Определение плотности жидкостей и газов

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛОТНОСТИ ЖИДКОСТЕЙ И ГАЗОВ [c.406]

Связь между плотностью, температурой и давлением устанавливается уравнением состояния, которое для реальных жидкостей и газов выводится в кинетической теории. Однако ввиду сложности общего уравнения состояния и затруднительности определения входящих в него констант, для качественного анализа свойств этих сред пользуются приближенными теоретическими или эмпирическими уравнениями. Получило широкое применение, например, уравнение Ван-дер-Ваальса [c.14]

Кроме этих поправок, приходится учитывать давление, которое оказывает столб жидкости высотой h, находящейся в левом колене трубки (рис. 2-1). Величина его равна р = (где Pi — плотность жидкости или газа в левом колене). Если диаметры трубок в левом и правом коленах U -об-разного манометра значительно различаются, то в этом случае необходимо еще ввести поправку, связанную с действием сил поверхностного натяжения (эффект капиллярности). Для опытного определения этой поправки нужно измерить разность уровней жидкости в U-образном манометре без действия избыточного давления (т. е. когда оба колена манометра сообщаются с атмосферой). [c.65]

Конкретные формулы для определения плотности сухого и влажного газа, а также жидкостей приведены в литературе [Л. 1, 8]. [c.16]

Методы экспериментального определения теплофизических свойств жидкостей и газов (295), 5-2-1. Плотность (295). [c.295]

Для экспериментального определения плотности р жидкостей и газов при атмосферном давлении обычно используют метод гидростатического взвешивания, метод пикнометра, метод ареометра (только для жидкостей). [c.295]

Методы экспериментального определения теплофизических свойств жидкостей и газов (295). 5-2-1. Плотность (295). 5-2-2. Теплоемкость (298). 5-2-3. Энтальпия (300). 5-2-4. Коэффициент вязкости (302). 5-2-5. Коэффициент теплопроводности (303). 5-2-6. Поверхностное натяжение (306). [c.295]

Химически стойкие керамические изделия отличаются способностью противостоять длительному воздействию определенных химических агентов в жидкой и газообразной фазе, а также переменным воздействиям нагрева и охлаждения. Такие изделия характеризуются повышенной плотностью черепка, которая обеспечивает достаточную механическую прочность и непроницаемость изделий для жидкостей и газов. [c.6]

Еще меньше различий между жидкостями и газами. Если исходить из обыденных представлений, что газ отличается от жидкости прежде всего тем, что у него больше сжимаемость, то такое утверждение в определенной мере условно при движении газов со скоростями, значительно меньшими скорости звука, оказывается, что их сжимаемостью можно пренебречь. В то же время нельзя пренебрегать изменением плотности воды на больших океанских глубинах. [c.7]

Радиоактивные изотопы нашли применение для решения некоторых вспомогательных задач, таких, как бесконтактное определение уровня жидкостей в закрытых сосудах, границы раздела двух сред различной плотности (газ — жидкость, жидкость — жидкость, жидкость — твердое тело), среднего уровня кипящих или бурлящих жидкостей, измерение плотности жидкостей, давления газов и водяных паров, составление многокомпонентных жидких смесей и т. д. Применение радиоактивных веществ позволяет сократить время контроля, автоматизировать работу ряда агрегатов, исключить необходимость использования контактных датчиков. [c.173]

Тела в твердом состоянии отличаются еще большей плотностью, чем в жидком. Тепловое движение молекул твердого тела отличается тем, что в нем, как правило, отсутствует прямолинейное зигзагообразное движение, как в газах и жидкостях, а происходят колебательные движения около положений равновесия, примерно с той же частотой, что и в жидкости. В твердом теле отдельные его частицы (атомы, молекулы, ионы) занимают определенные положения в пространстве, чего нельзя сказать о жидкостях и газах. В силу этого вязкость и время релаксации твердых тел очень велики (велика энергия активации). [c.16]

Для определения плотности сварных швов для жидкостей и газов [c.369]

