы волны и приближение её к форме ударной волны. [c.198]

Формально толкование критических частот вращения диска, данное Кэ ип-беллом, допустимо, когда рассматриваются колебания строго симметричных дисков. Однако оно не вполне корректно в той степен и, в которой является ошибочным представление любой из собственных форм в виде двух независимых составляющих. Так, если левая часть тождества (2.42) описывает собственную форму (главное колебание), то угасание или относительное усиление любой бегущей волны, содержащейся в правой части тождества, влечет за собой искажение ее, что противоречит фундаментальным положениям теории колебаний линейных систем. Это противоречие явилось причиной обоснованной критики концепции Кэмпбелла [70]. Оно полностью снимается, если во внимание принята двукратность собственных частот, свойственная строго симметричным дискам. Пренебрежение фактом двукратности собственных частот, так же как нечеткое отражение этого важного обстоятельства, затрудняет ясное толкование особенностей динамического поведения как неподвижных, так и вращающихся дисков. [c.39]

Скорости распространения всех этих упругих волн зависят наряду с другими факторами от упругих постоянных и плотности тела, так что динамические значения упругих постоянных можно определить по скорости распространения. Если тело не вполне упруго, часть энергии волны напряжения рассеивается в процессе распространения в среде и, как показано в главе V, величину этого затухания можно поставить в соответствие с внутренним трением, определенным иным путем. Несколько измерений скорости распространения и затухания синусоидальных волн было проведено при низких частотах на образцах в форме полос и нитей, причем определяющей упругой постоянной здесь является модуль Юнга. При высоких частотах импульсы расширения и искажения возбуждались в массивных блоках материала. Преимущества, которыми обладают методы распространения волн по сравнению с другими методами, описанными ранее, состоят, во-первых, в том, что необходимая область частот может быть перекрыта на одном образце, во-вторых, в том, что при измерении внутреннего трения этим методом легче уменьшить внешние потери на опорах, и, наконец, в том, что в нерассеивающей среде метод позволяет достигнуть чрезвычайно высокой степени точности. Бредфилд [14] установил, что упругие постоянные металлов можно измерить с помощью ультразвуковых импульсов с точностью до 1/400000. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...