Контроль плотности сварных швов. Испытания на плотность проводятся с целью определения непроницаемости швов для жидкостей и газов. [c.243]

При наличии в жидкости газа величина Р, возрастает. Для определения плотности жидкости при совместном изменении давления и температуры может быть использовано уравнение [c.287]

Как мы уже видели, свойства дискретной фазы многофазной системы определяют такие общие параметры, как концентрацию, или числовую плотность, среднюю скорость и коэффициент диффузии. В общем случае другие свойства переноса множества частиц можно найти соответствующим интегрированием основного уравнения движения [уравнение (2.37)], как это делается при определении свойств переноса в кинетической теории газов. Одновременно следует признать, что причиной движения частиц в общем случае является движение жидкости, и любой кинетический анализ должен учитывать этот факт. [c.203]

При малых скоростях движения газа изменение давления в потоке незначительно, поэтому плотность изменяется мало и влияние сжимаемости невелико. Вследствие этого при скоростях до 70—80 м/с можно рассчитывать давление в потоке газа так, как для несжимаемого газа. Но в увеличением скорости ошибка в расчетах по формулам для несжимаемой жидкости возрастает. Например, при скорости полета V = 68 м/с ошибка в определении плотности составляет 2%, а при V = = 270 м/с она уже равна 35%. Поэтому при больших скоростях, аэродинамических расчетах следует пользоваться соответствующими зависимостями для сжимаемой жидкости. [c.34]

Кинематика жидкости — один из важнейших разделов аэромеханики. Решение основной задачи аэродинамических исследований, связанной с нахождением в каждой точке потока параметров, определяющих движение жидкости (давление, плотность, температура и др.), можно свести при определенных условиях к нахождению поля скоростей, т. е. к решению кинематической задачи. По известному распределению скоростей можно вычислить остальные параметры течения, суммарное силовое воздействие, а также определить теплообмен между телом и омывающим газом. [c.39]

Свободная конвекция. Свободная конвекция возникает под влиянием различия удельных плотностей жидкости (газа) в поле тяготения, причем возникновение различий удельных плотностей обусловлено действием самой конвекции (нагрев или охлаждение пограничных слоев). Решающую роль в определении направления свободной конвекции играет относительная разность удельных объемов пограничного слоя и окружающей среды (Рис. 2.1) [c.93]

Кроме метода пьезометров для определения удельных объемов (плотности) газов, жидкостей и паров как при комнатной, так и при повышенных температурах и давлениях применяется метод гидростатического взвешивания. Этот метод основан на том, что на поплавок, погруженный в исследуемое вещество, действует выталкивающая сила, пропорциональная плотности исследуемого вещества. При известном объеме поплавка эту силу можно определить, сравнив результаты взвешивания поплавка в воздухе и в исследуемом веществе. Взвешивание поплавка может проводиться как на рычажных, так и на пружинных (часто кварцевых) весах. [c.159]

В условиях кольцевой структуры двухфазного потока на. поверхности жидкой пленки образуются мелко- и крупномасштабные, волны. Фазовая скорость крупномасштабных волн больше средней скорости течения жидкости в пленке. Под влиянием потока пара капли жидкости срываются с гребней крупномасштабных волн и уносятся в ядро потока. Это так называемый механический (или динамический) унос. Как показано в гл. 1, при заданных свойствах жидкой и паровой (газовой) фаз, геометрии канала и плотности орошения началу срыва капель с поверхности пленки отвечает вполне определенное значение скорости пара (газа). По достижении этой скорости чисто кольцевая структура потока переходит в дисперсно-кольцевую. [c.231]

Определение пространственных гидродинамических параметров потока (поля скоростей, давления, плотности), как правило, позволяет вскрыть физическую картину рассматриваемой конкретной задачи. Для практических гидродинамических расчетов конкретных типов аппаратов и их оптимизации необходимо знать силу трения на поверхности, обтекаемой потоком жидкости или газа, что позволяет определить потери давления (при течении жидкости в канале) или потери кинетической энергии потока (при внешнем обтекании тел) с позиций одномерной модели течения. [c.17]

При взаимодействии потоков жидкостей разной плотности на их поверхности возникают волны и при определенном значении относительной скорости наступает потеря устойчивости системы [Л. 2]. На это явление накладывается трение, приводящее к ускорению жидкости потоком газа при их параллельном спутном течении, а при встречном движении — к замедлению, а затем и обращению течения. При этом, по достижении определенных скоростей, начинается интенсивный унос жидкости потоком газа. [c.316]

Сделанное предположение является дополнительной гипотезой к обобщенному закону Ньютона, так как, исходя из общих гидродинамических соображений, нельзя доказать, что определенная таким образом инвариантная скалярная величина р будет действительно той самой термодинамической характеристикой жидкости или газа, которая, например, в случае совершенного газа будет связана с другими термодинамическими характеристиками газа — плотностью и температурой — формулой Клапейрона. Правильность принятой гипотезы (8) оправдывается практикой применения теории движения ньютоновской вязкой несжимаемой жидкости. [c.355]

Исследование диффузии в многокомпонентных парогазовых системах. Вычисление коэффициентов многокомпонентной диффузии по результатам измерений предусматривает знание плотностей молекулярных потоков и градиентов концентраций компонентов смеси. Определение плотностей молекулярных потоков производилось стандартным методом Стефана. Экспериментальная установка подробно описана в [1]. Одним из граничных условий метода Стефана является требование постоянства концентрации насыщенных паров над поверхностью испаряющейся жидкости. Следовательно, в диффузионную ячейку необходимо заливать смеси, составы которых при испарении в какой-либо газ практически не меняются. [c.46]

Данная глава посвящена вопросам измерения параметров, характеризующих некоторые менее очевидные свойства лазерных резонаторов и активных сред, применяемых в квантовой электронике, от которых зависят рабочие характеристики лазеров. Здесь излагается ряд способов измерения усиления за один проход. В одном из параграфов главы даются дополнительные сведения о тех методах измерения усиления, о которых говорится в гл. 7, 3 и 4. Рассматриваются методы согласования мод, а в параграфе, посвященном измерениям времени жизни, указываются некоторые способы определения подобных характеристик в газах, жидкостях и твердых телах. Излагаются также методы измерения энергии электронов и плотности энергии в плазме газовых лазеров. Рассматриваются способы измерения прозрачности зеркал в предельном случае большой отражательной способности, а также экспериментальные методы определения значений коэффициента отражения, при которых выходная мощность лазера максимальна. Дается также способ определения степени инверсной заселенности в лазерах с модулированной добротностью. В заключительной части рассматриваются потери в резонаторах и методы их определения. Глава начинается с обзора соответствующих параметров лазера. [c.225]

В любой жидкости или газе давление р, плотность д и температура 6 связаны определенным соотношением, так что знание любых двух из этих величин определяет физическое состояние вещества. Часто бывает удобно брать вместо д обратную величину V—объем единицы массы. [c.203]

В настоящее время все большее распространение получают прпборы, использующие радиоактивное излучение. Они предназначены для непрерывного дистанционного измерения, записи и регулирования уровня, для определения границы расслоения сред, плотности жидкостей и смесей, консистенции пульп, давления разряженных газов и паров, толщины (веса единицы площади) листовых и ленточных материалов и покрытий и др. [c.125]

До сих пор е сложилось, однако, ясного представления о механизме стремления псевдоожиженных слоев к неоднородному, двухфазному псевдоожижению и образованию плотной фазы с порозностью, близкой к пороз-ности слоя при минимальном псевдоожижении. Некоторые ученые, исследовавшие неоднородное псевдоожижение, как, например, Тумей и Джонстон Л. 567], не пытаются объяснить даже такие основные опытные факты, как наличие двухфазного псевдоожижения для слоев, псевдоожиженных газами, и практически однофазное псевдоожижение того же материала капельными жидкостями. Иной характер носит работа Морзе [Л. 459] — одно из ранних, но обстоятельных исследований неоднородности псевдоожижения. Он анализирует различие между псевдоожижением капельной жидкостью и газом и приходит к правильному выводу, что тенденция к неоднородному псевдоожижению увеличивается с ростом (рм—P )/l- гдерм —плотность материала Рс и — плотность и динамический коэффициент вязкости среды. К сожалению, Морзе не дает сколько-нибудь убедительного физического объяснения того, почему должна наблюдаться подобная зависимость, выводя ее из довольно -формального применения уравнения Кармана — Козени (фильтрации сквозь плотный слой) к определению скорости отделения жидкости от частиц , остающейся неясным понятием. [c.83]

Настоящая работа является продолжением исследований сжимаемости жидкостей и газов при температурах ниже 300 К [1, 2] и содержит результаты определения плотности ксенона от 300 К до тройной точки и давлениях до 530 бар. Исследование выполнено методом пьезометра постоянного объема с использованием комбинированного ртутно-пружинного дифманомет-)а-разделителя. Конструкция установки достаточно подробно описана в [c.36]

Это свойство жидкостей и газов отличает их от упругих тел и мо кет быть принято за опредолонпе жидкостей. По определению Комитета технической терминологии Академии наук СССР, жидкость есть непрерыпная среда, имеющая всюду конечнуго определенную плотность, и в которой при состоянии покоя силы взаимодействия между соприкасающимися элемен-тарнычи частями направлены только по внутренним нормалям к площадкам соприкосновения . [c.32]

Закон сопроти1Вления тел в потоке жидкости или газа указывает, что затрата напора в основ 11ом зависит от окор ости потока, плотности жидкости или газа, характера потока, геометрических размеров и форумы обтекаемых тел. От этих же факторов-, в условиях вынужденного потока жидкости или газа зависит и коэффициент конвективной теплоотдачи. Фор-мула для определения последнего в общем случае может быть представлена в виде [c.200]

Таким образом, предположение о справедливости соотношения Стокса эквивалентно предположению, что давление в текучей среде зависит только от мгновенной величины плотности через р и не зависит от ее производных. Вообш,е говоря, это неправильно главная причина, почему Стокс использовал условие (38), заключается в трудности получения соответствуюш,ей оценки величины т)в, так как последняя связана еш,е и со скоростью изменения плотности. Экспериментальные значения a/v для большинства жидкостей и газов обычно больше предсказываемых выражением (40) и иногда уменьшаются с частотой. Можно показать, что во многих газах и некоторых жидкостях (СЗа) величина ц = аХ достигает максимума при определенной частоте. Такого рода поведение предсказывается теорией релаксационных процессов однако возможно, что аналогичное поведение может быть объяснено на основе точной теории, учитывающей вязкость и теплопроводность, при соответствующем выборе второго коэффициента вязкости. [c.171]

Ключевым параметром базовых моделей и атрибутов AVO анализа является отношение Vp/V Это не случайно отношение К /К давно известно сейсморазведчикам как мощный индикатор вариаций вещественного состава пород - их литологии и типа флюидонасыщения, и кроме того, скорость - параметр, непосредственно измеряемый в разведочной сейсмологии. Однако изначальные уравнения Цёппритца выводились из условий непрерывности напряжений и смещений на границе раздела для уравнений движения (1.15)-(1.17), включающих не скорости и плотности, как модели (6.1), (6.5), а плотности р и константы Ляме X и ц. Из этой пары константа ц определена как модуль сдвига (жесткость), а величина X была введена для упрощения формул и такого же четкого физического определения, как ц, не имеет. Её смысл можно установить из выражения К=Х + (2/3) ц. Реальное тело может иметь нулевую жесткость (у жидкостей и газов = О, т.е. нет сопротивления сдвигу) при ненулевой несжимаемости К = Kj = X, но не может иметь нулевую несжимаемость при ненулевой жесткости. Таким образом, константа X может рассматриваться как добавка к минимально возможной несжимаемости реального твердого тела, равной (2/3)ц. [c.194]

Однако, как известно, уравнение Ван-дер-Ваальса (15.31> описывает свойства газов не только малой, но большой плотности и даже жидкостей. В этом случае оно представляет собой чисто эмпирическое уравнение состояиия, и его следует рассматривать как удачную экстраполяцию уравнения (15.31) на область больших плотностей. При этом постоянные а и Ь не имеют уже определенного смысла, так как для получения количественного совпадения уравнения состояния (15.31) с эксперименталынымн данными их приходится считать функциями температуры. Поэтому вместо уравнения Ван-дер-Ваальса было предложено более ста других эмпирических уравнений состояния. Тем не менее большим достоинством уравнения Ва н-дер-Ваальса является то, что оно, будучи аналитически простым, качественно правильно передает по1вед0ние плотных газов, их переход в жидкость и приводит к существованию критического состояния. [c.274]

Таким образом, безразмерный радиус r JR является функцией gojgo, и для определения его необходимо и достаточно знать величину g jgQ. Последняя может быть определена на основании рассмотрения движения взвешенных в потоке газа капель. Напишем связь между плотностью орошения и объемной концентрацией жидкости в газовой струе [c.114]

При взаимодействии потоков жидкостей различной плотности на поверхности раздела возникают волны. На это явление накладывается трение, иривод5идее к ускорению жидкости потоком пара при их параллельном спутном движении, а при встречном течении — к замедлению, а затем и к обращению течения. По достижении определенной скорости начинается интенсивный срыв и унос жидкости потоком газа или пара (рис. 4-15). Капли жидкости срываются с гребней и следуют с потоком газа или осаждаются на пленку. Если конденсат занимает значительную часть проходного сечения для случая конденсации в трубе, а скорость нара еще велика, возможно обра-гование и последующее разрушение жидких пробок. [c.101]

Для определения доли открытой и закрытой пористости в порошковом изделии используется метод, основанный на удалении газов в вакууме из порошковых изделий с последующей их пропиткой жидкостью известной плотности (обезгажен-ным маслом, ксилилом, бензоловым спиртом и т. п.). Расчет производится по формулам [c.781]

Имеется важное различие между системой с потенциалом ЛД и системой твердых сфер. В последнем случае из-за сингулярной природы потенциала температура практически не влияет на физические величины. Это видно из соотношения (8.4.2), которое означает, что парное распределение, так же как и макроскопическая сжимаемость, зависит лишь от плотности. В реальном газе, однако, температура играет решающую роль. Из элементарной физики мы знаем, что сжимаемость как функция плотности (или, эквивалентно, давление как функция объема) ведет себя раэличным образом при разных температурах это поведение отображается набором кривых, называемых изотермами, построенных в плоскости фР/п, га) (или в плоскости Р— V). Интервал температур делится на две качественно различные области критической температурой Те. Если Т С Тс, то при определенной плотности имеет место резко выраженный фазовый переход газ — жидкость, эатем следует область значений плотности, при которых пар и жидкость сосуществуют, и, наконец, область значений плотностей, где среда находится действительно в жидком состоянии. Трудные проблемы, относящееся к критическим явлениям и фазовым переходам, будут обсуждаться в гл. 9 и 10. [c.312]

Ниже критической точки процесс сжатия приобретает соверг шенкр НОВЫЙ характер. После того как достигнута определенная плотность Uq, дальнейшее сжатие не приводит к однородному увеличению длотности вместо этого появляются капли жидкости с плотностью ге , причем Дх, > Полное давление в системе остается постоянным в области tiq п , где газообразная и жидкая фазы могут сосуществовать друг с другом. Это давление насыщенного пара зависит лишь от температуры.,При дальг нейшем сжатии относительный объем жидкой фазы увеличивается до тех пор, пока средняя плотность не достигнет значения пь, В этой точке исчезают последние пузырьки газа, и система оказы вается в однородном жидком состоянии. [c.323]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...